Атомный зонд - Википедия - Atom probe

Визуализация данных, полученных с помощью атомного зонда, каждая точка представляет собой реконструированное положение атома по обнаруженным испаренным ионам.

В атомный зонд был представлен на 14-й симпозиум по полевой эмиссии в 1967 г. к Эрвин Вильгельм Мюллер и Дж. А. Паниц. Он объединил полевой ионный микроскоп с масс-спектрометром, имеющим возможность детектирования одиночных частиц, и впервые прибор может «... определять природу одного-единственного атома, видимого на поверхности металла и выбранного из соседних атомов по усмотрению наблюдателя».^[1]

Атомные зонды не похожи на обычные оптические или электронные микроскопы, в том смысле, что эффект увеличения возникает за счет увеличения, обеспечиваемого сильно искривленным электрическим полем, а не за счет манипуляции путями излучения. Метод является деструктивным по своей природе, удаляя ионы с поверхности образца, чтобы отобразить и идентифицировать их, создавая увеличение, достаточное для наблюдения за отдельными атомами, когда они удаляются с поверхности образца. Благодаря сочетанию этого метода увеличения с времяпролетная масс-спектрометрия, ионы, испарившиеся под действием электрических импульсов, могут быть рассчитаны по отношению массы к заряду.^[2]

Посредством последовательного испарения материала слои атомов удаляются из образца, что позволяет исследовать не только поверхность, но и сам материал.^[3] Компьютерные методы используются для восстановления трехмерного изображения образца до его испарения, предоставляя информацию атомного масштаба о структуре образца, а также предоставляя информацию о типе атомных частиц.^[4] Инструмент позволяет трехмерную реконструкцию до миллиардов изображений. атомы от острого наконечника (соответствует объему образцов от 10 000 до 10 000 000нм³).

Обзор

Образцы атомных зондов имеют такую ​​форму, чтобы неявно обеспечивать сильно искривленный электрический потенциал, чтобы вызвать результирующее увеличение, в отличие от прямого использования линз, например, через магнитные линзы. Более того, при нормальной работе (в отличие от режимов полевой ионизации) атомный зонд не использует вторичный источник для зондирования образца. Скорее, образец испаряется контролируемым образом (полевое испарение), и испаренные ионы попадают в детектор, который обычно находится на расстоянии от 10 до 100 см.

Образцы должны иметь игольчатую геометрию и производиться с использованием тех же методов, что и подготовка образцов для ПЭМ. электрополировка, или же сфокусированный ионный пучок методы. С 2006 года стали доступны коммерческие системы с импульсным лазерным излучением, и это расширило область применения от металлических образцов до полупроводников, изоляционных материалов, таких как керамика, и даже геологических материалов.^[5]Подготовка выполняется, часто вручную, для изготовления наконечника с радиусом, достаточным для создания сильного электрического поля, с радиусами порядка 100.нм.

Для проведения эксперимента с атомным зондом образец очень острой иглы помещается в сверхвысокий вакуум камера. После введения в вакуумную систему образец понижают до криогенных температур (обычно 20–100 К) и обрабатывают так, чтобы острие иглы было направлено в сторону детектора ионов. К образцу прикладывают высокое напряжение, и либо к образцу прикладывают лазерный импульс, либо к противоэлектроду прикладывают импульс напряжения (обычно 1-2 кВ) с частотой следования импульсов в диапазоне сотен килогерц. Приложение импульса к образцу позволяет отдельным атомам на поверхности образца быть выброшенными в виде иона с поверхности образца в известное время. Обычно амплитуда импульса и высокое напряжение на образце контролируются компьютером, чтобы стимулировать ионизацию только одного атома за раз, но возможны множественные ионизации. Задержка между приложением импульса и обнаружением иона (ов) в детекторе позволяет вычислить отношение массы к заряду.

Хотя неопределенность в атомной массе, вычисленной методом времени пролета в атомном зонде, достаточно мала, чтобы позволить обнаружение отдельных изотопов в материале, эта неопределенность в некоторых случаях все же может затруднить окончательную идентификацию атомных видов. Такие эффекты, как суперпозиция различных ионов с удаленным множеством электронов или наличие сложных частиц, образующихся во время испарения, могут привести к тому, что два или более частиц будут иметь достаточно близкое время пролета, чтобы сделать окончательную идентификацию невозможной.

