Ионика твердого тела - Википедия - Solid state ionics

Для научного журнала см. Ионика твердого тела (журнал).
Плотность мощности в зависимости от плотности энергии для различных классов твердотельных ионных систем, используемых для хранения и преобразования энергии

Ионика твердого тела это изучение ионно-электронных смешанный дирижер и полностью ионные проводники (твердые электролиты ) и их использование. Некоторые материалы, которые попадают в эту категорию, включают неорганические кристаллические и поликристаллические твердые вещества, керамику, стекло, полимеры и композиты. Твердотельные ионные устройства, такие как твердооксидные топливные элементы, могут быть намного более надежными и долговечными, особенно в суровых условиях, чем сопоставимые устройства с жидкими электролитами.[1]

Область твердотельной ионики была впервые разработана в Европе, начиная с работ Майкл Фарадей на твердых электролитах Ag2S и PbF2 в 1834 г. Фундаментальные взносы были позже внесены Вальтер Нернст, которые получили Уравнение Нернста и обнаружила ионную проводимость в гетеровалентно легированных цирконий, который он применил в своей Лампа Нернста. Еще одним важным шагом вперед стала характеристика йодид серебра в 1914 году. Примерно в 1930 году концепция точечных дефектов была основана Яков Френкель, Уолтер Шоттки и Карл Вагнер, в том числе развитие точечного дефекта термодинамика Шоттки и Вагнер; это помогло объяснить ионный и электронный перенос в ионных кристаллах, ионопроводящих стеклах, полимерных электролитах и ​​нанокомпозитах. В конце 20-го и начале 21-го веков твердотельная ионика была сосредоточена на синтезе и определении характеристик новых твердых электролитов и их применении в системах твердотельных аккумуляторных батарей. топливные элементы и датчики.[2]

Период, термин твердотельная ионика был придуман в 1967 году Такехико Такахаши,[3] но не получил широкого распространения до 1980-х годов, когда появился журнал Ионика твердого тела. Первая международная конференция по этой теме состоялась в 1972 г. в г. Бельджират, Италия, под названием «Быстрый перенос ионов в твердых телах, твердотельных батареях и устройствах».[2]

История

Фонды

Майкл Фарадей в 1842 году

В начале 1830-х годов Майкл Фарадей заложил основы электрохимии и твердотельной ионики, открыв движение ионов в жидких и твердых электролитах. Ранее, около 1800 г., Алессандро Вольта использовал жидкий электролит в своем гальваническая свая, первая электрохимическая батарея, но не смогли понять, что ионы участвуют в этом процессе. Между тем, в своей работе по разложению растворов электрическим током Фарадей использовал не только идеи ион, катион, анион, электрод, анод, катод, электролит и электролиз, но даже нынешние условия для них.[4][5] Фарадей связал электрический ток в электролите с движением ионов и обнаружил, что ионы могут обмениваться зарядами с электродом, когда они превращаются в элементы путем электролиза. Он количественно оценил эти процессы два закона электролиза. Первый закон (1832 г.) гласил, что масса продукта у электрода, Δm, увеличивается линейно с количеством заряда, прошедшего через электролит, Δq. Второй закон (1833 г.) установил пропорциональность между Δm и «электрохимическим эквивалентом» и определил Постоянная Фарадея F как F = (Δq / Δm) (M / z), где M - молярная масса, а z - заряд иона.

В 1834 году Фарадей открыл ионную проводимость в нагретых твердых электролитах Ag.2S и PbF2.[4] В PbF2, увеличение проводимости при нагревании не было внезапным, а превышало 100 градусов Цельсия. Такое поведение, называемое переходом Фарадея,[6] наблюдается в катионных проводниках Na2С и Ли4SiO4 и анионные проводники PbF2, CaF2, SrF2, SrCl2 и LaF3.[2]

Позже в 1891 г. Иоганн Вильгельм Хитторф сообщил о числа переноса ионов в электрохимических ячейках,[7] а в начале 20 века эти числа были определены для твердых электролитов.[8]

Первые теории и приложения

В гальваническая свая стимулировал серию улучшенных батарей, таких как Клетка Даниэля, топливная ячейка и свинцово-кислотная батарея. Их действие было в значительной степени понято в конце 1800-х годов из теорий Вильгельм Оствальд и Вальтер Нернст. В 1894 году Оствальд объяснил преобразование энергии в топливном элементе и подчеркнул, что его эффективность не ограничивается термодинамика.[9] Оствальд вместе с Якобус Хенрикус ван 'т Хофф, и Сванте Аррениус, был отцом-основателем электрохимии и химической теории ионов и получил Нобелевскую премию по химии в 1909 году.

