Магнитная спиральность - Википедия - Magnetic helicity

Магнитная спиральность является идеальный квадратичный инвариант^[1][2] (количество, которое консервированный в отсутствие удельное сопротивление ) из магнитогидродинамика уравнения, которые представляют обратная передача в Пространство Фурье.^[3] Это означает, что из небольших магнитных спиральных структур могут быть сформированы все более крупные структуры.

Благодаря этим двум свойствам (идеальная инвариантность и обратный перенос) он имеет большое значение в некоторых астрофизических системах, где удельное сопротивление обычно очень низкое. Приведу несколько примеров: динамика магнитной спиральности важна в солнечные вспышки и выбросы корональной массы,^[4] присутствует в Солнечный ветер^[5] и проявляется через Спираль Паркера в самых крупных масштабах,^[6] и его сохранение очень важно в динамо процессы.^{[7][8][9][10]} Он также играет роль в термоядерные исследования, например в пинч с перевернутым полем эксперименты.^[11]

Математическое определение

Спиральность ${ displaystyle H ^ { mathbf {f}}}$ гладкого векторного поля ${ displaystyle mathbf {f}}$ определенная в области в трехмерном пространстве, является стандартной мерой степени, в которой силовые линии наматываются и наматываются друг на друга.^[12][13] Он определяется как объемный интеграл скалярного произведения ${ displaystyle mathbf {f}}$ и это завиток ${ displaystyle nabla times { mathbf {f}}}$:

${ displaystyle H ^ { mathbf {f}} = int { mathbf {f}} cdot { nabla times { mathbf {f}}} , d ^ {3} { mathbf {r} }}$,

куда ${ displaystyle d ^ {3} { mathbf {r}}}$ - дифференциальный элемент объема для объемного интеграла, интегрирование происходит по всей рассматриваемой области.

Что касается магнитной спиральности ${ Displaystyle Н ^ { mathbf {M}}}$, это спиральность магнитный векторный потенциал ${ displaystyle { mathbf {A}}}$, так что ${ Displaystyle { mathbf {B}} = набла раз { mathbf {A}}}$ это магнитное поле:^[10]

${ Displaystyle Н ^ { mathbf {M}} = int { mathbf {A}} cdot { mathbf {B}} , d ^ {3} { mathbf {r}}}$.

Магнитная спиральность имеет единицы Wb.² (веберы в квадрате) в Единицы СИ и Mx² (Максвеллс в квадрате) в Гауссовы единицы.^[14]

Спиральность магнитного поля ${ Displaystyle Н ^ { mathbf {J}} = int { mathbf {B}} cdot { mathbf {J}} , d ^ {3} { mathbf {r}}}$, с ${ Displaystyle { mathbf {J}} = набла раз { mathbf {B}}}$ текущий, называется "текущая спиральность "^[15] и не является идеальным инвариантом.

Идеальная квадратичная инвариантность

В конце 1950-х гг. Lodewijk Woltjer и Вальтер М. Эльзэссер независимо открыл идеальная инвариантность магнитной спиральности,^[1][2] то есть его сохранение в случае нулевого сопротивления. Доказательство Вольтьера, действительное для закрытой системы, повторяется в следующем:

В идеале MHD, временная эволюция магнитного поля и магнитного векторного потенциала определяется:

${ displaystyle partial _ {t} { mathbf {B}} = nabla times ({ mathbf {v}} times { mathbf {B}}),}$ ${ displaystyle partial _ {t} { mathbf {A}} = { mathbf {v}} times { mathbf {B}} + nabla ( Phi),}$

где второе уравнение получается "раскручиванием" первого и ${ Displaystyle набла ( Фи)}$ это скалярный потенциал предоставленный состояние датчика (см. абзац о калибровке ). Выбирая калибровку так, чтобы скалярный потенциал обращался в нуль (${ Displaystyle набла ( Фи)}$= 0) эволюция магнитной спиральности во времени определяется выражением:

${ displaystyle partial _ {t} H ^ { mathbf {M}} = int ( partial _ {t} { mathbf {A}}) cdot { mathbf {B}} + { mathbf { A}} cdot partial _ {t} { mathbf {B}} d ^ {3} { mathbf {r}} = int ({ mathbf {v}} times { mathbf {B}} ) cdot { mathbf {B}} d ^ {3} { mathbf {r}} + int { mathbf {A}} cdot ( nabla times partial _ {t} { mathbf {A }}) d ^ {3} { mathbf {r}}}$.

