Вниз кварк - Down quark

Вниз кварк
СочинениеЭлементарная частица
СтатистикаФермионный
ПоколениеПервый
Взаимодействиясильный, слабый, электромагнитная сила, сила тяжести
Символ
d
АнтичастицаПух антикварк (
d
)
ТеоретическиМюррей Гелл-Манн (1964)
Джордж Цвейг (1964)
ОбнаруженныйSLAC (1968)
Масса4.7+0.5
−0.3 МэВ /c2[1]
Распадается наСтабильный или Вверх кварк + Электрон + Электронный антинейтрино
Электрический заряд−1/3 е
Цвет зарядада
Вращение1/2
Слабый изоспинLH: −1/2, RH: 0
Слабый гиперзарядLH: 1/3, RH: −2/3

В вниз кварк или же d кварк (символ: d) - второй по легкости кварки, тип элементарная частица, и основная составляющая иметь значение. Вместе с вверх кварк, он формирует нейтроны (один верхний кварк, два нижних кварка) и протоны (два верхних кварка, один нижний кварк) атомные ядра. Это часть первое поколение материи, имеет электрический заряд из -1/3 е и голая масса из 4.7+0.5
−0.3 МэВ /c2.[1] Как все кварки, нижний кварк элементарный фермион с вращение 1/2 и испытывает все четыре фундаментальные взаимодействия: гравитация, электромагнетизм, слабые взаимодействия, и сильные взаимодействия. В античастица нижнего кварка вниз антикварк (иногда называют кварк антидауна или просто анти-пух), который отличается от него только тем, что некоторые его свойства имеют равная величина, но противоположный знак.

Его существование (наряду с существованием вверх и странные кварки ) был постулирован в 1964 г. Мюррей Гелл-Манн и Джордж Цвейг объяснить Восьмеричный путь схема классификации адроны. Впервые даун-кварк был обнаружен в экспериментах на Стэнфордский центр линейных ускорителей в 1968 г.

История

Мюррей Гелл-Манн
Джордж Цвейг

На заре физики элементарных частиц (первая половина 20 века), адроны Такие как протоны, нейтроны, и пионы считались элементарные частицы. Однако по мере открытия новых адроновзоопарк частиц 'выросла с нескольких частиц в начале 1930-х и 1940-х годов до нескольких десятков в 1950-х годах. Отношения между ними были неясными до 1961 года, когда Мюррей Гелл-Манн[2] и Юваль Нееман[3] (независимо друг от друга) предложили схему классификации адронов, названную Восьмеричный путь, или, говоря более техническим языком, SU (3) симметрия аромата.

Эта классификационная схема организовала адроны в изоспиновые мультиплеты, но физическая основа этого все еще оставалась неясной. В 1964 году Гелл-Манн[4] и Джордж Цвейг[5][6] (независимо друг от друга) предложили кварковая модель, тогда состоящий только из вверх, вниз и странный кварки.[7] Однако, хотя модель кварков объяснила Восьмеричный путь, никаких прямых доказательств существования кварков не было найдено до 1968 г. Стэнфордский центр линейных ускорителей.[8][9] Глубоконеупругое рассеяние Эксперименты показали, что протоны имеют субструктуру, и что протоны, состоящие из трех более фундаментальных частиц, объясняют данные (таким образом подтверждая кварковую модель).[10]

Сначала люди не хотели идентифицировать три тела как кварки, вместо этого предпочитая Ричард Фейнман с партон описание,[11][12][13] но со временем теория кварков стала общепринятой (см. Ноябрьская революция ).[14]

Масса

Несмотря на то, что они чрезвычайно распространены, голая масса нижнего кварка точно не определен, но, вероятно, находится между 4,5 и 5.3 МэВ /c2.[15] Решетка КХД расчеты дают более точное значение: 4.79±0.16 МэВ /c2.[16]

Когда найдено в мезоны (частицы, состоящие из одного кварка и одного антикварк ) или же барионы (частицы, состоящие из трех кварков), «эффективная масса» (или «одетая» масса) кварков становится больше из-за энергия связи вызвано глюонное поле между кварками (см. эквивалентность массы и энергии ). Например, эффективная масса даун-кварков в протоне составляет около 300 МэВ /c2. Поскольку чистая масса нижних кварков настолько мала, ее нельзя напрямую вычислить, поскольку необходимо учитывать релятивистские эффекты.

