Уравнение Белавкина - Википедия - Belavkin equation

В квантовая вероятность, то Уравнение белавкина, также известный как Уравнение Белавкина-Шредингера, уравнение квантовой фильтрации, стохастическое главное уравнение, - квантовое стохастическое дифференциальное уравнение, описывающее динамику квантовая система под наблюдением в непрерывное время. Он был выведен и в дальнейшем изучен Вячеслав Белавкин в 1988 г.^[1]^[2]^[3]

Обзор

в отличие от Уравнение Шредингера, который описывает детерминированную эволюцию волновая функция ${ Displaystyle psi (т)}$ замкнутой системы (без взаимодействия) уравнение Белавкина описывает стохастическую эволюцию случайной волновой функции ${ displaystyle psi (т, omega)}$ из открытая квантовая система взаимодействие с наблюдателем:

{ displaystyle d psi = - left ({ frac {1} {2}} L ^ { ast} L + { frac {i} { hbar}} H right) psi dt + L psi dy}

Здесь, ${ displaystyle L}$ - самосопряженный оператор (или вектор-столбец операторов) системы, связанный с внешним полем, ${ displaystyle H}$ гамильтониан, ${ displaystyle i = { sqrt {-1}}}$ мнимая единица, ${ displaystyle hbar}$ - постоянная Планка, а ${ Displaystyle у (т) = int _ {0} ^ {т} dy (г)}$ - стохастический процесс, представляющий шум измерения, который является мартингалом с независимые приращения относительно входной вероятностной меры ${ Displaystyle P (0, d omega) = | psi (0, omega) | ^ {2} mu (d omega)}$ . Обратите внимание, что этот шум имеет зависимые приращения относительно меры вероятности выхода ${ Displaystyle Р (т, д омега) = | фунт / кв. дюйм (т, омега) | ^ {2} му (д омега)}$ представляющий результат инновационного процесса (наблюдение). За ${ displaystyle L = 0}$ , уравнение становится стандартным Уравнение Шредингера.

Стохастический процесс ${ Displaystyle у (т)}$ может быть смесью двух основных типов: Пуассон (или же Прыгать) тип ${ Displaystyle у (т) simeq п (т) -т}$ , куда ${ Displaystyle п (т)}$ это Пуассоновский процесс соответствующий подсчету наблюдения, а Броуновский (или же распространение) тип ${ Displaystyle у (т) simeq ш (т)}$ , куда ${ Displaystyle ш (т)}$ это стандарт Винеровский процесс соответствующий непрерывному наблюдению. Уравнения диффузионного типа могут быть получены как центральный предел уравнений типа скачка с ожидаемой скоростью скачков, возрастающей до бесконечности.

Случайная волновая функция ${ displaystyle psi (т, omega)}$ нормализуется только в среднеквадратическом смысле ${ displaystyle int | psi (t, omega) | ^ {2} mu (d omega) = | psi _ {0} | = 1}$ , но в целом ${ displaystyle psi (т, omega)}$ не может быть нормализован для каждого ${ displaystyle omega}$ . Нормализация ${ displaystyle psi (т, omega)}$ для каждого ${ displaystyle omega}$ дает случайный вектор апостериорного состояния ${ displaystyle varphi (t, omega) = psi (t, omega) / | psi (t, omega) |}$ , эволюция которого описывается апостериорным уравнением Белавкина, которое является нелинейным, поскольку операторы ${ displaystyle L}$ и ${ displaystyle H}$ зависит от ${ displaystyle varphi}$ за счет нормализации. Стохастический процесс ${ Displaystyle у (т)}$ в апостериорном уравнении имеет независимые приращения относительно меры вероятности выхода ${ Displaystyle Р (т, д омега) = | фунт / кв. дюйм (т, омега) | ^ {2} му (д омега)}$ , но не по отношению к входной мере. Белавкин также вывел линейное уравнение для ненормированного оператора плотности ${ Displaystyle varrho (т, omega) = psi (t, omega) psi ^ { ast} (t, omega)}$ и соответствующее нелинейное уравнение для нормированного случайного оператора апостериорной плотности ${ Displaystyle rho (т, omega) = varphi (t, omega) varphi ^ { ast} (т, omega)}$ . Для двух типов шума измерения это дает восемь основных квантовых стохастических дифференциальных уравнений. Общие формы уравнений включают все типы шума и их представления в Пространство фока.^[4]^[5]

