Геометрическое разочарование - Википедия - Geometrical frustration

В физика конденсированного состояния, период, термин геометрическое разочарование (или короче: разочарование[1]) относится к явлению, где атомы склонны придерживаться нетривиальных позиций[нужна цитата ] или где, на регулярной кристаллическая решетка, конфликтующие межатомные силы (каждая из которых поддерживает довольно простые, но разные структуры) приводят к довольно сложным структурам. Как следствие разочарования в геометрии или в силах, множество различных основные состояния может возникнуть при нулевой температуре, а обычное термическое упорядочение может быть подавлено при более высоких температурах. Много изученных примеров аморфный материалы, очки, или разбавить магниты.

Период, термин разочарование, в контексте магнитный систем, был представлен Жерар Тулуза (1977).[2][3] Действительно, разочарованный магнитный системы были изучены еще раньше. Ранняя работа включает изучение Модель Изинга на треугольной решетке с ближайшим соседом спины соединенный антиферромагнитно, к Г. Х. Ванье, опубликовано в 1950 году.[4] Связанные особенности встречаются в магнитах с конкурирующие взаимодействия, где как ферромагнитные, так и антиферромагнитные связи между парами спины или присутствуют магнитные моменты, причем тип взаимодействия зависит от расстояния разделения спинов. В таком случае соизмеримость, Такие как спиральный аранжировки вращения могут привести, как это первоначально обсуждалось, в частности, А. Йошимори,[5] Каплан Т.А.,[6] Р. Дж. Эллиотт,[7] и другие, начиная с 1959 г., для описания экспериментальных результатов по редкоземельным металлам. Возобновленный интерес к таким спиновым системам с фрустрированными или конкурирующими взаимодействиями возник примерно двумя десятилетиями позже, начиная с 1970-х годов, в контексте спиновые очки и пространственно-модулированные магнитные сверхструктуры. В спиновых очках разочарование усиливается стохастический беспорядок во взаимодействиях, который может иметь место экспериментально в не-стехиометрический магнитный сплавы. Тщательно проанализированные модели вращения с разочарованием включают Модель Шеррингтона – Киркпатрика,[8] описывая спиновые очки, и Модель ANNNI,[9] описание соизмеримость магнитные надстройки.

Магнитный заказ

Рисунок 1: Антиферромагнитно взаимодействующие спины в треугольном расположении
Фигура 2: Антиферромагнитно взаимодействующие спины в тетраэдрическом расположении
Фигура 3: Вращается по легким осям тетраэдра
Рисунок 4: Разочарованные легкие вращения в тетраэдре

Геометрическое разочарование - важная черта в магнетизм, где это связано с относительным расположением спины. Простой двухмерный пример показан на рисунке 1. Три магнитных иона находятся в углах треугольника с антиферромагнитный взаимодействия между ними; энергия минимизируется, когда каждый спин ориентирован напротив соседей. Как только первые два вращения выровняются антипараллельно, третий вращается. расстроенный потому что его две возможные ориентации, вверх и вниз, дают одинаковую энергию. Третий спин не может одновременно минимизировать свои взаимодействия с обоими другими двумя. Поскольку этот эффект возникает для каждого спина, основное состояние шестикратное выродиться. Только два состояния, где все вращения вверх или вниз, имеют больше энергии.

Точно так же в трех измерениях четыре спина расположены в тетраэдр (Рисунок 2) может испытывать геометрическое разочарование. Если между спинами существует антиферромагнитное взаимодействие, то спины невозможно расположить так, чтобы все взаимодействия между спинами были антипараллельными. Существует шесть взаимодействий ближайших соседей, четыре из которых антипараллельны и, следовательно, благоприятны, но два из которых (между 1 и 2 и между 3 и 4) являются неблагоприятными. Невозможно иметь все взаимодействия благоприятно, и система расстраивается.

Геометрическое расстройство также возможно, если спины расположены не вколлинеарен путь. Если мы рассмотрим тетраэдр со спином на каждой вершине, направленным вдоль легкая ось (то есть прямо к центру тетраэдра или от него), тогда можно расположить четыре вращения так, чтобы не было чистого вращения (рис. 3). Это в точности эквивалентно наличию антиферромагнитного взаимодействия между каждой парой спинов, поэтому в этом случае нет геометрического расстройства. С этими осями возникает геометрическое разочарование, если есть ферромагнитный взаимодействие между соседями, где энергия минимизируется параллельными спинами. Наилучшее расположение показано на рисунке 4, где два вращения направлены в сторону центра, а два - в противоположную сторону. Сеть магнитный момент указывает вверх, максимизируя ферромагнитные взаимодействия в этом направлении, но левые и правые векторы взаимно компенсируются (т. е. выровнены антиферромагнитно), как и вперед, и назад. Есть три различных эквивалентных устройства с двумя выходами и двумя входами, поэтому основное состояние вырождено в три раза.

