Метод Каньяра – де Хупа - Википедия - Cagniard–de Hoop method

в математическое моделирование из сейсмические волны, то Метод Каньяра – Де Хупа представляет собой сложный математический инструмент для решения большого класса волн и диффузный проблемы в горизонтально-слоистых носителях. Метод основан на сочетании одностороннего Преобразование Лапласа с вещественным и положительным параметром преобразования и представлением поля медленности. Он назван в честь Луи Каньяра и Адриан де Хооп; Каньяр опубликовал свой метод в 1939 году, а де Хооп опубликовал его гениальное усовершенствование в 1960 году.[1]

Первоначально метод Cagniard-De Hoop представлял интерес только для сейсмологов. Однако благодаря своей универсальности этот метод стал популярным в других дисциплинах и в настоящее время широко используется в качестве эталона для расчета волновых полей в слоистых средах. В приложениях к расчету волновых полей в целом NВ слоистых слоистых средах метод Каньяра-де Хупа также известен как обобщенная теория лучей. Полная теория обобщенных лучей, включая соответствующий формализм волновой матрицы для слоистой среды с произвольными точечными источниками, была разработана де Хоопом (со своими учениками) для акустических волн.[2] упругие волны[3] и электромагнитные волны.[4]

Ранние применения техники Каньяра-ДеХупа ограничивались распространением волнового поля в кусочно-однородных слоистых средах без потерь.[5] Чтобы обойти ограничения, ряд расширений, позволяющих включать произвольные механизмы рассеяния и потерь [6] [7] и многослойные медиа [8] [9] были представлены. Совсем недавно метод Каньяра-Де Хупа был использован для разработки принципиально нового метода интегральных уравнений во временной области, так называемого Метод моментов Каньяра-Де Хупа (CdH-MoM), для моделирования проводных и планарных антенн во временной области.[10]


Рекомендации

  1. ^ Де Хооп, А. Т. "Модификация метода Каньяра для решения задач сейсмических импульсов". Прикладные научные исследования, B8 (1960): 349–356.
  2. ^ Де Хооп, А. Т., "Акустическое излучение от импульсных источников в слоистой жидкости", Nieuw Archief voor Wiskunde, 4.6 (1988): 111–129.
  3. ^ Ван дер Хейден, Дж. Х. М. Т., "Распространение переходных упругих волн в стратифицированной анизотропной среде", Северная Голландия, Амстердам, 1987.
  4. ^ М. Штумпф, А. Т. Де Хооп и Г. А. Э. Ванденбош. «Обобщенная теория лучей для электромагнитных полей во временной области в горизонтально-слоистых средах». Транзакции IEEE по антеннам и разветвлению 61.5 (2013): 2676-2687.
  5. ^ Де Хооп, А. Т., Франкена, Х. Дж., «Излучение импульсов, генерируемых вертикальным электрическим диполем над плоскостью, непроводящая земля». Прикладные научные исследования, B8 (1960): 369–377.
  6. ^ Коой, Б. Дж., «Электромагнитное поле, излучаемое точечным источником импульсного тока над границей раздела с несовершенно проводящей землей», Радио Наука, 31.6 (1996): 1345–1360.
  7. ^ Штумпф, М., Ванденбош, Г. А. Э. «Об ограничениях граничного условия импеданса во временной области». Транзакции IEEE по антеннам и разветвлению 61.12 (2013): 6094-6099.
  8. ^ Де Хооп, А. Т. «Акустическое излучение от импульсного точечного источника в непрерывно слоистой жидкости - анализ, основанный на методе Каньяра». Журнал акустического общества Америки 88.5 (1990): 2376-2388.
  9. ^ Verweij, M. D., and A. T. De Hoop. «Определение сейсмических волновых полей в произвольно непрерывно слоистой среде с использованием модифицированного метода Каньяра». Международный геофизический журнал 103.3 (1990): 731-754.
  10. ^ Штумпф, М. (2019). Электромагнитная взаимность во временной области в моделировании антенн. Джон Уайли и сыновья

дальнейшее чтение

  • Аки К. и Ричардс П. Г. (2002). Количественная сейсмология.
  • Chew, W.C. (1995). Волны и поля в неоднородных средах. IEEE Press.