Принцип инвариантности LaSalles - Википедия - LaSalles invariance principle

Принцип инвариантности ЛаСалля (также известный как принцип инвариантности,^[1] Принцип Барбашина-Красовского-Ла-Салля,^[2] или же Принцип Красовского-ЛаСалля. ) является критерием асимптотическая устойчивость автономного (возможно, нелинейного) динамическая система.

Глобальная версия

Предположим, что система представлена как

{ Displaystyle { точка { mathbf {x}}} = е влево ( mathbf {x} right)}

куда ${ displaystyle mathbf {x}}$ - вектор переменных, причем

{ displaystyle f left ( mathbf {0} right) = mathbf {0}.}

Если ${ displaystyle C ^ {1}}$ функция ${ Displaystyle V ( mathbf {x})}$ можно найти так, что

{ Displaystyle { точка {V}} ( mathbf {x}) leq 0}

для всех

{ displaystyle mathbf {x}}

(отрицательное полуопределенное),

затем набор очки накопления любой траектории содержится в ${ displaystyle { mathcal {I}}}$ куда ${ displaystyle { mathcal {I}}}$ представляет собой объединение полных траекторий, целиком содержащихся в множестве ${ displaystyle { mathbf {x}: { dot {V}} ( mathbf {x}) = 0 }}$ .

Если у нас дополнительно есть эта функция ${ displaystyle V}$ положительно определен, т.е.

{ Displaystyle V ( mathbf {x})> 0}

, для всех

{ Displaystyle mathbf {х} neq mathbf {0}}

{ Displaystyle V ( mathbf {0}) = 0}

и если ${ displaystyle { mathcal {I}}}$ не содержит траектории системы, кроме тривиальной траектории ${ Displaystyle mathbf {х} (т) = mathbf {0}}$ за ${ Displaystyle т geq 0}$ , то начало координат равно асимптотически устойчивый.

Кроме того, если ${ displaystyle V}$ радиально неограничен, т.е.

{ Displaystyle V ( mathbf {x}) to infty}

, так как

{ Displaystyle Vert mathbf {x} Vert to infty}

тогда происхождение глобально асимптотически устойчивый.

Локальная версия

Если

{ Displaystyle V ( mathbf {x})> 0}

, когда

{ Displaystyle mathbf {х} neq mathbf {0}}

{ Displaystyle { точка {V}} ( mathbf {x}) leq 0}

держать только для ${ displaystyle mathbf {x}}$ в каком-то районе ${ displaystyle D}$ происхождения, а множество

{ Displaystyle {{ точка {V}} ( mathbf {x}) = 0 } bigcap D}

не содержит никаких траекторий системы, кроме траектории ${ Displaystyle mathbf {x} (т) = mathbf {0}, т geq 0}$ , то локальная версия принципа инвариантности утверждает, что начало координат локально асимптотически устойчивый.

Отношение к теории Ляпунова

Если ${ Displaystyle { точка {V}} ( mathbf {x})}$ является отрицательно определенный, глобальная асимптотическая устойчивость начала координат является следствием Вторая теорема Ляпунова. Принцип инвариантности дает критерий асимптотической устойчивости в случае, когда ${ Displaystyle { точка {V}} ( mathbf {x})}$ только отрицательный полуопределенный.

Пример: маятник с трением

В этом разделе будет применяться принцип инвариантности для установления локального асимптотическая устойчивость простой системы маятник с трением. Эту систему можно смоделировать с помощью дифференциального уравнения ^[1]

{ displaystyle ml { ddot { theta}} = - mg sin theta -kl { dot { theta}}}

куда ${ displaystyle theta}$ - угол маятника с вертикальной нормалью, ${ displaystyle m}$ масса маятника, ${ displaystyle l}$ длина маятника, ${ displaystyle k}$ это коэффициент трения, и грамм ускорение свободного падения.

Это, в свою очередь, можно записать в виде системы уравнений

{ displaystyle { dot {x}} _ {1} = x_ {2}}

{ displaystyle { dot {x}} _ {2} = - { frac {g} {l}} sin x_ {1} - { frac {k} {m}} x_ {2}}

Используя принцип инвариантности, можно показать, что все траектории, которые начинаются в шаре определенного размера вокруг начала координат ${ displaystyle x_ {1} = x_ {2} = 0}$ асимптотически сходятся к началу координат. Мы определяем ${ Displaystyle V (x_ {1}, x_ {2})}$ в качестве