История

Полевая ионная микроскопия

Полевая ионная микроскопия - это модификация автоэмиссионная микроскопия где поток туннелирующих электронов выходит из вершины острого игольчатого кончик катод при воздействии достаточно сильного электрического поля (~ 3-6 В / нм).^[6] Игла ориентирована на люминофорный экран для создания проецируемого изображения рабочая функция на вершине кончика. Разрешение изображения ограничено (2–2,5 нм) из-за квантово-механических эффектов и боковых изменений скорости электронов.^[7]

В полевой ионной микроскопии наконечник охлаждается криогеном, и его полярность меняется на обратную. Когда изображающий газ (обычно водород или гелий) вводится при низких давлениях (<0,1 Паскаль) ионы газа в сильном электрическом поле на вершине острия ионизированный полевой и создают проецируемое изображение выступающих атомов на вершине кончика. Разрешение изображения определяется в первую очередь температурой наконечника, но даже при атомном разрешении 78 Кельвина достигается.^[8]

10-см атомный зонд

В 10-см атомный зонд, изобретенный в 1973 г. Дж. А. Паниц ^[9] был «новым и простым атомным зондом, который позволяет проводить быструю и детальную идентификацию видов или более обычный атомный анализ, предоставляемый его предшественниками ... в приборе объемом менее двух литров, в котором движение наконечника не требуется и проблемы стабильности импульсов испарения и юстировки, характерные для предыдущих конструкций, были устранены ». Это было достигнуто путем объединения времяпролетный масс-спектрометр с бесконтактным двухканальным пластинчатым детектором, областью дрейфа 11,8 см и полем обзора 38 °. Может быть получено изображение FIM или изображение десорбции атомов, удаленных с вершины острия полевого эмиттера. 10-сантиметровый атомный зонд получил название прародитель более поздних атомных зондов, включая коммерческие инструменты.^[10]

Атомный зонд для визуализации

В Атом-зонд для визуализации (ИПД) был представлен в 1974 г. Дж. А. Паниц. Он включает в себя особенности 10-сантиметрового атомного зонда, но «... полностью отходит от [предыдущей] философии атомного зонда. Вместо того, чтобы пытаться определить идентичность поверхностных частиц, создающих предварительно выбранное пятно ионного изображения, мы хотим определить полное кристаллографическое распределение поверхностных частиц с предварительно выбранным отношением массы к заряду. Теперь предположим, что вместо того, чтобы работать [детектор] непрерывно, он включается на короткое время по совпадению с прибытием предварительно выбранного интересующего вида путем применения стробирующий импульс время T после того, как импульс испарения достиг образца. Если длительность стробирующего импульса короче, чем время прохождения между соседними видами, будет обнаружен только тот поверхностный вид, имеющий уникальное время прохождения T, и отобразится его полное кристаллографическое распределение ». ^[11] Он был запатентован в 1975 году как Спектрометр полевой десорбции.^[12] Название Imaging Atom-Probe было придумано А. Дж. Во в 1978 году, и прибор был подробно описан Дж. А. Паницем в том же году.^[13][14]

Атомно-зондовая томография (APT)

В современной атомно-зондовой томографии (APT) используется позиционно-чувствительный детектор для определения бокового расположения атомов. Идея APT, вдохновленная Дж. А. Паницем Спектрометр полевой десорбции патент, был разработан Майком Миллером начиная с 1983 года и завершился созданием первого прототипа в 1986 году.^[4] В прибор были внесены различные усовершенствования, включая использование так называемого позиционно-чувствительного (PoS) детектора, созданного Альфредом Серецо, Теренсом Годфри и Джорджем Д. В. Смитом из Оксфордского университета в 1988 году. Томографический атомный зонд (TAP), разработанный компанией исследователи из Руанского университета во Франции в 1993 году представили многоканальную систему синхронизации и многоанодный массив. Оба инструмента (PoSAP и TAP) были коммерциализированы Оксфордская нанонаука и КАМЕКА соответственно. С тех пор было внесено множество усовершенствований для увеличения поля зрения, разрешения по массе и положению, а также скорости сбора данных инструмента. Атомный зонд с локальным электродом был впервые представлен в 2003 году компанией Imago Scientific Instruments. В 2005 году коммерциализация импульсного лазерного атомного зонда (PLAP) расширила возможности исследований от материалов с высокой проводимостью (металлов) до плохих проводников (полупроводников, таких как кремний) и даже изоляционных материалов.^[15] АМЕТЕК приобретенный КАМЕКА в 2007 году и Имаго научные инструменты (Мэдисон, Висконсин) в 2010 году, что сделало компанию единственным коммерческим разработчиком APT с более чем 110 инструментами, установленными по всему миру в 2019 году.

