Энергетическое состояние - Википедия - Energy condition

Эта статья поднимает множество проблем. Пожалуйста помоги Улучши это или обсудите эти вопросы на страница обсуждения. (Узнайте, как и когда удалить эти сообщения-шаблоны) Эта статья возможно содержит оригинальные исследования. Пожалуйста Улучши это к проверка заявленные претензии и добавление встроенные цитаты. Заявления, содержащие только оригинальные исследования, следует удалить. (Октябрь 2012 г.) (Узнайте, как и когда удалить этот шаблон сообщения) Эта статья включает в себя список общих Рекомендации, но он остается в основном непроверенным, потому что ему не хватает соответствующих встроенные цитаты. Пожалуйста, помогите улучшать эта статья введение более точные цитаты. (Октябрь 2012 г.) (Узнайте, как и когда удалить этот шаблон сообщения) (Узнайте, как и когда удалить этот шаблон сообщения)

В релятивистский классические теории поля из гравитация, особенно общая теория относительности, состояние энергии является одним из различных альтернативных условий, которые могут применяться к существенному содержанию теории, когда это либо невозможно, либо желательно явно указать. Тогда есть надежда, что любая разумная теория материи будет удовлетворять этому условию или, по крайней мере, сохранит это условие, если ему удовлетворяют начальные условия.

Энергетические условия не являются физическими ограничениями как таковой, но это скорее математически наложенные граничные условия, которые пытаются уловить убеждение, что «энергия должна быть положительной».^[1] Известно, что многие энергетические условия не соответствуют физическая реальность - например, наблюдаемые эффекты темная энергия как известно, нарушают сильное энергетическое условие.^[2][3]

В общей теории относительности энергетические условия часто используются (и требуются) при доказательстве различных важных теорем о черных дырах, таких как теорема об отсутствии волос или законы термодинамики черной дыры.

Мотивация

В общая теория относительности и родственных теорий, распределение массы, импульса и напряжения, вызванное материей и любыми негравитационными полями, описывается тензор энергии-импульса (или же тензор материи) ${ displaystyle T ^ {ab}}$. Тем не менее Уравнение поля Эйнштейна не очень разборчив в том, какие состояния материи или негравитационных полей допустимы в модели пространства-времени. Это одновременно и сильная сторона, поскольку хорошая общая теория гравитации должна быть максимально независимой от любых предположений, касающихся негравитационной физики, и слабость, потому что без какого-либо дополнительного критерия уравнение поля Эйнштейна допускает предполагаемые решения со свойствами, которые большинство физиков считают нефизический, т.е. слишком странно, чтобы напоминать что-либо в реальной Вселенной даже приблизительно.

Энергетические условия представляют собой такие критерии. Грубо говоря, они грубо описывают свойства, общие для всех (или почти всех) состояний материи и всех негравитационных полей, которые хорошо известны в физике, но при этом достаточно сильны, чтобы исключить многие нефизические «решения» уравнения поля Эйнштейна.

С математической точки зрения, наиболее очевидной отличительной чертой энергетических условий является то, что они, по сути, являются ограничениями на собственные значения и собственные векторы тензора материи. Более тонкая, но не менее важная особенность заключается в том, что они навязываются случайным образом, на уровне касательные пространства. Следовательно, у них нет надежды исключить нежелательные глобальные особенности, Такие как замкнутые времяподобные кривые.

Некоторые наблюдаемые величины

Чтобы понять формулировки различных энергетических условий, необходимо знать физическую интерпретацию некоторых скалярных и векторных величин, построенных из произвольных подобный времени или же нулевые векторы и тензор материи.

Во-первых, единичное времяподобное векторное поле ${ displaystyle { vec {X}}}$ возможно интерпретированный как определение мировых линий некоторого семейства (возможно, неинерциальных) идеальных наблюдателей. Затем скалярное поле

${ displaystyle rho = T_ {ab} X ^ {a} X ^ {b}}$

можно интерпретировать как общую масса-энергия плотность (материя плюс энергия поля любых негравитационных полей), измеренная наблюдателем из нашей семьи (при каждом событии на его мировой линии). Точно так же векторное поле с компонентами ${ displaystyle - {T ^ {a}} _ {b} X ^ {b}}$ представляет (после проекции) импульс измеряется нашими наблюдателями.

Во-вторых, учитывая произвольное нулевое векторное поле ${ displaystyle { vec {k}},}$ скалярное поле

${ displaystyle nu = T_ {ab} k ^ {a} k ^ {b}}$

можно рассматривать как своего рода предельный случай плотности массы-энергии.

