Зачарованный барион - Википедия - Charmed baryon

Эта статья не цитировать любой источники. Пожалуйста помоги улучшить эту статью к добавление цитат в надежные источники. Материал, не полученный от источника, может быть оспорен и удаленный. Найдите источники: "Зачарованный барион"  – Новости  · газеты  · книги  · ученый  · JSTOR (Декабрь 2009 г.) (Узнайте, как и когда удалить этот шаблон сообщения)

Зачарованные барионы являются категорией композитные частицы включая все барионы сделано как минимум из одного очаровательный кварк. С момента их первого наблюдения в 1970-х годах было идентифицировано большое количество различных очарованных барионных состояний. Наблюдаемые очарованные барионы имеют массу в диапазоне от 2300 и 2700 МэВ /c². В 2002 г. SELEX сотрудничество, основанное на Фермилаб опубликованные свидетельства дважды очарованного бариона (
Ξ
_cc ), содержащий два очаровательных кварка) с массой ~3520 МэВ /c², но еще не подтверждено другими экспериментами. Один трижды очарованный барион (
Ω
_ccc ) было предсказано, но пока не наблюдалось.

Номенклатура

Номенклатура очарованных барионов основана на обоих кварк содержание и изоспин. Именование следует правилам, установленным Группа данных о частицах.

• Очарованные барионы, состоящие из одного очаровательный кварк и два вверх, один вверх и один вниз или два вниз кварки известны как очарованные лямбды (
  Λ
  _c, изоспин 0) или очарованные сигмы (
  Σ
  _c, изоспин 1).
• Очарованные барионы изоспина, состоящие из одного очарованного кварка и одного верхнего или нижнего кварка, известны как очарованные Xis (
  Ξ
  _c) и все имеют изоспин 1/2.
• Очарованные барионы, состоящие из одного очарованного кварка без верхних и нижних кварков, называются очарованными омегами (
  Ω
  _c) и все имеют изоспин 0.
• Очарованные барионы, состоящие из двух очарованных кварков и одного верхнего или нижнего кварка, называются двойными очарованными Xis (
  Ξ
  _cc) и все имеют изоспин 1/2).
• Очарованные барионы, состоящие из двух очарованных кварков и не состоящих из верхних или нижних кварков, называются двойной очарованной омегой (
  Ω
  _cc) и все имеют изоспин 0.
• Очарованные барионы, состоящие из трех очарованных кварков, называются тройными очарованными омегами (
  Ω
  _ccc), и все они имеют изоспин 0.

Обвинять обозначается надстрочными индексами. Тяжелый кварк (Нижний, очарование, или топ-кварки ) содержание обозначается нижними индексами. Например,
Ξ⁺
_cb состоит из одного дна, одного зачарованного кварка, и его можно вывести из заряда чарма (+2/3е ) и нижний кварк (-1/3д) что другой кварк должен быть восходящим кварком (+2/3д). Иногда звездочки или штрихи используются для обозначения резонанс.

Характеристики

Важные параметры очарованных барионов, которые необходимо изучить, состоят из четырех свойств. Это, во-первых, масса, во-вторых, время жизни для людей с измеримым сроком службы, в-третьих, внутренняя ширина (частицы, срок жизни которых слишком мал для измерения, имеют измеримую «ширину» или разброс по массе из-за теории Гейзенберга принцип неопределенности ), и, наконец, их моды распада. Компиляции измерений этих параметров можно найти в публикациях Particle Data Group.

Производство и обнаружение

Зачарованные барионы образуются при столкновениях частиц высоких энергий, например, при столкновении ускорители частиц. Общий метод их поиска - это обнаружить продукты их распада, определить, что это за частицы, и измерить их импульсы. Если все продукты распада найдены и измерены правильно, то можно рассчитать массу родительской частицы. Например, благоприятный распад
Λ⁺
_c находится в протон, а Каон и пион. Импульсы этих (довольно устойчивых) частиц измеряются детектором и по обычным правилам четырехмерный используя правильные релятивистские уравнения, это дает меру массы родительской частицы.

В столкновениях частиц довольно часто образуются протоны, каоны и пионы, и только часть этих комбинаций будет происходить из очарованного бариона. Таким образом, важно измерить множество таких комбинаций. График рассчитанной родительской массы тогда будет иметь пик на массе
Λ⁺
_c, но это в дополнение к плавному "фазовое пространство "фон. Ширина пика будет зависеть от разрешения детектора при условии, что очарованный барион достаточно стабилен (например,
Λ⁺
_c который имеет время жизни около (2±10)×10⁻¹³ s). Другие, более высокие состояния очарованных барионов, распадающиеся за счет сильное взаимодействие, обычно имеют большую внутреннюю ширину. Это делает пик менее заметным на фоне комбинаций. Первые наблюдения частиц этим методом, как известно, трудны - чрезмерная интерпретация статистических флуктуаций или эффектов, которые дают ложные «пики», означает, что некоторые опубликованные результаты позже оказались ложными. Однако с увеличением количества данных, собранных в ходе большего количества экспериментов за эти годы, спектроскопия состояний очарованных барионов сейчас достигла зрелого уровня.