Первые несколько десятилетий работы с APT были сосредоточены на металлах. Однако с появлением систем лазерных импульсных атомных зондов область применения расширилась на полупроводники, керамические и геологические материалы, а также некоторые работы по биоматериалам.^[16] Самое передовое исследование биологического материала на сегодняшний день с использованием APT^[16] включал анализ химической структуры зубов радула из хитон Chaetopleura apiculata.^[17] В этом исследовании использование APT показало химические карты органических волокон в окружающей нанокристаллической среде. магнетит в хитоновых зубах волокна, которые часто располагались вместе с натрий или же магний.^[17] Это было продолжено для изучения бивни слона, дентин^[18] и человек эмаль.^[19]

Теория

Полевое испарение

Полевое испарение - это эффект, который может возникать, когда атом, связанный с поверхностью материала, находится в присутствии достаточно сильного и соответствующим образом направленного электрического поля, где электрическое поле является разностью электрического потенциала (напряжения) по отношению к расстоянию. Как только это условие выполнено, достаточно, чтобы локальное связывание на поверхности образца могло быть преодолено полем, что позволяет испарять атом с поверхности, с которой он иным образом связан.

Ионный полет

Испаренные из самого материала или ионизированные из газа ионы, которые испаряются, ускоряются электростатической силой, приобретая большую часть своей энергии в пределах нескольких радиусов острия образца.^{[нужна цитата ]}

Впоследствии ускоряющая сила, действующая на любой данный ион, контролируется уравнение электростатики, куда п - состояние ионизации иона, а е основной электрический заряд.

${ Displaystyle F = нэ набла фи}$

Это можно приравнять к массе иона, м, по закону Ньютона (F = ma):

${ Displaystyle ма = д набла фи}$

${ Displaystyle а = { гидроразрыва {д} {м}} набла фи}$

Релятивистские эффекты в полете иона обычно игнорируются, так как достижимые скорости ионов составляют лишь очень небольшую часть скорости света.

Предполагая, что ион ускоряется за очень короткий промежуток времени, можно предположить, что ион движется с постоянной скоростью. Поскольку ион будет перемещаться от иглы при напряжении V₁ до некоторого номинального потенциала земли, скорость, с которой движется ион, можно оценить по энергии, переданной иону во время (или около) ионизации. Следовательно, скорость иона может быть вычислена с помощью следующего уравнения, которое связывает кинетическую энергию с приростом энергии из-за электрического поля, отрицательным, возникающим из-за потери электронов, образующих чистый положительный заряд.^{[нужна цитата ]}

${ displaystyle E = { frac {1} {2}} mU _ { mathrm {ion}} ^ {2} = - neV_ {1}}$

Где U - скорость иона. Решение для U, найдено следующее соотношение:

${ displaystyle U = { sqrt { frac {2neV_ {1}} {m}}}}$

Допустим, что при определенном напряжении ионизации однозарядный водород ион приобретает результирующую скорость 1,4x10 ^ 6 мс.⁻¹ при 10 ~ кВ. Однозарядный дейтерий ion в условиях образца будет примерно 1,4x10 ^ 6 / 1,41 мс⁻¹. Если бы детектор был расположен на расстоянии 1 м, время полета ионов составило бы 1 / 1,4x10 ^ 6 и 1,41 / 1,4x10 ^ 6 с. Таким образом, время прибытия иона можно использовать для определения самого типа иона, если известно время испарения.