В-третьих, в случае общей теории относительности для произвольного времениподобного векторного поля ${ displaystyle { vec {X}}}$, снова интерпретируемый как описание движения семьи идеальных наблюдателей, Скаляр Райчаудхури - скалярное поле, полученное взятием след из приливный тензор соответствующие наблюдателям на каждом мероприятии:

${ displaystyle {E [{ vec {X}}] ^ {m}} _ {m} = R_ {ab} X ^ {a} X ^ {b}}$

Эта величина играет решающую роль в Уравнение Райчаудхури. Тогда из уравнения поля Эйнштейна немедленно получаем

${ displaystyle { frac {1} {8 pi}} {E [{ vec {X}}] ^ {m}} _ {m} = { frac {1} {8 pi}} R_ { ab} X ^ {a} X ^ {b} = left (T_ {ab} - { frac {1} {2}} Tg_ {ab} right) X ^ {a} X ^ {b},}$

куда ${ displaystyle T = {T ^ {m}} _ {m}}$ - след тензора материи.

Математическое утверждение

Обычно используются несколько альтернативных источников энергии:

Состояние нулевой энергии

В нулевое энергетическое состояние предусматривает, что для каждого указывающего на будущее нулевое векторное поле ${ displaystyle { vec {k}}}$,

${ displaystyle nu = T_ {ab} k ^ {a} k ^ {b} geq 0.}$

У каждого из них есть усредненный версия, в которой указанные выше свойства сохраняются только в среднем вдоль линий тока соответствующих векторных полей. В противном случае Эффект Казимира приводит к исключениям. Например, усредненное условие нулевой энергии утверждает, что для каждой выкидной линии (интегральная кривая) ${ displaystyle C}$ нулевого векторного поля ${ displaystyle { vec {k}},}$ мы должны иметь

${ displaystyle int _ {C} T_ {ab} k ^ {a} k ^ {b} d lambda geq 0.}$

Состояние слабой энергии

В слабое энергетическое состояние предусматривает, что для каждого времяподобное векторное поле ${ displaystyle { vec {X}},}$ плотность вещества, наблюдаемая соответствующими наблюдателями, всегда неотрицательна:

${ displaystyle rho = T_ {ab} X ^ {a} X ^ {b} geq 0.}$

Доминирующее энергетическое состояние

В доминирующее энергетическое состояние предусматривает, что, в дополнение к выполнению условия слабой энергии, для каждого указывающего на будущее причинное векторное поле (либо timelike, либо null) ${ displaystyle { vec {Y}},}$ векторное поле ${ displaystyle - {T ^ {a}} _ {b} Y ^ {b}}$ должен быть причинным вектором, указывающим на будущее. То есть никогда нельзя наблюдать движение массы и энергии быстрее света.

Сильное энергетическое состояние

В сильное энергетическое состояние предусматривает, что для каждого времяподобное векторное поле ${ displaystyle { vec {X}}}$, след приливного тензора, измеренный соответствующими наблюдателями, всегда неотрицателен:

${ displaystyle left (T_ {ab} - { frac {1} {2}} Tg_ {ab} right) X ^ {a} X ^ {b} geq 0}$

Есть много классических конфигураций материи, которые нарушают условие сильной энергии, по крайней мере, с математической точки зрения. Например, скалярное поле с положительным потенциалом может нарушить это условие. Более того, наблюдения темная энергия /космологическая постоянная показывают, что условие сильной энергии не может описать нашу Вселенную даже при усреднении по космологическим масштабам. Более того, он сильно нарушается в любом космологическом инфляционном процессе (даже если он не управляется скалярным полем).^[4]

Идеальные жидкости

Следствия некоторых энергетических условий в случае идеальной жидкости.

Идеальные жидкости иметь тензор материи формы

${ displaystyle T ^ {ab} = rho u ^ {a} u ^ {b} + ph ^ {ab},}$

куда ${ displaystyle { vec {u}}}$ это четырехскоростной частиц материи и где ${ displaystyle h ^ {ab} Equiv g ^ {ab} + u ^ {a} u ^ {b}}$ это тензор проекции на элементы пространственной гиперплоскости, ортогональные четырехскорости, в каждом событии. (Обратите внимание, что эти элементы гиперплоскости не образуют пространственный гиперсрез, если скорость не равна без завихренности, то есть, безвихревый.) По отношению к Рамка согласованные с движением частиц материи, компоненты тензора материи принимают диагональный вид

${ displaystyle T ^ {{ hat {a}} { hat {b}}} = { begin {bmatrix} rho & 0 & 0 & 0 0 & p & 0 & 0 0 & 0 & p & 0 0 & 0 & 0 & p end {bmatrix}}.}$

Здесь, ${ displaystyle rho}$ это энергия плотность и ${ displaystyle p}$ это давление.

