Отношение массы к заряду - Википедия - Mass-to-charge ratio

Отношение массы к заряду
Общие символы	м/Q
Единица СИ	кг/C
В Базовые единицы СИ	кг ⋅А-1⋅s-1
Измерение

Пучок электронов, движущихся по кругу в Трубка телтрона, из-за наличия магнитное поле. Фиолетовый свет излучается вдоль пути электронов из-за столкновения электронов с молекулами газа в колбе. Отношение массы к заряду электрона можно измерить в этом устройстве, сравнив радиус фиолетового круга, силу магнитного поля и напряжение на электронной пушке. Масса и заряд не можешь быть раздельно измеряли таким образом - только их соотношение.

В отношение массы к заряду (м/Q) это физическое количество который наиболее широко используется в электродинамика заряженных частиц, например в электронной оптике и ионная оптика. Он появляется в научных областях электронная микроскопия, электронно-лучевые трубки, физика ускорителя, ядерная физика, Оже-электронная спектроскопия, космология и масс-спектрометрии.^[1] Важность отношения массы к заряду, согласно классической электродинамике, заключается в том, что две частицы с одинаковым отношением массы к заряду движутся по одному и тому же пути в вакууме, когда они подвергаются одинаковым электрическим и магнитным полям. Его единицы СИ являются кг /C. В редких случаях Томсон использовался как его устройство в области масс-спектрометрии.

Некоторые дисциплины используют заряд к массе соотношение (Q/м) вместо этого, что является мультипликативный обратный отношения массы к заряду. Рекомендуемое значение CODATA для электрон является Q/м = −1.75882001076(53)×10¹¹ C⋅kg⁻¹.^[2]

Источник

Когда заряженные частицы движутся в электрическом и магнитном полях, действуют следующие два закона:

${ Displaystyle mathbf {F} = Q ( mathbf {E} + mathbf {v} times mathbf {B}),}$		(Сила Лоренца закон)
${ displaystyle mathbf {F} = m mathbf {a} = m { frac { mathrm {d} mathbf {v}} { mathrm {d} t}}}$		(Второй закон Ньютона движения)

куда F это сила приложенный к иону, м это масса частицы, а это ускорение, Q это электрический заряд, E это электрическое поле, и v × B это перекрестное произведение ионного скорость и плотность магнитного потока.

Это дифференциальное уравнение является классическим уравнением движения заряженных частиц. Вместе с начальными условиями частицы он полностью определяет движение частицы в пространстве и времени в терминах м/Q. Таким образом масс-спектрометры можно рассматривать как «масс-зарядные спектрометры». При представлении данных в масс-спектр, принято использовать безразмерные м/z, который обозначает безразмерную величину, образованную делением массового числа иона на его зарядовое число.^[1]

Объединение двух предыдущих уравнений дает:

{ displaystyle left ({ frac {m} {Q}} right) mathbf {a} = mathbf {E} + mathbf {v} times mathbf {B}}

.

Это дифференциальное уравнение является классическим уравнением движения заряженной частицы в вакууме. Вместе с начальными условиями частицы он определяет движение частицы в пространстве и времени. Он сразу показывает, что две частицы с одинаковым м/Q ratio ведут себя точно так же. Вот почему отношение массы к заряду является важной физической величиной в тех областях науки, где заряженные частицы взаимодействуют с магнитными или электрическими полями.

Исключения

Есть неклассические эффекты, которые происходят из квантовая механика, такой как Эффект Штерна – Герлаха которые могут расходиться по пути ионов одинаковых м/Q.

Символы и единицы

Рекомендуемый ИЮПАК символ массы и заряда: м и Q, соответственно,^[3]^[4] однако используя строчные буквы q за плату тоже очень распространено. Заряд - это скалярное свойство, что означает, что он может быть либо положительный (+) или отрицательный (-). В Кулон (C) - единица измерения в системе СИ; однако могут использоваться и другие единицы, например, выражение заряда в единицах элементарный заряд (е). В Единица СИ физического количества м/Q килограмм на кулон.

Масс-спектрометрия и м/z

Приведенные выше единицы и обозначения используются при работе с физикой масс-спектрометрии; Тем не менее м/z обозначение используется для независимой переменной в масс-спектр.^[5] Такое обозначение упрощает интерпретацию данных, поскольку численно больше связано с единая атомная единица массы.^[1] Например, если ион несет один заряд, м/z численно эквивалентен молекулярной или атомной массе иона в единых атомных единицах массы (u), где числовое значение м/Q заумно. В м относится к молекулярному или атомно-массовому числу и z к номер заряда из ион; однако количество м/z безразмерен по определению.^[5] Ион с массой 100 u (унифицированные атомные единицы массы) (м = 100) с двумя зарядами (z = 2) будет наблюдаться в м/z = 50. Однако эмпирическое наблюдение м/z = 50 представляет собой одно уравнение с двумя неизвестными и могло возникнуть из других ионов, таких как ион с массой 50 u, несущий один заряд. Таким образом м/z одного иона не дает ни массы, ни количества зарядов. Дополнительная информация, такая как расстояние между массами между массовыми изотопомерами или взаимосвязь между несколькими зарядовыми состояниями, требуется для определения зарядового состояния и вывода массы иона из м/z. Эта дополнительная информация часто, но не всегда доступна. Таким образом м/z в основном используется для сообщения об эмпирических наблюдениях в масс-спектрометрии. Это наблюдение может быть использовано в сочетании с другими доказательствами для последующего вывода физических атрибутов иона, таких как масса и заряд.

