Цепочка распада - Decay chain
| Ядерная физика |
|---|
 |
| Ядро · Нуклоны (п, п ) · Ядерное дело · Ядерная сила · Ядерная структура · Ядерная реакция |
Нуклиды классификация Изотопы - равный Z Изобары - равный А Изотоны - равный N Исодиаферы - равный N − Z Изомеры - равно всем вышеперечисленным Зеркальные ядра – Z ↔ N Стабильный · Магия · Даже странно · Гало (Борромео ) |
Ядерная стабильность |
Высокоэнергетические процессы |
Термоядерная реакция Процессы: Звездный · Большой взрыв · Сверхновая звезда Нуклиды: Изначальный · Космогенный · Искусственный |
Ученые Альварес · Беккерель · Быть · А. Бор · Н. Бор · Чедвик · Кокрофт · Ir. Кюри · Пт. Кюри · Пи. Кюри · Склодовская-Кюри · Дэвиссон · Ферми · Хан · Дженсен · Лоуренс · Mayer · Meitner · Олифант · Оппенгеймер · Proca · Перселл · Раби · Резерфорд · Soddy · Strassmann · Witecki · Сцилард · Кассир · Томсон · Уолтон · Вигнер |
В ядерная наука, то цепочка распада относится к серии радиоактивные распады различных радиоактивных продукты распада как последовательный ряд преобразований. Он также известен как «радиоактивный каскад». Наиболее радиоизотопы не распадаются непосредственно до стабильного состояния, а скорее претерпевают серию распадов, пока в конечном итоге не станет стабильным изотоп достигнуто.
Стадии распада относятся к предыдущим или последующим стадиям. А родительский изотоп тот, который подвергается распаду с образованием дочерний изотоп. Одним из примеров этого является распад урана (атомный номер 92) до тория (атомный номер 90). Дочерний изотоп может быть стабильным или может распадаться с образованием собственного дочернего изотопа. Дочь дочернего изотопа иногда называют внучка изотоп.
Время, необходимое для распада единственного родительского атома на атом своего дочернего изотопа, может широко варьироваться не только между разными парами родитель-дочерний элемент, но также случайным образом между идентичными парами родительского и дочернего изотопов. Распад каждого отдельного атома происходит спонтанно, и распад первоначальной популяции идентичных атомов с течением времени т, подчиняется убывающему экспоненциальному распределению, е−λt, где λ называется постоянная распада. Одним из свойств изотопа является его период полураспада, время, за которое половина исходного количества идентичных родительских радиоизотопов распалась до своих дочерей, что обратно пропорционально λ. Период полураспада был определен в лабораториях для многих радиоизотопов (или радионуклидов). Они могут варьироваться от почти мгновенных (менее 10−21 секунд) до более чем 1019 годы.
Каждая из промежуточных стадий излучает такое же количество радиоактивности, что и исходный радиоактивный изотоп (т.е. существует взаимно однозначное соотношение между количеством распадов на последовательных стадиях), но каждая стадия выделяет разное количество энергии. Если и когда равновесие достигнуто, каждый последующий дочерний изотоп присутствует прямо пропорционально его периоду полураспада; но поскольку его активность обратно пропорциональна его периоду полураспада, каждый нуклид в цепочке распада в конечном итоге вносит столько же индивидуальных преобразований, сколько и голова цепи, хотя и не с одинаковой энергией. Например, уран-238 слабо радиоактивен, но уран, урановая руда, в 13 раз более радиоактивна, чем чистый металлический уран из-за радий и другие дочерние изотопы, которые он содержит. Не только нестабильные изотопы радия являются значительными источниками радиоактивности, но и на следующем этапе в цепочке распада они также генерируют радон, тяжелый инертный радиоактивный газ природного происхождения. Порода, содержащая торий и / или уран (например, некоторые граниты), выделяет газ радон, который может накапливаться в закрытых местах, таких как подвалы или подземные шахты.[1]
Количество изотопов в цепочках распада в определенный момент времени рассчитывается с помощью Уравнение Бейтмана.