Затем энергетические условия можно переформулировать в терминах этих собственных значений:

• Условие нулевой энергии предусматривает, что ${ displaystyle rho + p geq 0.}$
• Условие слабой энергии предусматривает, что ${ Displaystyle rho geq 0, ; ; rho + p geq 0.}$
• Доминирующее энергетическое состояние предусматривает, что ${ displaystyle rho geq | p |.}$
• Условие сильной энергии предусматривает, что ${ Displaystyle rho + p geq 0, ; ; rho + 3p geq 0.}$

Значение этих условий показано на рисунке справа. Обратите внимание, что некоторые из этих условий позволяют отрицательный давление. Также обратите внимание, что, несмотря на названия, условие сильной энергии не подразумевает условие слабой энергии. даже в контексте идеальных жидкостей.

Попытки фальсификации энергетических условий

Хотя цель энергетических условий состоит в том, чтобы предоставить простые критерии, которые исключают многие нефизические ситуации, допуская при этом любую физически разумную ситуацию, на самом деле, по крайней мере, когда вводится эффективное поле моделирование некоторых квантово-механических эффектов, некоторых возможных тензоров материи, которые, как известно, являются физически разумными и даже реалистичными потому что они были экспериментально подтверждены на самом деле провал различные энергетические условия. В частности, в Эффект Казимира, в области между двумя проводящими пластинами, расположенными параллельно с очень малым расстоянием d, Существует отрицательный плотность энергии

${ displaystyle varepsilon = { frac {- pi ^ {2}} {720}} { frac { hbar} {d ^ {4}}}}$

между пластинами. (Однако следует помнить, что эффект Казимира является топологическим, поскольку знак энергии вакуума зависит как от геометрии, так и от топологии конфигурации. Поскольку энергия вакуума отрицательна для параллельных пластин, энергия вакуума положительна для проводящей сферы.) , разные квантовые неравенства предполагают, что в таких случаях может быть выполнено подходящее условие усредненной энергии. В частности, условие усредненной нулевой энергии выполняется в эффекте Казимира. Действительно, для тензоров энергии-импульса, возникающих из эффективных теорий поля в пространстве-времени Минковского, условие усредненной нулевой энергии выполняется для обычных квантовых полей. Расширение этих результатов - открытая проблема.

Условию сильной энергии подчиняется вся нормальная / ньютоновская материя, но ложный вакуум может его нарушить. Рассмотрим состояние линейного баротропного уравнения

${ displaystyle p = w rho,}$

куда ${ displaystyle rho}$ - плотность энергии вещества, ${ displaystyle p}$ давление материи, и ${ displaystyle w}$ является константой. Тогда сильное энергетическое условие требует ${ Displaystyle ш geq -1/3}$; но для состояния, известного как ложный вакуум, мы имеем ${ displaystyle w = -1}$.^[5]

Смотрите также

• Конгруэнтность (общая теория относительности)
• Точные решения в общей теории относительности
• Поля кадра в общей теории относительности

Примечания

Рекомендации

• Хокинг, Стивен; Эллис, Г. Ф. Р. (1973). Крупномасштабная структура пространства-времени. Кембридж: Издательство Кембриджского университета. ISBN  0-521-09906-4. Энергетические условия обсуждаются в п. 4.3.
• Пуассон, Эрик (2004). Инструментарий релятивиста: математика механики черных дыр. Кембридж: Издательство Кембриджского университета. Bibcode:2004rtmb.book ..... P. ISBN  0-521-83091-5. Различные энергетические условия (включая все упомянутые выше) обсуждаются в Раздел 2.1.
• Кэрролл, Шон М. (2004). Пространство-время и геометрия: введение в общую теорию относительности. Сан-Франциско: Эддисон-Уэсли. ISBN  0-8053-8732-3. Различные энергетические условия обсуждаются в Раздел 4.6.
• Вальд, Роберт М. (1984). Общая теория относительности. Чикаго: Издательство Чикагского университета. ISBN  0-226-87033-2. Общие энергетические условия обсуждаются в Раздел 9.2.
• Ellis, G. F. R .; Maartens, R; MacCallum, M.A.H. (2012). Релятивистская космология. Кембридж: Издательство Кембриджского университета. ISBN  978-0-521-38115-4. Нарушения сильного энергетического условия обсуждаются в Раздел 6.1.