Из приведенного выше уравнения его можно перестроить, чтобы показать, что

${ displaystyle { frac {m} {n}} = - { frac {2eV_ {1}} {U ^ {2}}}}$

учитывая известную дальность полета. F для иона и известное время полета t,

${ displaystyle U = { frac {f} {t}}}$

и, таким образом, можно подставить эти значения, чтобы получить отношение массы к заряду иона.

${ displaystyle { frac {m} {n}} = - 2eV_ {1} left ({ frac {t} {f}} right) ^ {2}}$

Таким образом, для иона, который проходит путь полета 1 м за время 2000 нс, при начальном ускоряющем напряжении 5000 В (В в единицах Si составляет кг.м ^ 2с ^ -3.А ^ -1) и отмечая, что одна аму равна 1 × 10⁻²⁷ кг отношение массы к заряду (точнее, отношение массы к значению ионизации) становится ~ 3,86 а.е.м. / заряд. Число удаленных электронов и, таким образом, суммарный положительный заряд на ионе не известны напрямую, но могут быть выведены из гистограммы (спектра) наблюдаемых ионов.

Увеличение

Увеличение в атоме происходит из-за радиального проецирования ионов от маленького острого наконечника. Впоследствии в дальнем поле ионы будут сильно увеличиваться. Этого увеличения достаточно, чтобы наблюдать изменения поля, обусловленные отдельными атомами, что позволяет использовать режимы полевого ионного и полевого испарения для визуализации отдельных атомов.

Стандартная проекционная модель для атомного зонда - это геометрия эмиттера, основанная на вращении коническая секция, например сфера, гиперболоид или же параболоид. Для этих моделей наконечников решения поля могут быть аппроксимированы или получены аналитически. Увеличение для сферического излучателя обратно пропорционально радиусу наконечника, учитывая проекцию непосредственно на сферический экран, следующее уравнение может быть получено геометрически.

${ displaystyle M = { frac {r_ {screen}} {r_ {tip}}}.}$

Где г_экран - радиус экрана обнаружения от центра иглы, а r_кончик радиус наконечника. Практическое расстояние от наконечника до экрана может варьироваться от нескольких сантиметров до нескольких метров, при этом требуется увеличенная площадь детектора, чтобы охватить то же самое. поле зрения.

Фактически, применимое увеличение будет ограничено несколькими эффектами, такими как поперечная вибрация атомов перед испарением.

Хотя увеличение как полевого ионного, так и атомно-зондового микроскопов чрезвычайно велико, точное увеличение зависит от условий, специфичных для исследуемого образца, в отличие от обычных электронные микроскопы, часто существует ограниченный прямой контроль над увеличением, и, кроме того, полученные изображения могут иметь сильно изменяющееся увеличение из-за флуктуаций формы электрического поля на поверхности.

Реконструкция

Вычислительное преобразование данных ионной последовательности, полученных от позиционно-чувствительного детектора, в трехмерную визуализацию атомных типов, называется «реконструкцией». Алгоритмы реконструкции обычно имеют геометрическую основу и имеют несколько формулировок в литературе. Большинство моделей для реконструкции предполагают, что острие является сферическим объектом, и используют эмпирические поправки для стереографическая проекция для преобразования положения детектора обратно в 2D-поверхность, встроенную в 3D-пространство, R³. Проведя эту поверхность через R³ в зависимости от входных данных ионной последовательности, например, посредством упорядочения ионов, создается объем, в котором позиции 2D детектора могут быть вычислены и размещены в трехмерном пространстве.

Обычно развертка принимает простую форму продвижения поверхности, так что поверхность расширяется симметрично относительно своей оси продвижения, при этом скорость продвижения задается объемом, относящимся к каждому обнаруженному и идентифицированному иону. Это приводит к тому, что окончательный реконструированный объем принимает округло-коническую форму, подобную бадминтону. волан. Таким образом, обнаруженные события становятся облако точек данные с приписанными экспериментально измеренными значениями, такими как время полета иона или экспериментально полученные величины, например время полета или данные детектора.

Эта форма обработки данных обеспечивает быструю компьютерную визуализацию и анализ с данными, представленными в виде данных облака точек с дополнительной информацией, такой как масса каждого иона для заряда (вычисленная из уравнения скорости выше), напряжение или другая дополнительная измеряемая величина или вычисление на ее основе. .

