Двойной захват электронов - Википедия - Double electron capture
| Ядерная физика |
|---|
 |
| Ядро · Нуклоны (п, п ) · Ядерное дело · Ядерная сила · Ядерная структура · Ядерная реакция |
Нуклиды классификация Изотопы - равный Z Изобары - равный А Изотоны - равный N Исодиаферы - равный N − Z Изомеры - равно всем вышеперечисленным Зеркальные ядра – Z ↔ N Стабильный · Магия · Даже странно · Гало (Борромео ) |
Ядерная стабильность |
Высокоэнергетические процессы |
Термоядерная реакция Процессы: Звездный · Большой взрыв · Сверхновая звезда Нуклиды: Изначальный · Космогенный · Искусственный |
Ученые Альварес · Беккерель · Быть · А. Бор · Н. Бор · Чедвик · Кокрофт · Ir. Кюри · Пт. Кюри · Число Пи. Кюри · Склодовская-Кюри · Дэвиссон · Ферми · Хан · Дженсен · Лоуренс · Майер · Meitner · Олифант · Оппенгеймер · Proca · Перселл · Раби · Резерфорд · Soddy · Strassmann · Ąwitecki · Сцилард · Кассир · Томсон · Уолтон · Вигнер |
Двойной захват электронов это режим распада из атомное ядро.[1] Для нуклида (А, Z) с рядом нуклоны А и атомный номер Z, двойной захват электрона возможен только в том случае, если масса нуклида (А, Z−2) ниже.
В этом режиме распада два орбитальных электроны захвачены через слабое взаимодействие двумя протоны в ядре, образуя два нейтроны (Два нейтрино испускаются в процессе). Поскольку протоны превращаются в нейтроны, количество нейтронов увеличивается на два, а количество протонов Z уменьшается на два, а атомная массовое число А остается неизменной. В результате за счет уменьшения атомного номера на два двойной захват электронов преобразует нуклид в другой элемент.[2]
Пример:
| 130 56Ба | + | 2 е− | → | 130 54Xe | + | 2 ν е |
Редкость
В большинстве случаев этот режим распада маскируется другими, более вероятными модами, включающими меньшее количество частиц, такими как одиночные захват электронов. Когда все остальные моды «запрещены» (сильно подавлены), двойной захват электронов становится основным режимом распада. Существует 34 естественных ядра, которые, как полагают, подвергаются двойному захвату электронов, но этот процесс был подтвержден наблюдениями при распаде только трех нуклидов: 78
36Kr, 130
56Ба, и 124
54Xe.[3]
Одна из причин заключается в том, что вероятность двойного захвата электрона невероятно мала; в период полураспада для этого режима лежат значительно выше 1020 годы. Вторая причина заключается в том, что единственными обнаруживаемыми частицами, создаваемыми в этом процессе, являются Рентгеновские лучи и Оже-электроны испускаемые возбужденной атомной оболочкой. В диапазоне их энергий (~ 1–10кэВ ) фон обычно высокий. Таким образом, экспериментальное обнаружение двойного электронного захвата труднее, чем для двойной бета-распад.
Двойной захват электрона может сопровождаться возбуждением дочернего ядра. Его девозбуждение, в свою очередь, сопровождается испусканием фотонов с энергиями в сотни кэВ.[нужна цитата ]
Режимы с излучением позитронов
Если разница масс между материнским и дочерним атомами больше двух масс электрона (1,022МэВ ), энергии, выделяемой в процессе, достаточно, чтобы позволить другой режим распада, называемый захват электронов с испусканием позитронов. Это происходит вместе с двойным захватом электронов, их коэффициент ветвления в зависимости от ядерных свойств.
Когда разница масс превышает четыре массы электрона (2,044 МэВ), третья мода, называемая двойной распад позитрона, позволено. Всего шесть природных нуклидов[который? ] может распадаться одновременно через эти три режима.
Двойной безнейтринный захват электронов
Описанный выше процесс с захватом двух электронов и испусканием двух нейтрино (двухнейтринный двойной захват электронов) разрешен Стандартная модель из физика элементарных частиц: Нет законов сохранения (включая лептонное число консервация) нарушены. Однако, если лептонное число не сохраняется или нейтрино является собственная античастица возможен другой вид процесса: так называемый безнейтринный двойной захват электрона. В этом случае два электрона захватываются ядром, но нейтрино не испускаются.[4] Энергия, выделяемая в этом процессе, уносится внутренним тормозное излучение гамма-квант.
Пример:
Этот способ распада никогда не наблюдался экспериментально и противоречит Стандартная модель если бы это наблюдалось.
Смотрите также
Рекомендации
- ^ Hirsch, M .; и другие. (1994). «Расчет ядерной структуры β+β+, β+/ EC и элементы матрицы распада EC / EC ". Zeitschrift für Physik A. 347 (3): 151–160. Bibcode:1994ZPhyA.347..151H. Дои:10.1007 / BF01292371.
- ^ Abe, K .; Hiraide, K .; Ichimura, K .; Kishimoto, Y .; Кобаяши, К .; Кобаяши, М .; Moriyama, S .; Накахата, М .; Norita, T .; Ogawa, H .; Сато, К. (2018-05-01). «Улучшен поиск двойного захвата электрона двумя нейтрино на 124Xe и 126Xe с использованием идентификации частиц в XMASS-I». Успехи теоретической и экспериментальной физики. 2018 (5). Дои:10.1093 / ptep / pty053.
- ^ Audi, G .; Кондев, Ф. Г .; Wang, M .; Huang, W. J .; Наими, С. (2017). «Оценка ядерных свойств NUBASE2016» (PDF). Китайская физика C. 41 (3): 030001. Bibcode:2017ЧФК..41с0001А. Дои:10.1088/1674-1137/41/3/030001.
- ^ Bernabeu, J .; de Rujula, A .; Ярлског, К. (15 августа 1985 г.). «Двойной безнейтринный захват электронов как инструмент измерения массы электронного нейтрино» (PDF). Ядерная физика B. 223 (1): 15–28. Bibcode:1983НуФБ.223 ... 15Б. Дои:10.1016/0550-3213(83)90089-5.CS1 maint: несколько имен: список авторов (связь)