Зачарованная лямбда + история

Первым обнаруженным очарованным барионом был
Λ⁺
_c. Не совсем ясно, когда частица была впервые обнаружена; Был проведен ряд экспериментов, в которых были опубликованы данные о состоянии, начиная с 1975 г., но сообщаемые массы часто были ниже, чем известное сейчас значение. С того времени,
Λ⁺
_c были произведены и изучены во многих экспериментах, особенно в экспериментах с фиксированной мишенью (таких как FOCUS и SELEX) и
е⁻

е⁺
B-фабрики (АРГУС, CLEO, БАБАР, и BELLE ).

Масса

Окончательное измерение массы было произведено в эксперименте BaBar, который показал массу 22860,46 МэВ /c² с небольшой неопределенностью. Чтобы выразить это в контексте, он более чем в два раза тяжелее, чем протон. Избыточная масса легко объясняется большой составляющей массой очаровательного кварка, которая сама по себе больше массы протона.

Продолжительность жизни

Время жизни
Λ⁺
_c составляет почти точно 0,2 пикосекунды. Это типичное время жизни для частиц, распадающихся через слабое взаимодействие с учетом большого доступного фазового пространства. Измерение срока службы основано на ряде экспериментов, в частности, FOCUS, SELEX и CLEO.

Распада

В
Λ⁺
_c распадается на множество различных конечных состояний по правилам слабых распадов. Распад на протон, Каон и пион (каждый из них заряжен) - любимец экспериментаторов, так как его особенно легко обнаружить. На его долю приходится около 5% всех распадов; было измерено около 30 различных мод распада. Изучение этих коэффициентов ветвления позволяет теоретикам разобраться в различных фундаментальных диаграммах, влияющих на распады, и открывает окно в физику слабого взаимодействия.

Орбитальные возбуждения

В кварковая модель, вместе с квантовая механика предсказывает, что должны быть орбитальные возбуждения
Λ⁺
_c частицы. Самые нижние из этих состояний - это состояния, в которых два легких кварка (верхний и нижний) объединяются в состояние со спином 0, добавляется одна единица орбитального углового момента, и это в сочетании с собственным спином очарованного кварка образует 1/2, 3/2 пара частиц. Более высокий из них (
Λ⁺
_c(2625)) была открыта в 1993 году компанией ARGUS. Сначала было неясно, какое состояние было обнаружено, но последующее открытие нижнего состояния (2593) CLEO прояснило ситуацию. Виды распада, массы, измеренные ширины и распады через два заряженных пиона, а не через один заряженный и один нейтральный пион, - все это подтверждает идентификацию состояний.

Зачарованное содержание кварка сигма

Как отмечалось выше, очарованные частицы сигмы, такие как
Λ⁺
_c частицы, состоят из очаровательного кварка и двух световых вверх, вниз, странный ) кварки. Тем не мение,
Σ
_c частицы имеют изоспин 1. Это равносильно тому, что они могут существовать в трех заряженных состояниях: двухзарядном, однозарядном и нейтральном. Ситуация прямо аналогична странной номенклатуре барионов. Основное состояние (то есть без орбитальный угловой момент ) так же можно изобразить барионы. Каждый кварк представляет собой частицу со спином 1/2. Спины могут быть направлены вверх или вниз. В
Λ⁺
_c основное состояние, два легких кварка направлены вверх-вниз, чтобы дать нулевой спин дикварк. Затем он объединяется с очаровательным кварком, давая частицу со спином 1/2. в
Σ
_cдва легких кварка объединяются, чтобы дать дикварк со спином 1, который затем объединяется с очарованным кварком, давая либо частицу со спином 1/2, либо частицу со спином 3/2 (обычно известную как
Σ^∗
_c). Именно правила квантовой механики делают возможным
Λ
_c существовать только с тремя разными кварками (то есть кварками жвачки), тогда как
Σ
_c могут существовать как cuu, cud или cdd (таким образом, три разных заряда).

Все
Σ
_c частицы распадаются на сильная сила. Обычно это означает испускание пиона при его распаде до сравнительно стабильного состояния.
Λ⁺
_c. Таким образом, их массы обычно измеряются не напрямую, а с точки зрения их разницы масс, m (
Σ
_c) −m (
Λ⁺
_c). Это экспериментально легче точно измерить и теоретически легче предсказать, чем абсолютное значение массы.

