Кварк-глюонная плазма - Quark–gluon plasma

Фазовая диаграмма КХД. Адаптировано с оригинала Р.С. Bhalerao.[1]

Кварк-глюонная плазма или же QGP представляет собой взаимодействующую локализованную сборку кварки и глюоны в тепловая (местная кинетическая) и (близкое к) химическое (изобилие) равновесие. Слово плазма сигнализирует о том, что разрешена бесплатная плата за цвет. В сводке 1987 г. Леон ван Хов указал на эквивалентность трех терминов: кварк-глюонная плазма, кварковая материя и новое состояние материи.[2] Поскольку температура выше Температура Хагедорна - и, следовательно, выше шкалы массы легкого u, d-кварка - давление демонстрирует релятивистский формат Стефана-Больцмана, управляемый четвертой степенью температуры и многими практически свободными от массы кварковыми и глюонными составляющими. Можно сказать, что КГП возникает как новая фаза сильно взаимодействующей материи, которая проявляет свои физические свойства в терминах почти свободной динамики практически безмассовых глюонов и кварков. И кварки, и глюоны должны находиться в условиях, близких к химическому (выходному) равновесию с их цветным зарядом. открыто чтобы новое состояние материи называлось QGP.

Кварк-глюонная плазма заполнила всю Вселенная до того, как была создана материя. Теории, предсказывающие существование кварк-глюонной плазмы, были разработаны в конце 1970-х - начале 1980-х годов.[3] После этого последовали дискуссии вокруг экспериментов с тяжелыми ионами[4][5][6][7][8] и первые предложения по эксперименту были выдвинуты на ЦЕРН[9][10][11][12][13][14] и BNL[15][16] в последующие годы. Кварк-глюонная плазма[17][18] был впервые обнаружен в лаборатории ЦЕРНа в 2000 году.[19][20][21]

Хронология программы релятивистских тяжелых ионов CERN-SPS до открытия QCG.[19]

Общее введение

Кварк-глюонная плазма - это состояние дела в котором элементарные частицы, составляющие адроны барионный материя освобождаются от их сильный влечение друг к другу при чрезвычайно высоком плотности энергии. Эти частицы являются кварки и глюоны которые составляют барионную материю.[22] В нормальной материи кварки ограниченный; в QGP кварки деконфигурированный. В классической КХД кварки являются фермионный компоненты адроны (мезоны и барионы ) в то время как глюоны считаются бозонный компоненты таких частиц. Глюоны являются переносчиками сил, или бозонами, цветовой силы КХД, а кварки сами по себе являются их коллегами из фермионной материи.

Мы изучаем кварк-глюонную плазму, чтобы воссоздать и понять условия высокой плотности энергии, преобладающие во Вселенной, когда материя формируется из элементарных степеней свободы (кварков, глюонов) примерно через 20 мкс после Большой взрыв. Экспериментальные группы исследуют на «большом» расстоянии (де) ограничивающую структуру квантового вакуума, современный релятивистский эфир, который определяет преобладающую форму материи и законы природы. Эксперименты дают представление о происхождении материи и массы: материя и антивещество создаются, когда кварк-глюонная плазма «адронизируется», а масса вещества возникает в структуре ограничивающего вакуума.[19]

Как кварк-глюонная плазма вписывается в общую схему физики

QCD является частью современной теории физика элементарных частиц называется Стандартная модель. Другие части этой теории имеют дело с электрослабые взаимодействия и нейтрино. В теория электродинамики был протестирован и признан верным до нескольких частей на миллиард. В теория слабых взаимодействий был протестирован и признан верным в нескольких частях из тысячи. Пертурбативные формы КХД проверены на несколько процентов.[23] Пертурбативные модели предполагают относительно небольшие изменения от основного состояния, то есть относительно низкие температуры и плотности, что упрощает вычисления за счет общности. Напротив, непертурбативные формы КХД практически не тестировались. Изучение КГП, обладающего высокой температурой и плотностью, является частью этих усилий по консолидации великой теории физики элементарных частиц.

Изучение QGP также является испытательной площадкой для теория конечного температурного поля, раздел теоретической физики, который пытается понять физику элементарных частиц в условиях высоких температур. Такие исследования важны для понимания ранней эволюции нашей Вселенной: первая сотня микросекунд или так. Это имеет решающее значение для физических целей нового поколения наблюдений за Вселенной (WMAP и его преемники). Это также имеет отношение к Теории Великого Объединения которые стремятся объединить три фундаментальные силы природы (исключая гравитацию).

Пять причин изучать кварк-глюонную плазму. Фон слайда основан на потолочной фреске Сикстинской капеллы »Сотворение Адама " к Микеланджело. Этот снимок был украшен плакатом первой летней школы кварк-глюонной плазмы «Образование частиц в сильно возбужденном веществе».[24]

Причины изучения образования кварк-глюонной плазмы

Общепринятая модель формирования Вселенная заявляет, что это произошло в результате Большой взрыв. В этой модели на временном интервале 10−10–10−6 После Большого взрыва материя существовала в виде кварк-глюонной плазмы. Можно воспроизвести плотность и температуру вещества, существовавшего в то время в лабораторных условиях, чтобы изучить характеристики самой ранней Вселенной. Пока единственная возможность - столкновение двух тяжелых атомные ядра разогнан до энергий более сотни ГэВ. Используя результат лобового столкновения в объеме, примерно равном объему атомного ядра, можно смоделировать плотность и температуру, существовавшие в первые моменты жизни Вселенной.

Отношение к нормальной плазме

А плазма это вопрос, в котором обвинения находятся экранированный из-за наличия других мобильных сборов. Например: Закон Кулона подавляется экранированием с образованием заряда, зависящего от расстояния, , т.е. заряд Q уменьшается экспоненциально с расстоянием, деленным на длину экранирования α. В QGP цветной заряд из кварки и глюоны экранирован. QGP имеет и другие аналогии с нормальной плазмой. Также есть отличия, потому что цветовой заряд неабелев, тогда как электрический заряд абелева. За пределами конечного объема QGP цветное электрическое поле не экранируется, так что объем QGP все еще должен быть нейтральным по цвету. Следовательно, оно, как и ядро, будет иметь целочисленный электрический заряд.

Из-за чрезвычайно высоких энергий кварк-антикварковые пары производятся парное производство и, таким образом, QGP представляет собой примерно равную смесь кварков и антикварков разного вкуса с небольшим избытком кварков. Это свойство не является общей чертой обычной плазмы, которая может быть слишком крутой для образования пар (см. парная нестабильность сверхновой ).

Теория

Одним из следствий этого различия является то, что цветной заряд слишком велик для пертурбативный вычисления, которые являются основой QED. В результате основными теоретическими инструментами для изучения теории QGP являются: решеточная калибровочная теория.[25][26] Температура перехода (примерно 175 МэВ) был впервые предсказан решеточной калибровочной теорией. С тех пор калибровочная теория решетки использовалась для предсказания многих других свойств этого вида материи. В AdS / CFT корреспонденция Гипотеза может дать понимание QGP, более того, конечная цель соответствия жидкости / силы тяжести - понять QGP. Считается, что QGP является фазой QCD, которая полностью локально термализована и, таким образом, подходит для эффективного гидродинамического описания.

