Горизонтальные конвективные валки - Википедия - Horizontal convective rolls

«Облачная улица» перенаправляется сюда. Для книги Тима Винтона см. Cloudstreet. О телеадаптации книги см. Cloudstreet (мини-сериал).
Горизонтальные конвективные валы, образующие облачные улицы (нижняя левая часть изображения) над Берингово море.
Простая схема производства облачных улиц с помощью горизонтальных конвективных валков.
На этом спутниковом снимке, сделанном в естественных цветах, улицы тянутся с северо-запада на юго-восток. Новая Англия.

Горизонтальные конвективные валки, также известный как горизонтальные вихри качения или же облачные улицы, представляют собой длинные рулоны встречно вращающегося воздуха, ориентированные примерно параллельно земле в планетарный пограничный слой. Хотя горизонтальные конвективные валы, также известные как облачные улицы, отчетливо видны на спутниковых фотографиях за последние 30 лет, их развитие плохо изучено из-за отсутствия данных наблюдений. С земли они выглядят как ряды кучевых облаков или облаков кучевого типа, выровненных параллельно слабому ветру. Исследования показали, что эти водовороты играют важную роль в вертикальном переносе количества движения, тепла, влаги и загрязнителей воздуха в пограничном слое.[1] Облачные улицы обычно более или менее прямые; редко, облачные улицы предполагают Пейсли узоры, когда ветер, гонящий облака, встречает препятствие. Эти облачные образования известны как вихревые улицы фон Кармана.

Характеристики

Горизонтальные валки - это вихревые валки, вращающиеся в противоположных направлениях, которые почти выровнены со средним ветром планетарного пограничного слоя (PBL). Они могут быть вызваны конвекцией при умеренном ветре.[2] и / или динамическая нестабильность точки перегиба в среднем профиле ветра.[3] Ранняя теория[3][4][5][6][7] на характеристиках предсказывают, что вихри могут быть выровнены под углом до 30 ° влево для стабильно стратифицированных сред, 18 ° влево для нейтральных сред и почти параллельно среднему ветру для нестабильных стратифицированных (конвективных) сред. Эта теория была подтверждена наблюдениями с самолетов в ходе нескольких полевых экспериментов.[5][7][8]

Глубина вихря - это обычно глубина пограничного слоя, которая обычно составляет порядка 1-2 км. Пара вихрей обычно имеет соотношение поперечных и вертикальных размеров около 3: 1.[6][7][9] Экспериментальные исследования показали, что соотношение сторон (отношение длины волны качения к глубине пограничного слоя) варьируется от 2: 1 до 6: 1, однако в некоторых ситуациях соотношение сторон может достигать 10: 1. . Срок службы конвективного рулона может составлять от часов до дней.[4][10][6][7]

Если окружающий воздух близок к насыщению, в восходящих потоках может возникнуть конденсация, вызванная вращением вихря. Нисходящее движение между чередующимися парами валков испарит облака. В сочетании с восходящими потоками это создаст ряды облаков. Пилоты планеров часто используют восходящие потоки, создаваемые облачными улицами, что позволяет им летать прямо на большие расстояния, отсюда и название «облачные улицы».

Развитие и необходимые условия окружающей среды

Точный процесс, который приводит к формированию горизонтальных валков, сложен. Основным механизмом напряжения в PBL является турбулентный поток количества движения, и этот член необходимо аппроксимировать в уравнениях гидродинамики для моделирования потока и потоков в слое Экмана.[6][7][11][12][13][1]

Линейное приближение, уравнение вихревой диффузии с коэффициентом диффузии вихрей K, позволило Экману получить простое решение логарифмической спирали. Однако частое присутствие горизонтальных вихрей качения в PBL, которые представляют организацию турбулентности (когерентные структуры), указывает на то, что приближение коэффициента диффузии неадекватно. Решение Экмана имеет внутренний профиль перегибного ветра, который оказался нестабильным для длинных волн, соответствующих масштабу организованных крупных вихрей.[3] Нелинейная теория показала, что рост этих конечных волн возмущения изменяет средний поток, устраняя динамическую энергию перегибной неустойчивости, так что достигается равновесие. Модифицированный средний поток хорошо соответствует наблюдениям.[7][1] Это решение для слоя, содержащего длину волны качения в масштабе PBL, требует модификации переноса потока, чтобы приспособить моделирование адвективного движения больших вихрей.[11][12][1]

Наиболее благоприятные условия для образования валков возникают, когда самый нижний слой воздуха нестабилен, но перекрыт инверсией - устойчивым слоем воздуха. Должен быть умеренный ветер. Это часто происходит, когда верхние слои атмосферы оседают, например, в антициклонических условиях, а также часто, когда за ночь образуется радиационный туман. Конвекция возникает ниже инверсии, когда воздух поднимается в термиках ниже облаков и опускается в воздухе между улицами.

