Частота мацубары - Википедия - Matsubara frequency

В тепловая квантовая теория поля, то Частота мацубары суммирование (названо в честь Такео Мацубара ) - суммирование по дискретным мнимым частотам. Он принимает следующий вид

${ Displaystyle S _ { eta} = { frac {1} { beta}} sum _ {я omega _ {n}} г (я omega _ {n}),}$

куда ${ Displaystyle бета = hbar / k_ {B} T}$ - обратная температура, а частоты ${ displaystyle omega _ {n}}$ обычно берутся из любого из следующих двух наборов (с ${ Displaystyle п в mathbb {Z}}$):

бозонные частоты: ${ displaystyle omega _ {n} = { frac {2n pi} { beta}},}$

фермионные частоты: ${ displaystyle omega _ {n} = { frac {(2n + 1) pi} { beta}},}$

Суммирование сходится, если ${ Displaystyle г (г = я омега)}$ стремится к 0 в ${ Displaystyle г к infty}$ ограничивать быстрее, чем ${ displaystyle z ^ {- 1}}$. Суммирование по бозонным частотам обозначается как ${ displaystyle S_ {B}}$ (с ${ displaystyle eta = + 1}$), а по фермионным частотам обозначается как ${ displaystyle S_ {F}}$ (с ${ displaystyle eta = -1}$). ${ displaystyle eta}$ - статистический знак.

В дополнение к тепловой квантовой теории поля метод суммирования частот Мацубары также играет важную роль в схематическом подходе к физике твердого тела, а именно, если рассматривать диаграммы при конечной температуре.^[1][2]

Вообще говоря, если ${ displaystyle T = 0 , { text {K}}}$, определенный Диаграмма Фейнмана представлен интегралом ${ displaystyle int _ {T = 0} mathrm {d} omega g ( omega)}$, при конечной температуре она определяется суммой ${ displaystyle S _ { eta}}$.

Суммирование частот Мацубары

Общий формализм

Рисунок 1.

Фигура 2.

Уловка для оценки суммирования частот Мацубары заключается в использовании весовой функции Мацубары. час_η(z) который имеет простой полюса расположен точно в ${ Displaystyle г = я омега}$. Весовые функции в бозонном случае η = +1 и фермионный случай η = −1 различаются. О выборе весовой функции мы поговорим позже. С помощью весовой функции суммирование может быть заменено контурным интегралом, окружающим мнимую ось.

${ displaystyle S _ { eta} = { frac {1} { beta}} sum _ {i omega} g (i omega) = { frac {1} {2 pi i beta}} oint g (z) h _ { eta} (z) , dz,}$

Как и на рис. 1, весовая функция генерирует полюса (красные кресты) на мнимой оси. Контурный интеграл подбирает остаток этих полюсов, что эквивалентно суммированию.

Путем деформации контурных линий охватить полюса грамм(z) (зеленый крест на рис.2), суммирование формально можно произвести, суммируя остаток грамм(z)час_η(z) по всем полюсам грамм(z),

${ displaystyle S _ { eta} = - { frac {1} { beta}} sum _ {z_ {0} in g (z) { text {poles}}} operatorname {Res} g ( z_ {0}) h _ { eta} (z_ {0}).}$

Обратите внимание, что появляется знак минус, потому что контур деформируется, чтобы охватить полюса по часовой стрелке, что приводит к отрицательному остатку.

Выбор весовой функции Мацубары

Для создания простых полюсов на частотах бозонов ${ Displaystyle г = я омега _ {п}}$, можно выбрать любой из следующих двух типов весовых функций Мацубары

${ displaystyle h_ {B} ^ {(1)} (z) = { frac { beta} {1-e ^ {- beta z}}} = - beta n_ {B} (- z) = beta (1 + n_ {B} (z)),}$

${ displaystyle h_ {B} ^ {(2)} (z) = { frac {- beta} {1-e ^ { beta z}}} = beta n_ {B} (z),}$

в зависимости от того, в какой полуплоскости нужно контролировать сходимость. ${ displaystyle h_ {B} ^ {(1)} (z)}$ контролирует сходимость в левой полуплоскости (Rez <0), а ${ displaystyle h_ {B} ^ {(2)} (z)}$ контролирует сходимость в правой полуплоскости (Rez > 0). Здесь ${ Displaystyle п_ {B} (г) = (е ^ { бета z} -1) ^ {- 1}}$ это Бозе-Эйнштейн функция распределения.