Его работу продолжил Вальтер Нернст, получивший Уравнение Нернста и описали ионную проводимость в гетеровалентно легированных цирконий, который он использовал в своем Лампа Нернста. Нернст был вдохновлен теорией диссоциации Аррениуса, опубликованной в 1887 году, в которой использовались ионы в растворе.[10] В 1889 году он осознал сходство между электрохимическим и химическим равновесием и сформулировал свое знаменитое уравнение, которое правильно предсказывало выходное напряжение различных электрохимических ячеек на основе жидких электролитов на основе термодинамических свойств их компонентов.[11]

Помимо своей теоретической работы, в 1897 году Нернст запатентовал первую лампу, в которой использовался твердый электролит.[12] В отличие от существующих ламп с углеродной нитью, лампа Нернста могла работать на воздухе и была вдвое эффективнее, так как ее спектр излучения был ближе к дневному свету. AEG, осветительная компания из Берлина, купила патент Nernst за миллион Немецкие золотые марки, который в то время был целым состоянием, и использовал 800 ламп Nernst, чтобы осветить свою будку на Всемирная выставка Выставка Universelle (1900).[2]

Ионная проводимость в галогенидах серебра

Температурно-зависимая ионная проводимость галогенидов серебра, исходный график Тубандта и Лоренца.[13]

Среди нескольких твердых электролитов, описанных в 19-м и начале 20-го века, α-AgI, высокотемпературная кристаллическая форма иодида серебра, широко считается наиболее важной. Его электропроводность была охарактеризована Карлом Тубандтом и Э. Лоренцем в 1914 году.[13] Их сравнительное исследование AgI, AgCl и AgBr продемонстрировало, что α-AgI термически стабилен и обладает высокой проводимостью при температуре от 147 до 555 ° C; в этом диапазоне проводимость слабо возрастает с ростом температуры, а затем падает при плавлении. Такое поведение было полностью обратимым и исключало неравновесные эффекты. Тубандт и Лоренц описали другие материалы с аналогичным поведением, такие как α-CuI, α-CuBr, β-CuBr и высокотемпературные фазы Ag.2S, Ag2Se и Ag2Te.[14] Они связали проводимость с катионами в галогенидах серебра и меди и с ионами и электронами в халькогенидах серебра.

Точечные дефекты в ионных кристаллах

Дефект Френкеля в AgCl

В 1926 г. Яков Френкель предположил, что в ионном кристалле, таком как AgI, в термодинамическом равновесии небольшая часть катионов, α, перемещается из своих регулярных узлов решетки в межузельные позиции.[15] Он связал α с Энергия Гиббса для образования одного моля пар Френкеля, ΔG, как α = exp (-ΔG / 2RT), где T - температура, а R - газовая постоянная; для типичного значения ΔG = 100 кДж / моль, α ~ 1×10−6 при 100 ° С и ~ 6×10−4 при 400 ° С. Эта идея естественным образом объясняла присутствие значительной доли подвижных ионов в бездефектных ионных кристаллах и, следовательно, ионную проводимость в них.[2]

Идея Френкеля была расширена Карл Вагнер и Уолтер Шоттки в своей теории 1929 г., описывающей равновесную термодинамику точечных дефектов в ионных кристаллах. В частности, Вагнер и Шоттки связывают отклонения от стехиометрия в тех кристаллах с химические потенциалы компонентов кристалла и объяснил явление смешанной электронной и ионной проводимости.[16][17]

Вагнер и Шоттки рассмотрели четыре крайних случая беспорядка точечных дефектов в стехиометрическом бинарном ионном кристалле типа AB:[17]

  1. Пары межузельных катионов A+ и вакансии решетки (дефекты Френкеля)
  2. Пары межузельных анионов B− и вакансии решетки (антифренкелевские дефекты)
  3. Пары межузельных катионов A+ и межузельные анионы B− без вакансий
  4. Пары вакансий решетки типа A и B без межузельных атомов (беспорядок Шоттки).

