Правило Кашаса - Википедия - Kashas rule

Схема правления Каши. Фотон с энергией ${ displaystyle h nu _ {1}}$ возбуждает электрон фундаментального уровня энергии ${ displaystyle E_ {0}}$, до возбужденного энергетического уровня (например, ${ displaystyle E_ {1}}$ или же ${ displaystyle E_ {2}}$) или на одном из колебательных подуровней. Затем между возбужденными уровнями происходит колебательная релаксация, что приводит к диссипации части энергии (${ displaystyle Delta E_ {d}}$), принимая форму перехода (внутреннего преобразования) к нижнему возбужденному уровню. Затем энергия рассеивается за счет испускания фотона энергии. ${ displaystyle h nu _ {2}}$, что позволяет системе вернуться в свое основное состояние.

Правило Каши это принцип в фотохимия из электронно возбужденный молекулы. Правило гласит, что испускание фотона (флуоресценция или же фосфоресценция ) происходит с заметным выходом только из низшего возбужденного состояния данного множественность. Назван в честь американского спектроскописта. Майкл Каша, который предложил его в 1950 году.^[1][2]

Описание и объяснение

Правило важно для понимания спектр излучения возбужденной молекулы. После поглощения фотона молекула в своем электронном основное состояние (обозначено S₀, предполагая синглетное состояние ) может - в зависимости от фотона длина волны - быть возбужденным до любого из набора высших электронных состояний (обозначенных S_п куда п> 0). Однако по правилу Каши, фотонное излучение (называется флуоресценцией в случае S состояние) ожидается с заметным выходом только из низшего возбужденного состояния, S₁. Поскольку ожидается, что только одно состояние дает излучение, эквивалентное утверждение правила состоит в том, что длина волны излучения не зависит от длины волны возбуждения.^[3]

Правило можно объяснить тем, что Факторы Франка – Кондона за вибронные переходы. Для данной пары уровней энергии, различающихся как колебательными, так и электронными квантовое число фактор Франка – Кондона выражает степень перекрытия их колебательных волновые функции. Чем больше перекрытие, тем быстрее молекула может перейти с более высокого уровня на более низкий. Перекрытие между парами наиболее велико, когда два вибрационных уровня близки по энергии; это имеет место, когда бесшумный уровней электронных состояний, связанных переходом (где колебательное квантовое число v равен нулю) близки. В большинстве молекул безколебательные уровни возбужденных состояний все расположены близко друг к другу, поэтому молекулы в верхних состояниях быстро достигают нижнего возбужденного состояния, S₁, прежде чем они успеют флуоресцировать. Однако энергетический разрыв между S₁ и S₀ больше, поэтому здесь возникает флуоресценция, поскольку теперь она кинетически конкурирует с внутренняя конверсия (IC).^[4][5]

Исключения из правила Каша возникают, когда между возбужденными состояниями существуют большие энергетические промежутки. Примером является азулен: классическое объяснение состоит в том, что S₁ и S₂ состояния расположены достаточно далеко друг от друга, поэтому флуоресценция наблюдается в основном от S₂.^[4][5] Однако недавние исследования показали, что это может быть не так, и что флуоресценция наблюдается от S₂ из-за перехода в N-мерная потенциальная поверхность, обеспечивающая очень быстрое внутреннее преобразование из S₁ к S₀.^{[нужна цитата ]}

Правило Вавилова

Следствием правила Каши является Вавилов правило, в котором говорится, что квантовый выход люминесценции обычно не зависит от длины волны возбуждения.^[4][6] Это можно понять как следствие тенденции - подразумеваемой правилом Каша - для молекул в верхних состояниях безызлучательно релаксировать в нижнее возбужденное состояние. Опять же есть исключения: например бензол пар.^[4]

Смотрите также

• Стоксов сдвиг, разность частот поглощения и излучения, связанная с правилом Каша.^[7]

Рекомендации