Турбулентная энергия, возникающая из-за динамической нестабильности, создается за счет энергии сдвига ветра. Более сильный ветер способствует развитию этого крена, в то время как конвективная энергия изменяет его. Конвекция при низкой скорости приводит к образованию валков, поскольку рост неустойчивости сдвига подавляется. Конвекция при очень слабом ветре обычно вызывает ячеистую конвекцию.[7][1][8]

Хотя это решение было подтверждено многочисленными наблюдениями, оно является сложным, связанным с математикой теории хаоса, и не получило широкого распространения.[3][6][7][11][12] Однако при включении в модели прогнозов NCEP с использованием спутниковых данных приземного ветра прогнозы значительно улучшились. Нелинейное решение с явным описанием свитков когерентной структуры конечных возмущений составляет значительный вклад в теорию Хаоса для организации турбулентности.

Смотрите также

Рекомендации

  1. ^ а б c d е Etling, D .; Р.А. Браун (1993). «Катящиеся вихри в планетарном пограничном слое: обзор». Метеорология пограничного слоя. 65 (3): 215–248. Bibcode:1993BoLMe..65..215E. Дои:10.1007 / BF00705527.
  2. ^ Куо, Х. (1963). «Возмущения плоского течения Куэтта в стратифицированной жидкости и происхождение облачных слоев». Физика жидкостей. 6 (2): 195–211. Bibcode:1963ФФл .... 6..195К. Дои:10.1063/1.1706719.
  3. ^ а б c d Браун, Р.А. (1970). «Модель вторичного потока для планетарного пограничного слоя». Журнал атмосферных наук. 27 (5): 742–757. Bibcode:1970JAtS ... 27..742B. Дои:10.1175 / 1520-0469 (1970) 027 <0742: ASFMFT> 2.0.CO; 2. ISSN  1520-0469.
  4. ^ а б Браун, Р.А. (1972). "О неустойчивости точки перегиба стратифицированного пограничного слоя Экмана". Журнал атмосферных наук. 29 (5): 851–859. Bibcode:1972JAtS ... 29..850B. Дои:10.1175 / 1520-0469 (1972) 029 <0850: OTIPIO> 2.0.CO; 2.
  5. ^ а б Лемоне, М. (1973). «Структура и динамика горизонтальных завихрений в пограничном слое планеты». Журнал атмосферных наук. 30 (6): 1077–1091. Bibcode:1973JAtS ... 30.1077L. Дои:10.1175 / 1520-0469 (1973) 030 <1077: TSADOH> 2.0.CO; 2.
  6. ^ а б c d е Браун, Р.А. (1974). «Аналитические методы в моделировании планетарного пограничного слоя», Аналитические методы Адама в моделировании планетарного пограничного слоя, Adam Hilger LTD., Лондон, и Halstead Press, John Wiley and Sons, Нью-Йорк, ISBN  0470111607.
  7. ^ а б c d е ж грамм час Браун, Р.А. (1980). «Продольные неустойчивости и вторичные потоки в планетарном пограничном слое: обзор». Обзоры геофизики и космической физики. 18 (3): 683–697. Bibcode:1980RvGSP..18..683B. Дои:10.1029 / RG018i003p00683.
  8. ^ а б Weckworth, T.M .; J.W. Уилсон; Р.М. Вакимото; Н.А. Крук (1997). «Определение условий окружающей среды, подтверждающих их существование и характеристики». Ежемесячный обзор погоды. 125 (4): 505–526. Bibcode:1997MWRv..125..505W. Дои:10.1175 / 1520-0493 (1997) 125 <0505: HCRDTE> 2.0.CO; 2.
  9. ^ Стулл, Роланд (1988). Введение в метеорологию пограничного слоя (2-е изд.). Kluwer Academic Publishers. ISBN  9027727694.
  10. ^ Келли, Р. (1982). "Исследование горизонтально-валковой конвекции во время снежной бури, вызванной эффектом озера", с помощью одного доплеровского радиолокатора.. Журнал атмосферных наук. 39 (7): 1521–1531. Bibcode:1982JAtS ... 39,15 21K. Дои:10.1175 / 1520-0469 (1982) 039 <1521: asdrso> 2.0.co; 2.
  11. ^ а б c Браун, Р.А. (1981). «Об использовании обменных коэффициентов и организованных крупномасштабных вихрей при моделировании турбулентных течений». Метеорология пограничного слоя. 20 (1): 111–116. Bibcode:1981BoLMe..20..111B. Дои:10.1007 / BF00119927.
  12. ^ а б c Браун, Р.А. и Т. Лю (1982). «Оперативная крупномасштабная модель морского планетарного пограничного слоя». Журнал прикладной метеорологии. 21 (3): 261–269. Bibcode:1982JApMe..21..261B. Дои:10.1175 / 1520-0450 (1982) 021 <0261: AOLSMP> 2.0.CO; 2. ISSN  1520-0450.
  13. ^ Браун, Р.А. (1991). «Гидравлическая механика атмосферы», Международная серия по геофизике, 47, Academic Press, Сан-Диего, ISBN  0-12-137040-2

дальнейшее чтение