История
Все элементы и изотопы, обнаруженные на Земле, за исключением водорода, дейтерия, гелия, гелия-3 и, возможно, следовых количеств стабильных изотопов лития и бериллия, которые были созданы в Большой взрыв, мы созданный посредством s-процесс или r-процесс в звездах, и для того, чтобы быть сегодня частью Земли, должны были быть созданы не позднее 4,5 миллиарда лет назад. Все элементы, созданные более 4,5 миллиардов лет назад, называются изначальный, что означает, что они были созданы звездными процессами во Вселенной. В то время, когда они были созданы, те, что были нестабильными, сразу начали распадаться. Все изотопы с периодом полураспада менее 100 миллионов лет были сокращены до 2.8×10−12% или менее от первоначальных количеств, созданных и захваченных в результате аккреции Земли; сегодня они в незначительном количестве или полностью распались. Есть только два других метода создания изотопов: искусственновнутри искусственного (или, возможно, естественный ) реактора, или в результате распада исходных изотопных частиц, процесс, известный как цепочка распада.
Нестабильные изотопы распадаются на свои дочерние продукты (которые иногда могут быть даже более нестабильными) с заданной скоростью; в конце концов, часто после серии распадов, получается стабильный изотоп: во Вселенной около 200 стабильных изотопов. В стабильных изотопах у легких элементов обычно более низкое отношение нейтронов к протонам в ядре, чем у более тяжелых элементов. Легкие элементы, такие как гелий-4 имеют отношение нейтрон: протон, близкое к 1: 1. Самые тяжелые элементы, такие как свинец, содержат около 1,5 нейтрона на протон (например, 1,536 дюйма свинец-208 ). Ни один из нуклидов тяжелее свинца-208 не является стабильным; эти более тяжелые элементы должны терять массу для достижения стабильности, чаще всего, когда альфа-распад. Другой распространенный метод распада изотопов с высоким отношением нейтронов к протонам (n / p) - это бета-распад, в котором нуклид изменяет элементную идентичность, сохраняя при этом ту же массу и понижая свое соотношение n / p. Для некоторых изотопов с относительно низким отношением n / p существует обратный бета-распад, с помощью которого протон превращается в нейтрон, перемещаясь в направлении стабильного изотопа; однако, поскольку при делении почти всегда образуются нейтронно-тяжелые продукты, позитронное излучение относительно редко по сравнению с электронной эмиссией. Существует много относительно коротких цепочек бета-распада, по крайней мере, две (тяжелая, бета-распад и легкая, позитрон распад) для каждого дискретного веса примерно до 207 и более, но для элементов с более высокой массой (изотопы тяжелее свинца) существует только четыре пути, которые охватывают все цепочки распада. Это потому, что существует всего два основных метода распада: альфа-излучение, что снижает массу на 4 атомные единицы массы (а.е.м.) и бета, который вообще не меняет атомную массу (только атомный номер и соотношение p / n). Эти четыре пути называются 4n, 4n + 1, 4n + 2 и 4n + 3; остаток от деления атомной массы на четыре дает цепочку, которую изотоп будет использовать для распада. Существуют и другие режимы распада, но они неизменно возникают с меньшей вероятностью, чем альфа- или бета-распад. (Не следует предполагать, что эти цепи не имеют ответвлений: на диаграмме ниже показано несколько ответвлений цепочек, а на самом деле их гораздо больше, потому что существует гораздо больше возможных изотопов, чем показано на диаграмме.) Например, третий атом нихоний-278 синтезированный претерпел шесть альфа-распадов до менделевий-254, за которым следует захват электронов (форма бета-распад ) к фермий-254, а затем седьмая альфа на калифорний-250, после чего он последовал бы цепочке 4n + 2, как указано в этой статье. Однако самые тяжелые сверхтяжелый Синтезированные нуклиды не достигают четырех цепочек распада, так как достигают самопроизвольно делящийся нуклид после нескольких альфа-распадов, который завершает цепочку: это то, что произошло с первыми двумя синтезированными атомами нихония-278, а также со всеми более тяжелыми образовавшимися нуклидами.
