Гармонический баланс - Википедия - Harmonic balance

Гармонический баланс это метод, используемый для расчета установившаяся реакция из нелинейные дифференциальные уравнения,^[1] и в основном применяется к нелинейным электрические схемы^[2]^[3].^[4]Это частотная область метод расчета установившегося состояния, в отличие от различных область времени методы устойчивого состояния. Название «гармонический баланс» описывает метод, который начинается с закона Кирхгофа по току, записанного в частотной области и выбранном количестве гармоник. Синусоидальный сигнал, приложенный к нелинейному компоненту системы, будет генерировать гармоники основной частоты. Фактически, метод предполагает, что решение может быть представлено линейной комбинацией синусоид, затем уравновешивает синусоиды тока и напряжения, чтобы удовлетворить закон Кирхгофа. Этот метод обычно используется для моделирования схем, которые включают нелинейный элементы^[5] и наиболее подходит для систем с Обратная связь в котором предельные циклы происходить.

Микроволновые схемы были первоначальным применением методов гармонического баланса в электротехнике. СВЧ-схемы хорошо подходят, потому что исторически СВЧ-схемы состоят из множества линейных компонентов, которые могут быть непосредственно представлены в частотной области, а также нескольких нелинейных компонентов. Размеры системы обычно были небольшими. Для более общих схем этот метод считался непрактичным для всех, кроме этих очень маленьких схем, до середины 1990-х годов, когда Методы подпространства Крылова были применены к проблеме.^[6]^[7] Применение методов предварительно обусловленных подпространств Крылова позволило решить гораздо более крупные системы, как по размеру схемы, так и по количеству гармоник. Это сделало практическим использование современных методов гармонического баланса для анализа радиочастотных интегральных схем (RFIC).

Алгоритм

Алгоритм гармонического баланса - это специальная версия Метод Галеркина. Он используется для расчета периодических решений автономных и неавтономных дифференциально-алгебраические системы уравнений. Обработка неавтономных систем немного проще, чем обработка автономных. Неавтономная система DAE имеет представление

{ Displaystyle 0 = F (т, х, { точка {х}})}

с достаточно гладкой функцией ${ Displaystyle F: mathbb {R} times mathbb {C} ^ {n} times mathbb {C} ^ {n} rightarrow mathbb {C} ^ {n}}$ куда ${ displaystyle n}$ - количество уравнений и ${ Displaystyle т, х, { точка {х}}}$ являются заполнителями для времени, вектора неизвестных и вектора производных по времени.

Система не является автономной, если функция ${ Displaystyle т в mathbb {R} mapsto F (т, х, { точка {х}})}$ не является постоянным для (некоторых) фиксированных ${ displaystyle x}$ и ${ displaystyle { dot {x}}}$ . Тем не менее, мы требуем, чтобы было известное период возбуждения ${ displaystyle T> 0}$ такой, что ${ Displaystyle т в mathbb {R} mapsto F (т, х, { точка {х}})}$ является ${ displaystyle T}$ -периодический.

Естественный кандидат в ${ displaystyle T}$ -периодическим решением системы уравнений является Соболевское пространство ${ displaystyle H _ { rm {per}} ^ {1} ((0, T), mathbb {C} ^ {n})}$ слабо дифференцируемых функций на интервале ${ displaystyle [0, T]}$ с периодическими граничными условиями ${ Displaystyle х (0) = х (Т)}$ Предположим, что гладкость и структура ${ displaystyle F}$ гарантирует, что ${ Displaystyle F (т, х (т), { точка {х}} (т))}$ является квадратично интегрируемый для всех ${ displaystyle x in H _ { rm {per}} ^ {1} ((0, T), mathbb {C} ^ {n})}$ .