Беспорядок 3-го типа на практике не встречается, а 2-й тип наблюдается только в редких случаях, когда анионы меньше катионов, в то время как оба типа 1 и 4 являются обычными и показывают одинаковую температурную зависимость exp (-ΔG / 2RT).[2]

Позже в 1933 году Вагнер предположил, что в оксидах металлов избыток металла приведет к появлению дополнительных электронов, в то время как недостаток металла приведет к появлению электронных дырок, т.е. что нестехиометрия атомов приведет к смешанной ионно-электронной проводимости.[18]

Другие типы расстройства

Ионные очки

Исследования кристаллических ионных проводников, в которых избыточные ионы были обеспечены точечным дефектом, продолжались в течение 1950-х годов, и для каждого соединения был установлен конкретный механизм проводимости в зависимости от его ионной структуры. Появление стеклообразных и полимерных электролитов в конце 1970-х предоставило новые механизмы ионной проводимости. Относительно широкий диапазон проводимости был достигнут в стеклах, в которых подвижные ионы были динамически отделены от матрицы.[19] Было обнаружено, что электропроводность можно увеличить, легируя стекло определенными солями или используя смесь стекол. Значения проводимости могут достигать 0,03 См / см при комнатной температуре с энергией активации всего 20 кДж / моль.[20] По сравнению с кристаллами очки имеют изотропный свойства, плавно регулируемый состав и хорошая удобоукладываемость; им не хватает вредных границы зерен и им можно придать любую форму, но понимание их ионного транспорта было затруднено из-за отсутствия дальнего порядка.[2]

Исторически доказательство ионной проводимости было предоставлено еще в 1880-х годах, когда немецкие ученые заметили, что хорошо откалиброванный термометр из тюрингского стекла будет показывать -0,5 ° C вместо 0 ° C при помещении во лед вскоре после погружения в кипящую воду. и выздоравливает только через несколько месяцев. В 1883 году они уменьшили этот эффект в 10 раз, заменив в стакане смесь натрия и калия на натрий или калий.[21] Это открытие помогло Отто Шотт разработать первый точный литиевый термометр. Более систематические исследования ионной проводимости в стекле появились в 1884 г.[22] но получил широкое внимание только столетие спустя. Некоторые универсальные законы были эмпирически сформулированы для ионных стекол и распространены на другие ионные проводники, такие как частотная зависимость электропроводности σ (ν) - σ (0) ~ νп, где показатель p зависит от материала, но не от температуры, по крайней мере, ниже ~ 100 K. Такое поведение является отпечатком активированной прыжковой проводимости между соседними узлами.[2]

Полимерные электролиты

В 1975 году Питер В. Райт, химик-полимер из Шеффилда (Великобритания), произвел первый полимерный электролит, который содержал соли натрия и калия в полиэтиленоксид (ПЭО) матрица.[23] Позже другой тип полимерных электролитов, полиэлектролит, где ионы движутся через электрически заряженную, а не нейтральную полимерную матрицу. Полимерные электролиты показали более низкую проводимость, чем стекла, но они были дешевле, гораздо более гибкими и их можно было легче обрабатывать и придавать им различные формы.[24] Хотя ионные стекла обычно работают ниже, полимерные проводники обычно нагреваются выше их стеклование температуры. Следовательно, и электрическое поле, и механическая деформация в полимерах, но не в стеклах, затухают с одинаковой шкалой времени.[19][24]Между 1983 и 2001 годами считалось, что аморфная фракция ответственна за ионную проводимость, то есть что (почти) полный структурный беспорядок необходим для быстрого ионного транспорта в полимерах.[19] Однако в 2001 г. и позже был описан ряд кристаллических полимеров с ионной проводимостью 0,01 См / см при 30 ° C и энергией активации всего 0,24 эВ.[2]