История

В XIX веке отношение массы к заряду некоторых ионов измерялось электрохимическими методами. В 1897 году отношение массы к заряду электрон был впервые измерен Дж. Дж. Томсон.^[6] Сделав это, он показал, что электрон на самом деле является частицей с массой и зарядом, и что его отношение массы к заряду намного меньше, чем у иона водорода H⁺. В 1898 г. Вильгельм Вена разделенные ионы (лучи канала ) в соответствии с их отношением массы к заряду с помощью ионно-оптического устройства с наложенными электрическим и магнитным полями (Фильтр Вина ). В 1901 г. Вальтер Кауфман измерил увеличение электромагнитная масса быстрых электронов (Эксперименты Кауфмана – Бухерера – Неймана. ), или же релятивистская масса увеличение в современных условиях. В 1913 году Томсон измерил отношение массы к заряду ионы с прибором, который он назвал спектрографом параболы.^[7] Сегодня инструмент, который измеряет отношение массы к заряду заряженных частиц, называется масс-спектрометр.

Отношение заряда к массе

B однороден во всем; E существует только там, где показано.

В отношение заряда к массе (Q/м) объекта является, как следует из его названия, обвинять объекта, деленного на массу того же объекта. Это количество обычно полезно только для объектов, которые можно рассматривать как частицы. Для протяженных объектов часто более полезны общий заряд, плотность заряда, общая масса и массовая плотность.

Вывод:

${ displaystyle qvB = mv { frac {v} {r}}}$ или же ${ displaystyle { frac {q} {m}} = { frac {v} {Br}}}$ (1)

С ${ displaystyle F_ {электрический} = F_ {магнитный}}$ ${ displaystyle Eq = Bqv}$ или же ${ displaystyle v = { frac {E} {B}}}$ (2)

Уравнения (1) и (2) дают

${ displaystyle { frac {q} {m}} = { frac {E} {B ^ {2} r}}}$

Значимость

В некоторых экспериментах отношение заряда к массе - единственная величина, которую можно измерить напрямую. Часто заряд может быть выведен из теоретических соображений, так что отношение заряда к массе позволяет рассчитать массу частицы.

Часто отношение заряда к массе можно определить, наблюдая за отклонением заряженной частицы во внешнем магнитный поле. В циклотрон уравнение в сочетании с другой информацией, такой как кинетическая энергия частицы, даст отношение заряда к массе. Одним из применений этого принципа является масс-спектрометр. Тот же принцип можно использовать для извлечения информации в экспериментах с камера тумана.

Отношение электростатических сил к гравитационным между двумя частицами будет пропорционально произведению их отношения заряда к массе. Оказывается, что гравитационные силы незначительны на субатомном уровне из-за чрезвычайно малых масс субатомных частиц.

Электрон

Отношение заряда электрона к массе, ${ displaystyle -e / m_ {e}}$ , является величиной, которую можно измерить в экспериментальной физике. Это имеет значение, потому что масса электрона м_е трудно измерить напрямую, и вместо этого получается из измерений элементарного заряда е и ${ displaystyle e / m_ {e}}$ . Это также имеет историческое значение; то Q/м отношение электрона было успешно вычислено Дж. Дж. Томсон в 1897 году - и более успешно Даннингтоном, который включает угловой момент и прогиб из-за перпендикуляра магнитное поле. Измерение Томсона убедило его, что катодные лучи были частицы, которые позже были идентифицированы как электроны, и ему обычно приписывают их открытие.

В CODATA рекомендуемое значение -е/м_е = −1.75882001076(53)×10¹¹ C⋅kg⁻¹.^[2] CODATA называет это отношение заряда электрона к массе, но соотношение до сих пор широко используется.

Есть два других распространенных способа измерения отношения заряда к массе электрона, помимо методов Томсона и Даннингтона.