Σ
_c(2455) история и масса

Наименьшая масса
Σ
_c Группа данных по частицам дала название "2455", согласно их соглашению о том, что сильно распадающиеся частицы известны по приблизительному значению их массы. Его искали с первых дней изучения очарованных барионов. Индивидуальные мероприятия в пузырьковые камеры несколько раз преподносились экспериментами как свидетельство существования частиц, но неясно, как одно событие такого рода может быть использовано в качестве доказательства резонанса. Уже в 1979 г. были получены разумные доказательства наличия двухзарядного состояния в результате сотрудничества Колумбия – Брукхейвен. В 1987–89 гг. Проведена серия экспериментов (Е-400 в Фермилаб, г. АРГУС и CLEO ) с гораздо большей статистикой, нашли четкие доказательства как двухзарядного, так и нейтрального состояний (хотя нейтральное состояние E-400 оказалось ложным сигналом). Стало ясно, что разница масс м(
Σ
_c) − м(
Λ⁺
_c) вокруг 168 МэВ /c². Однозарядное состояние было труднее обнаружить не потому, что его труднее создать, а просто потому, что его распад через нейтральный пион имеет больший фон и меньшее разрешение при обнаружении большинством детекторов частиц. Он не был обнаружен (за исключением отчета об одном событии) до 1993 года CLEO.

Собственная ширина
Σ
_c мала по стандарту большинства сильных распадов, но сейчас измерено, по крайней мере для нейтрального и двухзарядного состояний, примерно 2 МэВ /c² посредством CLEO и ФОКУС детекторы.

Следующее по массе состояние - это спин 3/2 состояние, обычно известное как
Σ^∗
_c или
Σ
_c(2520). Они явно будут "шире" из-за дополнительных фазовое пространство их распада, как и
Σ
_c(2455) относится к одному пиону плюс основное состояние
Λ
_c. Опять же, необходимы большие статистические данные, чтобы заявить о сигнале выше большого количества
Λ
_c-
π
пары, которые производятся. Опять же, нейтральные и двухзарядные состояния экспериментально легче обнаружить, и они были обнаружены в 1997 году коллаборацией CLEO. Однозарядное государство должно было подождать до 2001 года, когда они соберут больше данных.

Ξ
_c история и масса

В стандартной кварковой модели
Ξ⁺
_c состоит из комбинации кварков csu и
Ξ⁰
_c состоит из комбинации кварков csd. Обе частицы распадаются за счет слабого взаимодействия. Первое наблюдение
Ξ⁺
_c был в 1983 году коллаборацией WA62, работающей в ЦЕРН. Они обнаружили значительный пик в режиме распада
Λ

K⁻

π⁺

π⁺
в массе 2460±25 МэВ /c². Настоящее значение массы взято в среднем из 6 экспериментов и составляет 2467.9±0,4 МэВ /c².

В
Ξ⁰
_c был открыт в 1989 году CLEO, который измерил пик в режиме распада
Ξ⁻

π⁺
с массой 2471±5 МэВ /c². Принятое значение 2471.0±0,4 МэВ /c².

Очарованная история и масса Омеги

Неудивительно, что из четырех слабо распадающихся однократно очарованных барионов
Ω
_c (комбинация кварков css) была обнаружена последней и наименее хорошо измерена. Его история туманна. Некоторые авторы утверждают, что в 1985 г. группа из трех событий, наблюдавшаяся в ЦЕРНе, была сигналом, но теперь это можно исключить на основании неверной массы. Эксперимент ARGUS опубликовал небольшой пик как возможный сигнал в 1993 году, но теперь его можно исключить из соображений поперечного сечения, поскольку многие эксперименты проводились в той же среде, что и ARGUS, с гораздо большим количеством столкновений. Эксперимент E-687 в Фермилабе опубликовал две статьи, одну в 1993 году, а другую в 1994. Первая показала небольшой пик, имеющий незначительное значение в режиме распада.
Ω

π
, и более крупный, по-видимому, устойчивый сигнал в режиме распада
Σ⁺

K⁻

K⁻

π⁺
. Это последнее наблюдение считается достоверным Группой данных по частицам, но все больше кажется странным, поскольку этот режим распада не наблюдался в других экспериментах. Затем эксперимент CLEO показал пик из 40 событий в сумме различных мод распада и массы 2494.6 МэВ /c². С тех пор два эксперимента, БаБар, и Belle, взяли большой объем данных и показали очень сильные сигналы при массе, очень близкой к значению CLEO. Однако ни один из них не провел необходимых исследований, чтобы можно было указать массу с неопределенностью. Следовательно, хотя нет никаких сомнений в том, что частица была обнаружена, окончательного измерения ее массы нет.