Математическое определение

Математическое определение простое (и аналогично так называемому Петля Вильсона в квантовая хромодинамика ): Рассмотрим, например, выражения ("полные энергии" или "гамильтонианы") вида

куда грамм - рассматриваемый граф, а величины яkν,kμ так называемые «энергии обмена» между ближайшими соседями, которые (в рассматриваемых единицах энергии) принимают значения ± 1 (математически это подписанный граф ), в то время как Skν·Skμ являются внутренними продуктами скалярных или векторных спинов или псевдоспинов. Если график грамм имеет квадратные или треугольные грани п, так называемые "переменные плакетки" пW, появляются "петли-продукты" следующего вида:

и соответственно,

которые также называют «продуктами разочарования». По этим произведениям нужно произвести сумму, просуммированную по всем плакеткам. Результат для одной плакетки - +1 или -1. В последнем случае табличка «геометрически фрустрирована».

Можно показать, что результат имеет простой калибровочная инвариантность: оно делает нет изменение - равно как и другие измеримые величины, например "полная энергия" - даже если локально обменные интегралы и спины одновременно модифицируются следующим образом:

Здесь числа εя и εk - произвольные знаки, то есть +1 или -1, так что модифицированная структура может выглядеть совершенно случайной.

Ледяная вода

Фигура 5: Схема молекул водяного льда

Хотя большинство предыдущих и текущих исследований фрустрации сосредоточено на спиновых системах, это явление впервые было изучено в обычных условиях. лед. В 1936 году Джиуке и Стаут опубликовали Энтропия воды и третий закон термодинамики. Теплоемкость льда от 15 К до 273 К, составление отчетов калориметр измерения воды через переходы замерзания и испарения до высокотемпературной газовой фазы. В энтропия был рассчитан путем интегрирования теплоемкость и добавив скрытая теплота взносы; низкотемпературные измерения были экстраполированы к нулю с использованием недавно полученной формулы Дебая.[10] Результирующая энтропия, S1 = 44,28 кал / (К · моль) = 185,3 Дж / (моль · К) по сравнению с теоретическим результатом статистической механики идеального газа, S2 = 45,10 кал / (К · моль) = 188,7 Дж / (моль · К). Эти два значения различаются на S0 = 0,82 ± 0,05 кал / (К · моль) = 3,4 Дж / (моль · К). Затем этот результат был объяснен Линус Полинг[11] в превосходном приближении, который показал, что лед обладает конечной энтропией (оцененной как 0,81 кал / (К · моль) или 3,4 Дж / (моль · К)) при нулевой температуре из-за конфигурационного беспорядка, присущего протонам во льду.

в шестиугольник или же кубический ледяная фаза то кислород ионы образуют тетраэдрическую структуру с длиной связи O – O 2.76Å (276 вечера ), тогда как длина связи O – H составляет всего 0,96 Å (96 пм). Каждый ион кислорода (белый) окружен четырьмя ионами водорода (черный), и каждый ион водорода окружен двумя ионами кислорода, как показано на рисунке 5. Поддержание внутреннего H2Структура молекулы O, минимальное энергетическое положение протона не находится посередине между двумя соседними ионами кислорода. Есть два эквивалентных положения, которые водород может занимать на линии связи O – O, дальнее и ближнее положение. Таким образом, правило приводит к фрустрации положений протона для конфигурации основного состояния: для каждого кислорода два соседних протона должны находиться в дальнем положении, а два из них - в ближнем, так называемом «правила льда '. Полинг предположил, что открытая тетраэдрическая структура льда допускает множество эквивалентных состояний, удовлетворяющих правилам льда.