Нелинейное уравнение, описывающее наблюдение положения свободной частицы, которое является частным случаем апостериорного уравнения Белавкина диффузионного типа, также было получено Диози^[6] и появился в творчестве Гисина,^[7] Гирарди, Перл и Римини,^[8] хотя и с другой мотивацией или интерпретацией. Подобные нелинейные уравнения для апостериорных операторов плотности постулировались (хотя и без вывода) в квантовой оптике и теории квантовых траекторий,^[9] где они называются стохастические главные уравнения. Усреднение уравнений для операторов случайной плотности ${ Displaystyle rho (т, омега)}$ по всем случайным траекториям ${ displaystyle omega}$ приводит к Уравнение Линдблада,^[10] который является детерминированным.

Нелинейные уравнения Белавкина для апостериорных состояний играют ту же роль, что и уравнения Стратоновича–Уравнение Кушнера в классической вероятности, а линейные уравнения соответствуют Уравнение Закая.^[11] Уравнения Белавкина описывают непрерывное время декогеренция изначально чистого состояния ${ displaystyle rho (0) = psi _ {0} psi _ {0} ^ { ast}}$ в смешанное заднее состояние ${ displaystyle rho (t) = int varphi (t, omega) varphi ^ { ast} (t, omega) P (t, d omega)}$ дающее строгое описание динамики коллапса волновой функции в результате наблюдения или измерения.^[12]^[13]^[14]

Измерение без разрушения и квантовая фильтрация

Некоммутативность представляет собой серьезную проблему для вероятностной интерпретации квантовых стохастических дифференциальных уравнений из-за отсутствия условных ожиданий для общих пар квантовых наблюдаемых. Белавкин решил эту проблему, обнаружив связь неопределенности ошибки и возмущения и сформулировав принцип неразрушимости квантового измерения.^[13]^[15] В частности, если случайный процесс ${ displaystyle dy (t)}$ соответствует ошибке ${ Displaystyle е (т) dt = dw}$ (белый шум в диффузном случае) зашумленного наблюдения ${ Displaystyle Y (т) = Х (т) + е (т)}$ оператора ${ Displaystyle X (t) = лямбда [L (t) + L ^ { ast} (t)]}$ с коэффициентом точности ${ displaystyle lambda> 0}$ , то косвенное наблюдение возмущает динамику системы стохастической силой ${ displaystyle f (t)}$ , называется Сила Ланжевена, который представляет собой еще один белый шум интенсивности ${ Displaystyle ( HBAR лямбда) ^ {2}}$ это не коммутируется с ошибкой ${ Displaystyle е (т)}$ . Результатом такого возмущения является то, что выходной процесс ${ Displaystyle Y (т)}$ коммутативен ${ Displaystyle [Y (s), Y (t)] = 0}$ , и поэтому ${ displaystyle int _ {0} ^ {t} Y (r) dr}$ соответствует классическому наблюдению, а системные операторы ${ displaystyle X}$ удовлетворяют условию неразрушения: все будущие наблюдаемые должны коммутировать с прошлыми наблюдениями (но не с будущими наблюдениями): ${ Displaystyle [X (s), Y (t)] = 0}$ для всех ${ displaystyle s geq t}$ (но нет ${ displaystyle s$ ). Обратите внимание, что коммутация ${ Displaystyle X (s)}$ с ${ Displaystyle Y (т)}$ и еще один оператор ${ Displaystyle Z (s)}$ с ${ Displaystyle Y (т)}$ не подразумевает куммутации ${ Displaystyle X (s)}$ с ${ Displaystyle Z (s)}$ , так что алгебра будущих наблюдаемых остается некоммутативной. Условие неразборки необходимо и достаточно для существования условных ожиданий. ${ Displaystyle mathbb {E} {X (s) mid Y (t) }}$ , что делает возможной квантовую фильтрацию.^[16]