У трех из этих цепочек есть долгоживущий изотоп (или нуклид) в верхней части; этот долгоживущий изотоп является узким местом в процессе, в котором цепь течет очень медленно, и поддерживает цепочку под ними «живой» потоком. Три долгоживущих нуклида - это уран-238 (период полураспада = 4,5 миллиарда лет), уран-235 (период полураспада = 700 миллионов лет) и торий-232 (период полураспада = 14 миллиардов лет). Четвертая цепочка не имеет такого длительного изотопа узкого места, поэтому почти все изотопы в этой цепочке давно распались и почти достигли стабильности на дне. Ближе к концу этой цепочки находится висмут-209, который долгое время считался стабильным. Однако недавно было обнаружено, что висмут-209 нестабилен с периодом полураспада 19 миллиардов миллиардов лет; это последняя ступень перед стабильным таллием-205. В далеком прошлом, примерно в то время, когда образовалась Солнечная система, было доступно больше видов нестабильных изотопов большого веса, а четыре цепи были длиннее с изотопами, которые с тех пор распались. Сегодня мы произвели вымершие изотопы, которые снова заняли свои прежние места: плутоний-239, топливо для ядерной бомбы, в качестве основного примера, имеет период полураспада «всего» 24 500 лет и распадается за счет альфа-эмиссии до урана-235. В частности, благодаря крупномасштабному производству нептуния-237 мы успешно воскресили уже исчезнувшую четвертую цепь.[2] В таблицах ниже начинаются четыре цепочки распада изотопов калифорний с массовыми числами от 249 до 252.
Типы распада
Четыре наиболее распространенных режима радиоактивного распада: альфа-распад, бета-распад, обратный бета-распад (рассматривается как позитронное излучение и захват электронов ), и изомерный переход. Из этих процессов распада только альфа-распад изменяет атомная масса номер (А) ядра и всегда уменьшает его на четыре. Из-за этого практически любой распад приведет к образованию ядра с таким же атомным массовым числом. остаток mod 4, делящий все нуклиды на четыре цепи. Члены любой возможной цепочки распада должны быть полностью взяты из одного из этих классов. Все четыре сети также производят гелий-4 (альфа-частицы - это ядра гелия-4).
В природе наблюдаются три основные цепочки (или семейства) распадов, обычно называемые торий серия, радий или уран серии и актиний серии, представляющей три из этих четырех классов и заканчивающейся тремя различными стабильными изотопами вести. Массовое число каждого изотопа в этих цепочках можно представить как А = 4п, А = 4п + 2 и A = 4п + 3 соответственно. Долгоживущие исходные изотопы этих трех изотопов соответственно торий-232, уран-238, и уран-235, существуют с момента образования Земли, игнорируя искусственные изотопы и их распады с 1940-х годов.
Из-за относительно короткого период полураспада его исходного изотопа нептуний-237 (2,14 миллиона лет), четвертая цепь, нептуний серия с А = 4п + 1, уже вымерли в природе, за исключением последнего лимитирующего шага, распада висмут-209. Следы от 237Однако Np и продукты его распада все еще встречаются в природе в результате захвата нейтронов в урановой руде.[3] Конечный изотоп этой цепочки теперь известен как таллий-205. Некоторые более старые источники называют конечный изотоп висмут-209, но недавно было обнаружено, что он очень слабо радиоактивен с периодом полураспада 2.01×1019 годы.[4]
Существуют также нетрансурановые цепочки распада нестабильных изотопов легких элементов, например, изотопов магний-28 и хлор-39. На Земле большинство исходных изотопов этих цепочек до 1945 г. было произведено космическое излучение. С 1945 года в результате испытаний и применения ядерного оружия также высвободилось множество радиоактивных продукты деления. Почти все такие изотопы распадаются либо на β− или β+ режимы распада, переходящие от одного элемента к другому без изменения атомной массы. Эти более поздние дочерние продукты, которые ближе к стабильности, обычно имеют более длительный период полураспада, пока они, наконец, не станут стабильными.