Система ${ Displaystyle B: = left { psi _ {k} mid k in mathbb {Z} right }}$ гармонических функций ${ displaystyle psi _ {k}: = exp left (ik { frac {2 pi t} {T}} right)}$ это Основа Шаудера из ${ displaystyle H _ { rm {per}} ^ {1} ((0, T), mathbb {C} ^ {n})}$ и образует : Базис Гильберта из Гильбертово пространство ${ Displaystyle H: = L ^ {2} ([0, T], mathbb {C})}$ интегрируемых с квадратом функций. Следовательно, каждый кандидат в решение ${ displaystyle x in H _ { rm {per}} ^ {1} ((0, T), mathbb {C} ^ {n})}$ можно представить рядом Фурье ${ displaystyle x (t) = sum _ {k = - infty} ^ { infty} { hat {x}} _ {k} exp left (ik { frac {2 pi t} { T}} right)}$ с коэффициентами Фурье ${ displaystyle { hat {x}} _ {k}: = { frac {1} {T}} int _ {0} ^ {T} psi _ {k} ^ {*} (t) cdot x (t) dt}$ и уравнение системы выполняется в слабом смысле, если для любой базовой функции ${ displaystyle psi in B}$ вариационное уравнение

{ displaystyle 0 = langle psi, F (t, x, { dot {x}}) rangle _ {H}: = { frac {1} {T}} int _ {0} ^ { T} psi ^ {*} (t) cdot F (t, x, { dot {x}}) dt}

выполняется. Это вариационное уравнение представляет собой бесконечную последовательность скалярных уравнений, поскольку оно должно быть проверено для бесконечного числа базовых функций. ${ displaystyle psi}$ в ${ displaystyle B}$ .

Подход Галеркина к гармоническому балансу заключается в проецировании множества кандидатов, а также тестового пространства для вариационного уравнения на конечномерное подпространство, охватываемое конечной базой ${ Displaystyle B_ {N}: = { psi _ {k} mid k in mathbb {Z} { text {with}} - N leq k leq N }}$ .

Это дает конечномерное решение ${ displaystyle x (t) = sum _ {k = -N} ^ {N} { hat {x}} _ {k} psi _ {k} (t) = sum _ {k = -N } ^ {N} { hat {x}} _ {k} exp left (ik { frac {2 pi t} {T}} right)}$ и конечная система уравнений

{ displaystyle 0 = langle psi _ {k}, F (t, x, { dot {x}}) rangle quad { text {with}} k = -N, ldots, N}

которое можно решить численно.

В специальном контексте электроники алгоритм начинается с текущего закона Кирхгофа, записанного в частотная область. Для повышения эффективности процедуры схему можно разделить на линейную и нелинейную части, так как линейная часть легко описывается и вычисляется с помощью узловой анализ непосредственно в частотной области.

Сначала делается первоначальное предположение для решения, затем продолжается итерационный процесс:

Напряжения ${ displaystyle V}$ используются для расчета токов линейной части, ${ displaystyle I _ { text {linear}}}$ в частотной области.
Напряжения ${ displaystyle V}$ затем используются для расчета токов в нелинейной части, ${ displaystyle I _ { text {nonlinear}}}$ . Поскольку нелинейные устройства описываются во временной области, напряжения частотной области ${ displaystyle V}$ преобразуются во временную область, обычно с использованием обратных быстрых преобразований Фурье. Затем нелинейные устройства оцениваются с использованием сигналов напряжения во временной области для получения их токов во временной области. Затем токи преобразуются обратно в частотную область.
В соответствии с Законы цепи Кирхгофа, сумма токов должна быть равна нулю, ${ displaystyle epsilon = I _ { text {linear}} + I _ { text {nonlinear}} = 0}$ . Итерационный процесс, обычно Итерация Ньютона, используется для обновления сетевых напряжений ${ displaystyle V}$ таким образом, что текущий остаток ${ displaystyle epsilon}$ уменьшен. Этот шаг требует формулировки Якобиан ${ displaystyle { tfrac {d epsilon} {dV}}}$ .

Сходимость достигается, когда ${ displaystyle epsilon}$ достаточно мала, при этом известны все напряжения и токи стационарного решения, чаще всего представляемые как коэффициенты Фурье.

Инструменты

Инструмент гармонического баланса, названный Гибкий, для микроволновых схем доступна для скачивания.^[8]также была разработана, но эта версия недоступна. Xyce, высокопроизводительный параллельный электронный симулятор, который может выполнять анализ гармонического баланса.

Метод гармонического баланса также изначально поддерживается для общего нелинейного мультифизического моделирования методом конечных элементов в библиотеке C ++ FEM с открытым исходным кодом. Sparselizard.

Гармонический баланс - Википедия - Harmonic balance

Алгоритм

Инструменты

Рекомендации