Вязкоупругие форсунки - Википедия - Visco-elastic jets

Явление осушения в структуре бусин

Явление слияния в структуре бусин

Явление столкновения в структуре бусин

Явление колебаний в структуре бусин

Явление колебаний в структуре бусин (продолжение изображения слева)

Вязкоупругие форсунки являются струями вязкоупругих жидкостей, т.е. жидкостей, не подчиняющихся закону Ньютона. Вязкость. Вязкоупругая жидкость, которая возвращается к своей первоначальной форме после снятия приложенного напряжения.

Все были свидетелями ситуации, когда жидкость выливается из отверстия с заданной высотой и скоростью и падает на твердую поверхность. Например, капнуть мед на ломтик хлеба или налить гель для душа на руку. Мед - это чисто вязкая ньютоновская жидкость: струя постоянно истончается и регулярно свертывается.

Струи неньютоновских вязкоупругих жидкостей демонстрируют новое поведение. Вязкоупругая струя распадается намного медленнее, чем струя Ньютона. Как правило, она превращается в так называемую структуру бусинок на нитке, где крупные капли соединяются тонкими нитями. Струя расширяется у своего основания (явление обратного набухания) и изгибается взад и вперед сама по себе. Медленный процесс разрушения дает вязкоупругой струе достаточно времени, чтобы проявить некоторые новые явления, включая миграцию капель, колебания капель, слияние капель и стекание капель.

Эти свойства являются результатом взаимодействия неньютоновских свойств (вязкоупругости, истончения сдвига) с гравитационными, вязкими и инерционными эффектами в струях. Непрерывные струи вязкоупругих жидкостей со свободной поверхностью актуальны во многих инженерных областях, связанных с кровью, красками, клеями или пищевыми продуктами, а также в промышленных процессах, таких как прядение волокна, наполнение бутылок, бурение нефтяных скважин и т. Д. Во многих из этих процессов понимание нестабильности, которой подвергается струя из-за изменений параметров жидкости, таких как Число Рейнольдса или же Число Деборы имеет важное значение с точки зрения технологического проектирования. С появлением микрофлюидики понимание струйных свойств неньютоновских жидкостей становится важным в масштабах от микро- до макродлины и от низких до высоких чисел Рейнольдса7–9. Как и в случае с другими жидкостями, при рассмотрении вязкоупругих потоков скорость, давление и напряжение должны удовлетворять уравнению массы и импульса, дополненному определяющим уравнением, включающим скорость и напряжение.

Временная эволюция вязкоупругой жидкой нити зависит от относительной величины вязких, инерционных и упругих напряжений, а также капиллярного давления. Для исследования инерционно-эласто-капиллярного баланса струи определены два безразмерных параметра: число Онезорге (Oℎ)

{ displaystyle Oh = { frac { eta _ {0}} { sqrt [{}] { rho lambda R_ {0}}}}}

, которое является обратной величиной числа Рейнольдса на основе характеристической капиллярной скорости ${ displaystyle { frac { gamma} { eta _ {0}}}}$ и, во-вторых, внутреннее число Деборы De,

{ displaystyle De = lambda { sqrt [{}] { gamma rho R_ {0} ^ {3}}}}

, определяемый как отношение шкалы времени релаксации упругих напряжений λ к «шкале времени Рэлея» инерционно-капиллярного разрушения невязкой струи, ${ displaystyle t_ {r} = { sqrt [{}] { rho R_ {0} ^ {3} / gamma}}}$ . В этих выражениях ${ displaystyle rho}$ плотность жидкости, ${ displaystyle eta _ {0}}$ вязкость жидкости при нулевом сдвиге, ${ displaystyle gamma}$ поверхностное натяжение, ${ displaystyle R_ {0}}$ - начальный радиус струи, а ${ displaystyle lambda}$ - время релаксации, связанное с полимерным раствором.

Математические уравнения, определяющие образование валиков, утонение и разрушение волокон в слабовязкоупругих струях

{ displaystyle { frac { partial R} { partial t}} + { frac { partial vR ^ {2}} { partial z}} = 0.}

(1)

{ displaystyle rho ({ frac { partial v} { partial t}} + { frac {v partial} { partial z}}) = - gamma { frac { partial kappa} { partial t}} + { frac {3 eta _ {s}} {R ^ {2}}} * { frac { partial (R ^ {2} { frac { partial v} { partial z}})} { partial z}} + { frac {{ frac {1} {R ^ {2}}} partial (R ^ {2} ( sigma _ {zz} - sigma _ {rr}))} { partial z}}.}

(2)

{ displaystyle kappa = { frac {1} {R (1 + R_ {z} ^ {2}) ^ { frac {1} {2}}}} - { frac {R_ {zz}} { (1 + R_ {zz} ^ {2}) ^ { frac {3} {2}}}}}

(3)

, где (z, t) - осевая скорость; ${ displaystyle eta _ {s}}$ и ${ displaystyle eta _ {p}}$ - вклад растворителя и полимера в общую вязкость соответственно (общая вязкость ${ displaystyle eta _ {0} = eta _ {s} + eta _ {p}}$ ); ${ displaystyle R_ {z}}$ указывает на частную производную ${ displaystyle { frac { partial R} { partial z}}}$ ; ${ displaystyle sigma _ {zz}}$ и ${ displaystyle sigma _ {rr}}$ - диагональные члены тензора дополнительных напряжений. Уравнение (1) представляет сохранение массы, уравнение (2) представляет уравнение количества движения в одном измерении. Тензоры дополнительных напряжений ${ displaystyle sigma _ {zz}}$ и ${ displaystyle sigma _ {rr}}$ можно рассчитать следующим образом:

{ displaystyle sigma _ {zz} + lambda ({ frac { partial sigma _ {zz}} { partial t}} + v { frac { partial sigma _ {zz}} { partial z}} - 2 { frac { partial v} { partial z}} sigma _ {zz}) + { frac { alpha lambda} { eta _ {p}}} sigma _ {zz } ^ {2} = 2 eta _ {p} { frac { partial v} { partial z}}}

(4)

{ displaystyle sigma _ {rr} + lambda ({ frac { partial sigma _ {rr}} { partial t}} + v { frac { partial sigma _ {rr}} { partial z}} + { frac { partial v} { partial z}} sigma _ {rr}) + { frac { alpha lambda} { eta _ {p}}} sigma _ {rr} ^ {2} = - eta _ {p} { frac { partial v} { partial z}}}

(5)

, куда ${ displaystyle lambda}$ - время релаксации жидкости; ${ displaystyle alpha}$ - положительный безразмерный параметр, соответствующий анизотропии гидродинамического сопротивления молекул полимера, и называется коэффициентом подвижности

Бусы на струнной структуре

Капля слива

При сливе капли маленький шарик между двумя шариками становится меньше в размере, и жидкая частица движется к соседним шарикам. Меньший шарик стекает, как показано на рисунке.

Отбросить слияние

При слиянии капель меньший бусинка и бусинка большего размера перемещаются близко друг к другу и сливаются, образуя одну бусину.

Падение столкновения

При столкновении капли две соседние бусинки сталкиваются, образуя единую бусину.

Колебание падения

При колебании капли две соседние бусины начинают колебаться, и в конечном итоге расстояние между ними уменьшается. Через некоторое время они сливаются в одну бусину.