Цепи альфа-распада актинидов
Актиниды и продукты деления по периоду полураспада | ||||||||
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
| Актиниды[5] к цепочка распада | Период полураспада ассортимент (а ) | Продукты деления из 235U пользователем Уступать[6] | ||||||
| 4п | 4п+1 | 4п+2 | 4п+3 | |||||
| 4.5–7% | 0.04–1.25% | <0.001% | ||||||
| 228Ра№ | 4–6 а | † | 155Европаþ | |||||
| 244Смƒ | 241Пуƒ | 250Cf | 227Ac№ | 10–29 а | 90Sr | 85Kr | 113 кв.м.CDþ | |
| 232Uƒ | 238Пуƒ | 243Смƒ | 29–97 а | 137CS | 151Смþ | 121 мSn | ||
| 248Bk[7] | 249Cfƒ | 242 кв.м.Являюсьƒ | 141–351 а | Нет продуктов деления | ||||
| 241Являюсьƒ | 251Cfƒ[8] | 430–900 а | ||||||
| 226Ра№ | 247Bk | 1,3–1,6 тыс. Лет | ||||||
| 240Пу | 229Чт | 246Смƒ | 243Являюсьƒ | 4,7–7,4 тыс. Лет | ||||
| 245Смƒ | 250См | 8,3–8,5 тыс. Лет | ||||||
| 239Пуƒ | 24,1 тыс. Лет назад | |||||||
| 230Чт№ | 231Па№ | 32–76 тыс. Лет назад | ||||||
| 236Npƒ | 233Uƒ | 234U№ | 150–250 тыс. Лет назад | ‡ | 99Tc₡ | 126Sn | ||
| 248См | 242Пу | 327–375 тыс. Лет назад | 79Se₡ | |||||
| 1,53 млн лет | 93Zr | |||||||
| 237Npƒ | 2,1–6,5 млн лет | 135CS₡ | 107Pd | |||||
| 236U | 247Смƒ | 15–24 млн лет | 129я₡ | |||||
| 244Пу | 80 млн лет | ... не более 15,7 млн лет[9] | ||||||
| 232Чт№ | 238U№ | 235Uƒ№ | 0,7–14,1 млрд лет | |||||
Легенда для надстрочных символов | ||||||||
В четырех таблицах ниже опущены второстепенные ветви распада (с вероятностью ветвления менее 0,0001%). Выделение энергии включает в себя полную кинетическую энергию всех испускаемых частиц (электроны, альфа-частицы, гамма-кванты, нейтрино, Оже-электроны и Рентгеновские лучи ) и ядро отдачи, предполагая, что исходное ядро покоилось. Буква «а» обозначает год (от лат. аннус ).
В таблицах ниже (кроме нептуния) также приведены исторические названия встречающихся в природе нуклидов. Эти названия использовались в то время, когда цепочки распада были впервые обнаружены и исследованы. По этим историческим названиям можно определить конкретную цепочку, к которой принадлежит нуклид, и заменить ее современным названием.
Три встречающиеся в природе цепочки альфа-распада актинидов, приведенные ниже - торий, уран / радий (из U-238) и актиний (из U-235), - каждая оканчивается собственным специфическим изотопом свинца (Pb-208, Pb-206, и Pb-207 соответственно). Все эти изотопы стабильны и также присутствуют в природе в виде первичные нуклиды, но их избыточные количества по сравнению со свинцом-204 (имеющим лишь первозданное происхождение) можно использовать в технике датирование свинца урана датировать породу.
Ториевая серия
Цепь 4n Th-232 обычно называют «ториевой серией» или «ториевым каскадом». Начиная с встречающихся в природе торий -232, в эту серию входят следующие элементы: актиний, висмут, вести, полоний, радий, радон и таллий. Все они присутствуют, по крайней мере временно, в любом природном содержащем торий образце, будь то металл, соединение или минерал. Серия заканчивается свинцом-208.
Полная энергия, выделяемая торием-232 в свинец-208, включая энергию, потерянную на нейтрино, составляет 42,6 МэВ.