Наноструктуры

В 1970–80-х годах было осознано, что наноразмерные системы могут влиять на ионную проводимость, что открыло новую область наноионика. В 1973 году сообщалось, что ионная проводимость иодид лития Кристаллы (LiI) можно увеличить в 50 раз, добавив к ним мелкодисперсный порошок «изоляционного» материала (оксида алюминия).[25] Этот эффект был воспроизведен в 1980-х годах в галогенидах Ag и Tl, допированных наночастицами оксида алюминия.[26][27][28] Точно так же добавление изолирующих наночастиц помогло увеличить проводимость ионных полимеров.[29][30] Эти неожиданные результаты были объяснены разделением зарядов на границе раздела матрица-наночастица, которое обеспечивало дополнительные проводящие каналы для матрицы, а небольшой размер частиц наполнителя требовался для увеличения площади этой границы.[26] Подобные эффекты разделения заряда наблюдались для границ зерен в кристаллических ионных проводниках.[2]

Приложения

К 1971 году твердотельные элементы и батареи на основе рубидий йодид серебра (RbAg4я5) были спроектированы и испытаны в широком диапазоне температур и разрядных токов.[31] Несмотря на относительно высокую проводимость RbAg4я5, они никогда не продавались из-за низкого общего содержания энергии на единицу веса (около 5 Вт · ч / кг).[32]Напротив, LiI, который имел проводимость только ок. 1×10−7 См / см при комнатной температуре, нашел широкое применение в аккумуляторах для искусственные кардиостимуляторы. Первое такое устройство на основе нелегированного LiI было имплантировано человеку в марте 1972 г. Феррара, Италия.[33] В более поздних моделях в качестве электролита использовалась пленка LiI, которая была легирована наночастицами оксида алюминия для увеличения ее проводимости.[25] LiI была создана в на месте химическая реакция между анодом Li и иод-поли (2-винилпиридин ) катод, поэтому самовосстановился от эрозии и трещин в процессе эксплуатации.[34]

Натриево-серные ячейки на основе керамики β-Al2О3 электролит, зажатый между анодом из расплавленного натрия и катодом из расплавленной серы, показал высокую плотность энергии и рассматривался для автомобильных аккумуляторов в 1990-х годах, но не принимался во внимание из-за хрупкости глинозема, что приводило к трещинам и критическим отказам из-за реакции между расплавленным натрием и серой . Замена β-Al2О3 с НАСИКОН не удалось сохранить это приложение, потому что оно не решало проблему растрескивания, а также потому, что NASICON реагировал с расплавленным натрием.[2]

Диоксид циркония, стабилизированный иттрием используется в качестве твердого электролита в датчиках кислорода в автомобилях, генерируя напряжение, зависящее от соотношения кислорода и выхлопных газов, и обеспечивая электронную обратную связь с топливной форсункой.[35] Такие датчики также установлены на многих металлургических и стекольных заводах.[36] Аналогичные датчики CO2, хлор и другие газы на основе твердых галогенидсеребряных электролитов были предложены в 1980–1990-х годах.[2] С середины 1980-х годов твердый электролит на основе лития используется для разделения электрохромный фильм (обычно WO3) и пленка, аккумулирующая ионы (обычно LiCoO2) в умное стекло,[37] окно, прозрачность которого контролируется внешним напряжением.[38]

Твердотельные ионные проводники - важные компоненты литий-ионные батареи, топливные элементы с протонообменной мембраной (PEMFCs), суперконденсаторы, новый класс электрохимических накопителей энергии, и твердооксидные топливные элементы, устройства, которые производят электричество в результате окисления топлива. Нафион, гибкий фторполимер -сополимер открытый в конце 1960-х, широко используется в качестве полимерного электролита в PEMFC.[2]