Уравнения апостериорного состояния

Подсчет наблюдения

Позволять ${ Displaystyle п (т)}$ быть Пуассоновский процесс с шагом вперед ${ displaystyle dn (t) = 0}$ почти везде и ${ displaystyle dn (t) = 1}$ в противном случае и имея собственность ${ Displaystyle (дн) ^ {2} = дн}$ . Ожидаемое количество событий ${ Displaystyle mathbb {E} {п (т) } = ню т}$ , куда ${ displaystyle nu}$ - ожидаемая скорость прыжков. Затем подставив ${ displaystyle m (t) = { frac {n (t) - nu t} { sqrt { nu}}}}$ для случайного процесса ${ Displaystyle у (т)}$ дает линейное уравнение Белавкина для ненормированной случайной волновой функции ${ displaystyle psi (т, omega)}$ проходит счетное наблюдение. Подстановка ${ Displaystyle L = { sqrt { nu}} (C-I)}$ , куда ${ displaystyle C}$ - оператор коллапса, а ${ Displaystyle Н = Е + я hbar { гидроразрыва { Nu} {2}} (C-C ^ { ast})}$ , куда ${ displaystyle E}$ - оператор энергии, это уравнение можно записать в следующем виде

{ displaystyle d psi = - left ({ frac { nu} {2}} (C ^ { ast} CI) + { frac {i} { hbar}} E right) psi dt + (CI) psi dn}

Нормализованная волновая функция ${ displaystyle varphi (t, omega) = psi (t, omega) / | psi (t, omega) |}$ называется вектор апостериорного состояния, эволюция которого описывается следующим нелинейным уравнением

{ displaystyle d varphi = - left ({ frac { nu} {2}} (C ^ { ast} C- | C varphi | ^ {2}) + { frac {i} { hbar}} E right) varphi dt + left ({ frac {C} { | C varphi |}} - I right) varphi d { tilde {n}}}

куда ${ Displaystyle { тильда {п}} (т)}$ имеет ожидание ${ displaystyle mathbb {E} {{ tilde {n}} (t) } = nu | C varphi | ^ {2} t}$ . Апостериорное уравнение можно записать в стандартной форме

{ displaystyle d varphi = - left ({ frac {1} {2}} { tilde {L}} ^ { ast} { tilde {L}} + { frac {i} { hbar }} { tilde {H}} right) varphi dt + { tilde {L}} varphi d { tilde {m}}}

с ${ Displaystyle { тильда {L}} = { sqrt { nu}} (C- | C varphi |)}$ , ${ Displaystyle { тильда {H}} = E + я hbar { гидроразрыва { Nu} {2}} (C-C ^ { ast}) | C varphi |}$ , и ${ displaystyle { tilde {m}} (t) = { frac {{ tilde {n}} (t) - nu | C varphi | ^ {2} t} {{ sqrt { ню}} | C varphi |}}}$ . Соответствующие уравнения для ненормализованного оператора случайной плотности ${ Displaystyle varrho (т, omega) = psi (t, omega) psi ^ { ast} (t, omega)}$ а для нормированного оператора случайной апостериорной плотности ${ Displaystyle rho (т, омега) = варфи (т, омега) варфи ^ { аст} (т, омега)}$ являются следующими

{ displaystyle { begin {align} d varrho & = - [G varrho + varrho G ^ { ast} - nu varrho] dt + [C varrho C ^ { ast} - varrho] dn d rho & = - [G rho + rho G ^ { ast} - nu rho mathrm {Tr} left {C rho C ^ { ast} right }] dt + left ({ frac {C rho C ^ { ast}} { mathrm {Tr} left {C rho C ^ { ast} right }}} - rho right) d { тильда {п}} конец {выровнено}}}

куда ${ displaystyle G = { frac { nu} {2}} C ^ { ast} C + { frac {i} { hbar}} E}$ . Обратите внимание, что последнее уравнение нелинейно.