Производство

Производство QGP в лаборатории достигается путем столкновения тяжелых атомных ядер (называемых тяжелыми ионами, поскольку в ускорителе атомы ионизируются) с релятивистской энергией, при которой вещество нагревается значительно выше Температура Хагедорна ТЧАС= 150 МэВ на частицу, что составляет температуру более 1,66 × 1012 K. Этого можно добиться, столкнув два больших ядра с высокой энергией (обратите внимание, что 175 МэВ не энергия встречного пучка). Свинец и золото ядра использовались для таких столкновений на ЦЕРН СПС и BNL RHIC, соответственно. Ядра ускоряются до ультрарелятивистские скорости (сокращение их длины ) и направлены друг на друга, создавая «огненный шар» в редких случаях столкновения. Гидродинамическое моделирование предсказывает, что этот огненный шар будет расширяться самостоятельно. давление, и круто при расширении. Внимательно изучая сферические и эллиптический поток экспериментаторы проверили теорию.

Диагностические инструменты

Имеются неопровержимые доказательства образования кварк-глюонной плазмы в столкновениях релятивистских тяжелых ионов.[27][28][29][30][31]

Важные классы экспериментальных наблюдений:

Ожидаемые свойства

Термодинамика

Температура перехода от нормального адрона к фазе QGP составляет около 175 МэВ. Этот «кроссовер» действительно может нет быть только качественным признаком, но вместо этого он может иметь отношение к истинному фазовому переходу (второго рода), например класса универсальности трехмерная модель Изинга. Происходящие явления соответствуют плотности энергии чуть меньше 1 ГэВ / FM3. За релятивистский вещество, давление и температура не являются независимыми переменными, поэтому уравнение состояния представляет собой соотношение между плотностью энергии и давлением. Это было найдено через решеточные вычисления, и по сравнению с обоими теория возмущений и теория струн. Это все еще предмет активных исследований. Функции ответа, такие как удельная теплоемкость и в настоящее время вычисляются различные восприимчивости числа кварков.

Поток

Открытие идеальной жидкости стало поворотным моментом в физике. Эксперименты в RHIC позволили получить обширную информацию об этом замечательном веществе, которое, как мы теперь знаем, является QGP.[32] Как известно, ядерное вещество при "комнатной температуре" ведет себя как сверхтекучий. При нагревании ядерная жидкость испаряется и превращается в разбавленный газ нуклонов, а при дальнейшем нагревании - в газ барионов и мезонов (адронов). При критической температуре ТЧАСадроны плавятся, и газ снова превращается в жидкость. Эксперименты на RHIC показали, что это самая совершенная жидкость, когда-либо наблюдаемая в лабораторных экспериментах любого масштаба. Новая фаза вещества, состоящая из растворенных адронов, проявляет меньшее сопротивление потоку, чем любое другое известное вещество. Эксперименты на RHIC уже в 2005 году показали, что Вселенная в самом начале была однородно заполнена этим типом материала - сверхжидкостью, которая когда-то охлаждалась внизу. ТЧАС испарился в газ адронов. Детальные измерения показывают, что эта жидкость представляет собой кварк-глюонную плазму, в которой кварки, антикварки и глюоны текут независимо.[33]

Схематическое изображение области взаимодействия, образовавшейся в первые моменты после столкновения тяжелых ионов с высокими энергиями в ускорителе.[34]

Короче говоря, кварк-глюонная плазма течет, как брызги жидкости, и, поскольку она не «прозрачна» по отношению к кваркам, она может ослаблять струи испускается столкновениями. Более того, однажды сформированный шар кварк-глюонной плазмы, как и любой горячий объект, передает тепло внутрь за счет излучения. Однако, в отличие от повседневных предметов, энергии достаточно, чтобы глюоны (частицы, опосредующие сильная сила ) сталкиваются и производят избыток тяжелого (т.е. высокая энергия ) странные кварки. Принимая во внимание, что, если бы QGP не существовало и имело место чистое столкновение, та же самая энергия была бы преобразована в неравновесную смесь, содержащую еще более тяжелые кварки, такие как очаровательные кварки или же нижние кварки.[34][35]

Уравнение состояния является важным входом в уравнения потока. В скорость звука (скорость колебаний QGP-плотности) в настоящее время исследуется в расчетах на решетке.[36][37][38] В длина свободного пробега кварков и глюонов вычислено с использованием теория возмущений а также теория струн. Расчеты на решетке здесь были медленнее, хотя первые вычисления транспортные коэффициенты были заключены.[39][40] Это указывает на то, что среднее свободное время кварков и глюонов в КГП может быть сопоставимо со средним расстоянием между частицами: следовательно, КГП является жидкостью, поскольку ее свойства текучести идут. Это очень активная область исследований, и эти выводы могут быстро измениться. Включение диссипативных явлений в гидродинамику - еще одна активная область исследований.[41][42][43]

Эффект гашения струи

Подробные прогнозы были сделаны в конце 1970-х годов для производства самолетов в ЦЕРНе. Супер протон-антипротонный синхротрон.[44][45][46][47] UA2 наблюдал первое свидетельство реактивное производство в адрон столкновения 1981 г.,[48] что вскоре было подтверждено UA1.[49]

Позднее эта тема была возрождена в RHIC. Одним из наиболее ярких физических эффектов, получаемых при энергиях RHIC, является эффект гашения струй.[50][51][52] На первом этапе взаимодействия сталкивающихся релятивистских ядер партоны сталкивающихся ядер порождают вторичные партоны с большим поперечным импульсом ≥ 3–6 ГэВ / с. Проходя через сильно нагретую сжатую плазму, партоны теряют энергию. Величина потери энергии партоном зависит от свойств кварк-глюонной плазмы (температуры, плотности). Кроме того, необходимо также учитывать тот факт, что цветные кварки и глюоны являются элементарными объектами плазмы, что отличается от потерь энергии партоном в среде, состоящей из бесцветных адроны. В условиях кварк-глюонной плазмы потери энергии партонами из-за энергий RHIC оцениваются как dE / dx = 1 ГэВ / фм. Этот вывод подтверждается сравнением относительного выхода адронов с большим поперечным импульсом в столкновениях нуклон-нуклон и ядро-ядро при одинаковой энергии столкновения. Потери энергии партонами с большим поперечным импульсом в нуклон-нуклонных столкновениях намного меньше, чем в ядерно-ядерных столкновениях, что приводит к уменьшению выхода адронов высоких энергий в ядерно-ядерных столкновениях. Этот результат говорит о том, что ядерные столкновения нельзя рассматривать как простую суперпозицию нуклон-нуклонных столкновений. На короткое время ~ 1 мкс и в конечном объеме кварки и глюоны образуют некую идеальную жидкость. Коллективные свойства этой жидкости проявляются во время ее движения как целого. Поэтому при перемещении партонов в этой среде необходимо учитывать некоторые коллективные свойства этой кварк-глюонной жидкости. Потери энергии зависят от свойств кварк-глюонной среды, от плотности партонов в образующемся файерболе и от динамики его расширения. Потери энергии легкими и тяжелыми кварками при пролете огненного шара оказываются примерно одинаковыми.[53]

В ноябре 2010 года ЦЕРН объявил о первом прямом наблюдении гашения струи на основе экспериментов со столкновениями тяжелых ионов.[54][55][56][57]

Прямые фотоны и дилептоны

Прямые фотоны и дилептоны, возможно, являются наиболее доступными инструментами для изучения столкновений релятивистских тяжелых ионов. Они создаются различными механизмами, охватывающими пространственно-временную эволюцию сильно взаимодействующего огненного шара. В принципе, они дают моментальный снимок и на начальном этапе. Их трудно расшифровать и интерпретировать, поскольку большая часть сигнала исходит от распада адронов спустя много времени после того, как огненный шар QGP распался.[58][59][60]

Гипотеза глазмы

С 2008 года обсуждается гипотетическое состояние-предшественник кварк-глюонной плазмы, так называемая «глазма», когда одетые частицы конденсируются в какое-то стеклообразное (или аморфное) состояние ниже подлинного перехода между ограниченное состояние и плазменная жидкость.[61] Это было бы аналогично образованию металлических стекол или их аморфных сплавов ниже истинного начала жидкого металлического состояния.