Полинг продолжал вычислять конфигурационную энтропию следующим образом: рассмотрим один моль льда, состоящий из N О2− и 2N протоны. Каждая связь O – O имеет две позиции для протона, что приводит к 22N возможные конфигурации. Однако из 16 возможных конфигураций, связанных с каждым кислородом, только 6 являются энергетически выгодными, сохраняя H2Ограничение молекулы O. Тогда верхняя граница чисел, которые может принимать основное состояние, оценивается как Ω < 22N(6/16)N. Соответственно конфигурационная энтропия S0 = kBln (Ω) = NkBln (3/2) = 0,81 кал / (К · моль) = 3,4 Дж / (моль · К) находится в удивительном согласии с отсутствующей энтропией, измеренной Джиуком и Стаутом.

Хотя в расчетах Полинга не учитывались как глобальное ограничение на количество протонов, так и локальное ограничение, возникающее из-за замкнутых контуров на решетке Вюрцита, впоследствии было показано, что оценка имеет превосходную точность.

Спиновый лед

Рисунок 6: Схема спиновых молекул льда

Математически аналогичная ситуация с вырождением водяного льда обнаруживается в плести льды. Общая структура спинового льда показана на рисунке 6 в кубической структуре пирохлора с одним магнитным атомом или ионом, находящимся на каждом из четырех углов. Из-за сильного кристаллическое поле в материале каждый из магнитных ионов может быть представлен дублетом изинговского основного состояния с большим моментом. Это наводит на мысль о картине изинговских спинов, находящихся на тетраэдрической решетке с общими углами, со спинами, зафиксированными вдоль локальной оси квантования, т.е. <111> кубические оси, которые совпадают с прямыми, соединяющими каждую вершину тетраэдра с центром. Каждая тетраэдрическая ячейка должна иметь два направленных внутрь и два направленных спина, чтобы минимизировать энергию. В настоящее время модель спинового льда приблизительно реализована на реальных материалах, в первую очередь на редкоземельных пирохлорах. Хо2Ti2О7, Dy2Ti2О7, и Хо2Sn2О7. Все эти материалы показывают отличную от нуля остаточную энтропию при низкой температуре.

Расширение модели Полинга: общее разочарование

Модель спинового льда - лишь одно из подразделений фрустрированных систем. Слово разочарование было первоначально введено для описания неспособности системы одновременно минимизировать энергию конкурирующего взаимодействия между ее компонентами. Как правило, разочарование вызвано либо конкурирующими взаимодействиями из-за нарушения работы сайта (см. Также Модель злодея[12] или структурой решетки, такой как в треугольный, гранецентрированная кубическая (fcc), гексагонально-плотно упакованный, тетраэдр, пирохлор и решетки кагоме с антиферромагнитным взаимодействием. Итак, разочарование делится на две категории: первая соответствует спин-стекло, который имеет как беспорядок в структуре, так и разочарование в спине; второй - это геометрическое расстройство с упорядоченной структурой решетки и расстройство спина. Разрушение спинового стекла понимается в рамках РККИ модель, в которой свойство взаимодействия, ферромагнитное или антиферромагнитное, зависит от расстояния между двумя магнитными ионами. Из-за беспорядка решетки в спиновом стекле один интересующий спин и его ближайшие соседи могут находиться на разных расстояниях и иметь разные свойства взаимодействия, что, таким образом, приводит к другому предпочтительному выравниванию спина.

Искусственные геометрически фрустрированные ферромагнетики

С помощью методов литографии можно изготавливать магнитные островки субмикрометрового размера, геометрическое расположение которых воспроизводит фрустрацию, присущую естественным материалам спинового льда. Недавно R. F. Wang et al. сообщил[13] открытие искусственного геометрически фрустрированного магнита, состоящего из массивов литографически изготовленных однодоменных ферромагнитных островков. Эти острова расположены вручную, чтобы создать двумерный аналог спинового льда. Магнитные моменты упорядоченных «спиновых» островов были изображены с помощью магнитно-силовая микроскопия (MFM) а затем было тщательно изучено местное приспособление фрустрации. В своей предыдущей работе над квадратной решеткой фрустрированных магнитов они наблюдали как ледоподобные короткодействующие корреляции, так и отсутствие дальнодействующих корреляций, точно так же, как в спиновом льду при низкой температуре. Эти результаты укрепляют неизведанную основу, на которой настоящая физика разочарования может быть визуализирована и смоделирована с помощью этих искусственных геометрически фрустрированных магнитов, и вдохновляют на дальнейшую исследовательскую деятельность.

Эти искусственно разрушенные ферромагнетики могут проявлять уникальные магнитные свойства при изучении их глобального отклика на внешнее поле с помощью магнитооптического эффекта Керра.[14] В частности, обнаружена немонотонная угловая зависимость коэрцитивной силы квадратной решетки, связанная с беспорядком в системе искусственного спинового льда.