Аналогичный случай для частот фермионов. Есть также два типа весовых функций Мацубары, которые производят простые полюса на ${ Displaystyle г = я омега _ {м}}$

${ displaystyle h_ {F} ^ {(1)} (z) = { frac { beta} {1 + e ^ {- beta z}}} = beta n_ {F} (- z) = бета (1-n_ {F} (z)),}$

${ displaystyle h_ {F} ^ {(2)} (z) = { frac {- beta} {1 + e ^ { beta z}}} = - beta n_ {F} (z).}$

${ Displaystyle ч_ {F} ^ {(1)} (г)}$ контролирует сходимость в левой полуплоскости (Rez <0), а ${ Displaystyle ч_ {F} ^ {(2)} (г)}$ контролирует сходимость в правой полуплоскости (Rez > 0). Здесь ${ Displaystyle п_ {F} (г) = (е ^ { бета z} +1) ^ {- 1}}$ это Ферми – Дирак функция распределения.

В приложении к вычислению функции Грина грамм(z) всегда имеют структуру

${ Displaystyle г (г) = г (г) е ^ {- г тау},}$

который расходится в левой полуплоскости при 0 <τ < β. Для контроля сходимости всегда выбирается весовая функция первого типа. ${ displaystyle h _ { eta} (z) = h _ { eta} ^ {(1)} (z)}$. Однако нет необходимости контролировать сходимость, если суммирование Мацубары не расходится, в этом случае любой выбор весовой функции Мацубары приведет к идентичным результатам.

Таблица суммирования частот Мацубары

Следующая таблица завершает суммирование частот Мацубары для некоторых простых рациональные функции грамм(z).

${ displaystyle S _ { eta} = { frac {1} { beta}} sum _ {i omega} g (i omega).}$

η = ± 1 обозначает статистический знак.