Характеристики данных

Канонической особенностью данных атомных зондов является их высокое пространственное разрешение в направлении сквозь материал, которое объясняется упорядоченной последовательностью испарения. Таким образом, эти данные могут отображать близкие к атомно четкие скрытые границы раздела с соответствующей химической информацией.

Однако данные, полученные в процессе испарения, не лишены артефактов, которые формируют процесс физического испарения или ионизации. Ключевой особенностью изображений испарения или полевых ионов является то, что плотность данных сильно неоднородна из-за гофрирования поверхности образца в атомном масштабе. Это гофрирование приводит к возникновению сильных градиентов электрического поля в ближней зоне (порядка атомных радиусов или меньше от острия), которые во время ионизации отклоняют ионы от нормали электрического поля.

Возникающее в результате отклонение означает, что в этих областях высокой кривизны атомные террасы опровергаются сильной анизотропией плотности обнаружения. Если это происходит из-за наличия нескольких атомов на поверхности, это обычно называют «полюсом», так как они совпадают с кристаллографическими осями образца (FCC, BCC, HCP ) и т. д. Там, где края атомной террасы вызывают отклонение, образуется линия с низкой плотностью, которая называется «линией зоны».

Эти полюса и линии зон, вызывая флуктуации плотности данных в восстановленных наборах данных, которые могут оказаться проблематичными во время постанализа, имеют решающее значение для определения информации, такой как угловое увеличение, поскольку кристаллографические отношения между элементами обычно хорошо известны.

При восстановлении данных из-за испарения последовательных слоев материала из образца значения латеральной и глубинной реконструкции сильно анизотропны. Определение точного разрешения прибора имеет ограниченное применение, поскольку разрешение прибора определяется физическими свойствами анализируемого материала.

Системы

С момента создания метода было создано множество проектов. Первоначальные полевые ионные микроскопы, предшественники современных атомных зондов, обычно были выдувными устройствами из стекла, разработанными отдельными исследовательскими лабораториями.

Схема системы

Как минимум, атомный зонд будет состоять из нескольких основных элементов оборудования.

• Вакуумная система для поддержания низкого давления (~ 10⁻⁸ до 10⁻¹⁰ Па), как правило, классической трехкамерной сверхвысоковольтной конструкции.
• Система для манипулирования образцами внутри вакуума, включая системы просмотра образцов.
• Система охлаждения для уменьшения движения атомов, такая как контур гелиевого охлаждения, обеспечивающая температуру образца до 15 К.
• Система высокого напряжения для повышения напряжения выдерживания образца около порога полевого испарения.
• Система импульсов высокого напряжения, используемая для создания событий испарения поля по времени.
• Противоэлектрод, который может иметь форму простого диска (например, EIKOS ™ или атомные зонды более раннего поколения), или локальный электрод конической формы, как в системе LEAP®. Импульс напряжения (отрицательный) обычно подается на противоэлектрод.
• Система обнаружения одиночных энергичных ионов, которая включает информацию о положении XY и времени пролета.

Необязательно, атомный зонд может также включать лазерно-оптические системы для наведения лазерного луча и пульсации, если используются методы лазерного испарения. Для некоторых исследований могут также использоваться реакционные системы на месте, нагреватели или плазменная обработка, а также введение чистого благородного газа для FIM.

Спектакль

Собираемые объемы ионов ранее были ограничены несколькими тысячами или десятками тысяч ионных событий. Последующая разработка электроники и приборов увеличила скорость накопления данных с наборами данных из сотен миллионов атомов (объемы наборов данных 10⁷ нм³). Время сбора данных значительно различается в зависимости от условий эксперимента и количества собранных ионов. Эксперименты занимают от нескольких минут до многих часов.

Приложения

Металлургия

Атомный зонд обычно используется в химическом анализе систем сплавов на атомном уровне. Это возникло в результате того, что атомные зонды с импульсным напряжением обеспечивают хорошую химическую и достаточную пространственную информацию в этих материалах. Металлические образцы из крупнозернистых сплавов могут быть простыми в изготовлении, особенно из образцов проволоки, с помощью методов ручной электрополировки, дающих хорошие результаты.