Первый интеграл равен нулю, поскольку ${ displaystyle { mathbf {B}}}$ ортогонален перекрестное произведение ${ Displaystyle { mathbf {v}} times { mathbf {B}}}$. Второй интеграл можно объединить по частям, получив:

${ displaystyle partial _ {t} H ^ { mathbf {M}} = int _ {V} nabla times { mathbf {A}} cdot ( partial _ {t} { mathbf {A }}) d ^ {3} { mathbf {r}} + int _ {S} { mathbf {A}} times ( partial _ {t} { mathbf {A}}) d ^ {2 } { mathbf {r}} = 0.}$

Первый интеграл делается по всему объему и равен нулю, поскольку ${ displaystyle nabla times { mathbf {A}} = { mathbf {B}} perp partial _ {t} { mathbf {A}}}$ как написано выше. Второй интеграл соответствует поверхностному интегралу по ${ displaystyle S}$, границы замкнутой системы. Он равен нулю, потому что движения внутри замкнутой системы не могут повлиять на векторный потенциал снаружи, так что на граничной поверхности ${ displaystyle partial _ {t} A = 0}$, поскольку магнитный векторный потенциал является непрерывной функцией.

Во всех ситуациях, когда магнитная спиральность калибровочно инвариантна (см. Параграф ниже), магнитная спиральность, следовательно, идеально сохраняется без необходимости выбора конкретной калибровки. ${ Displaystyle набла ( Фи) = 0}$ .

Магнитная спиральность сохраняется в хорошем приближении даже при небольшом, но конечном удельном сопротивлении, и в этом случае магнитное пересоединение рассеивается энергия.^[6][10]

Обратное свойство передачи

Магнитная спиральность подвергается обратной передаче в пространстве Фурье. Эта возможность была впервые предложена Уриэль Фриш и соавторы^[3] и подтверждено многочисленными численными экспериментами.^{[16][17][18][19][20][21]} Это подтверждает, что в результате обратной передачи магнитной спиральности все большие и большие магнитные структуры последовательно образуются из мелкомасштабных флуктуаций.

Аргумент в пользу этого обратного переноса взят из^[3] здесь повторяется, что основано на так называемом «условии реализуемости» на фурье-спектре магнитной спиральности ${ displaystyle { hat {H}} _ { mathbf {k}} ^ {M} = { hat { mathbf {A}}} _ { mathbf {k}} ^ {*} cdot { шляпа { mathbf {B}}} _ { mathbf {k}}}$ (куда ${ displaystyle { hat { mathbf {B}}} _ { mathbf {k}}}$ - коэффициент Фурье на волновой вектор ${ displaystyle { mathbf {k}}}$ магнитного поля ${ displaystyle { mathbf {B}}}$, и аналогично для ${ displaystyle { hat { mathbf {A}}}}$, звезда, обозначающая комплексно сопряженный. «Условие реализуемости» соответствует применению Неравенство Коши-Шварца, что дает:

${ displaystyle | { hat {H}} _ { mathbf {k}} ^ {M} | leq { frac {2E _ { mathbf {k}} ^ {M}} {| { mathbf {k }} |}}}$,

с ${ displaystyle E _ { mathbf {k}} ^ {M} = { frac {1} {2}} { hat { mathbf {B}}} _ { mathbf {k}} ^ {*} cdot { hat { mathbf {B}}} _ { mathbf {k}}}$ спектр магнитной энергии. Чтобы получить это неравенство, тот факт, что ${ Displaystyle | { шляпа { mathbf {B}}} _ { mathbf {k}} | = | { mathbf {k}} || { hat { mathbf {A}}} _ { mathbf {k}} ^ { perp} |}$ (с ${ displaystyle { hat { mathbf {A}}} _ { mathbf {k}} ^ { perp}}$ то соленоидный часть преобразованного Фурье магнитного векторного потенциала, ортогонального волновому вектору в пространстве Фурье), так как ${ displaystyle { hat { mathbf {B}}} _ { mathbf {k}} = я { mathbf {k}} times { hat { mathbf {A}}} _ { mathbf {k }}}$. Фактор 2 отсутствует в статье^[3] поскольку магнитная спиральность определяется там альтернативно как ${ displaystyle { frac {1} {2}} int { mathbf {A}} cdot { mathbf {B}} d ^ {3} { mathbf {r}}}$.

