Закон об охране природы - Википедия - Conservation law

В физика, а закон сохранения утверждает, что определенное измеримое свойство изолированного физическая система не меняется по мере развития системы с течением времени. Точные законы сохранения включают сохранение энергии, сохранение количества движения, сохранение углового момента, и сохранение электрического заряда. Также существует множество приближенных законов сохранения, применимых к таким величинам, как масса, паритет, лептонное число, барионное число, странность, сверхзаряд и т. д. Эти величины сохраняются в некоторых классах физических процессов, но не во всех.

Математически локальный закон сохранения обычно выражается как уравнение неразрывности, а уравнение в частных производных что дает связь между количеством и «транспортировкой» этого количества. Он гласит, что количество сохраняемого количества в точке или внутри объема может изменяться только на величину количества, которое течет в объем или из него.

Из Теорема Нётер, каждому закону сохранения соответствует симметрия в основной физике.

Законы сохранения как фундаментальные законы природы

Законы сохранения являются фундаментальными для нашего понимания физического мира, поскольку они описывают, какие процессы могут или не могут происходить в природе. Например, закон сохранения энергии гласит, что общее количество энергии в изолированной системе не меняется, хотя может менять форму. В общем, общее количество собственности, регулируемой этим законом, остается неизменным во время физических процессов. Что касается классической физики, законы сохранения включают сохранение энергии, массы (или материи), количества движения, углового момента и электрического заряда. Что касается физики элементарных частиц, частицы не могут быть созданы или уничтожены, за исключением пар, где одна обычная, а другая античастица. Что касается принципов симметрии и инвариантности, были описаны три специальных закона сохранения, связанных с инверсией или обращением пространства, времени и заряда.

Законы сохранения считаются фундаментальными законами природы, широко применяемыми в физике, а также в других областях, таких как химия, биология, геология и инженерия.

Большинство законов сохранения точны или абсолютны в том смысле, что они применимы ко всем возможным процессам. Некоторые законы сохранения частичны в том смысле, что они верны для одних процессов, но не для других.

Одним из особенно важных результатов, касающихся законов сохранения, является Теорема Нётер, в котором говорится, что существует взаимно однозначное соответствие между каждым из них и дифференцируемым симметрия природы. Например, сохранение энергии следует из временной инвариантности физических систем, а сохранение углового момента возникает из того факта, что физические системы ведут себя одинаково независимо от того, как они ориентированы в пространстве.

Точные законы

Частичный список физических уравнений сохранения из-за симметрии которые, как говорят, точные законы, а точнее нарушение никогда не было доказано:

Примерные законы

Это также приблизительный законы сохранения. Это приблизительно верно в определенных ситуациях, таких как низкие скорости, короткие временные рамки или определенные взаимодействия.

• Сохранение механической энергии
• Сохранение массы покоя
• Сохранение барионное число (Видеть хиральная аномалия и сфалерон )
• Сохранение лептонное число (В Стандартная модель )
• Сохранение вкус (нарушено слабое взаимодействие )
• Сохранение паритет
• Инвариантность при зарядовое сопряжение
• Инвариантность при разворот времени
• CP-симметрия, сочетание зарядового сопряжения и четности (эквивалентно обращению времени, если выполняется CPT)

Глобальные и местные законы сохранения

Общее количество некоторого сохраняемого количества во вселенной могло бы остаться неизменным, если бы такое же количество появилось в одной точке. А и одновременно исчезнуть из другой отдельной точки B. Например, некоторое количество энергии могло появиться на Земле без изменения общего количества во Вселенной, если бы такое же количество энергии исчезло из отдаленной области Вселенной. Эта слабая форма «глобального» сохранения на самом деле не является законом сохранения, потому что она не Инвариант Лоренца, поэтому явления, подобные описанным выше, не встречаются в природе.^[2][3] Из-за специальная теория относительности, если появление энергии при А и исчезновение энергии при B одновременны в одном инерциальная система отсчета, они не будут одновременными в других инерциальных системах отсчета, движущихся относительно первой. В движущемся кадре одно будет предшествовать другому; либо энергия на А будет появляться перед или же после энергия на B исчезает. В обоих случаях в течение этого интервала энергия не сохраняется.