Впоследствии атомный зонд использовался для анализа химического состава широкого спектра сплавов.

Такие данные имеют решающее значение для определения влияния компонентов сплава на объемный материал, идентификации особенностей реакции в твердом состоянии, таких как выделения твердой фазы. Такая информация не может быть подвергнута анализу другими способами (например, ТЕМ ) из-за сложности создания трехмерного набора данных с композицией.

Полупроводники

Полупроводниковые материалы часто поддаются анализу с помощью атомного зонда, однако подготовка образцов может быть более сложной, а интерпретация результатов может быть более сложной, особенно если полупроводник содержит фазы, которые испаряются при различной напряженности электрического поля.

Такие приложения, как ионная имплантация, могут использоваться для определения распределения примесей внутри полупроводящего материала, что становится все более важным для правильного проектирования современной электроники нанометрового масштаба.

Ограничения

• Материалы неявно контролируют достижимое пространственное разрешение.
• Геометрия образца во время анализа не контролируется, но контролирует поведение проекции, поэтому контроль над увеличением практически отсутствует. Это вызывает искажения в созданном компьютером 3D-наборе данных. Интересующие элементы могут испаряться физически иначе, чем массивный образец, изменяя геометрию проекции и увеличение реконструированного объема. Это приводит к сильным пространственным искажениям окончательного изображения.
• Возможность выбора громкости может быть ограничена. Методы подготовки, специфичные для участка, например с помощью Сфокусированный ионный пучок подготовка, хотя и требует больше времени, может использоваться для обхода таких ограничений.
• Перекрытие ионов в некоторых образцах (например, между кислородом и серой) привело к неоднозначности анализируемых частиц. Это можно смягчить путем выбора температуры эксперимента или входной энергии лазера, чтобы повлиять на число ионизации (+, ++, 3+ и т. Д.) Ионизированных групп. В некоторых случаях для статистического восстановления перекрытий можно использовать анализ данных.
• Газы с низким молекулярным весом (Водород & Гелий ) может быть трудно удалить из аналитической камеры, и он может адсорбироваться и выделяться из образца, даже если он не присутствует в исходном образце. Это также может ограничивать идентификацию водорода в некоторых образцах. По этой причине, дейтерированный образцы были использованы для преодоления ограничений.^{[нужна цитата ]}
• Результаты могут зависеть от параметров, используемых для преобразования обнаруженных 2D-данных в 3D. В более проблемных материалах правильная реконструкция не может быть выполнена из-за ограниченного знания истинного увеличения; особенно если зоны или полюса не наблюдаются.

Рекомендации

дальнейшее чтение

• Майкл К. Миллер, Джордж Д.У. Смит, Альфред Сересо, Марк Г. Хетерингтон (1996) Полевая ионная микроскопия с атомным зондом Монографии по физике и химии материалов, Oxford: Oxford University Press. ISBN  9780198513872.
• Майкл К. Миллер (2000) Атомно-зондовая томография: анализ на атомном уровне. Нью-Йорк: Kluwer Academic. ISBN  0306464152
• Баптист Голт, Майкл П. Муди, Джули М. Кэрни, Саймон П. Рингер (2012) Атомно-зондовая микроскопия, Серия Springer по материаловедению, Vol. 160, Нью-Йорк: Springer. ISBN  978-1-4614-3436-8
• Дэвид Дж. Ларсон, Тай Дж. Проса, Роберт М. Ульфиг, Брайан П. Гейзер, Томас Ф. Келли (2013) Атомно-зондовая томография с локальным электродом - Руководство пользователя, Springer Characterization & Evaluation of Materials, New York: Springer. ISBN  978-1-4614-8721-0

внешняя ссылка

• Видео, демонстрирующее изображения полевых ионов и импульсное ионное испарение
• www.atomprobe.com - CAMECA предоставила ресурс сообщества с контактной информацией и интерактивными часто задаваемыми вопросами
• MyScope Atom Probe Tomography - интерактивная обучающая среда для тех, кто хочет узнать об атомном зонде, предоставляемая Microscopy Australia