${ Displaystyle г (я омега)}$	${ displaystyle S _ { eta}}$
${ Displaystyle (я омега - xi) ^ {- 1}}$	${ displaystyle - eta n _ { eta} ( xi)}$[1]
${ Displaystyle (я омега - xi) ^ {- 2}}$	${ displaystyle - eta n _ { eta} ^ { prime} ( xi) = beta n _ { eta} ( xi) ( eta + n _ { eta} ( xi))}$
${ Displaystyle (я омега - xi) ^ {- п}}$	${ displaystyle - { frac { eta} {(n-1)!}} partial _ { xi} ^ {n-1} n _ { eta} ( xi)}$
${ Displaystyle { гидроразрыва {1} {(я омега - xi _ {1}) (я омега - xi _ {2})}}}$	${ Displaystyle - { frac { eta (п _ { eta} ( xi _ {1}) - n _ { eta} ( xi _ {2}))} { xi _ {1} - xi _ {2}}}}$
${ Displaystyle { гидроразрыва {1} {(я омега - xi _ {1}) ^ {2} (я омега - xi _ {2}) ^ {2}}}}$	${ displaystyle { frac { eta} {( xi _ {1} - xi _ {2}) ^ {2}}} left ({ frac {2 (n _ { eta} ( xi _ {1}) - n _ { eta} ( xi _ {2}))} { xi _ {1} - xi _ {2}}} - (n _ { eta} ^ { prime} ( xi _ {1}) + n _ { eta} ^ { prime} ( xi _ {2})) right)}$
${ Displaystyle { гидроразрыва {1} {(я омега - xi _ {1}) ^ {2} - xi _ {2} ^ {2}}}}$	${ displaystyle eta c _ { eta} ( xi _ {1}, xi _ {2})}$
${ displaystyle { frac {1} {(я omega) ^ {2} - xi ^ {2}}}}$	${ displaystyle eta c _ { eta} (0, xi) = - { frac {1} {2 xi}} (1 + 2 eta n _ { eta} ( xi))}$
${ Displaystyle { гидроразрыва {(я омега) ^ {2}} {(я омега) ^ {2} - хи ^ {2}}}}$	${ Displaystyle - { гидроразрыва { xi} {2}} (1 + 2 eta n _ { eta} ( xi))}$[1]
${ displaystyle { frac {1} {((я omega) ^ {2} - xi ^ {2}) ^ {2}}}}$	${ displaystyle - { frac { eta} {2 xi ^ {2}}} (c _ { eta} (0, xi) + n _ { eta} ^ { prime} ( xi))}$
${ Displaystyle { гидроразрыва {(я омега) ^ {2}} {((я омега) ^ {2} - хи ^ {2}) ^ {2}}}}$	${ displaystyle { frac { eta} {2}} (c _ { eta} (0, xi) -n _ { eta} ^ { prime} ( xi))}$
${ Displaystyle { гидроразрыва {(я омега) ^ {2} + хи ^ {2}} {((я омега) ^ {2} - хи ^ {2}) ^ {2}}}}$	${ displaystyle - eta n _ { eta} ^ { prime} ( xi) = beta n _ { eta} ( xi) ( eta + n _ { eta} ( xi))}$
${ Displaystyle { гидроразрыва {1} {((я омега) ^ {2} - хи _ {1} ^ {2}) ((я омега) ^ {2} - хи _ {2} ^ {2})}}}$	${ displaystyle { frac { eta (c _ { eta} (0, xi _ {1}) - c _ { eta} (0, xi _ {2}))} { xi _ {1} ^ {2} - xi _ {2} ^ {2}}}}$
${ displaystyle left ({ гидроразрыва {1} {(я omega) ^ {2} - xi _ {1} ^ {2}}} + { frac {1} {(я omega) ^ { 2} - xi _ {2} ^ {2}}} right) ^ {2}}$	${ displaystyle eta left ({ frac {3 xi _ {1} ^ {2} + xi _ {2} ^ {2}} {2 xi _ {1} ^ {2} ( xi _ {1} ^ {2} - xi _ {2} ^ {2})}} c _ { eta} (0, xi _ {1}) - { frac {n _ { eta} ^ { prime} ( xi _ {1})} {2 xi _ {1} ^ {2}}} right) + (1 leftrightarrow 2)}$[2]
${ displaystyle left ({ frac {1} {(я omega) ^ {2} - xi _ {1} ^ {2}}} - { frac {1} {(i omega) ^ { 2} - xi _ {2} ^ {2}}} right) ^ {2}}$	${ displaystyle eta left (- { frac {5 xi _ {1} ^ {2} - xi _ {2} ^ {2}} {2 xi _ {1} ^ {2} ( xi _ {1} ^ {2} - xi _ {2} ^ {2})}} c _ { eta} (0, xi _ {1}) - { frac {n _ { eta} ^ { prime} ( xi _ {1})} {2 xi _ {1} ^ {2}}} right) + (1 leftrightarrow 2)}$[2]

[1] Поскольку суммирование не сходится, результат может отличаться при другом выборе весовой функции Мацубары.

[2] (1 ↔ 2) обозначает то же выражение, что и предыдущее, но с замененными индексами 1 и 2.

Приложения в физике

Предел нулевой температуры

В этом пределе ${ displaystyle beta rightarrow infty}$, суммирование частот Мацубары эквивалентно интегрированию мнимой частоты по мнимой оси.

${ displaystyle { frac {1} { beta}} sum _ {i omega} = int _ {- i infty} ^ {i infty} { frac { mathrm {d} (я omega)} {2 pi}}.}$

Некоторые интегралы не сходятся. Их следует упорядочить, введя частоту отсечки ${ displaystyle Omega}$, а затем вычитая расходящуюся часть (${ displaystyle Omega}$-зависимый) от интеграла до перехода к пределу ${ Displaystyle Omega rightarrow infty}$. Например, свободная энергия получается интегралом от логарифма,