Геометрические расстройства без решетки

Другой тип геометрического разочарования возникает из-за распространения местного порядка. Главный вопрос, который стоит перед физиком конденсированного состояния, - это объяснить устойчивость твердого тела.

Иногда возможно установить некоторые местные правила химической природы, которые приводят к низкоэнергетическим конфигурациям и, следовательно, регулируют структурный и химический порядок. Обычно это не так, и часто локальный порядок, определяемый локальными взаимодействиями, не может свободно распространяться, что приводит к геометрическому разочарованию. Общей чертой всех этих систем является то, что даже с простыми локальными правилами они представляют большой набор, часто сложных, структурных реализаций. Геометрические расстройства играют роль в областях конденсированного состояния, начиная от кластеров и аморфных твердых тел и заканчивая сложными жидкостями.

Общий подход к устранению этих осложнений состоит из двух этапов. Во-первых, ограничение идеального заполнения пространства снимается с учетом кривизны пространства. В этом изогнутом пространстве определена идеальная структура без фрустрации. Затем к этому идеальному шаблону применяются определенные искажения, чтобы встроить его в трехмерное евклидово пространство. Окончательная структура представляет собой смесь упорядоченных областей, локальный порядок которых аналогичен порядку в шаблоне, и дефектов, возникающих в результате внедрения. Среди возможных дефектов важную роль играют дисклинации.

Замощение плоскости пятиугольниками невозможно, но может быть реализовано на сфере в форме пятиугольного додекаэдра, как показано на квазикристаллы

Простые двумерные примеры

Двумерные примеры полезны для понимания происхождения конкуренции между местными правилами и геометрией в целом. Рассмотрим сначала расположение идентичных дисков (модель гипотетического двухмерного металла) на плоскости; мы предполагаем, что взаимодействие между дисками изотропно и локально имеет тенденцию располагать диски как можно более плотно. Наилучшее расположение трех дисков - это тривиально равносторонний треугольник с центрами дисков, расположенными в вершинах треугольника. Поэтому изучение структуры дальнего действия можно свести к изучению плоских мозаик с равносторонними треугольниками. Хорошо известное решение - треугольная мозаика с полной совместимостью локальных и глобальных правил: система называется «нефрустрированной».

Но теперь предполагается, что энергия взаимодействия должна быть минимальной, когда атомы находятся на вершинах регулярной пятиугольник. Попытка распространить на большие расстояния упаковку этих пятиугольников, имеющих общие ребра (атомные связи) и вершины (атомы), невозможна. Это связано с невозможностью разбить плоскость правильными пятиугольниками просто потому, что угол при вершине пятиугольника не делит 2π. Три таких пятиугольника легко умещаются в общей вершине, но между двумя ребрами остается зазор. Именно такое несоответствие называется «геометрическим разочарованием». Есть один способ преодолеть эту трудность. Пусть поверхность, которую нужно выложить плиткой, не будет иметь какой-либо предполагаемой топологии, и давайте построим мозаику со строгим применением правила локального взаимодействия. В этом простом примере мы видим, что поверхность наследует топологию сферы и, следовательно, получает кривизну. Окончательная структура, в данном случае пятиугольный додекаэдр, обеспечивает идеальное распространение пятиугольного порядка. Это называется «идеальной» (бездефектной) моделью рассматриваемой конструкции.

Плотные структуры и тетраэдрические упаковки

Тетраэдрическая упаковка: двугранный угол тетраэдра не соизмеримый с 2π; следовательно, остается отверстие между двумя гранями упаковки из пяти тетраэдров с общим ребром. Упаковка из двадцати тетраэдров с общей вершиной таким образом, что двенадцать внешних вершин образуют неправильный икосаэдр

Стабильность металлов - это давний вопрос физики твердого тела, который можно понять только в рамках квантовой механики, должным образом учитывая взаимодействие между положительно заряженными ионами и валентными электронами и электронами проводимости. Тем не менее, можно использовать очень упрощенную картину металлических связей и сохранить только изотропный тип взаимодействий, что приводит к структурам, которые могут быть представлены как плотно упакованные сферы. И действительно, кристаллические простые металлические структуры часто либо плотно упакованы. гранецентрированная кубическая (fcc) или гексагональная плотная упаковка (ГПУ) решетки. До некоторой степени аморфные металлы и квазикристаллы также можно моделировать плотной упаковкой сфер. Локальный атомный порядок хорошо моделируется плотной упаковкой тетраэдров, что приводит к несовершенному икосаэдрическому порядку.