{ Displaystyle V (x_ {1}, x_ {2}) = { frac {g} {l}} (1- cos x_ {1}) + { frac {1} {2}} x_ {2 } ^ {2}}

Этот ${ Displaystyle V (x_ {1}, x_ {2})}$ это просто масштабированная энергия системы ^[2] Четко, ${ Displaystyle V (x_ {1}, x_ {2})}$ является положительно определенный в открытом шаре радиуса ${ displaystyle pi}$ вокруг происхождения. Вычисляя производную,

{ displaystyle { dot {V}} (x_ {1}, x_ {2}) = { frac {g} {l}} sin x_ {1} { dot {x}} _ {1} + x_ {2} { dot {x}} _ {2} = - { frac {k} {m}} x_ {2} ^ {2}}

Заметьте, что ${ Displaystyle V (0) = { точка {V}} (0) = 0}$ . Если бы это было правдой, ${ displaystyle { dot {V}} <0}$ , можно сделать вывод, что каждая траектория приближается к началу координат на Вторая теорема Ляпунова. К несчастью, ${ Displaystyle { точка {V}} leq 0}$ и ${ displaystyle { dot {V}}}$ только отрицательный полуопределенный поскольку ${ displaystyle x_ {1}}$ может быть ненулевым, когда ${ displaystyle { dot {V}} = 0}$ . Однако набор

{ Displaystyle S = {(x_ {1}, x_ {2}) | { dot {V}} (x_ {1}, x_ {2}) = 0 }}

что просто набор

{ Displaystyle S = {(x_ {1}, x_ {2}) | x_ {2} = 0 }}

не содержит никакой траектории системы, кроме тривиальной траектории Икс = 0. Действительно, если когда-нибудь ${ displaystyle t}$ , ${ displaystyle x_ {2} (t) = 0}$ , тогда потому что ${ displaystyle x_ {1}}$ должно быть меньше чем ${ displaystyle pi}$ вдали от начала, ${ Displaystyle грех х_ {1} neq 0}$ и ${ Displaystyle { точка {х}} _ {2} (т) neq 0}$ . В результате траектория не останется в заданной ${ displaystyle S}$ .

Все условия локальной версии принципа инвариантности выполнены, и мы можем сделать вывод, что каждая траектория, начинающаяся в некоторой окрестности начала координат, будет сходиться к началу координат как ${ Displaystyle т rightarrow infty}$ ^[3].

История

Общий результат был независимо открыт J.P. LaSalle (тогда в РИАС ) и Н.Н. Красовский, опубликованные в 1960 и 1959 годах соответственно. Пока LaSalle был первым автором на Западе, опубликовавшим общую теорему в 1960 году, частный случай теоремы был сообщен в 1952 году Барбашиным и Красовский с последующей публикацией общего результата в 1959 г. Красовский ^[4].

Смотрите также

Оригинальные статьи

LaSalle, J.P. Некоторые расширения второго метода Ляпунова, IRE Transactions on Circuit Theory, CT-7, pp. 520–527, 1960. (PDF )
Барбашин, Э. А .; Николай Николаевич Красовский (1952). Об устойчивости движения в целом [Об устойчивости движения в целом]. Доклады Академии Наук СССР (на русском). 86: 453–456.
Красовский, Н. Проблемы теории устойчивости движения, (Русский), 1959. Английский перевод: Stanford University Press, Stanford, CA, 1963.

Учебники

LaSalle, J.P.; Лефшец, С. (1961). Устойчивость прямым методом Ляпунова.. Академическая пресса.
Хаддад, В.; Челлабойна, VS (2008). Нелинейные динамические системы и управление, подход на основе Ляпунова. Издательство Принстонского университета. ISBN 9780691133294.
Тешль, Г. (2012). Обыкновенные дифференциальные уравнения и динамические системы.. Провиденс: Американское математическое общество. ISBN 978-0-8218-8328-0.
Виггинс, С. (2003). Введение в прикладные нелинейные динамические системы и хаос (2-е изд.). Нью-Йорк: Springer Verlag. ISBN 0-387-00177-8.

Лекции

Техасский университет A&M примечания к принципу инвариантности (PDF )
Государственный университет Северной Каролины примечания к принципу инвариантности ЛаСалля (PDF ).
Калтех примечания к принципу инвариантности ЛаСалля (PDF ).
Массачусетский технологический институт Заметки OpenCourseware по анализу устойчивости по Ляпунову и принципу инвариантности (PDF ).
Университет Пердью примечания по теории устойчивости и принципу инвариантности ЛаСалля (PDF^{[постоянная мертвая ссылка ]}).