${ displaystyle eta lim _ { Omega rightarrow infty} left [ int _ {- я Omega} ^ {я Omega} { frac { mathrm {d} (я omega)} { 2 pi}} left ( ln (-i omega + xi) - { frac { pi xi} {2 Omega}} right) - { frac { Omega} { pi} } ( ln Omega -1) right] = left {{ begin {array} {cc} 0 & xi geq 0, - eta xi & xi <0, end {массив }}верно.}$

Это означает, что при нулевой температуре свободная энергия просто связана с внутренней энергией ниже химического потенциала. Также функция распределения получается следующим интегралом

${ displaystyle eta lim _ { Omega rightarrow infty} int _ {- я Omega} ^ {я Omega} { frac { mathrm {d} (я omega)} {2 pi }} left ({ frac {1} {- i omega + xi}} - { frac { pi} {2 Omega}} right) = left {{ begin {array} { cc} 0 & xi geq 0, - eta & xi <0, end {array}} right.}$

который показывает поведение ступенчатой ​​функции при нулевой температуре.

Связанные с функцией Грина

Область времени

Рассмотрим функцию грамм(τ), заданный на мнимом интервале времени (0,β). Его можно выразить в виде ряда Фурье,

${ Displaystyle G ( tau) = { frac {1} { beta}} sum _ {я omega} G (я omega) e ^ {- я omega tau},}$

где частота принимает только дискретные значения с интервалом 2π/β.

Конкретный выбор частоты зависит от граничного условия функции грамм(τ). В физике грамм(τ) обозначает представление в мнимом времени функции Грина

${ Displaystyle G ( tau) = - langle { mathcal {T}} _ { tau} psi ( tau) psi ^ {*} (0) rangle.}$

Он удовлетворяет периодическому граничному условию грамм(τ+β)=грамм(τ) для бозонного поля. В то время как для фермионного поля граничное условие антипериодично грамм(τ + β) = −грамм(τ).

Учитывая функцию Грина грамм(iω) в частотной области его представление мнимого времени грамм(τ) можно оценить суммированием частот Мацубары. В зависимости от суммируемых частот бозонов или фермионов полученный грамм(τ) могут быть разными. Чтобы различить, определите

${ displaystyle G _ { eta} ( tau) = { begin {case} G_ {B} ( tau), & { text {if}} eta = + 1, G_ {F} ( тау), & { text {if}} eta = -1, end {cases}}}$

с

${ Displaystyle G_ {B} ( tau) = { frac {1} { beta}} sum _ {я omega _ {n}} G (я omega _ {n}) e ^ {- я omega _ {n} tau},}$

${ Displaystyle G_ {F} ( tau) = { frac {1} { beta}} sum _ {я omega _ {m}} G (я omega _ {m}) e ^ {- я omega _ {m} tau}.}$

Обратите внимание, что τ ограничена в главном интервале (0,β). Граничное условие можно использовать для расширения грамм(τ) вне основного интервала. Некоторые часто используемые результаты приведены в следующей таблице.

${ Displaystyle G (я omega)}$	${ Displaystyle G _ { eta} ( тау)}$
${ Displaystyle (я омега - xi) ^ {- 1}}$	${ displaystyle -e ^ { xi ( beta - tau)} n _ { eta} ( xi)}$
${ Displaystyle (я омега - xi) ^ {- 2}}$	${ Displaystyle е ^ { хи ( бета - тау)} п _ { эта} ( хи) влево ( тау + эта бета п _ { эта} ( хи) справа)}$
${ Displaystyle (я омега - xi) ^ {- 3}}$	${ Displaystyle - { frac {1} {2}} е ^ { xi ( beta - tau)} n _ { eta} ( xi) left ( tau ^ {2} + eta beta ( beta +2 tau) n _ { eta} ( xi) +2 beta ^ {2} n _ { eta} ^ {2} ( xi) right)}$
${ Displaystyle (я омега - хи _ {1}) ^ {- 1} (я омега - хи _ {2}) ^ {- 1}}$	${ displaystyle - { frac {e ^ { xi _ {1} ( beta - tau)} n _ { eta} ( xi _ {1}) - e ^ { xi _ {2} ( бета - tau)} n _ { eta} ( xi _ {2})} { xi _ {1} - xi _ {2}}}}$
${ Displaystyle ( omega ^ {2} + м ^ {2}) ^ {- 1}}$	${ displaystyle { frac {e ^ {- m tau}} {2m}} + { frac { eta} {m}} cosh {m tau} ; n _ { eta} (m)}$
${ Displaystyle я омега ( омега ^ {2} + м ^ {2}) ^ {- 1}}$	${ displaystyle { frac {e ^ {- m tau}} {2}} - eta , sinh {m tau} ; n _ { eta} (m)}$

Эффект переключения оператора

Здесь решающую роль играет малое воображаемое время. Порядок операторов изменится, если малое мнимое время изменит знак.