Хотя экспериментальные высокие температуры и плотности, предсказываемые как создание кварк-глюонной плазмы, были реализованы в лаборатории, полученное вещество действительно нет ведут себя как квазиидеальное состояние свободных кварков и глюонов, а, скорее, как почти идеальная плотная жидкость.[62] Фактически, тот факт, что кварк-глюонная плазма еще не будет «свободной» при температурах, реализуемых на нынешних ускорителях, был предсказан в 1984 г. как следствие остаточных эффектов конфайнмента.[63][64]

Лабораторное формирование разложенного вещества

Кварк-глюонная плазма (КГП)[65] или творожный суп[66][67] это состояние дела в квантовая хромодинамика (КХД), который существует при чрезвычайно высоких температура и / или плотность. Считается, что это состояние состоит из асимптотически свободный сильно взаимодействующий кварки и глюоны, которые обычно ограничиваются ограничение цвета внутри атомных ядер или других адроны. Это аналогично обычному плазма где ядра и электроны, заключенные внутри атомы к электростатические силы в условиях окружающей среды может свободно перемещаться. Эксперименты по созданию искусственной кварковой материи начались в ЦЕРНе в 1986/7, в результате чего первые заявления были опубликованы в 1991 году.[68][69] Прошло несколько лет, прежде чем эта идея была принята в сообществе физиков-ядерщиков и физиков элементарных частиц. Об образовании нового состояния вещества при столкновении Pb-Pb было официально объявлено на ЦЕРН ввиду убедительных экспериментальных результатов, представленных ЦЕРН СПС WA97 эксперимент в 1999 г.,[70][31][71] и позже разработан Брукхейвенская национальная лаборатория Релятивистский коллайдер тяжелых ионов.[72][73][30] Кварковая материя может быть произведена только в ничтожных количествах, она нестабильна и невозможна для сдерживания, и будет радиоактивно распадаться за доли секунды на стабильные частицы через адронизация; произведенный адроны или продукты их распада и гамма излучение затем может быть обнаружен. в кварковая материя На фазовой диаграмме QGP помещен в режим высокой температуры и высокой плотности, тогда как обычное вещество представляет собой холодную и разреженную смесь ядер и вакуума, а гипотетический кварковые звезды состоял бы из относительно холодной, но плотной кварковой материи. Считается, что до нескольких микросекунд (10−12 до 10−6 секунд) после Большого взрыва, известного как кварковая эпоха Вселенная находилась в состоянии кварк-глюонной плазмы.

Сила цветовая сила означает, что в отличие от газоподобного плазма, кварк-глюонная плазма ведет себя как почти идеальная Ферми жидкость, хотя исследования характеристик потока продолжаются.[74] Исследовательские группы RHIC заявили, что поток жидкости или даже почти идеальный поток жидкости без сопротивления трения или вязкости.[75] и БАК Компактный мюонный соленоид детектор.[76] QGP отличается от «бесплатного» события столкновения несколькими особенностями; например, содержание в нем частиц указывает на временное химическое равновесие производство избытка средней энергии странные кварки против неравновесного распределения, смешивающего легкие и тяжелые кварки («рождение странности»), и это не позволяет струи частиц пройти через («гашение струи»).

Эксперименты на ЦЕРН с Супер протонный синхротрон (SPS) начали эксперименты по созданию QGP в 1980-х и 1990-х годах: результаты заставили ЦЕРН объявить о доказательствах "нового состояния материи"[77] в 2000 г.[78] Ученые из Брукхейвенская национальная лаборатория Релятивистский коллайдер тяжелых ионов объявили, что создали кварк-глюонную плазму, сталкивая ионы золота почти со скоростью света, достигнув температуры 4 триллиона градусов Цельсия.[79] Текущие эксперименты (2017 г.) на Брукхейвенская национальная лаборатория с Релятивистский коллайдер тяжелых ионов (RHIC) на Лонг-Айленде (штат Нью-Йорк, США) и на недавней выставке CERN Большой адронный коллайдер недалеко от Женевы (Швейцария) продолжают эту работу,[80][81] путем столкновения релятивистски ускоренного золота и других типов ионов (на RHIC) или свинца (на LHC) друг с другом или с протонами.[81] Три эксперимента, запущенные на Большом адронном коллайдере ЦЕРН (LHC), на спектрометрах Алиса,[82] АТЛАС и CMS, продолжили изучение свойств QGP. ЦЕРН временно прекратил столкновение протоны, и начали сталкиваться вести ионы для эксперимента ALICE в 2011 году, чтобы создать QGP.[83] Новый рекорд температуры установили АЛИСА: эксперимент с большим ионным коллайдером в ЦЕРНе в августе 2012 г. в пределах 5,5 трлн (5,5 × 1012) кельвин, как заявлено в их Nature PR.[84]

Образование кварк-глюонной плазмы происходит в результате сильное взаимодействие между партоны (кварки, глюоны ), которые составляют нуклоны сталкивающихся тяжелых ядер, называемых тяжелыми ионами. Поэтому эксперименты называют экспериментами по столкновению релятивистских тяжелых ионов. Теоретические и экспериментальные работы показывают, что образование кварк-глюонной плазмы происходит при температуре T ≈ 150–160 МэВ, т.е. Температура Хагедорна, а плотность энергии ≈ 0,4–1 ГэВ / Фм3. Хотя сначала ожидался фазовый переход, современные теоретические интерпретации предлагают фазовое превращение, подобное процессу ионизации нормальной материи в ионную и электронную плазму.[85][86][87][88][30]

Кварк-глюонная плазма и начало деконфайнмента

Центральным вопросом образования кварк-глюонной плазмы являются исследования начало деконфайнмента. С самого начала исследования формирования QGP вопрос заключался в том, плотность энергии может быть достигнута в ядерно-ядерных столкновениях. Это зависит от того, сколько энергии теряет каждый нуклон. Влиятельной картиной реакции было решение масштабирования, представленное Bjorken.[89] Эта модель применима к столкновениям сверхвысоких энергий. В экспериментах, проведенных в CERN SPS и BNL RHIC, возникла более сложная ситуация, обычно разделенная на три этапа:[90]

  • Столкновения первичных партонов и остановка барионов в момент полного перекрытия сталкивающихся ядер.
  • Перераспределение энергии частиц и новые частицы, рожденные в огненном шаре QGP.
  • Огненный шар вещества КГП уравновешивается и расширяется перед адронизацией.