Смотрите также

Рекомендации

  1. ^ Чоудари, Б. В. Р. (2004). Труды 9-й Азиатской конференции по ионике твердого тела, науке и технологии движущихся ионов: остров Чеджу, Южная Корея, 6–11 июня 2004 г.. Сингапур Ривер Эдж, Нью-Джерси: World Scientific. ISBN  9789812702586.
  2. ^ а б c d е ж грамм час я j k л м Функе, К. (2013). «Ионика твердого тела: от Майкла Фарадея до зеленой энергии - европейское измерение». Наука и технология современных материалов. 14 (4): 043502. Bibcode:2013STAdM..14d3502F. Дои:10.1088/1468-6996/14/4/043502. ЧВК  5090311. PMID  27877585.
  3. ^ Ямамото, Осаму (2017). «Ионика твердого тела: взгляд на Японию». Наука и технология современных материалов. 18 (1): 504–527. Bibcode:2017STAdM..18..504Y. Дои:10.1080/14686996.2017.1328955. ЧВК  5532972. PMID  28804526.
  4. ^ а б Фарадей, М. (1839) Экспериментальные исследования в области электричества, Изобразительное искусство. 1339 г., Тейлор и Фрэнсис, Лондон.
  5. ^ Видеть Харпер, Дуглас. "ион". Интернет-словарь этимологии. и другие страницы OED для этимологии этих терминов
  6. ^ О’Киф, М. (1976). Mahan, G.D .; Рот, У. Л. (ред.). Суперионные проводники. Нью-Йорк: Пленум Пресс. п. 101. Дои:10.1007/978-1-4615-8789-7_9. ISBN  978-1-4615-8791-0.
  7. ^ Hittorf, J.W. (1892). Z. Phys. Chem. 10: 593. Отсутствует или пусто | название = (помощь)
  8. ^ Тубандт, К. (1921). "Über Elektrizitätsleitung in festen kristallisierten Verbindungen. Zweite Mitteilung. Überführung und Wanderung der Ionen in einheitlichen festen Elektrolyten". Zeitschrift für anorganische und allgemeine Chemie. 115: 105–126. Дои:10.1002 / zaac.19211150106.
  9. ^ Оствальда (1894). "Zeitschrift für Elektrotechnik und Elektrochemie. Die Wissenschaftliche Elektrochemie der Gegenwart und die Technische der Zukunft". Zeitschrift für Elektrotechnik und Elektrochemie. 1 (4): 122–125. Дои:10.1002 / bbpc.18940010403.
  10. ^ Аррениус, С. (1887). "Über die Dissociation der in Wasser gelösten Stoffe". Z. Phys. Chem. 1: 631. Дои:10.1515 / зпч-1887-0164. S2CID  102373219.
  11. ^ Нернст, В. (1926) Theoretische Chemie, Энке, Штутгарт
  12. ^ Nernst, W. (1899), стр. 192 и 367 в Mutter Erde, Spemann, Берлин, т. 2.
  13. ^ а б Tubandt, C .; Лоренц, Э. (1914). "Molekularzustand und elektrisches Leitvermögen kristallisierter Salze". Z. Phys. Chem. B. 24: 513–543.
  14. ^ Тубандт, К. (1932) в: Handbuch der Experimentalphysik XII, часть 1, W. Wien и F. Harms (ред.), Akadem. Verlagsges., Лейпциг.
  15. ^ Френкель, Дж. (1926). "Über die Wärmebewegung in festen und flüssigen Körpern". Zeitschrift für Physik. 35 (8–9): 652. Bibcode:1926ZPhy ... 35..652F. Дои:10.1007 / BF01379812. S2CID  121391169.
  16. ^ Schottky, W .; Улич, Х. и Вагнер, К. (1929) Термодинамика, Спрингер, Берлин.
  17. ^ а б Вагнер, Ц .; Шоттки, В. (1930). "Theorie der geordneten Mischphasen" [Теория упорядоченных смешанных фаз]. Z. Phys. Chem. B. 11: 163.
  18. ^ Вагнер С (1933). "Theorie der geordneten Mischphasen. III. Felordnungserscheinungen in polaren Verbindungen als Grundlage für Ionen- und Elektronenleitung" [Теория организованных смешанных фаз. III. Беспорядочные явления в полярных соединениях как основа ионной и электронной проводимости. Z. Phys. Chem. B. 22: 181.
  19. ^ а б c Энджелл, К. (1983). «Быстрое движение ионов в стеклообразных и аморфных материалах». Ионика твердого тела. 9–10: 3–16. Дои:10.1016/0167-2738(83)90206-0.