Более сильная форма закона сохранения требует, чтобы для изменения количества сохраняющейся величины в точке должен быть поток, или поток количества в точку или из точки. Например, количество электрический заряд в какой-то момент никогда не меняется без электрический ток в или из точки, несущей разницу в заряде. Поскольку он включает только непрерывный местный изменений, этот более сильный тип закона сохранения Инвариант Лоренца; величина, сохраняемая в одной системе отсчета, сохраняется во всех движущихся системах отсчета.^[2][3] Это называется местная охрана закон.^[2][3] Локальное сохранение также подразумевает глобальное сохранение; что общее количество сохраняющейся величины во Вселенной остается постоянным. Все перечисленные выше законы сохранения являются локальными законами сохранения. Математически локальный закон сохранения выражается уравнение неразрывности, в котором говорится, что изменение количества в объеме равно общему чистому «потоку» количества через поверхность объема. В следующих разделах обсуждаются уравнения неразрывности в целом.

Дифференциальные формы

В механике сплошных сред наиболее общий вид точного закона сохранения дается уравнение неразрывности. Например, сохранение электрического заряда q является

${ Displaystyle { frac { partial rho} { partial t}} = - набла cdot mathbf {j} ,}$

где ∇⋅ - расхождение оператор ρ это плотность q (количество на единицу объема), j это поток q (количество, пересекающее единицу площади за единицу времени), и т время.

Если предположить, что движение ты заряда является непрерывной функцией положения и времени, тогда

${ Displaystyle mathbf {j} = rho mathbf {u}}$

${ Displaystyle { frac { partial rho} { partial t}} = - nabla cdot ( rho mathbf {u}) ,.}$

В одном измерении пространства это можно представить в виде однородного первого порядка. квазилинейный гиперболическое уравнение:^[4]

${ Displaystyle у_ {т} + А (у) у_ {х} = 0}$

где зависимая переменная у называется плотность из сохраненное количество, и А (у) называется нынешний якобиан, а индексирование частных производных был нанят. Более общий неоднородный случай:

${ displaystyle y_ {t} + A (y) y_ {x} = s}$

не уравнение сохранения, а общий вид уравнение баланса описывая диссипативная система. Зависимая переменная у называется несохраняемая величина, а неоднородный член s (y, x, t) это-источник, или же рассеяние. Например, уравнениями баланса такого типа являются импульс и энергия Уравнения Навье-Стокса, или энтропийный баланс для генерала изолированная система.

в одномерное пространство уравнение сохранения - это уравнение первого порядка квазилинейный гиперболическое уравнение что можно поместить в адвекция форма:

${ Displaystyle у_ {т} + а (у) у_ {х} = 0}$

где зависимая переменная у (х, т) называется плотностью консервированный (скалярная) величина (c.q. (d.) = сохраняющаяся величина (плотность)), и а (у) называется текущий коэффициент, обычно соответствующий частная производная в сохраненном количестве плотность тока (c.d.) сохраненной величины j (y):^[4]

${ Displaystyle а (у) = j_ {у} (у)}$

В этом случае, поскольку Правило цепи применяется:

${ Displaystyle j_ {x} = j_ {y} (y) y_ {x} = a (y) y_ {x}}$

уравнение сохранения можно записать в виде плотности тока:

${ displaystyle y_ {t} + j_ {x} (y) = 0}$

В пространство с более чем одним измерением первое определение может быть расширено до уравнения, которое можно представить в форме:

${ displaystyle y_ {t} + mathbf {a} (y) cdot nabla y = 0}$

где сохраненное количество является у (р, т), ${ displaystyle cdot}$ обозначает скалярное произведение, ∇ это набла оператор, здесь указывающий на градиент, и а (у) - вектор текущих коэффициентов, аналогично соответствующий расхождение вектора c.d. связанный с c.q. j(y):

${ Displaystyle у_ {т} + набла cdot mathbf {j} (у) = 0}$

Так обстоит дело с уравнение неразрывности:

${ Displaystyle rho _ {t} + nabla cdot ( rho mathbf {u}) = 0}$

Здесь сохраняющаяся величина - это масса, с плотность ρ(р, t) и плотности тока ρты, идентичный плотность импульса, пока ты(р, t) - это скорость потока.