Непрерывное наблюдение

Стохастический процесс ${ Displaystyle м (т)}$ , определенный в предыдущем разделе, имеет прямое приращение ${ Displaystyle (дм) ^ {2} = ню ^ {- 1/2} дм + дт}$ , которые имеют тенденцию ${ displaystyle dt}$ в качестве ${ displaystyle nu to infty}$ . Следовательно, ${ Displaystyle м (т)}$ становится стандартом Винеровский процесс относительно входной вероятностной меры. Подстановка ${ Displaystyle ш (т)}$ за ${ Displaystyle у (т)}$ дает линейное уравнение Белавкина для ненормированной случайной волновой функции ${ displaystyle psi (т, omega)}$ под постоянным наблюдением. Выходной процесс ${ Displaystyle { тильда {м}} (т)}$ становится диффузионным инновационным процессом ${ Displaystyle { тильда {ш}} (т)}$ с приращениями ${ displaystyle d { тильда {w}} (t, omega) = dw (t, omega) -2 mathrm {Re} langle varphi (t, omega) mid L varphi (t, omega) rangle dt}$ . Нелинейное уравнение Белавкина диффузионного типа для апостериорного вектора состояния ${ displaystyle varphi (т, omega) = psi (t, omega) / | psi (t, omega) |}$ является

{ displaystyle d varphi = - left ({ frac {1} {2}} { tilde {L}} ^ { ast} { tilde {L}} + { frac {i} { hbar }} { tilde {H}} right) varphi dt + { tilde {L}} varphi d { tilde {w}}}

с ${ Displaystyle { тильда {L}} = L- mathrm {Re} langle varphi mid L varphi rangle}$ и ${ displaystyle { tilde {H}} = H + я hbar { frac {1} {2}} (LL ^ { ast}) mathrm {Re} langle varphi mid L varphi rangle }$ . Соответствующие уравнения для ненормализованного оператора случайной плотности ${ Displaystyle varrho (т, omega) = psi (t, omega) psi ^ { ast} (t, omega)}$ а для нормированного оператора случайной апостериорной плотности ${ Displaystyle rho (т, омега) = варфи (т, омега) варфи ^ { аст} (т, омега)}$ являются следующими

{ displaystyle { begin {align} d varrho & = - [K varrho + varrho K ^ { ast} -L varrho L ^ { ast}] dt + [L varrho + varrho L ^ { ast}] dw d rho & = - [K rho + rho K ^ { ast} -L rho L ^ { ast}] dt + [L rho + rho L ^ { ast } - rho mathrm {Tr} left {(L + L ^ { ast}) rho right }] d { tilde {w}} end {выравнивается}}}

куда ${ displaystyle K = { frac {1} {2}} L ^ { ast} L + { frac {i} { hbar}} H}$ . Второе уравнение нелинейно из-за нормировки. Потому что ${ Displaystyle mathbb {E} {dw (t) } = 0}$ , взяв среднее значение этих стохастических уравнений по всем ${ displaystyle omega}$ приводит к Уравнение Линдблада

{ displaystyle { frac {d rho} {dt}} = - [K rho + rho K ^ { ast}] + L rho L ^ { ast}}

Пример: непрерывное наблюдение за положением свободной частицы

Рассмотрим свободную частицу массы ${ displaystyle m}$ . В позиция и импульс наблюдаемые соответствуют соответственно операторам ${ displaystyle { hat {x}}}$ умножения на ${ displaystyle x}$ и ${ Displaystyle { шляпа {p}} = ( hbar / я) d / dx}$ . Сделав следующие замены в уравнении Белавкина

{ displaystyle L = { hat {x}}, qquad H = { frac {{ hat {p}} ^ {2}} {2m}}}

апостериорное стохастическое уравнение становится

{ displaystyle d varphi = - left ({ frac {1} {2}} ({ hat {x}} - langle { hat {x}} rangle) ^ {2} + { frac) {i} { hbar}} { frac {{ hat {p}} ^ {2}} {2m}} right) varphi dt + { Bigl (} { hat {x}} - langle { hat {x}} rangle { Bigr)} varphi [dy-2 langle { hat {x}} rangle dt]}