${ Displaystyle langle psi psi ^ {*} rangle = langle { mathcal {T}} _ { tau} psi ( tau = 0 ^ {+}) psi ^ {*} (0 ) rangle = -G _ { eta} ( tau = 0 ^ {+}) = - { frac {1} { beta}} sum _ {i omega} G (i omega) e ^ { -i omega 0 ^ {+}}}$

${ Displaystyle langle psi ^ {*} psi rangle = eta langle { mathcal {T}} _ { tau} psi ( tau = 0 ^ {-}) psi ^ {*} (0) rangle = - eta G _ { eta} ( tau = 0 ^ {-}) = - { frac { eta} { beta}} sum _ {i omega} G (i omega) e ^ {i omega 0 ^ {+}}}$

Функция распределения

Оценка функции распределения становится сложной из-за разрыва функции Грина грамм(τ) в τ = 0. Чтобы оценить суммирование

${ Displaystyle G (0) = сумма _ {я omega} (я omega - xi) ^ {- 1},}$

оба варианта весовой функции приемлемы, но результаты разные. Это можно понять, если нажать грамм(τ) далеко от τ = 0 немного, то для контроля сходимости нужно взять ${ Displaystyle ч _ { eta} ^ {(1)} (г)}$ как весовая функция для ${ Displaystyle G ( тау = 0 ^ {+})}$, и ${ Displaystyle ч _ { eta} ^ {(2)} (г)}$ за ${ Displaystyle G ( тау = 0 ^ {-})}$.

Бозоны

${ displaystyle G_ {B} ( tau = 0 ^ {-}) = { frac {1} { beta}} sum _ {i omega _ {n}} { frac {e ^ {i омега _ {n} 0 ^ {+}}} {i omega _ {n} - xi}} = - n_ {B} ( xi),}$

${ displaystyle G_ {B} ( tau = 0 ^ {+}) = { frac {1} { beta}} sum _ {я omega _ {n}} { frac {e ^ {- i omega _ {n} 0 ^ {+}}} {i omega _ {n} - xi}} = - (n_ {B} ( xi) +1).}$

Фермионы

${ displaystyle G_ {F} ( tau = 0 ^ {-}) = { frac {1} { beta}} sum _ {я omega _ {m}} { frac {e ^ {i омега _ {m} 0 ^ {+}}} {i omega _ {m} - xi}} = n_ {F} ( xi),}$

${ displaystyle G_ {F} ( tau = 0 ^ {+}) = { frac {1} { beta}} sum _ {я omega _ {m}} { frac {e ^ {- i omega _ {m} 0 ^ {+}}} {i omega _ {m} - xi}} = - (1-n_ {F} ( xi)).}$

Свободная энергия

Бозоны

${ displaystyle { frac {1} { beta}} sum _ {я omega _ {n}} ln ( beta (-i omega _ {n} + xi)) = { frac { 1} { beta}} ln (1-e ^ {- beta xi}),}$

Фермионы

${ displaystyle - { frac {1} { beta}} sum _ {я omega _ {m}} ln ( beta (-i omega _ {m} + xi)) = - { frac {1} { beta}} ln (1 + e ^ {- beta xi}).}$

Оценка диаграмм

Часто встречающиеся диаграммы оцениваются здесь с настройкой одного режима. Проблема множественных мод может быть решена с помощью интеграла спектральной функции.