Все больше и больше экспериментальных свидетельств указывают на силу механизмов образования QGP, действующих даже в протон-протонных столкновениях в масштабе энергии LHC.[28]

дальнейшее чтение

Книги

  • открытый доступ Плавящиеся адроны, кипящие кварки : от температуры Хагедорна до ультрарелятивистских столкновений тяжелых ионов в ЦЕРНе: дань уважения Рольфу Хагедорну, изд. Я. Рафельски, 2016.[91]
  • Термодинамика и уравнения состояния вещества: от идеального газа до кварк-глюонной плазмы, В. Е. Фортов, 2016.[92]
  • Кварк-глюонная плазма: теоретические основы: сборник аннотированных репринтов, под ред. Я. Капуста, Б. Мюллер, Я. Рафельски, 2003.[17]
  • Кварк-глюонная плазма: от большого взрыва до малого взрыва, Косуке Яги, Тецуо Хацуда, Ясуо Миаке, 2005.[93]
  • Феноменология ультрарелятивистских столкновений тяжелых ионов, Войцех Флорковский, 2010.[94]
  • Физика кварк-глюонной плазмы: вводные лекции, ред. Сурав Саркар, Хельмут Сац, Бикаш Синха, 2010.[95]
  • Релятивистская физика тяжелых ионов. Ландольт-Бёрнштейн - Элементарные частицы, ядра и атомы группы I. 23, 2010.[96]
  • Кварк-глюонная плазма и физика адронов, ред. П. К. Саху, С. К. Фатак, Йогендра Патхак Вийоги, 2009.[97]
  • Адроны и кварк-глюонная плазма, Ж. Летесье, Я. Рафельски, 2002.[90]
  • Физика кварк-глюонной плазмы. Б. Мюллер, 1985.[98]

Обзорные статьи с исторической точки зрения области

  • Краткая история поиска критических структур в столкновениях тяжелых ионов, Марек Газдзицки, Марк Горенштейн, Питер Сейбот, 2020.[99]
  • Открытие кварк-глюонной плазмы: дневники странностей, Иоганн Рафельски, 2020.[100]
  • Феноменологический обзор кварк-глюонной плазмы: концепции и наблюдения, Роман Пасечник, Михал Шумбера, 2017.[101]
  • Кварковая материя: начало, Хельмут Зац, Рейнхард Шток, 2016.[102]
  • Четыре эксперимента с тяжелыми ионами на CERN-SPS: путешествие по переулку памяти, Эмануэле Кверчи, 2012 г.[14]
  • К истории образования множества частиц в столкновениях высоких энергий, Марек Газджицки, 2012.[103]
  • Странность и кварк-глюонная плазма: тридцать лет открытий, Берндт Мюллер, 2012.[104]
  • От SPS к RHIC: Морис и программа тяжелых ионов ЦЕРН, Ульрих В. Хайнц, 2008.[105]
  • RHIC: От мечты к лучам за два десятилетия, Гордон Бэйм, 2002.[106]