куда ${ displaystyle langle { hat {x}} rangle (t) = mathrm {Tr} left {{ hat {x}} rho (t) right }}$ это апостериорное ожидание ${ displaystyle { hat {x}}}$ . По мотивам спонтанного теория коллапса вместо теории фильтрации это уравнение было также получено Диози,^[17] показывая, что шум измерения ${ displaystyle dy-2 langle { hat {x}} rangle dt}$ это приращение ${ displaystyle d xi}$ стандарта Винеровский процесс. У этого уравнения есть решения в замкнутой форме:^[18] а также уравнения для частицы в линейном или квадратичном потенциалах.^[1]^[3]^[19] Для гауссова начального состояния ${ displaystyle psi _ {0}}$ эти решения соответствуют оптимальному квантовому линейному фильтру.^[15] Решения уравнения Белавкина показывают, что в пределе ${ Displaystyle т к infty}$ волновая функция имеет конечную дисперсию,^[20] поэтому решение квантовый эффект Зенона.^[11]

Рекомендации

^ ^а ^б Белавкин, В. (1988). «Неразрушающие измерения, нелинейная фильтрация и динамическое программирование квантовых случайных процессов». В А. Блакьер (ред.). Материалы мастерской Bellmann Continuum "Моделирование и управление системами". Конспект лекций в области управления и информатики. 121. София-Антиполис: Спрингер-Верлаг. С. 245–265.
^ Белавкин, В. (1989). «Наблюдение с непрерывным счетом и апостериорная квантовая динамика». J Phys A. 22 (23): L1109 – L1114. Bibcode:1989JPhA ... 22L1109B. Дои:10.1088/0305-4470/22/23/006.
^ ^а ^б Белавкин, В. (1989). «Новое волновое уравнение для непрерывного неразрушающего измерения». Письма о физике A. 140 (7–8): 355–358. arXiv:Quant-ph / 0512136. Bibcode:1989ФЛА..140..355Б. Дои:10.1016/0375-9601(89)90066-2.
^ Белавкин, В. (1995). «О стохастических генераторах вполне положительных коциклов». Расс Журн математики и физики. 3 (4): 523–528.
^ Белавкин, В. (1997). «Квантовая стохастическая положительная эволюция: характеристика, построение, расширение». Commun. Математика. Phys. 184 (3): 533–566. arXiv:math-ph / 0512042. Bibcode:1997CMaPh.184..533B. Дои:10.1007 / s002200050072.
^ Ди'ози, Л. (1989). «Модели универсального уменьшения макроскопических квантовых флуктуаций». Физический обзор A. 40 (3): 1165–1174. Bibcode:1989ПхРвА..40.1165Д. Дои:10.1103 / PhysRevA.40.1165.
^ Гисин, Н. (1989). «Стохастическая квантовая динамика и теория относительности». Helvetica Physica Acta. 62: 363–371.
^ Ghirardi, G.C .; Pearle, P .; Римини, А. (1990). «Марковские процессы в гильбертовом пространстве и непрерывная спонтанная локализация систем одинаковых частиц». Phys. Ред. А. 42 (1): 78–89. Bibcode:1990ПхРва..42 ... 78Г. Дои:10.1103 / PhysRevA.42.78.
^ Кармайкл, HJ (1993). Подход открытых систем к квантовой оптике. Springer-Verlag.
^ Смолянов, О .; Трумэн, А. (1999). «Уравнения Шредингера-Белавкина и связанные с ними уравнения Колмогорова и Линдблада». Теоретическая и математическая физика. 120 (2): 973–984. Bibcode:1999ТМП ... 120..973С. Дои:10.1007 / BF02557405.
^ ^а ^б Холево, А. (1991), Прохоров Ю.В. (ред.), Квантовая вероятность и квантовая статистика, Итоги науки и техники, 83, ВИНИТИ, с. 5–132.
^ Белавкин, В. (1990), Трумэн, А .; Дэвис, И.М. (ред.), Квантовая апостериорная стохастика и спонтанный коллапс, World Scientific, стр. 40–68.
^ ^а ^б Белавкин, В. (1992). «Квантовые континуальные измерения и апостериорный коллапс на CCR». Comm. Математика. Phys. 146 (3): 611–635. arXiv:math-ph / 0512070. Bibcode:1992CMaPh.146..611B. Дои:10.1007 / BF02097018.
^ Белавкин, В.П .; Мелшеймер, О. (1995), Гамильтоново решение квантового коллапса, диффузии состояний и спонтанной локализации, Издательство Пленум, с. 201–222, Дои:10.1007/978-1-4899-1391-3_20
^ ^а ^б Белавкин, В. (1980). «Оптимальная фильтрация марковских сигналов с помощью квантового белого шума». Радио Eng Электронная физика. 25: 1445–1453. arXiv:Quant-ph / 0512091. Дои:10.1007/978-1-4899-1391-3_37.
^ Bouten, L .; van Handel, R .; Джеймс, М.Р. (2009). «Дискретное приглашение к квантовой фильтрации и управлению с обратной связью». SIAM Обзор. 51 (2): 239–316. arXiv:математика / 0606118. Bibcode:2009SIAMR..51..239B. Дои:10.1137/060671504.
^ Диози, Л. (1988). «Непрерывное квантовое измерение и формализм Ито». Phys Lett A. 129 (8–9): 419–423. arXiv:1812.11591. Bibcode:1988ФЛА..129..419Д. Дои:10.1016 / 0375-9601 (88) 90309-X.
^ Диози, Л. (1988). «Локализованное решение простого нелинейного квантового уравнения Ланжевена». Phys Lett A. 132 (5): 233–236. Bibcode:1988ФЛА..132..233Д. Дои:10.1016/0375-9601(88)90555-5.
^ Белавкин, В.П .; Сташевский, П. (1992). «Наблюдение без разрушения свободной квантовой частицы». Phys Rev A. 45 (3): 1347–1357. arXiv:Quant-ph / 0512138. Bibcode:1992ПхРвА..45.1347Б. Дои:10.1103 / PhysRevA.45.1347. PMID 9907114.
^ Колокольцов1, В. (1995). «Теория рассеяния для уравнения Белавкина, описывающего квантовую частицу с непрерывно наблюдаемой координатой». Журнал математической физики. 36 (6): 2741–2760. Bibcode:1995JMP .... 36,2741K. Дои:10.1063/1.531063.