Собственная энергия фермиона

${ displaystyle Sigma (я omega _ {m}) = - { frac {1} { beta}} sum _ {я omega _ {n}} { frac {1} {я omega _ {m} + i omega _ {n} - varepsilon}} { frac {1} {i omega _ {n} - Omega}} = { frac {n_ {F} ( varepsilon) -n_ {F} ( Omega)} {i omega _ {m} - varepsilon + Omega}}.}.$

Пузырь с отверстиями для частиц

${ displaystyle Pi (я omega _ {n}) = { frac {1} { beta}} sum _ {i omega _ {m}} { frac {1} {i omega _ { m} + i omega _ {n} - varepsilon}} { frac {1} {i omega _ {m} - varepsilon '}} = - { frac {n_ {F} ( varepsilon) - n_ {F} left ( varepsilon ' right)} {i omega _ {n} - varepsilon + varepsilon'}}.}.$

Пузырь частицы-частицы

${ displaystyle Pi (я omega _ {n}) = - { frac {1} { beta}} sum _ {я omega _ {m}} { frac {1} {я omega _ {m} + i omega _ {n} - epsilon}} { frac {1} {- i omega _ {m} - epsilon '}} = { frac {1-n_ {F} ( epsilon) -n_ {F} left ( epsilon ' right)} {i omega _ {n} - epsilon - epsilon'}}.}.$

Приложение: Свойства функций распределения

Функции распределения

Общие обозначения ${ displaystyle n _ { eta}}$ обозначает либо Bose (η = +1) или Ферми (η = −1) функция распределения

${ displaystyle n _ { eta} ( xi) = { frac {1} {e ^ { beta xi} - eta}}.}$

При необходимости специальные обозначения п_B и п_F используются для обозначения функций распределения Бозе и Ферми соответственно

${ displaystyle n _ { eta} ( xi) = { begin {case} n_ {B} ( xi), & { text {if}} eta = + 1, n_ {F} ( xi), & { text {if}} eta = -1. end {cases}}}$

Связь с гиперболическими функциями

Функция распределения Бозе связана с гиперболической функцией котангенса соотношением

${ displaystyle n_ {B} ( xi) = { frac {1} {2}} left ( operatorname {coth} { frac { beta xi} {2}} - 1 right).}$

Функция распределения Ферми связана с функцией гиперболического тангенса соотношением

${ displaystyle n_ {F} ( xi) = { frac {1} {2}} left (1- operatorname {tanh} { frac { beta xi} {2}} right).}$

Паритет

Обе функции распределения не имеют определенной четности,

${ displaystyle n _ { eta} (- xi) = - eta -n _ { eta} ( xi).}$

Другая формула выражается в ${ displaystyle c _ { eta}}$ функция

${ displaystyle n _ { eta} (- xi) = n _ { eta} ( xi) +2 xi c _ { eta} (0, xi).}$

Однако их производные имеют определенный паритет.

Бозе-фермиевская трансмутация

Функции распределения Бозе и Ферми трансмутируются при сдвиге переменной на фермионную частоту,

${ displaystyle n _ { eta} (я omega _ {m} + xi) = - n _ {- eta} ( xi).}$

Однако сдвиг по бозонным частотам не имеет значения.

Производные

Первый заказ

${ displaystyle n_ {B} ^ { prime} ( xi) = - { frac { beta} {4}} mathrm {csch} ^ {2} { frac { beta xi} {2} },}$

${ displaystyle n_ {F} ^ { prime} ( xi) = - { frac { beta} {4}} mathrm {sech} ^ {2} { frac { beta xi} {2} }.}$

По продукту:

${ displaystyle n _ { eta} ^ { prime} ( xi) = - beta n _ { eta} ( xi) (1+ eta n _ { eta} ( xi)).}$

В пределе нулевой температуры:

${ displaystyle n _ { eta} ^ { prime} ( xi) = eta delta ( xi) { text {as}} beta rightarrow infty.}$

Второго порядка

${ displaystyle n_ {B} ^ { prime prime} ( xi) = { frac { beta ^ {2}} {4}} operatorname {csch} ^ {2} { frac { beta xi} {2}} operatorname {coth} { frac { beta xi} {2}},}$

${ displaystyle n_ {F} ^ { prime prime} ( xi) = { frac { beta ^ {2}} {4}} operatorname {sech} ^ {2} { frac { beta xi} {2}} operatorname {tanh} { frac { beta xi} {2}}.}$