Смотрите также

Рекомендации

  1. ^ Бхалерао, Раджив С. (2014). «Релятивистские столкновения тяжелых ионов». В Mulders, M .; Кавагое, К. (ред.). 1-я Азиатско-Европейско-Тихоокеанская школа физики высоких энергий. CERN Yellow Reports: School Proceedings. ЦЕРН-2014-001; КЭК-Труды-2013–8. Женева: ЦЕРН. С. 219–239. Дои:10.5170 / CERN-2014-001. ISBN  9789290833994. OCLC  801745660. S2CID  119256218.
  2. ^ Ван Хов, Леон Шарль Прудент (1987). Теоретическое предсказание нового состояния материи, «кварк-глюонной плазмы» (также называемой «кварковой материей»)..
  3. ^ Сац, Х. (1981). Статистическая механика кварков и адронов: материалы международного симпозиума, проходившего в Университете Билефельда, F.R.G., 24-31 августа 1980 г.. Северная Голландия. ISBN  978-0-444-86227-3.
  4. ^ Коккони, Г. (январь 1974 г.). «Разработки в ЦЕРНе». Отчет семинара по ГэВ-нуклонным столкновениям тяжелых ионов: как и почему, 29 ноября - 1 декабря 1974 г., Медвежья гора, Нью-Йорк. п. 78. OSTI  4061527.
  5. ^ Уэбб, К. (1979). Первый семинар по ультрарелятивистским ядерным столкновениям, LBL, 21-24 мая 1979 г. (отчет). LBL-8957. OSTI  5187301.
  6. ^ Накаи, Коджи; Goldhaber, A. S .; Синкокаи, Нихон Гакудзюцу; Фонд (США), Национальная наука (1980). Ядерные взаимодействия высоких энергий и свойства плотной ядерной материи: материалы семинара в Хаконэ (совместный семинар Японии и США), проведенного в Хаконэ с 7 по 11 июля 1980 г.. Токио: Хаяси-Кобо.
  7. ^ Дармштадт), Практикум по будущим экспериментам с релятивистскими тяжелыми ионами (1980 (1981). Слушания: GSI Darmstadt, 7-10 октября 1980 г.. GSI.
  8. ^ 5-е исследование тяжелых ионов высоких энергий, 18-22 мая 1981 г .: протоколы. LBL-12652. Лаборатория Лоуренса Беркли, Калифорнийский университет. 1981 г. OSTI  5161227.
  9. ^ ЦЕРН. Женева. Протонный синхротронный и синхроциклотронный комитет, под ред. (1980). Письмо о намерениях: изучение образования частиц и фрагментации мишеней в центральной Реакции Ne на Pb при энергии 12 ГэВ на нуклон внешнего пучка CERN PS.
  10. ^ ЦЕРН. Женева.Протонный синхротронный и синхроциклотронный комитет, под ред. (1982). Изучение релятивистских ядерно-ядерных реакций, индуцированных О пучки 9-13 ГэВ на нуклон на ПК в ЦЕРНе. Женева: ЦЕРН.
  11. ^ Мидделкоп, Виллем Корнелис (1982). Замечания о возможном использовании SPS для 0 ионных пучков. ЦЕРН. Женева. Экспериментальный комитет SPS. Женева: ЦЕРН.
  12. ^ ЦЕРН. Женева. Комитет по экспериментам SPS / Под ред. (1983). Предложение для SPSC: использование установка для р-, -, и 0-урановые столкновения (CERN-SPSC-83-54). Женева: ЦЕРН.
  13. ^ Олброу, М. Г. (1983). «Эксперименты с ядерными пучками и мишенями». В Маннелли, Итало (ред.). Семинар по физике неподвижной мишени SPS в 1984-1989 годах, ЦЕРН, Женева, Швейцария, 6-10 декабря 1982 г.. ЦЕРН-83-02. 2. Женева: ЦЕРН. С. 462–476. Дои:10.5170 / CERN-1983-002-V-2.462.
  14. ^ а б Кверчи, Э. (2012). «Четыре эксперимента с тяжелыми ионами на CERN-SPS: путешествие по дороге памяти». Acta Physica Полоника B. 43 (4): 771. Дои:10.5506 / APhysPolB.43.771. ISSN  0587-4254.
  15. ^ «Отчет целевой группы по физике релятивистских тяжелых ионов». Ядерная физика A. 418: 657–668. 1984. Bibcode:1984НуФА.418..657.. Дои:10.1016/0375-9474(84)90584-0.
  16. ^ Лаборатория, Брукхейвенская национальная (1983). Предложение по установке тяжелых ионов с энергией 15 А ГэВ в Брукхейвене. BNL 32250. Брукхейвенская национальная лаборатория.
  17. ^ а б Kapusta, J. I .; Müller, B .; Рафельски, Иоганн, ред. (2003). Кварк-глюонная плазма: теоретические основы. Амстердам: Северная Голландия. ISBN  978-0-444-51110-2.
  18. ^ Jacob, M .; Тран Тхань Ван, Дж. (1982). «Образование кварковой материи и столкновения тяжелых ионов». Отчеты по физике. 88 (5): 321–413. Дои:10.1016/0370-1573(82)90083-7.
  19. ^ а б c Рафельский, Иоганн (2015). «Плавящиеся адроны, кипящие кварки». Европейский физический журнал A. 51 (9): 114. arXiv:1508.03260. Bibcode:2015EPJA ... 51..114R. Дои:10.1140 / epja / i2015-15114-0. ISSN  1434-6001. S2CID  119191818.
  20. ^ Хайнц, Ульрих; Джейкоб, Морис (2000-02-16). «Свидетельства нового состояния материи: оценка результатов программы CERN Lead Beam». arXiv:nucl-th / 0002042.
  21. ^ Гланц, Джеймс (2000-02-10). "Физики элементарных частиц приближаются к взрыву, с которого все началось". Нью-Йорк Таймс. ISSN  0362-4331. Получено 2020-05-10.
  22. ^ «Инфоцентр ILGTI: Индийская инициатива по теории решетчатых датчиков». Архивировано из оригинал 12 февраля 2005 г.. Получено 20 мая, 2005.
  23. ^ Танабаши, М .; Hagiwara, K .; Hikasa, K .; Накамура, К .; Сумино, Ю. Takahashi, F .; Tanaka, J .; Агаше, К .; Aielli, G .; Amsler, C .; Антонелли, М. (2018). «Обзор физики элементарных частиц» (PDF). Физический обзор D. 98 (3): 1–708. Bibcode:2018PhRvD..98c0001T. Дои:10.1103 / PhysRevD.98.030001. ISSN  2470-0010. PMID  10020536.
  24. ^ Gutbrod, Hans H .; Рафельски, Иоганн, ред. (1993). Производство частиц в сильно возбужденном веществе. Серия НАТО ASI. 303. Бостон, Массачусетс: Springer США. Дои:10.1007/978-1-4615-2940-8. ISBN  978-1-4613-6277-7.
  25. ^ Карш, Ф. (1995). «Фазовый переход в кварк-глюонную плазму: последние результаты расчетов на решетке». Ядерная физика A. 590 (1–2): 367–381. arXiv:геп-лат / 9503010. Bibcode:1995НуФА.590..367К. Дои:10.1016 / 0375-9474 (95) 00248-У. S2CID  118967199.
  26. ^ Сац, Гельмут (2011). «Кварк-глюонная плазма». Ядерная физика A. 862–863 (12): 4–12. arXiv:1101.3937. Bibcode:2011НуФА.862 .... 4С. Дои:10.1016 / j.nuclphysa.2011.05.014. S2CID  118369368.
  27. ^ Busza, Wit; Раджагопал, Кришна; ван дер Ши, Вилке (2018). «Столкновения тяжелых ионов: общая картина и большие вопросы». Ежегодный обзор ядерной науки и науки о частицах. 68 (1): 339–376. arXiv:1802.04801. Bibcode:2018ARNPS..68..339B. Дои:10.1146 / annurev-nucl-101917-020852. ISSN  0163-8998. S2CID  119264938.
  28. ^ а б ALICE Collaboration (2017). «Повышенное рождение множественных странных адронов в протон-протонных столкновениях с высокой множественностью». Природа Физика. 13 (6): 535–539. arXiv:1606.07424. Bibcode:2017НатФ..13..535А. Дои:10.1038 / nphys4111. ISSN  1745-2473.