[Belavkin88-1] а ^б Белавкин, В. (1988). «Неразрушающие измерения, нелинейная фильтрация и динамическое программирование квантовых случайных процессов». В А. Блакьер (ред.). Материалы мастерской Bellmann Continuum "Моделирование и управление системами". Конспект лекций в области управления и информатики. 121. София-Антиполис: Спрингер-Верлаг. С. 245–265.

[Belavkin89a-2] Белавкин, В. (1989). «Наблюдение с непрерывным счетом и апостериорная квантовая динамика». J Phys A. 22 (23): L1109 – L1114. Bibcode:1989JPhA ... 22L1109B. Дои:10.1088/0305-4470/22/23/006.

[Belavkin89b-3] а ^б Белавкин, В. (1989). «Новое волновое уравнение для непрерывного неразрушающего измерения». Письма о физике A. 140 (7–8): 355–358. arXiv:Quant-ph / 0512136. Bibcode:1989ФЛА..140..355Б. Дои:10.1016/0375-9601(89)90066-2.

[Belavkin95-4] Белавкин, В. (1995). «О стохастических генераторах вполне положительных коциклов». Расс Журн математики и физики. 3 (4): 523–528.

[Belavkin97-5] Белавкин, В. (1997). «Квантовая стохастическая положительная эволюция: характеристика, построение, расширение». Commun. Математика. Phys. 184 (3): 533–566. arXiv:math-ph / 0512042. Bibcode:1997CMaPh.184..533B. Дои:10.1007 / s002200050072.

[Diosi89-6] Ди'ози, Л. (1989). «Модели универсального уменьшения макроскопических квантовых флуктуаций». Физический обзор A. 40 (3): 1165–1174. Bibcode:1989ПхРвА..40.1165Д. Дои:10.1103 / PhysRevA.40.1165.