| нуклид | историческое название (краткое) | историческое название (длинное) | режим распада | период полураспада (а= год) | выделенная энергия, МэВ | продукт распада |
|---|---|---|---|---|---|---|
| 252Cf | α | 2,645 а | 6.1181 | 248См | ||
| 248См | α | 3.4×105 а | 5.162 | 244Пу | ||
| 244Пу | α | 8×107 а | 4.589 | 240U | ||
| 240U | β− | 14.1 ч | .39 | 240Np | ||
| 240Np | β− | 1.032 ч | 2.2 | 240Пу | ||
| 240Пу | α | 6561 а | 5.1683 | 236U | ||
| 236U | Торуран[10] | α | 2.3×107 а | 4.494 | 232Чт | |
| 232Чт | Чт | Торий | α | 1.405×1010 а | 4.081 | 228Ра |
| 228Ра | MsTh1 | Мезоторий 1 | β− | 5,75 а | 0.046 | 228Ac |
| 228Ac | MsTh2 | Мезоторий 2 | β− | 6,25 ч | 2.124 | 228Чт |
| 228Чт | RdTh | Радиоторий | α | 1,9116 а | 5.520 | 224Ра |
| 224Ра | Спасибо | Торий X | α | 3,6319 г | 5.789 | 220Rn |
| 220Rn | Тн | Торон, Эманация тория | α | 55,6 с | 6.404 | 216По |
| 216По | ThA | Торий А | α | 0,145 с | 6.906 | 212Pb |
| 212Pb | ThB | Торий B | β− | 10,64 ч | 0.570 | 212Би |
| 212Би | ThC | Торий С | β− 64.06% α 35,94% | 60,55 мин. | 2.252 6.208 | 212По 208Tl |
| 212По | ThC ′ | Торий C ′ | α | 299 нс | 8.784 [11] | 208Pb |
| 208Tl | ThC ″ | Торий C ″ | β− | 3,053 мин | 1.803 [11] | 208Pb |
| 208Pb | ThD | Торий D | стабильный | . | . | . |
Нептуниум серии
Цепочка 4n + 1 237Np обычно называют «нептуниевым рядом» или «нептуниевым каскадом». В этой серии только два изотопа присутствуют в естественных количествах в значительных количествах, а именно два последних: висмут-209 и таллий-205. Некоторые из других изотопов были обнаружены в природе в виде следовых количеств 237Np, производимый (n, 2n) нокаутировать реакция в изначальном 238U.[3] А детектор дыма содержащий америций -241 ионизационная камера накапливает значительное количество нептуний -237 при распаде америция; следующие элементы также присутствуют в нем, по крайней мере временно, как продукты распада нептуния: актиний, астатин, висмут, франций, вести, полоний, протактиний, радий, таллий, торий, и уран. Поскольку эта серия была открыта и изучена только в 1947–1948 гг.,[12] его нуклиды не имеют исторических названий. Уникальной чертой этой цепочки распада является то, что благородный газ радон производится только в редкой ветви, а не в основной последовательности распада; таким образом, он не мигрирует через породу почти так же, как другие три цепочки распада.
Общая энергия, выделяемая калифорнием-249 в таллий-205, включая энергию, потерянную на нейтрино, составляет 66,8 МэВ.
| нуклид | режим распада | период полураспада (а= год) | выделенная энергия, МэВ | продукт распада |
|---|---|---|---|---|
| 249Cf | α | 351 а | 5.813+.388 | 245См |
| 245См | α | 8500 а | 5.362+.175 | 241Пу |
| 241Пу | β− | 14,4 а | 0.021 | 241Являюсь |
| 241Являюсь | α | 432,7 года | 5.638 | 237Np |
| 237Np | α | 2.14·106 а | 4.959 | 233Па |
| 233Па | β− | 27,0 д | 0.571 | 233U |
| 233U | α | 1.592·105 а | 4.909 | 229Чт |
| 229Чт | α | 7340 а | 5.168 | 225Ра |
| 225Ра | β− | 14,9 г | 0.36 | 225Ac |
| 225Ac | α | 10.0 дн. | 5.935 | 221Пт |
| 221Пт | α 99,9952% β− 0.0048% | 4,8 мин | 6.3 0.314 | 217В 221Ра |
| 221Ра | α | 28 с | 6.9 | 217Rn |
| 217В | α 99,992% β− 0.008% | 32 мс | 7.0 0.737 | 213Би 217Rn |
| 217Rn | α | 540 мкс | 7.9 | 213По |
| 213Би | β− 97.80% α 2,20% | 46,5 мин | 1.423 5.87 | 213По 209Tl |
| 213По | α | 3,72 мкс | 8.536 | 209Pb |
| 209Tl | β− | 2,2 мин | 3.99 | 209Pb |
| 209Pb | β− | 3,25 ч | 0.644 | 209Би |
| 209Би | α | 1.9·1019 а | 3.137 | 205Tl |
| 205Tl | . | стабильный | . | . |
Урановая серия
Цепочка 4n + 2 урана-238 называется «урановой серией» или «радиевой серией». Начиная с встречающихся в природе уран-238, эта серия включает в себя следующие элементы: астатин, висмут, вести, полоний, протактиний, радий, радон, таллий, и торий. Все они присутствуют, по крайней мере временно, в любом природном урансодержащем образце, будь то металл, соединение или минерал. Серия заканчивается свинцом-206.