Правильный тетраэдр - это самая плотная конфигурация для упаковки четырех равных сфер. Таким образом, задача о плотной случайной упаковке твердых сфер может быть отображена на проблема тетраэдрической упаковки. Это практическое упражнение, чтобы попытаться упаковать мячи для настольного тенниса так, чтобы образовались только четырехгранные конфигурации. Каждый начинает с четырех шаров, расположенных в виде идеального тетраэдра, и пытается добавить новые сферы, образуя новые тетраэдры. Следующее решение с пятью шарами тривиально представляет собой два тетраэдра, имеющих общую грань; Обратите внимание, что уже с этим решением ГЦК-структура, которая содержит отдельные тетраэдрические отверстия, не демонстрирует такой конфигурации (тетраэдры имеют общие ребра, а не грани). Из шести шаров построены три правильных тетраэдра, и кластер несовместим со всеми компактными кристаллическими структурами (ГЦК и ГПУ). Добавление седьмой сферы дает новый кластер, состоящий из двух «осевых» шаров, соприкасающихся друг с другом, и пяти других, соприкасающихся с последними двумя шарами, причем внешняя форма представляет собой почти правильную пятиугольную бипирамиду. Однако теперь мы сталкиваемся с реальной проблемой упаковки, аналогичной той, что встречалась выше с пятиугольной мозаикой в ​​двух измерениях. Двугранный угол тетраэдра не соизмерим с 2π; следовательно, между двумя гранями соседних тетраэдров остается дыра. Как следствие, идеальное замощение евклидова пространства р3 невозможно с правильными тетраэдрами. Разочарование носит топологический характер: невозможно заполнить евклидово пространство тетраэдрами, даже сильно искаженными, если мы наложим, что постоянное количество тетраэдров (здесь пять) имеет общее ребро.

Следующий шаг имеет решающее значение: поиск нефрустрированной структуры с учетом искривление в пространстве, чтобы локальные конфигурации одинаково и без дефектов распространялись по всему пространству.

Регулярная упаковка тетраэдров: многогранник {3,3,5}

600 ячеек: многогранник {3,3,5}

Двадцать неправильных тетраэдров упаковываются с общей вершиной таким образом, что двенадцать внешних вершин образуют правильный икосаэдр. Действительно, длина ребра икосаэдра л немного длиннее радиуса описанной сферы р (л ≈ 1.05р). Есть решение с правильными тетраэдрами, если пространство не евклидово, а сферическое. Это многогранник {3,3,5}, используя Schläfli обозначение, также известное как 600 ячеек.

Есть сто двадцать вершин, которые все принадлежат гиперсфере. S3 с радиусом равным Золотое сечение (φ = 1 + √5/2), если ребра имеют единичную длину. Шестьсот ячеек представляют собой правильные тетраэдры, сгруппированные по пять вокруг общего ребра и по двадцать вокруг общей вершины. Эта структура называется многогранником (см. Coxeter ), которое является общим названием в высшей размерности серий, содержащих многоугольники и многогранники. Даже если эта структура вложена в четыре измерения, она рассматривается как трехмерное (изогнутое) многообразие. Этот момент концептуально важен по следующей причине. Идеальные модели, представленные в искривленном пространстве, - это трехмерные искривленные шаблоны. Локально они выглядят как трехмерные евклидовы модели. Итак, многогранник {3,3,5}, который представляет собой замощение тетраэдрами, обеспечивает очень плотную атомную структуру, если атомы расположены в его вершинах. Поэтому его естественно использовать в качестве шаблона для аморфных металлов, но не следует забывать, что это происходит ценой последовательных идеализаций.

Литература

  • Sadoc, J. F .; Моссери, Р. (2007). Геометрическое разочарование (переиздание ред.). Издательство Кембриджского университета. ISBN  9780521031875.
  • Садок, Дж. Ф., изд. (1990). Геометрия в физике конденсированного состояния. Сингапур: World Scientific. ISBN  9789810200893.
  • Кокстер, Х. С. М. (1973). Правильные многогранники. Dover Publishing. ISBN  9780486614809.