[Gisin89-7] Гисин, Н. (1989). «Стохастическая квантовая динамика и теория относительности». Helvetica Physica Acta. 62: 363–371.

[Ghirardi_etal1990-8] Ghirardi, G.C .; Pearle, P .; Римини, А. (1990). «Марковские процессы в гильбертовом пространстве и непрерывная спонтанная локализация систем одинаковых частиц». Phys. Ред. А. 42 (1): 78–89. Bibcode:1990ПхРва..42 ... 78Г. Дои:10.1103 / PhysRevA.42.78.

[Carmichael93-9] Кармайкл, HJ (1993). Подход открытых систем к квантовой оптике. Springer-Verlag.

[Smolyanov-Truman99-10] Смолянов, О .; Трумэн, А. (1999). «Уравнения Шредингера-Белавкина и связанные с ними уравнения Колмогорова и Линдблада». Теоретическая и математическая физика. 120 (2): 973–984. Bibcode:1999ТМП ... 120..973С. Дои:10.1007 / BF02557405.

[Holevo91-11] а ^б Холево, А. (1991), Прохоров Ю.В. (ред.), Квантовая вероятность и квантовая статистика, Итоги науки и техники, 83, ВИНИТИ, с. 5–132.

[Belavkin90-12] Белавкин, В. (1990), Трумэн, А .; Дэвис, И.М. (ред.), Квантовая апостериорная стохастика и спонтанный коллапс, World Scientific, стр. 40–68.

[Belavkin92-13] а ^б Белавкин, В. (1992). «Квантовые континуальные измерения и апостериорный коллапс на CCR». Comm. Математика. Phys. 146 (3): 611–635. arXiv:math-ph / 0512070. Bibcode:1992CMaPh.146..611B. Дои:10.1007 / BF02097018.

[Belavkin_Melsheimer95-14] Белавкин, В.П .; Мелшеймер, О. (1995), Гамильтоново решение квантового коллапса, диффузии состояний и спонтанной локализации, Издательство Пленум, с. 201–222, Дои:10.1007/978-1-4899-1391-3_20

[Belavkin80-15] а ^б Белавкин, В. (1980). «Оптимальная фильтрация марковских сигналов с помощью квантового белого шума». Радио Eng Электронная физика. 25: 1445–1453. arXiv:Quant-ph / 0512091. Дои:10.1007/978-1-4899-1391-3_37.

[Bouten_etal09-16] Bouten, L .; van Handel, R .; Джеймс, М.Р. (2009). «Дискретное приглашение к квантовой фильтрации и управлению с обратной связью». SIAM Обзор. 51 (2): 239–316. arXiv:математика / 0606118. Bibcode:2009SIAMR..51..239B. Дои:10.1137/060671504.

[Diosi88a-17] Диози, Л. (1988). «Непрерывное квантовое измерение и формализм Ито». Phys Lett A. 129 (8–9): 419–423. arXiv:1812.11591. Bibcode:1988ФЛА..129..419Д. Дои:10.1016 / 0375-9601 (88) 90309-X.

[Diosi88b-18] Диози, Л. (1988). «Локализованное решение простого нелинейного квантового уравнения Ланжевена». Phys Lett A. 132 (5): 233–236. Bibcode:1988ФЛА..132..233Д. Дои:10.1016/0375-9601(88)90555-5.

[Belavkin_Staszewski92-19] Белавкин, В.П .; Сташевский, П. (1992). «Наблюдение без разрушения свободной квантовой частицы». Phys Rev A. 45 (3): 1347–1357. arXiv:Quant-ph / 0512138. Bibcode:1992ПхРвА..45.1347Б. Дои:10.1103 / PhysRevA.45.1347. PMID 9907114.

[Kolokoltsov95-20] Колокольцов1, В. (1995). «Теория рассеяния для уравнения Белавкина, описывающего квантовую частицу с непрерывно наблюдаемой координатой». Журнал математической физики. 36 (6): 2741–2760. Bibcode:1995JMP .... 36,2741K. Дои:10.1063/1.531063.

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]

[9]

[10]

[11]

[12]

[13]

[14]

[15]

[16]

[17]

[18]

[19]

[20]