Общая энергия, выделенная из урана-238 в свинец-206, включая энергию, потерянную на нейтрино, составляет 51,7 МэВ.
| |||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
Актиниум серии
Цепочка 4n + 3 уран-235 обычно называется «актиниевый ряд» или «актиниевый каскад». Начиная с встречающегося в природе изотопа U-235, эта серия распадов включает следующие элементы: актиний, астатин, висмут, франций, вести, полоний, протактиний, радий, радон, таллий, и торий. Все они присутствуют, по крайней мере временно, в любом образце, содержащем уран-235, будь то металл, соединение, руда или минерал. Эта серия заканчивается стабильным изотопом свинец-207.
Общая энергия, выделенная из урана-235 в свинец-207, включая энергию, потерянную на нейтрино, составляет 46,4 МэВ.
| нуклид | историческое название (краткое) | историческое название (длинное) | режим распада | период полураспада (а= год) | выделенная энергия, МэВ | продукт распада |
|---|---|---|---|---|---|---|
| 251Cf | α | 900,6 а | 6.176 | 247См | ||
| 247См | α | 1.56·107 а | 5.353 | 243Пу | ||
| 243Пу | β− | 4.95556 ч | 0.579 | 243Являюсь | ||
| 243Являюсь | α | 7388 а | 5.439 | 239Np | ||
| 239Np | β− | 2,3565 г | 0.723 | 239Пу | ||
| 239Пу | α | 2.41·104 а | 5.244 | 235U | ||
| 235U | AcU | Актин Уран | α | 7.04·108 а | 4.678 | 231Чт |
| 231Чт | UY | Уран Y | β− | 25,52 ч | 0.391 | 231Па |
| 231Па | Па | Протактиний | α | 32760 а | 5.150 | 227Ac |
| 227Ac | Ac | Актиний | β− 98.62% α 1,38% | 21,772 года | 0.045 5.042 | 227Чт 223Пт |
| 227Чт | RdAc | Радиоактиний | α | 18,68 г | 6.147 | 223Ра |
| 223Пт | AcK | Актиний К | β− 99.994% α 0,006% | 22.00 мин. | 1.149 5.340 | 223Ра 219В |
| 223Ра | AcX | Актиний X | α | 11,43 г | 5.979 | 219Rn |
| 219В | α 97,00% β− 3.00% | 56 с | 6.275 1.700 | 215Би 219Rn | ||
| 219Rn | An | Актинон, Актиний эманации | α | 3.96 с | 6.946 | 215По |
| 215Би | β− | 7,6 мин | 2.250 | 215По | ||
| 215По | AcA | Актиний А | α 99,99977% β− 0.00023% | 1,781 мс | 7.527 0.715 | 211Pb 215В |
| 215В | α | 0,1 мс | 8.178 | 211Би | ||
| 211Pb | AcB | Актиний B | β− | 36,1 мин. | 1.367 | 211Би |
| 211Би | AcC | Актиний С | α 99,724% β− 0.276% | 2,14 мин | 6.751 0.575 | 207Tl 211По |
| 211По | AcC ' | Актиний C ' | α | 516 мс | 7.595 | 207Pb |
| 207Tl | AcC " | Актиний C " | β− | 4,77 мин | 1.418 | 207Pb |
| 207Pb | AcD | Актиний D | . | стабильный | . | . |
Смотрите также
- Ядерная физика
- Радиоактивный распад
- Долина стабильности
- Продукт распада
- Радиоизотопы (радионуклид )
- Радиометрическое датирование
Примечания
- ^ «Архивная копия». В архиве из оригинала 20.09.2008. Получено 2008-06-26.CS1 maint: заархивированная копия как заголовок (ссылка на сайт)
- ^ Кох, Лотар (2000). Трансурановые элементы в Энциклопедии промышленной химии Ульмана. Вайли. Дои:10.1002 / 14356007.a27_167.