Смотрите также

Рекомендации

  1. ^ а б M. Tanabashi et al. (Группа данных по частицам) (2018). «Обзор физики элементарных частиц». Физический обзор D. 98 (3): 1–708. Bibcode:2018PhRvD..98c0001T. Дои:10.1103 / PhysRevD.98.030001. PMID  10020536.
  2. ^ М. Гелл-Манн (2000) [1964]. «Восьмеричный путь: теория симметрии сильного взаимодействия». В M. Gell-Mann, Y. Ne'eman (ed.). Восьмеричный путь. Westview Press. п. 11. ISBN  978-0-7382-0299-0.
    Оригинал: М. Гелл-Манн (1961). «Восьмеричный путь: теория симметрии сильного взаимодействия». Синхротронная лаборатория Отчет CTSL-20. Калифорнийский технологический институт.
  3. ^ Ю. Нееман (2000) [1964]. «Вывод сильных взаимодействий из калибровочной инвариантности». В M. Gell-Mann, Y. Ne'eman (ed.). Восьмеричный путь. Westview Press. ISBN  978-0-7382-0299-0.
    Оригинал Ю. Нееман (1961). «Вывод сильных взаимодействий из калибровочной инвариантности». Ядерная физика. 26 (2): 222–229. Bibcode:1961NucPh..26..222N. Дои:10.1016/0029-5582(61)90134-1.
  4. ^ М. Гелл-Манн (1964). «Схематическая модель барионов и мезонов». Письма по физике. 8 (3): 214–215. Bibcode:1964ФЛ ..... 8..214Г. Дои:10.1016 / S0031-9163 (64) 92001-3.
  5. ^ Г. Цвейг (1964). "Модель SU (3) для симметрии сильного взаимодействия и ее нарушение". Отчет ЦЕРН № 8181 / Th 8419.
  6. ^ Г. Цвейг (1964). "Модель SU (3) для симметрии сильного взаимодействия и ее нарушения: II". Отчет ЦЕРН № 8419 / Th 8412.
  7. ^ Б. Каритерс, П. Граннис (1995). «Открытие топ-кварка» (PDF). Линия луча. 25 (3): 4–16. Получено 2008-09-23.
  8. ^ Э. Д. Блум; и другие. (1969). "Высокоэнергетическая неупругая е–п Рассеяние на 6 ° и 10 ° ". Письма с физическими проверками. 23 (16): 930–934. Bibcode:1969ПхРвЛ..23..930Б. Дои:10.1103 / PhysRevLett.23.930.
  9. ^ М. Брейденбах; и другие. (1969). «Наблюдаемое поведение сильно неупругого рассеяния электронов на протонах». Письма с физическими проверками. 23 (16): 935–939. Bibcode:1969ПхРвЛ..23..935Б. Дои:10.1103 / PhysRevLett.23.935. OSTI  1444731. S2CID  2575595.
  10. ^ Дж. И. Фридман. «Дорога к Нобелевской премии». Университет Хюэ. Архивировано из оригинал на 2008-12-25. Получено 2008-09-29.
  11. ^ Р. П. Фейнман (1969). «Столкновения адронов очень высоких энергий» (PDF). Письма с физическими проверками. 23 (24): 1415–1417. Bibcode:1969ПхРвЛ..23.1415Ф. Дои:10.1103 / PhysRevLett.23.1415.
  12. ^ С. Крецер; Х. Лай; Ф. Олнесс; У. Тунг (2004). «Распределения партонов CTEQ6 с масс-эффектами тяжелых кварков». Физический обзор D. 69 (11): 114005. arXiv:hep-ph / 0307022. Bibcode:2004ПхРвД..69к4005К. Дои:10.1103 / PhysRevD.69.114005. S2CID  119379329.
  13. ^ Д. Дж. Гриффитс (1987). Введение в элементарные частицы. Джон Уайли и сыновья. п.42. ISBN  978-0-471-60386-3.
  14. ^ М. Э. Пескин, Д. В. Шредер (1995). Введение в квантовую теорию поля. Эддисон – Уэсли. п.556. ISBN  978-0-201-50397-5.
  15. ^ Дж. Берингер; и другие. (Группа данных о частицах ) (2013). "PDGLive Particle Summary" Кварки (u, d, s, c, b, t, b ', t', бесплатно)'" (PDF). Группа данных о частицах. Получено 2013-07-23.
  16. ^ Чо, Адриан (апрель 2010 г.). "Масса обычного кварка наконец прибита". Научный журнал. Архивировано из оригинал на 2012-03-06.

дальнейшее чтение