Уравнение Бюргерса - Википедия - Burgers equation

Уравнение Бюргерса или же Уравнение Бейтмана – Бюргерса фундаментальный уравнение в частных производных происходящие в различных областях Прикладная математика, Такие как механика жидкости,^[1] нелинейная акустика,^[2] газовая динамика, и транспортный поток. Уравнение было впервые введено Гарри Бейтман в 1915 г.^[3]^[4] и позже изученный Йоханнес Мартинус Бургерс в 1948 г.^[5]

Для данного поля ${ Displaystyle и (х, т)}$ и коэффициент диффузии (или же кинематическая вязкость, как в исходном механическом контексте жидкости) ${ displaystyle nu}$ , общая форма уравнения Бюргерса (также известная как вязкое уравнение Бюргерса) в одном измерении пространства диссипативная система:

{ displaystyle { frac { partial u} { partial t}} + u { frac { partial u} { partial x}} = nu { frac { partial ^ {2} u} { частичный x ^ {2}}}.}

Когда диффузионный член отсутствует (т.е. ${ displaystyle nu = 0}$ ) Уравнение Бюргерса становится невязкое уравнение Бюргерса:

{ displaystyle { frac { partial u} { partial t}} + u { frac { partial u} { partial x}} = 0,}

который является прототипом для уравнения сохранения в которых могут развиться разрывы (ударные волны ). Предыдущее уравнение - это адвективная форма уравнения Бюргерса. В консервативная форма оказывается более полезным при численном интегрировании

{ displaystyle { frac { partial u} { partial t}} + { frac {1} {2}} { frac { partial u ^ {2}} { partial x}} = 0.}

Объяснение терминов

В уравнении Бюргерса 4 члена: ${ displaystyle u, x, t}$ и ${ displaystyle nu}$ . В системе, состоящей из движущейся вязкой жидкости с одним пространственным ( ${ displaystyle x}$ ) и один височный ( ${ displaystyle t}$ ) размер, например тонкая идеальная труба с протекающей по ней жидкостью, уравнение Бюргерса описывает скорость жидкости в каждом месте вдоль трубы с течением времени. Члены уравнения представляют следующие величины:^[6]

${ displaystyle x}$ : пространственная координата
${ displaystyle t}$ : временная координата
${ Displaystyle и (х, т)}$ : скорость жидкости в указанных пространственных и временных координатах
${ displaystyle nu}$ : вязкость жидкости

Вязкость - это постоянное физическое свойство жидкости, а другие члены представляют динамику, зависящую от этой вязкости.

Уравнение Невязкого Бюргерса

Это численное моделирование невязкого уравнения Бюргерса в двух пространственных переменных до момента образования ударной волны.

Невязкое уравнение Бюргерса - это уравнение сохранения, в более общем смысле квазилинейный гиперболическое уравнение. Решение уравнения и вместе с начальным условием

{ displaystyle { frac { partial u} { partial t}} + u { frac { partial u} { partial x}} = 0, quad u (x, 0) = f (x)}

может быть построен метод характеристик. Характеристические уравнения:

{ displaystyle { frac {dx} {dt}} = u, quad { frac {du} {dt}} = 0.}

Интегрирование второго уравнения говорит нам, что ${ displaystyle u}$ постоянна вдоль характеристики, и интегрирование первого уравнения показывает, что характеристики являются прямыми линиями, т.е.

{ displaystyle u = c, quad x = ut + xi}

куда ${ Displaystyle xi}$ точка (или параметр) на Икс-ось (т = 0) из Икс-т плоскость, от которой строится характеристическая кривая. Поскольку в этой точке скорость известна из начального условия и того факта, что это значение не изменяется при движении по характеристике, исходящей из этой точки, мы пишем ${ Displaystyle и = с = е ( xi)}$ по этой характеристике. Следовательно, траектория этой характеристики равна

{ Displaystyle х = е ( xi) t + xi.}

Таким образом, решение дается формулой

{ Displaystyle и (х, т) = е ( хи) = е (х-ут), квад хi = х-е ( хи) т.}

Это неявное соотношение, которое определяет решение невязкого уравнения Бюргерса при условии, что характеристики не пересекаются. Если характеристики действительно пересекаются, то классического решения уравнения в частных производных не существует и приводит к образованию ударная волна. Фактически, время разрыва прежде, чем может образоваться ударная волна, определяется выражением

{ displaystyle t_ {b} = { frac {-1} { min f '(x)}}.}

Невязкое уравнение Бюргерса для линейного начального условия

Субраманян Чандрасекар предоставил явное решение в 1943 г., когда начальное условие было линейным, т. е. ${ displaystyle f (x) = ax + b}$ , где a и b - постоянные.^[7] Явное решение

{ displaystyle u (x, t) = { frac {ax + b} {at + 1}}.}

Это решение также является полный интеграл невязкого уравнения Бюргерса, поскольку оно содержит столько произвольных констант, сколько независимых переменных, входящих в уравнение.^[8]^{[нужен лучший источник ]} Явные решения для других соответствующих начальных условий, как правило, не известны.

Уравнение вязкого Бюргерса

Это численное решение вязкого двумерного уравнения Бюргерса с использованием начального гауссова профиля. Мы видим формирование и рассеяние скачка за счет вязкости во время его движения.