- ^ а б Пеппард, Д. Ф .; Mason, G.W .; Gray, P.R .; Мех, Дж. Ф. (1952). «Возникновение серии (4n + 1) в природе» (PDF). Журнал Американского химического общества. 74 (23): 6081–6084. Дои:10.1021 / ja01143a074.
- ^ Audi, G .; Кондев, Ф. Г .; Wang, M .; Huang, W. J .; Наими, С. (2017). «Оценка ядерных свойств NUBASE2016» (PDF). Китайская физика C. 41 (3): 030001. Bibcode:2017ЧФК..41с0001А. Дои:10.1088/1674-1137/41/3/030001.
- ^ Плюс радий (элемент 88). Хотя на самом деле он является субактинидом, он непосредственно предшествует актинию (89) и следует за трехэлементным разрывом нестабильности после полоний (84) где нет нуклидов с периодом полураспада не менее четырех лет (самый долгоживущий нуклид в промежутке радон-222 с периодом полураспада менее четырех дней). Таким образом, самый долгоживущий изотоп радия - 1600 лет - заслуживает включения в этот список.
- ^ Конкретно из тепловой нейтрон деление U-235, например в типичном ядерный реактор.
- ^ Milsted, J .; Фридман, А. М .; Стивенс, К. М. (1965). «Альфа-период полураспада берклия-247; новый долгоживущий изомер берклия-248». Ядерная физика. 71 (2): 299. Bibcode:1965NucPh..71..299M. Дои:10.1016/0029-5582(65)90719-4.
«Изотопные анализы выявили вид с массой 248 в постоянной численности в трех образцах, проанализированных в течение примерно 10 месяцев. Это было приписано изомеру Bk248 с периодом полураспада более 9 [лет]. Нет роста Cf248 был обнаружен, и нижний предел для β− период полураспада можно установить примерно на 104 [лет]. Альфа-активность нового изомера не обнаружена; период полураспада альфа, вероятно, превышает 300 [лет] ». - ^ Это самый тяжелый нуклид с периодом полураспада не менее четырех лет до "Море нестабильности ".
- ^ Исключая "классически стабильный «нуклиды с периодом полураспада, значительно превышающим 232Чт; например, в то время как 113 кв.м.Cd имеет период полураспада всего четырнадцать лет, 113CD почти восемь квадриллион годы.
- ^ Тренн, Таддеус Дж. (1978).«Торуран (U-236) как вымерший естественный родитель тория: преждевременная фальсификация существенно правильной теории». Анналы науки. 35 (6): 581–97. Дои:10.1080/00033797800200441.
- ^ а б http://nucleardata.nuclear.lu.se
- ^ Тоннессен, М. (2016). Открытие изотопов: полный сборник. Springer. п. 20. Дои:10.1007/978-3-319-31763-2. ISBN 978-3-319-31761-8. LCCN 2016935977.
- ^ Тоннессен, М. (2016). Открытие изотопов: полный сборник. Springer. п. 19. Дои:10.1007/978-3-319-31763-2. ISBN 978-3-319-31761-8. LCCN 2016935977.
Рекомендации
- СМ. Ледерер; Дж. М. Холландер; И. Перлман (1968). Таблица изотопов (6-е изд.). Нью-Йорк: Джон Уайли и сыновья.
внешняя ссылка
- Портал ядерной науки Nucleonica
- Nucleonica's Decay Engine для профессиональных онлайн-расчетов распада
- EPA - Радиоактивный распад
- Правительственный веб-сайт со списком изотопов и энергий распада
- Национальный центр ядерных данных - свободно доступные базы данных, которые можно использовать для проверки или построения цепочек распада
МАГАТЭ - Живая карта нуклидов (с цепочками распада)- Искатель цепочки распада