в общий случай уравнение сохранения также может быть системой такого рода уравнений (a векторное уравнение ) в виде:^[4]

${ Displaystyle mathbf {y} _ {t} + mathbf {A} ( mathbf {y}) cdot nabla mathbf {y} = mathbf {0}}$

куда у называется консервированный (вектор) величина, ∇ y - ее градиент, 0 это нулевой вектор, и А (у) называется Якобиан плотности тока. Фактически, как и в предыдущем скалярном случае, также в векторном случае А (у) обычно соответствует якобиану матрица плотности тока J (у):

${ Displaystyle mathbf {A} ( mathbf {y}) = mathbf {J} _ { mathbf {y}} ( mathbf {y})}$

а уравнение сохранения можно представить в виде:

${ displaystyle mathbf {y} _ {t} + nabla cdot mathbf {J} ( mathbf {y}) = mathbf {0}}$

Например, это относится к уравнениям Эйлера (гидродинамика). В простом несжимаемом случае это:

${ Displaystyle { begin {align} nabla cdot mathbf {u} = 0 [1.2ex] { partial mathbf {u} over partial t} + mathbf {u} cdot nabla mathbf {u} + nabla s = mathbf {0}, end {выравнивается}}}$

куда:

• ты это скорость потока вектор, с компонентами в N-мерном пространстве ты₁, ты₂ ... ты_N,
• s это конкретный давление (давление на единицу плотность ) давая исходный термин,

Можно показать, что сохраняющаяся (векторная) величина и к.д. матрицы для этих уравнений соответственно:

${ Displaystyle { mathbf {y}} = { begin {pmatrix} 1 mathbf {u} end {pmatrix}}; qquad { mathbf {J}} = { begin {pmatrix} mathbf {u} mathbf {u} otimes mathbf {u} + s mathbf {I} end {pmatrix}}; qquad}$

куда ${ displaystyle otimes}$ обозначает внешний продукт.

Целостные и слабые формы

Уравнения сохранения также могут быть выражены в интегральной форме: преимущество последнего заключается в том, что оно требует меньшей гладкости решения, что открывает путь к слабая форма, расширяющий класс допустимых решений за счет разрывных решений.^[5] Интегрируя в любой пространственно-временной области форму плотности тока в одномерном пространстве:

${ displaystyle y_ {t} + j_ {x} (y) = 0}$

и используя Теорема Грина, интегральная форма:

${ displaystyle int _ {- infty} ^ { infty} y , dx + int _ {0} ^ { infty} j (y) , dt = 0}$

Аналогичным образом для скалярного многомерного пространства интегральная форма имеет следующий вид:

${ Displaystyle oint [y , d ^ {N} r + j (y) , dt] = 0}$

где линейное интегрирование выполняется по границе области против часовой стрелки.^[5]

Более того, определяя функция тестирования φ(р,т) непрерывно дифференцируемые во времени и пространстве с компактным носителем, слабая форма может быть получен поворотом на начальное состояние. В одномерном пространстве это:

${ Displaystyle int _ {0} ^ { infty} int _ {- infty} ^ { infty} phi _ {t} y + phi _ {x} j (y) , dx , dt = - int _ {- infty} ^ { infty} phi (x, 0) y (x, 0) , dx}$

Обратите внимание, что в слабой форме все частные производные плотности и плотности тока были переданы в тестовую функцию, которая с первой гипотезой достаточно гладкая, чтобы допускать эти производные.^[5]

Смотрите также

• Инвариант (физика)
• Консервативная система
• Сохраненное количество
  • Некоторые виды спиральность сохраняются в недиссипативном пределе: гидродинамическая спиральность, магнитная спиральность, перекрестная спиральность.
• Закон сохранения из Тензор напряжения-энергии
• Инвариант Римана
• Философия физики
• Тоталитарный принцип
• Уравнение конвекции – диффузии

Примеры и приложения

• Адвекция
• Сохранение массы, или же Уравнение неразрывности
• Сохранение заряда
• Уравнения Эйлера (гидродинамика)
• невязкий Уравнение Бюргерса
• Кинематическая волна
• Сохранение энергии
• Транспортный поток

Примечания

Рекомендации

• Филипсон, Шустер, Моделирование нелинейными дифференциальными уравнениями: диссипативные и консервативные процессы, World Scientific Publishing Company 2009.
• Виктор Дж. Стенгер, 2000. Вневременная реальность: симметрия, простота и множественность вселенных. Буффало Нью-Йорк: Книги Прометея. Гл. 12 - это легкое введение в законы симметрии, инвариантности и сохранения.
• Торо, Э. Ф. (1999). «Глава 2. Понятия о гиперболических частных производных». Решатели Римана и численные методы гидродинамики. Springer-Verlag. ISBN  978-3-540-65966-2.
• Э. Годлевски, П.А. Равиар, Гиперболические системы законов сохранения, Эллипсы, 1991.

внешняя ссылка

• Законы сохранения - гл. 11-15 лет в онлайн-учебнике