  29. ^ Кох, Питер; Мюллер, Берндт; Рафельский, Иоганн (2017). «От увеличения странности до открытия кварк-глюонной плазмы». Международный журнал современной физики A. 32 (31): 1730024–272. arXiv:1708.08115. Bibcode:2017IJMPA..3230024K. Дои:10.1142 / S0217751X17300241. ISSN  0217-751X. S2CID  119421190.
  30. ^ а б c Ludlam, T .; Аронсон, С. (2005). Охота на кварк-глюонную плазму (PDF) (Отчет). Брукхейвенская национальная лаборатория. Дои:10.2172/15015225. БНЛ-73847-2005.
  31. ^ а б Сотрудничество WA97 (2000). «Поперечные масс-спектры странных и мультистранных частиц в столкновениях Pb – Pb при 158 A ГэВ / c». Европейский физический журнал C. 14 (4): 633–641. Bibcode:2000EPJC ... 14..633Вт. Дои:10.1007 / с100520000386. ISSN  1434-6044. S2CID  195312472.
  32. ^ «Празднование десятилетия совершенства пивоварения». Брукхейвенская национальная лаборатория. 26 июня 2015. В архиве с оригинала 28 июня 2017 г.. Получено 2020-04-15. Берндт Мюллер, заместитель директора лаборатории ядерной физики и физики элементарных частиц Брукхейвенской лаборатории.
  33. ^ Письмо Берндта Мюллера Иоганну Рафельски, воспроизведенное в «Открытии кварк-глюонной плазмы: дневники странности». Специальные темы Европейского физического журнала. 229 (1): pp.40–41 doi:10.1140 / epjst / e2019-900263-x. ISSN 1951-6401.
  34. ^ а б Оллитро, Жан-Ив (1992). «Анизотропия как признак поперечного коллективного потока». Физический обзор D. 46 (1): 229–245. Bibcode:1992ПхРвД..46..229О. Дои:10.1103 / PhysRevD.46.229. ISSN  0556-2821. PMID  10014754.
  35. ^ Боргини, Николас; Динь, Фыонг Май; Оллитро, Жан-Ив (2001). «Анализ потока на основе многочастичных азимутальных корреляций». Физический обзор C. 64 (5): 054901. arXiv:ядерный / 0105040. Bibcode:2001PhRvC..64e4901B. Дои:10.1103 / PhysRevC.64.054901. ISSN  0556-2813. S2CID  119069389.
  36. ^ Борсани, Сабольч; Эндроуди, Гергей; Фодор, Золтан; Яковац, Антал; Katz, Sándor D .; Криг, Стефан; Ратти, Клаудиа; Сабо, Кальман К. (2010). «Уравнение состояния КХД с динамическими кварками». Журнал физики высоких энергий. 2010 (11): 77. arXiv:1007.2580. Bibcode:2010JHEP ... 11..077B. Дои:10.1007 / JHEP11 (2010) 077. ISSN  1029-8479. S2CID  55793321.
  37. ^ Базавов, А .; Бхаттачарья, Танмой; DeTar, C .; Ding, H.-T .; Готтлиб, Стивен; Гупта, Раджан; Hegde, P .; Heller, U. M .; Карш, Ф .; Laermann, E .; Левкова, Л. (2014). «Уравнение состояния в КХД (2 + 1) аромата». Физический обзор D. 90 (9): 094503. arXiv:1407.6387. Bibcode:2014ПхРвД..90и4503Б. Дои:10.1103 / PhysRevD.90.094503. ISSN  1550-7998. S2CID  116984453.
  38. ^ Borsanyi, S .; Fodor, Z .; Guenther, J .; Kampert, K.-H .; Katz, S.D .; Kawanai, T .; Kovacs, T. G .; Mages, S.W .; Pasztor, A .; Pittler, F .; Редондо, Дж. (2016). «Расчет массы аксиона на основе высокотемпературной решеточной квантовой хромодинамики». Природа. 539 (7627): 69–71. Bibcode:2016Натура.539 ... 69Б. Дои:10.1038 / природа20115. ISSN  0028-0836. PMID  27808190. S2CID  2943966.
  39. ^ Хирано, Тецуфуми; Гюлассы, Миклош (2006). «Совершенная текучесть ядра кварк-глюонной плазмы через его диссипативную адронную корону». Ядерная физика A. 769: 71–94. arXiv:ядерный / 0506049. Bibcode:2006НуФА.769 ... 71Н. Дои:10.1016 / j.nuclphysa.2006.02.005. S2CID  13047563.
  40. ^ Харзеев, Дмитрий; Тучин, Кирилл (2008). «Объемная вязкость вещества КХД вблизи критической температуры». Журнал физики высоких энергий. 2008 (9): 093. arXiv:0705.4280. Bibcode:2008JHEP ... 09..093K. Дои:10.1088/1126-6708/2008/09/093. ISSN  1029-8479. S2CID  20224239.
  41. ^ Blaizot, J.P .; Оллитро, Дж. Ю. (1987). «Структура гидродинамических течений в расширяющейся кварк-глюонной плазме». Физический обзор D. 36 (3): 916–927. Bibcode:1987ПхРвД..36..916Б. Дои:10.1103 / PhysRevD.36.916. ISSN  0556-2821. PMID  9958246.
  42. ^ Gardim, Fernando G .; Грасси, Фредерик; Лузум, Мэтью; Оллитро, Жан-Ив (2012). «Отображение гидродинамического отклика на исходную геометрию в столкновениях тяжелых ионов». Физический обзор C. 85 (2): 024908. arXiv:1111.6538. Bibcode:2012PhRvC..85b4908G. Дои:10.1103 / PhysRevC.85.024908. ISSN  0556-2813. S2CID  119187493.
  43. ^ Гейл, Чарльз; Чон, Сангён; Шенке, Бьорн (2013). «Гидродинамическое моделирование столкновений тяжелых ионов». Международный журнал современной физики A. 28 (11): 1340011. arXiv:1301.5893. Bibcode:2013IJMPA..2840011G. Дои:10.1142 / S0217751X13400113. ISSN  0217-751X. S2CID  118414603.
  44. ^ Jacob, M .; Ландсхофф, П. (1978). «Большой поперечный импульс и струйные исследования». Отчеты по физике. 48 (4): 285–350. Bibcode:1978PhR .... 48..285J. Дои:10.1016/0370-1573(78)90177-1.
  45. ^ Джейкоб, М. (1979). «Струи при столкновении высоких энергий». Physica Scripta. 19 (2): 69–78. Bibcode:1979ФИЗ ... 19 ... 69J. Дои:10.1088/0031-8949/19/2/001. ISSN  0031-8949.
  46. ^ Horgan, R .; Джейкоб, М. (1981). «Производство струй на энергии коллайдера». Ядерная физика B. 179 (3): 441–460. Bibcode:1981НуФБ.179..441Н. Дои:10.1016/0550-3213(81)90013-4.
  47. ^ Jacob, M .; Ландсхофф, П. (1986). «Миниджеты: происхождение и полезность». Буквы A по современной физике. 01 (12): 657–663. Bibcode:1986MPLA .... 1..657J. Дои:10.1142 / S021773238600083X. ISSN  0217-7323.
  48. ^ Баннер, М .; Bloch, Ph .; Bonaudi, F .; Бурильщик, К .; Боргини, М .; Chollet, J.-C .; Clark, A.G .; Conta, C .; Darriulat, P .; Di Lella, L .; Динес-Хансен, Дж. (1982). «Наблюдение очень больших струй с поперечным импульсом на p-коллайдере ЦЕРН». Письма по физике B. 118 (1–3): 203–210. Bibcode:1982ФЛБ..118..203Б. Дои:10.1016/0370-2693(82)90629-3.
  49. ^ Arnison, G .; Astbury, A .; Обер, Б .; Bacci, C .; Bernabei, R .; Bézaguet, A .; Böck, R .; Bowcock, T.J.V .; Calvetti, M .; Carroll, T .; Кац, П. (1983). «Наблюдение джетов в событиях с высокой поперечной энергией на протонно-антипротонном коллайдере ЦЕРН». Письма по физике B. 123 (1–2): 115–122. Bibcode:1983ФЛБ..123..115А. Дои:10.1016 / 0370-2693 (83) 90970-Х.
  50. ^ Adcox, K .; Адлер, С.С .; Афанасьев, С .; Aidala, C .; Ajitanand, N.N .; Akiba, Y .; Аль-Джамель, А .; Александр, J .; Amirikas, R .; Aoki, K .; Aphecetche, L. (2005). «Формирование плотной партонной материи в релятивистских ядерно-ядерных столкновениях на RHIC: экспериментальная оценка коллаборации PHENIX». Ядерная физика A. 757 (1–2): 184–283. arXiv:nucl-ex / 0410003. Bibcode:2005НуФА.757..184А. Дои:10.1016 / j.nuclphysa.2005.03.086. S2CID  119511423.