  20. ^ Magistris, A .; Chiodelli, G .; Ширальди, А. (1979). «Формирование стекол с высокой проводимостью в системе AgI-Ag.2O-B2О3". Electrochimica Acta. 24 (2): 203. Дои:10.1016/0013-4686(79)80025-0.
  21. ^ Вебер Р. (1883) Берлинер Акад. Wiss. II 1233
  22. ^ Варбург, Э. (1884). "Ueber die Electrolyse des festen Glases". Annalen der Physik. 257 (4): 622–646. Bibcode:1884AnP ... 257..622Вт. Дои:10.1002 / andp.18832570406.
  23. ^ Райт, П. В. (1975). «Электропроводность в ионных комплексах поли (этиленоксида)». Британский полимерный журнал. 7 (5): 319–327. Дои:10.1002 / pi.4980070505.
  24. ^ а б Арманд, М. (1983). «Полимерные твердые электролиты - обзор». Ионика твердого тела. 9–10: 745–754. Дои:10.1016/0167-2738(83)90083-8.
  25. ^ а б Лян, К. С. (1973). «Электропроводные характеристики твердых электролитов иодид лития-оксид алюминия». Журнал Электрохимического общества. 120 (10): 1289. Bibcode:1973JELS..120.1289L. Дои:10.1149/1.2403248.
  26. ^ а б Майер, Дж. (1987). «Химия дефектов и эффекты проводимости в гетерогенных твердых электролитах». Журнал Электрохимического общества. 134 (6): 1524–1535. Bibcode:1987JELS..134.1524M. Дои:10.1149/1.2100703.
  27. ^ Maier, J .; Райхерт, Б. (1986). «Ионный перенос в гетерогенно и гомогенно легированном хлориде таллия (I)». Berichte der Bunsengesellschaft für Physikalische Chemie. 90 (8): 666. Дои:10.1002 / bbpc.19860900809.
  28. ^ Shahi, K .; Вагнер, Дж. Б. (1980). «Быстрый ионный транспорт в твердых растворах галогенидов серебра и многофазных системах». Письма по прикладной физике. 37 (8): 757. Bibcode:1980АпФЛ..37..757С. Дои:10.1063/1.92023.
  29. ^ Wieczorek, W .; Такой, К .; Przyłuski, J .; Флорианчик, З. (1991). «Смесные и композиционные полимерные твердые электролиты». Синтетические металлы. 45 (3): 373. Дои:10.1016/0379-6779(91)91792-9.
  30. ^ Scrosati, B .; Croce, F .; Appetecchi, G. B .; Перси, Л. (1998). «Нанокомпозитные полимерные электролиты для литиевых батарей». Природа. 394 (6692): 456. Bibcode:1998Натура.394..456С. Дои:10.1038/28818. S2CID  4368681.
  31. ^ Оуэнс Б. Б. (1971) Достижения в электрохимии и электрохимической инженерии. том 8. П. Делахей и К. В. Тобиас (ред.). Нью-Йорк: Wiley-Interscience. п. 1. ISBN  0471875260.
  32. ^ Ямамото, О. (1995). Брюс, П. Г. (ред.). Электрохимия твердого тела. Кембридж: Издательство Кембриджского университета. п. 292. ISBN  0521599490.
  33. ^ Оуэнс, Б. Б. (2000). «Твердотельные электролиты: Обзор материалов и применений в последней трети двадцатого века». Журнал источников энергии. 90 (1): 2–8. Bibcode:2000JPS .... 90 .... 2O. Дои:10.1016 / S0378-7753 (00) 00436-5.
  34. ^ Owens, B.B .; Оксли, Дж. Э .; Саммельс, А. Ф. (1977). Геллер, С. (ред.). Твердые электролиты. Берлин: Springer. п.67. Дои:10.1007/3540083383_4. ISBN  978-3-540-08338-2.
  35. ^ Knauth, P .; Таллер, Х. Л. (2004). «Ионика твердого тела: истоки, состояние и перспективы на будущее». Журнал Американского керамического общества. 85 (7): 1654. Дои:10.1111 / j.1151-2916.2002.tb00334.x.
  36. ^ Фишер В. А. и Янке Д. (1975) Металлургическое Электрохимия. Берлин: Springer.
  37. ^ Svensson, J. S. E. M .; Гранквист, К. Г. (1985). «Электрохромные покрытия для умных окон»"". Материалы для солнечной энергии. 12 (6): 391. Дои:10.1016/0165-1633(85)90033-4.
  38. ^ Гранквист, К. Г. (2008). «Умные окна». Достижения в науке и технологиях. 55: 205–212. Дои:10.4028 / www.scientific.net / AST.55.205. S2CID  212748428.