Формула различия

${ displaystyle n _ { eta} (a + b) -n _ { eta} (ab) = - { frac { mathrm {sinh} beta b} { mathrm {cosh} beta a- eta , mathrm {cosh} beta b}}.}$

Дело а = 0

${ displaystyle n_ {B} (b) -n_ {B} (- b) = mathrm {coth} { frac { beta b} {2}},}$

${ displaystyle n_ {F} (b) -n_ {F} (- b) = - mathrm {tanh} { frac { beta b} {2}}.}$

Дело а → 0

${ displaystyle n_ {B} (a + b) -n_ {B} (ab) = operatorname {coth} { frac { beta b} {2}} + n_ {B} ^ { prime prime} (б) а ^ {2} + cdots,}$

${ displaystyle n_ {F} (a + b) -n_ {F} (ab) = - operatorname {tanh} { frac { beta b} {2}} + n_ {F} ^ { prime prime } (б) a ^ {2} + cdots.}$

Дело б → 0

${ displaystyle n_ {B} (a + b) -n_ {B} (a-b) = 2n_ {B} ^ { prime} (a) b + cdots,}$

${ displaystyle n_ {F} (a + b) -n_ {F} (a-b) = 2n_ {F} ^ { prime} (a) b + cdots.}$

Функция c_η

Определение:

${ displaystyle c _ { eta} (a, b) Equiv - { frac {n _ { eta} (a + b) -n _ { eta} (a-b)} {2b}}.}$

Для типа Bose и Fermi:

${ Displaystyle c_ {B} (а, б) эквив с _ {+} (а, б),}$

${ displaystyle c_ {F} (a, b) Equiv c _ {-} (a, b).}$

Связь с гиперболическими функциями

${ displaystyle c _ { eta} (a, b) = { frac { sinh beta b} {2b ( cosh beta a- eta cosh beta b)}}.}$

Очевидно, что ${ Displaystyle c_ {F} (а, б)}$ положительно определен.

Чтобы избежать переполнения при численном расчете, используются функции tanh и coth.

${ displaystyle c_ {B} (a, b) = { frac {1} {4b}} left ( operatorname {coth} { frac { beta (ab)} {2}} - operatorname {coth } { frac { beta (a + b)} {2}} right),}$

${ displaystyle c_ {F} (a, b) = { frac {1} {4b}} left ( operatorname {tanh} { frac { beta (a + b)} {2}} - operatorname {tanh} { frac { beta (ab)} {2}} right).}$

Дело а = 0

${ displaystyle c_ {B} (0, b) = - { frac {1} {2b}} operatorname {coth} { frac { beta b} {2}},}$

${ displaystyle c_ {F} (0, b) = { frac {1} {2b}} operatorname {tanh} { frac { beta b} {2}}.}$

Дело б = 0

${ displaystyle c_ {B} (a, 0) = { frac { beta} {4}} operatorname {csch} ^ {2} { frac { beta a} {2}},}$

${ displaystyle c_ {F} (a, 0) = { frac { beta} {4}} operatorname {sech} ^ {2} { frac { beta a} {2}}.}$

Предел низкой температуры

За а = 0: ${ displaystyle c_ {F} (0, b) = { frac {1} {2 | b |}}.}$

За б = 0: ${ displaystyle c_ {F} (a, 0) = delta (a).}$

В целом,

${ displaystyle c_ {F} (a, b) = { begin {cases} { frac {1} {2 | b |}}, & { text {if}} | a | <| b | 0, & { text {if}} | a |> | b | end {cases}}}$

Смотрите также

• Мнимое время
• Теория теплового квантового поля

внешняя ссылка

Агустин Ньето: Оценка сумм по частотам мацубары. arXiv: hep-ph / 9311210

Репозиторий Github: MatsubaraSum Пакет Mathematica для суммирования частот Мацубары.

А. Тахеридехкорди, С. Курно, J.P.F. ЛеБлан: Алгоритмическая интеграция Мацубары для моделей типа Хаббарда.. arXiv: cond-mat / 1808.05188

Рекомендации