  51. ^ Adams, J .; Aggarwal, M.M .; Ахаммед, З .; Amonett, J .; Андерсон, Б.Д .; Архипкин, Д .; Аверичев, Г.С.; Бадьял, С.К .; Bai, Y .; Balewski, J .; Баранникова, О. (2005). «Экспериментальные и теоретические проблемы в поисках кварк-глюонной плазмы: критическая оценка свидетельств столкновений RHIC, проведенная коллаборацией STAR». Ядерная физика A. 757 (1–2): 102–183. arXiv:nucl-ex / 0501009. Bibcode:2005НуФА.757..102А. Дои:10.1016 / j.nuclphysa.2005.03.085. S2CID  119062864.
  52. ^ Back, B.B .; Бейкер, доктор медицины; Ballintijn, M .; Barton, D.S .; Беккер, Б .; Betts, R.R .; Bickley, A.A .; Bindel, R .; Будзановский, А .; Busza, W .; Кэрролл, А. (2005). «Взгляд PHOBOS на открытия в RHIC». Ядерная физика A. 757 (1–2): 28–101. arXiv:nucl-ex / 0410022. Bibcode:2005НуФА.757 ... 28Б. Дои:10.1016 / j.nuclphysa.2005.03.084.
  53. ^ Шукрафт, Юрген (2010). АЛИСА - 'Little Bang': Первые 3 недели ... (PDF).
  54. ^ «Эксперименты на LHC открывают новое понимание изначальной вселенной» (Пресс-релиз). ЦЕРН. 26 ноября 2010 г.. Получено 2 декабря, 2010.
  55. ^ Aad, G .; и другие. (Сотрудничество ATLAS) (13 декабря 2010 г.). "Наблюдение зависящей от центральности асимметрии Диджета в столкновениях свинца и свинца при √sNN = 2,76 ТэВ с детектором ATLAS на LHC ». Письма с физическими проверками. 105 (25): 252303. Дои:10.1103 / Physrevlett.105.252303. PMID  21231581.
  56. ^ Чатрчян, С .; и другие. (Сотрудничество с CMS) (12 августа 2011 г.). «Наблюдение и исследование гашения струи при столкновениях Pb-Pb при √sNN = 2,76 ТэВ ". Физический обзор C. 84 (2): 024906. Дои:10.1103 / Physrevc.84.024906.
  57. ^ ЦЕРН (18 июля 2012 г.). «Тяжелые ионы и кварк-глюонная плазма».
  58. ^ Albrecht, R .; Антоненко, В .; Awes, T. C .; Barlag, C .; Berger, F .; Bloomer, M .; Blume, C .; Bock, D .; Bock, R .; Bohne, E.-M .; Бухер, Д. (1996). "Пределы рождения прямых фотонов при 200 A ГэВ S 32 + A u столкновениях". Письма с физическими проверками. 76 (19): 3506–3509. Bibcode:1996ПхРвЛ..76.3506А. Дои:10.1103 / PhysRevLett.76.3506. ISSN  0031-9007. PMID  10060985.
  59. ^ Aggarwal, M. M .; Агнихотри, А .; Ахаммед, З .; Angelis, A. L. S .; Антоненко, В .; Арефьев, В .; Астахов, В .; Авдейчиков, В .; Awes, T. C .; Баба, П. В. К. С .; Бадьял, С. К. (2000). «Наблюдение прямых фотонов в центральных 158 A ГэВ P 208 b + P 208 b столкновениях». Письма с физическими проверками. 85 (17): 3595–3599. arXiv:nucl-ex / 0006008. Дои:10.1103 / PhysRevLett.85.3595. ISSN  0031-9007. PMID  11030959. S2CID  119386387.
  60. ^ Acharya, S .; Acosta, F. T.- .; Adamová, D .; Adolfsson, J .; Aggarwal, M. M .; Aglieri Rinella, G .; Agnello, M .; Agrawal, N .; Ахаммед, З .; Ahn, S.U .; Айола, С. (2019). «Прямое рождение фотонов при малом поперечном импульсе в протон-протонных столкновениях при s = 2,76 и 8 ТэВ». Физический обзор C. 99 (2): 024912. Дои:10.1103 / PhysRevC.99.024912. ISSN  2469-9985.
  61. ^ Венугопалан, Раджу (2008). «От глазмы к кварк-глюонной плазме в столкновениях тяжелых ионов». Журнал физики G: Ядерная физика и физика элементарных частиц. 35 (10): 104003. arXiv:0806.1356. Bibcode:2008JPhG ... 35j4003V. Дои:10.1088/0954-3899/35/10/104003. S2CID  15121756.
  62. ^ WA Zajc (2008). «Жидкая природа кварк-глюонной плазмы». Ядерная физика A. 805 (1–4): 283c – 294c. arXiv:0802.3552. Bibcode:2008НуФА.805..283Z. Дои:10.1016 / j.nuclphysa.2008.02.285. S2CID  119273920.
  63. ^ Plümer, M .; Раха, С. & Вайнер, Р. М. (1984). «Насколько свободна кварк-глюонная плазма». Nucl. Phys. А. 418: 549–557. Bibcode:1984НуФА.418..549П. Дои:10.1016 / 0375-9474 (84) 90575-Х.
  64. ^ Plümer, M .; Раха, С. и Вайнер, Р. М. (1984). «Влияние конфайнмента на скорость звука в кварк-глюонной плазме». Phys. Lett. B. 139 (3): 198–202. Bibcode:1984ФЛБ..139..198П. Дои:10.1016/0370-2693(84)91244-9.
  65. ^ Ван, Синь-Нянь (2016). Кварк-глюонная плазма 5. World Scientific. Bibcode:2016qgpf.book ..... Вт. Дои:10.1142/9533. ISBN  978-981-4663-70-0.
  66. ^ Харрис, Джон В .; Мюллер, Берндт (1996). «Поиски кварк-глюонной плазмы». Ежегодный обзор ядерной науки и науки о частицах. 46 (1): 71–107. arXiv:hep-ph / 9602235. Bibcode:1996ARNPS..46 ... 71H. Дои:10.1146 / annurev.nucl.46.1.71. ISSN  0163-8998. S2CID  2213461.
  67. ^ Бор, Хенрик; Нильсен, Х. Б. (1977). «Производство адронов из кипящего кваркового супа: кварковая модель, предсказывающая соотношение частиц в адронных столкновениях». Ядерная физика B. 128 (2): 275. Bibcode:1977НуФБ.128..275Б. Дои:10.1016/0550-3213(77)90032-3.
  68. ^ Abatzis, S .; Антинори, Ф .; Barnes, R.P .; Benayoun, M .; Beusch, W .; Bloodworth, I.J .; Бравар, А .; Карни, J.N .; Di Bari, D .; Dufey, J.P .; Эванс, Д. (1991). «Производство многочастотных барионов и антибарионов во взаимодействиях серы и вольфрама при 200 ГэВ / c на нуклон». Письма по физике B. 259 (4): 508–510. Bibcode:1991ФЛБ..259..508А. Дои:10.1016 / 0370-2693 (91) 91666-J.
  69. ^ Abatzis, S .; Антинори, Ф .; Barnes, R.P .; Benayoun, M .; Beusch, W .; Bloodworth, I.J .; Бравар, А .; Карни, J.N .; де ла Крус, В .; Di Bari, D .; Дюфей, Дж. П. (1991). «производство при взаимодействии серы и вольфрама при 200 ГэВ / c на нуклон». Письма по физике B. 270 (1): 123–127. Дои:10.1016 / 0370-2693 (91) 91548-А.
  70. ^ Андерсен, Э .; Антинори, Ф .; Арменис, Н .; Bakke, H .; Bán, J .; Barberis, D .; Beker, H .; Beusch, W .; Bloodworth, I.J .; Böhm, J .; Калиандро, Р. (1999). «Повышение странности на средней быстроте в столкновениях Pb – Pb при 158 A ГэВ / c». Письма по физике B. 449 (3–4): 401–406. Bibcode:1999ФЛБ..449..401Вт. Дои:10.1016 / S0370-2693 (99) 00140-9.
  71. ^ Мюллер, Берндт (2016), «Новая фаза материи: кварк-глюонная плазма за пределами критической температуры Хагедорна», в Рафельски, Иоганн (ред.), Плавящие адроны, кипящие кварки - от температуры Хагедорна до ультрарелятивистских столкновений тяжелых ионов в ЦЕРНе, Springer International Publishing, стр. 107–116, Дои:10.1007/978-3-319-17545-4_14, ISBN  978-3-319-17544-7, S2CID  119120988
  72. ^ "Теоретики Дьюка участвуют в поисках сверхгорячей кварк-глюонной плазмы.'". EurekAlert!. Получено 2020-03-17.