Затем можно представить себе начальную ситуацию без поля скорости и магнитного поля, присутствующего только на двух волновых векторах. ${ displaystyle mathbf {p}}$ и ${ displaystyle mathbf {q}}$. Мы предполагаем полностью спиралевидное магнитное поле, что означает, что оно удовлетворяет условию реализуемости: ${ displaystyle | { hat {H}} _ { mathbf {p}} ^ {M} | = { frac {2E _ { mathbf {p}} ^ {M}} {| { mathbf {p} } |}}}$ и ${ displaystyle | { hat {H}} _ { mathbf {q}} ^ {M} | = { frac {2E _ { mathbf {q}} ^ {M}} {| { mathbf {q} } |}}}$. Предполагая, что вся энергия и магнитная спиральность передаются другому волновому вектору ${ displaystyle mathbf {k}}$, сохранение магнитной спиральности с одной стороны и полной энергии ${ Displaystyle E ^ {T} = E ^ {M} + E ^ {K}}$ (сумма (m) магнитной и (k) магнитной энергии), с другой стороны, дает:

${ displaystyle H _ { mathbf {k}} ^ {M} = H _ { mathbf {p}} ^ {M} + H _ { mathbf {q}} ^ {M},}$

${ displaystyle E _ { mathbf {k}} ^ {T} = E _ { mathbf {p}} ^ {T} + E _ { mathbf {q}} ^ {T} = E _ { mathbf {p}} ^ {M} + E _ { mathbf {q}} ^ {M}.}$

Второе равенство для энергии происходит из того факта, что мы рассматриваем начальное состояние без кинетической энергии. Тогда обязательно имеем ${ displaystyle | mathbf {k} | leq max (| mathbf {p} |, | mathbf {q} |)}$. Действительно, если бы у нас было ${ Displaystyle | mathbf {k} |> max (| mathbf {p} |, | mathbf {q} |)}$, тогда:

${ Displaystyle H _ { mathbf {k}} ^ {M} = H _ { mathbf {p}} ^ {M} + H _ { mathbf {q}} ^ {M} = { frac {2E _ { mathbf {p}} ^ {M}} {| mathbf {p} |}} + { frac {2E _ { mathbf {q}} ^ {M}} {| mathbf {q} |}}> { гидроразрыв {2 (E _ { mathbf {p}} ^ {M} + E _ { mathbf {q}} ^ {M})} {| mathbf {k} |}} = { frac {2E _ { mathbf {k}} ^ {T}} {| mathbf {k} |}} geq { frac {2E _ { mathbf {k}} ^ {M}} {| mathbf {k} |}},}$

что нарушило бы условие реализуемости. Это означает, что ${ displaystyle | mathbf {k} | leq max (| mathbf {p} |, | mathbf {q} |)}$. В частности, для ${ Displaystyle | { mathbf {p}} | = | { mathbf {q}} |}$, магнитная спиральность передается меньшему волновому вектору, то есть большему масштабу.

Топологическая интерпретация

Магнитная спиральность - это обобщение топологической концепции номер ссылки к дифференциальным величинам, необходимым для описания магнитного поля.^[6] Как и во многих других величинах в электромагнетизме, магнитная спиральность (которая описывает силовые линии магнитного поля) тесно связана с механическая спиральность жидкости (который описывает линии потока жидкости) и их динамика взаимосвязаны.^[3][22]

Если силовые линии магнитного поля следуют за нитями скрученного веревка эта конфигурация имела бы ненулевую магнитную спиральность; У левых веревок будут отрицательные значения, а у правых - положительные.

Если магнитное поле турбулентное и слабо неоднородное, магнитная спиральность плотность и связанный с ним поток можно определить в терминах плотности связей силовых линий.^[15]

Рекомендации по калибровке

Магнитная спиральность является величиной, зависящей от калибра, потому что ${ displaystyle mathbf {A}}$ можно переопределить, добавив к нему градиент (выбор датчика ). Однако для идеально проводящих границ или периодических систем без чистого магнитного потока магнитная спиральность, содержащаяся во всей области, является калибровочно-инвариантной,^[15] то есть не зависит от выбора калибровки. Калибровочно-инвариантный относительная спиральность был определен для объемов с ненулевым магнитным потоком на их граничных поверхностях.^[6]

Смотрите также

• Теорема Вольтьера

Рекомендации

внешняя ссылка

• А. А. Певцова Спиральность Страница
• Митч Бергер Публикации Страница