Рекомендации

  1. ^ Психологическая сторона этой проблемы рассматривается в другой статье, разочарование
  2. ^ Vannimenus, J .; Тулуза, Г. (1977). «Теория эффекта фрустрации. II. Изинговские спины на квадратной решетке». J. Phys. C. 10 (18): L537. Bibcode:1977JPhC ... 10L.537V. Дои:10.1088/0022-3719/10/18/008.
  3. ^ Тулуза, Жерар (1980). «Модель расстройства». В Пекальском, Анджее; Przystawa, Jerzy (ред.). Современные тенденции в теории конденсированного состояния. Конспект лекций по физике. 115. Springer Berlin / Heidelberg. С. 195–203. Bibcode:1980LNP ... 115..195T. Дои:10.1007 / BFb0120136. ISBN  978-3-540-09752-5.
  4. ^ Ванье, Г. Х. (1950). "Антиферромагнетизм. Треугольная сеть Изинга". Phys. Rev. 79 (2): 357–364. Bibcode:1950PhRv ... 79..357Вт. Дои:10.1103 / PhysRev.79.357.
  5. ^ Йошимори, А. (1959). «Новый тип антиферромагнитной структуры в кристалле рутилового типа». J. Phys. Soc. JPN. 14 (6): 807–821. Bibcode:1959JPSJ ... 14..807Y. Дои:10.1143 / JPSJ.14.807.
  6. ^ Каплан Т.А. (1961). «Некоторые эффекты анизотропии на спиральные спиновые конфигурации применительно к редкоземельным металлам». Phys. Rev. 124 (2): 329–339. Bibcode:1961ПхРв..124..329К. Дои:10.1103 / PhysRev.124.329.
  7. ^ Эллиотт, Р. Дж. (1961). «Феноменологическое обсуждение магнитного упорядочения в тяжелых редкоземельных металлах». Phys. Rev. 124 (2): 346–353. Bibcode:1961ПхРв..124..346Э. Дои:10.1103 / PhysRev.124.346.
  8. ^ Шеррингтон, Д.; Киркпатрик, С. (1975). «Решаемая модель спин-стекла». Phys. Rev. Lett. 35 (26): 1792–1796. Bibcode:1975ПхРвЛ..35.1792С. Дои:10.1103 / PhysRevLett.35.1792.
  9. ^ Фишер, М.Э.; Сельке, В. (1980). «Бесконечно много соизмеримых фаз в простой модели Изинга». Phys. Rev. Lett. 44 (23): 1502–1505. Bibcode:1980ПхРвЛ..44.1502Ф. Дои:10.1103 / PhysRevLett.44.1502.
  10. ^ Дебай, П. (1912). "Zur Theorie der spezifischen Wärmen" [К теории удельной плавки] (PDF). Анна. Phys. 344 (14): 789–839. Bibcode:1912АнП ... 344..789Д. Дои:10.1002 / andp.19123441404.
  11. ^ Полинг, Линус (1935). «Структура и энтропия льда и других кристаллов с некоторой случайностью атомного расположения». Варенье. Chem. Soc. 57 (12): 2680–2684. Дои:10.1021 / ja01315a102.
  12. ^ Злодей, Дж. (1977). «Спин-стекло с неслучайными взаимодействиями». J. Phys. C: Физика твердого тела. 10 (10): 1717–1734. Bibcode:1977JPhC ... 10,1717 В. Дои:10.1088/0022-3719/10/10/014.
  13. ^ Wang, R. F .; Nisoli, C .; Freitas, R. S .; Li, J .; McConville, W .; Cooley, B.J .; Lund, M. S .; Samarth, N .; Leighton, C .; Crespi, V. H .; Шиффер, П. (2006). «Искусственный« спиновый лед »в геометрически фрустрированной решетке наноразмерных ферромагнитных островков» (PDF). Природа. 439 (7074): 303–6. arXiv:cond-mat / 0601429. Bibcode:2006 Натур.439..303Вт. Дои:10.1038 / природа04447. PMID  16421565.
  14. ^ Коли, К. К .; Балк, Андрей Л .; Ли, Цзе; Чжан, Шэн; Гилберт, Ян; Lammert, Paul E .; Креспи, Винсент Х .; Шиффер, Питер; Самарт, Нитин (1804). «Магнитооптические исследования эффекта Керра квадратного искусственного льда». Физический обзор B. 84 (18): 180412. arXiv:1106.1394. Bibcode:2011PhRvB..84r0412K. Дои:10.1103 / PhysRevB.84.180412.