Уравнение вязкого Бюргерса можно преобразовать в линейное уравнение Преобразование Коула – Хопфа ^[9]^[10]

{ displaystyle u = -2 nu { frac {1} { phi}} { frac { partial phi} { partial x}},}

что превращает его в уравнение

{ displaystyle { frac { partial} { partial x}} left ({ frac {1} { phi}} { frac { partial phi} { partial t}} right) = nu { frac { partial} { partial x}} left ({ frac {1} { phi}} { frac { partial ^ {2} phi} { partial x ^ {2}} }верно)}

которые можно проинтегрировать относительно ${ displaystyle x}$ чтобы получить

{ displaystyle { frac { partial phi} { partial t}} = nu { frac { partial ^ {2} phi} { partial x ^ {2}}} + g (t) фи}

куда ${ displaystyle g (t)}$ - функция, зависящая от граничных условий. Если ${ displaystyle g (t) = 0}$ тождественно (например, если задача должна быть решена в периодической области), то мы получаем уравнение диффузии

{ displaystyle { frac { partial phi} { partial t}} = nu { frac { partial ^ {2} phi} { partial x ^ {2}}}.}

Уравнение диффузии можно решить и преобразовать преобразование Коула-Хопфа, чтобы получить решение уравнения Бюргерса:

{ Displaystyle и (х, т) = - 2 ню { гидроразрыва { partial} { partial x}} ln left {(4 pi nu t) ^ {- 1/2} int _ {- infty} ^ { infty} exp left [- { frac {(x-x ') ^ {2}} {4 nu t}} - { frac {1} {2 nu }} int _ {0} ^ {x '} f (x' ') dx' ' right] dx' right }.}.

Другие формы

Обобщенное уравнение Бюргерса

Обобщенное уравнение Бюргерса расширяет квазилинейную конвективную систему до более обобщенного вида, т. Е.

{ displaystyle { frac { partial u} { partial t}} + c (u) { frac { partial u} { partial x}} = nu { frac { partial ^ {2} u } { partial x ^ {2}}}.}

куда ${ Displaystyle с (и)}$ - произвольная функция от u. Невязкий ${ displaystyle nu = 0}$ уравнение по-прежнему является квазилинейным гиперболическим уравнением для ${ displaystyle c (u)> 0}$ и его решение можно построить, используя метод характеристик как прежде.^[11]

Стохастическое уравнение Бюргерса

Добавлен пространственно-временной шум ${ Displaystyle eta (х, т)}$ образует стохастическое уравнение Бюргерса^[12]

{ displaystyle { frac { partial u} { partial t}} + u { frac { partial u} { partial x}} = nu { frac { partial ^ {2} u} { частичный x ^ {2}}} - lambda { frac { partial eta} { partial x}}}

Этот стохастический PDE является одномерной версией Уравнение Кардара – Паризи – Чжана. в поле ${ Displaystyle ч (х, т)}$ при замене ${ Displaystyle и (х, т) = - лямбда частичный ч / частичный х}$ .

Смотрите также

внешняя ссылка

Уравнение Бюргерса в EqWorld: мир математических уравнений.
Уравнение Бюргерса в NEQwiki, энциклопедии нелинейных уравнений.
Уравнение Бюргерса Результаты поиска Wolfram | Alpha.

[1] Он относится к уравнению импульса Навье – Стокса с удаленным членом давления.Уравнение Бюргерса (PDF): здесь переменная скорость потока у = и

[2] Это возникает из Уравнение Вестервельта с допущением о строго распространяющихся вперед волнах и использованием преобразования координат для запаздывающих временных рамок: здесь переменная - это давление

[3] Бейтман, Х. (1915). Некоторые недавние исследования движения жидкостей. Ежемесячный обзор погоды, 43 (4), 163-170.

[4] Уизем, Г. Б. (2011). Линейные и нелинейные волны (Том 42). Джон Вили и сыновья.

[5] Бюргерс, Дж. М. (1948). Математическая модель, иллюстрирующая теорию турбулентности. В "Успехах прикладной механики" (т. 1, с. 171-199). Эльзевир.

[6] Кэмерон, Мария. «ЗАМЕТКИ К УРАВНЕНИЮ БУРГЕРА» (PDF).

[7] Чандрасекхар, С. (1943). "О распаде плоских ударных волн "(№ 423). Лаборатории баллистических исследований. Цитировать журнал требует | журнал = (помощь)

[8] Форсайт, А. (1903). Трактат о дифференциальных уравнениях. Лондон: Макмиллан.

[9] Джулиан Коул (1951). О квазилинейном параболическом уравнении, встречающемся в аэродинамике. Квартал прикладной математики, 9 (3), 225-236.

[10] Эберхард Хопф (Сентябрь 1950 г.). "Уравнение в частных производных y u_т + уу_Икс = μu_хх". Сообщения по чистой и прикладной математике. 3 (3): 201–230. Дои:10.1002 / cpa.3160030302. HDL:10338.dmlcz / 102083.

[11] Курант Р., Гильберт Д. Методы математической физики. Vol. II.

[12] Wang, W .; Робертс, А. Дж. (2015). "Диффузионное приближение для автомодельности стохастической адвекции в уравнении Бюргерса". Коммуникации по математической физике. 333: 1287–1316. Дои:10.1007 / s00220-014-2117-7.

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]

[9]

[10]

[11]

[12]