  73. ^ Жакак, Барбара; Стейнберг, Питер (2010). «Создание идеальной жидкости при столкновении тяжелых ионов». Физика сегодня. 63 (5): 39–43. Bibcode:2010ФТ .... 63э..39J. Дои:10.1063/1.3431330. ISSN  0031-9228.
  74. ^ «Кварк-глюонная плазма переходит в жидкое состояние». Physicsworld.com. Получено 2016-03-04.
  75. ^ "Новости BNL | Ученые RHIC готовят" идеальную "жидкость". www.bnl.gov. Получено 2017-04-21.
  76. ^ Элеонора Имстер. «LHC создает жидкость из Большого взрыва | Человеческий мир». ЗемляНебо. Получено 2016-03-04.
  77. ^ «Новое состояние материи создано в ЦЕРНе». ЦЕРН. 10 февраля 2000 г.. Получено 2020-03-25.
  78. ^ «30 лет тяжелых ионов: ... что дальше?». Индико. ЦЕРН. 9 ноября 2016 г.. Получено 2020-04-07.
  79. ^ Прощай, Деннис (15.02.2010). "На Брукхейвенском коллайдере, ненадолго нарушая закон природы". Нью-Йорк Таймс. ISSN  0362-4331. Получено 2017-04-21.
  80. ^ "RHIC | Релятивистский коллайдер тяжелых ионов". Bnl.gov. Получено 2016-03-04.
  81. ^ а б http://www.bnl.gov/rhic/news2/news.asp?a=1074&t=pr «Идеальная» жидкость, достаточно острая, чтобы быть творогом
  82. ^ "Эксперимент Алисы: Портал ALICE". Архивировано из оригинал 13 февраля 2006 г.. Получено 12 июля, 2005.
  83. ^ «LHC вступает в новую фазу». Получено 23 ноября, 2016.
  84. ^ «Горячий материал: физики ЦЕРНа создают рекордный субатомный суп: новостной блог». Blogs.nature.com. 2012-08-13. Получено 2016-03-04.
  85. ^ Хва, Рудольф К.; Ван, Синь-Нянь (2010). Кварк-глюонная плазма 4. World Scientific. Bibcode:2010qgp4.book ..... H. Дои:10.1142/7588. ISBN  978-981-4293-28-0.
  86. ^ Мангано, Микеланджело (2020). "LHC at 10: наследие физики". ЦЕРН Курьер. 60 (2): 40–46. arXiv:2003.05976. Bibcode:2020arXiv200305976M.
  87. ^ Шуряк, Эдвард (2017). «Сильно связанная кварк-глюонная плазма в столкновениях тяжелых ионов». Обзоры современной физики. 89 (3): 035001. Bibcode:2017RvMP ... 89c5001S. Дои:10.1103 / RevModPhys.89.035001. ISSN  0034-6861.
  88. ^ Пасечник, Роман; Шумбера, Михал (2017). «Феноменологический обзор кварк-глюонной плазмы: концепции vs. наблюдения». Вселенная. 3 (1): 7. arXiv:1611.01533. Bibcode:2017Унив .... 3 .... 7П. Дои:10.3390 / universe3010007. ISSN  2218-1997. S2CID  17657668.
  89. ^ Бьоркен, Дж. Д. (1983). «Высокорелятивистские столкновения ядер с ядрами: центральная область быстроты». Физический обзор D. 27 (1): 140–151. Bibcode:1983ПхРвД..27..140Б. Дои:10.1103 / PhysRevD.27.140. ISSN  0556-2821.
  90. ^ а б Летесье, Жан; Рафельски, Иоганн (30 мая 2002 г.). Адроны и кварк-глюонная плазма.. Издательство Кембриджского университета. ISBN  978-1-139-43303-7.
  91. ^ Рафельский, Иоганн, изд. (2016). Плавящиеся адроны, кипящие кварки - от температуры Хагедорна до ультрарелятивистских столкновений тяжелых ионов в ЦЕРНе. Чам: Издательство Springer International. Bibcode:2016mhbq.book ..... R. Дои:10.1007/978-3-319-17545-4. ISBN  978-3-319-17544-7.
  92. ^ Э, Фортов Владимир (2016). Термодинамика и уравнения состояния вещества: от идеального газа до кварк-глюонной плазмы. World Scientific. ISBN  978-981-4749-21-3.
  93. ^ Яги, Косуке; Хацуда, Тецуо; Миаке, Ясуо (2005). Кварк-глюонная плазма: от большого до маленького взрыва. Кембриджские монографии по физике элементарных частиц, ядерной физике и космологии. Кембридж: Cambridge Univ. Нажмите. ISBN  978-0-521-56108-2.
  94. ^ Флорковский, Войцех (2010). Феноменология ультрарелятивистских столкновений тяжелых ионов. Сингапур: World Scientific. ISBN  978-981-4280-66-2.
  95. ^ Банерджи, Дебасиш; Nayak, Jajati K .; Венугопалан, Раджу (2010). Саркар, Сурав; Сац, Гельмут; Синха, Бикаш (ред.). Физика кварк-глюонной плазмы: вводные лекции. Лект. Примечания Phys. 785. Берлин, Гейдельберг. С. 105–137. arXiv:0810.3553. Дои:10.1007/978-3-642-02286-9. ISBN  978-3-642-02285-2.
  96. ^ Шток, Р., изд. (2010). Релятивистская физика тяжелых ионов. Ландольт-Бёрнштейн - Элементарные частицы, ядра и атомы группы I. 23. Берлин, Гейдельберг: Springer Berlin Heidelberg. CiteSeerX  10.1.1.314.4982. Дои:10.1007/978-3-642-01539-7. ISBN  978-3-642-01538-0.
  97. ^ Sahu, P.K .; Phatak, S.C .; Вийоги, Йогендра Патхак (2009). Кварк-глюонная плазма и физика адронов. Издательство Нароса. ISBN  978-81-7319-957-8.
  98. ^ Физика кварк-глюонной плазмы.. Конспект лекций по физике. 225. Берлин, Гейдельберг: Springer Berlin Heidelberg. 1985 г. Дои:10.1007 / bfb0114317. ISBN  978-3-540-15211-8.
  99. ^ Газджицки, Марек; Горенштейн, Марк; Сейбот, Питер (2020). «Краткая история поиска критических структур в столкновениях тяжелых ионов». Acta Physica Полоника B. 51 (5): 1033. arXiv:2004.02255. Bibcode:2020AcPPB..51.1033G. Дои:10.5506 / APhysPolB.51.1033. S2CID  214802159.
  100. ^ Рафельский, Иоганн (2020). «Открытие кварк-глюонной плазмы: дневники странностей». Специальные темы Европейского физического журнала. 229 (1): 1–140. arXiv:1911.00831. Bibcode:2020EPJST.229 .... 1R. Дои:10.1140 / epjst / e2019-900263-x. ISSN  1951-6401. S2CID  207869782.
  101. ^ Пасечник, Роман; Шумбера, Михал (2017). "Феноменологический обзор кварк-глюонной плазмы: концепции и наблюдения". Вселенная. 3 (1): 7. arXiv:1611.01533. Bibcode:2017Унив .... 3 .... 7П. Дои:10.3390 / universe3010007. ISSN  2218-1997. S2CID  17657668.
  102. ^ Сац, Гельмут; Шток, Рейнхард (2016). «Кварковая материя: начало». Ядерная физика A. 956: 898–901. Bibcode:2016НуФА.956..898С. Дои:10.1016 / j.nuclphysa.2016.06.002.
  103. ^ Газджицки, М. (2012). «К истории образования множества частиц в столкновениях высоких энергий». Acta Physica Полоника B. 43 (4): 791. arXiv:1201.0485. Bibcode:2012arXiv1201.0485G. Дои:10.5506 / APhysPolB.43.791. ISSN  0587-4254. S2CID  118418649.
  104. ^ Мюллер, Б. (2012). «Странность и кварк-глюонная плазма: тридцать лет открытий». Acta Physica Полоника B. 43 (4): 761. arXiv:1112.5382. Дои:10.5506 / APhysPolB.43.761. ISSN  0587-4254. S2CID  119280137.
  105. ^ Хайнц, Ульрих (2008). "От SPS к RHIC: Морис и программа тяжелых ионов ЦЕРН". Physica Scripta. 78 (2): 028005. arXiv:0805.4572. Bibcode:2008 ФОТО ... 78b8005H. Дои:10.1088/0031-8949/78/02/028005. ISSN  0031-8949. S2CID  13833990.
  106. ^ Байм, Г. (2002). «RHIC: От мечты к лучам за два десятилетия». Ядерная физика A. 698 (1–4): xxiii – xxxii. arXiv:hep-ph / 0104138. Bibcode:2002НуФА.698Д..23Б. Дои:10.1016 / S0375-9474 (01) 01342-2. S2CID  12028950.

внешняя ссылка