Правила Слейтеров - Википедия - Slaters rules

В квантовая химия, Правила Слейтера предоставить числовые значения для эффективный ядерный заряд в многоэлектронном атоме. Говорят, что каждый электрон испытывает меньше реального ядерный заряд, потому что защита или же скрининг другими электронами. Для каждого электрона в атоме правила Слейтера определяют значение константы экранирования, обозначаемое как s, S, или же σ, который связывает эффективные и фактические ядерные заряды как -

${ Displaystyle Z _ { mathrm {eff}} = Z-s. ,}$

Правила были придуманы полуэмпирически к Джон С. Слейтер и опубликовано в 1930 году.^[1]

Уточненные значения констант скрининга на основе расчетов атомной структуры Метод Хартри – Фока были получены Энрико Клементи и другие в 1960-е гг.^[2][3]

Правила

Во-первых,^[1][4] электроны расположены в последовательность групп в порядке увеличения главное квантовое число n, а для равных n в порядке возрастания азимутальное квантовое число l, за исключением того, что s- и p-орбитали хранятся вместе ...

[1s] [2s, 2p] [3s, 3p] [3d] [4s, 4p] [4d] [4f] [5s, 5p] [5d] и т. Д.

Каждой группе дается различная константа экранирования, которая зависит от количества и типов электронов в предшествующих ей группах.

Константа экранирования для каждой группы формируется как сумма из следующих вкладов:

1. Сумма по 0,35 с каждого Другой электрон внутри одно и тоже группа, за исключением группы [1s], где вклад другого электрона составляет всего 0,30.
2. Если группа относится к типу [ns, np], количество 0,85 от каждого электрона с главным квантовым числом (n – 1) и количество 1,00 для каждого электрона с основным квантовым числом (n – 2) или меньше.
3. Если группа относится к типу [d] или [f], количество 1,00 для каждого электрона, «более близкого» к ядру, чем группа. Сюда входят как i) электроны с меньшим главным квантовым числом, чем п и ii) электроны с главным квантовым числом п и меньший азимутальное квантовое число л.

В табличной форме правила кратко изложены следующим образом:

Пример

В исходной статье Слейтера приведен пример для утюг атом с зарядом ядра 26 и электронной конфигурацией 1s²2 с²2p⁶3 с²3p⁶3D⁶4 с². Константа экранирования и, следовательно, экранированный (или эффективный) ядерный заряд для каждого электрона вычисляются как:^[1]

${ displaystyle { begin {matrix} 4s &: s = 0,35 times 1 & + & 0,85 times 14 & + & 1,00 times 10 & = & 22,25 & Rightarrow & Z _ { mathrm {eff}} (4s) = 26,00 -22,25 = 3,75 3d &: s = 0,35 times 5 &&& + & 1,00 times 18 & = & 19,75 & Rightarrow & Z _ { mathrm {eff}} (3d) = 26,00-19,75 = 6,25 3s, 3p &: s = 0,35 times 7 & + & 0,85 times 8 & + & 1,00 times 2 & = & 11,25 & Rightarrow & Z _ { mathrm {eff}} (3s, 3p) = 26,00-11,25 = 14,75 2s, 2p & : s = 0,35 times 7 & + & 0,85 times 2 &&& = & 4.15 & Rightarrow & Z _ { mathrm {eff}} (2s, 2p) = 26,00–4,15 = 21,85 1s &: s = 0,30 times 1 &&&&& = & 0,30 & Rightarrow & Z _ { mathrm {eff}} (1 с) = 26,00–0,30 = 25,70 end {matrix}}}$

Обратите внимание, что эффективный заряд ядра рассчитывается путем вычитания константы экранирования из атомного номера 26.

Мотивация

Правила были разработаны Джоном С. Слейтером в попытке построить простые аналитические выражения для атомная орбиталь любого электрона в атоме. В частности, для каждого электрона в атоме Слейтер хотел определить константы экранирования (s) и «эффективные» квантовые числа (п*) такие, что

${ displaystyle psi _ {n ^ {*} s} (r) = r ^ {n ^ {*} - 1} exp left (- { frac {(Zs) r} {n ^ {*}) }}верно)}$

обеспечивает разумное приближение к одноэлектронной волновой функции. Слейтер определил п* по правилу, что для n = 1, 2, 3, 4, 5, 6 соответственно; п* = 1, 2, 3, 3,7, 4,0 и 4,2. Это была произвольная корректировка, чтобы подогнать рассчитанные атомные энергии к экспериментальным данным.

Такая форма была вдохновлена ​​известным спектром волновой функции водородоподобные атомы которые имеют радиальную составляющую

${ displaystyle R_ {nl} (r) = r ^ {l} f_ {nl} (r) exp left (- { frac {Zr} {n}} right),}$

куда п правда) главное квантовое число, л то азимутальное квантовое число, и ж_нл(р) - колебательный многочлен с п - л - 1 узел.^[5] Слейтер утверждал на основе предыдущих расчетов Кларенс Зенер^[6] что наличие радиальных узлов не требовалось для получения разумного приближения. Он также отметил, что в асимптотическом пределе (вдали от ядра) его приближенная форма совпадает с точной водородоподобной волновой функцией при наличии заряда ядра Z-s и в состоянии с главным квантовым числом n, равным его эффективному квантовому числу п*.

Затем Слейтер утверждал, снова основываясь на работе Зинера, что общая энергия N-электронный атом с волновой функцией, построенной из орбиталей его формы, должен быть хорошо аппроксимирован как

${ displaystyle E = - sum _ {i = 1} ^ {N} left ({ frac {Z-s_ {i}} {n_ {i} ^ {*}}} right) ^ {2} .}$

Используя это выражение для полной энергии атома (или иона) как функции констант экранирования и эффективных квантовых чисел, Слейтер смог составить правила, согласно которым вычисленные спектральные энергии достаточно хорошо согласуются с экспериментальными значениями для широкого диапазона атомов. Используя значения из приведенного выше примера железа, полная энергия нейтрального атома железа при использовании этого метода составляет -2497,2. Ry, а энергия катиона железа без единственного электрона 1s равна -1964,6 Ry. Разницу в 532,6 Ry можно сравнить с экспериментальным (около 1930 г.) Предел поглощения K 524.0 Ry.^[1]

Рекомендации