Магнетронный метод: использование клапана GRD7 (Клапан Ферранти ),^{[сомнительный – обсуждать]} электроны вытесняются из горячей нити накала вольфрамовой проволоки к аноду. Затем электрон отклоняется с помощью соленоида. По току в соленоиде и току в клапане Ferranti можно рассчитать э / м.^{[нужна цитата ]}
Метод тонкой лучевой трубки: нагреватель нагревает катод, который испускает электроны. Электроны ускоряются с помощью известного потенциала, поэтому скорость электронов известна. Путь луча можно увидеть, когда электроны ускоряются через гелий (He). Столкновения электронов с газообразным гелием образуют видимый след. Пара Катушки Гельмгольца создает однородное и измеримое магнитное поле, расположенное под прямым углом к пучку электронов. Это магнитное поле отклоняет электронный луч по круговой траектории. Измеряя ускоряющий потенциал (вольты), ток (в амперах) катушек Гельмгольца и радиус электронного пучка, можно вычислить э / м.^[8]

Эффект Зеемана

Отношение заряда к массе электрона также можно измерить с помощью Эффект Зеемана, что приводит к расщеплению энергии при наличии магнитное поле B:

{ displaystyle Delta E = { frac {e hbar B} {2m}} (m_ {j, f} g_ {J, f} -m_ {j, i} g_ {J, i})}

Здесь м_j квантовые целые числа в диапазоне от -j к j, с j как собственное значение из полный угловой момент оператор J, с^[2]

{ Displaystyle mathbf {J} = mathbf {L} + mathbf {S}}

куда S это оператор вращения с собственным значением s и L это оператор углового момента с собственным значением л. грамм_J это G-фактор Ланде, рассчитывается как

{ displaystyle g_ {J} = 1 + { frac {j (j + 1) + s (s + 1) -l (l + 1)} {2j (j + 1)}}}

Сдвиг энергии также дан в терминах частота ν и длина волны λ в качестве

{ displaystyle Delta E = h Delta nu = hc Delta left ({ frac {1} { lambda}} right) = hc { frac { Delta lambda} { lambda ^ {2 }}}}

Измерения эффекта Зеемана обычно включают использование Интерферометр Фабри – Перо, при этом свет от источника (помещенного в магнитное поле) проходит между двумя зеркалами интерферометра. Если δD требуется изменение расстояния между зеркалами, чтобы мкольцо длины волны-го порядка λ + Δλ в совпадение с длиной волны λ, а ΔD приносит (м + 1) ое кольцо длины волны λ в совпадение с мкольцо-го порядка, то

{ displaystyle Delta lambda = lambda ^ {2} { frac { delta D} {2D Delta D}}}

.

Отсюда следует, что

{ displaystyle hc { frac { Delta lambda} { lambda ^ {2}}} = hc { frac { delta D} {2D Delta D}} = { frac {e hbar B} { 2m}} (m_ {j, f} g_ {J, f} -m_ {j, i} g_ {J, i}) .}

Переставив, можно решить для отношения заряда к массе электрона как

{ displaystyle { frac {e} {m}} = { frac {4 pi c} {B (m_ {j, f} g_ {J, f} -m_ {j, i} g_ {J, i) })}} { frac { delta D} {D Delta D}} .}

Смотрите также

Библиография

Szilágyi, Miklós (1988). Электронная и ионная оптика. Нью-Йорк: Пленум Пресс. ISBN 978-0-306-42717-6.
Септье, Альберт Л. (1980). Прикладная оптика заряженных частиц. Бостон: Академическая пресса. ISBN 978-0-12-014574-4.
Международный словарь основных и общих терминов в метрологии =: Vocabulaire international des Termes fondamentaux et généraux de métrologie. Международная организация по стандартизации. 1993. ISBN 978-92-67-01075-5.CC.
Красная книга IUPAP SUNAMCO 87-1 «Символы, единицы, номенклатура и фундаментальные константы в физике» (не имеет онлайн-версии).
Символы Единицы и номенклатура в физике IUPAP-25 IUPAP-25, E.R. Cohen & P. Giacomo, Physics 146A (1987) 1–68.

внешняя ссылка

Брошюра BIPM SI
Руководство по стилю AIP
NIST на единицы и список проверки рукописи
Физика сегодня инструкции по количеству и единицам

[M03752-1] а ^б ^c ИЮПАК, Сборник химической терминологии, 2-е изд. («Золотая книга») (1997). Исправленная онлайн-версия: (2006–) "отношение массы к заряду, m / z в масс-спектрометрии ". Дои:10.1351 / goldbook.M03752

[physconst-e/me-2] а ^б ^c «2018 CODATA Value: отношение заряда электрона к массе». Справочник NIST по константам, единицам и неопределенности. NIST. 20 мая 2019. Получено 2019-10-22.

[3] Международный союз теоретической и прикладной химии (1993). Величины, единицы и символы в физической химии, 2-е издание, Oxford: Blackwell Science. ISBN 0-632-03583-8. п. 4. Электронная версия.

[4] Международный союз теоретической и прикладной химии (1993). Величины, единицы и символы в физической химии, 2-е издание, Oxford: Blackwell Science. ISBN 0-632-03583-8. п. 14. Электронная версия.

[IUPAC-5] а ^б Составлено А. Д. Макнотом и А. Уилкинсоном (1997). «Отношение массы к заряду в масс-спектрометрии, мЗ». ИЮПАК. Сборник химической терминологии, 2-е изд. (- "–– Золотая книга"). Оксфорд: Научные публикации Blackwell. Дои:10.1351 / goldbook.M03752. ISBN 978-0-9678550-9-7.

[6] Дж. Дж. Томсон (1856–1940) Философский журнал, 44, 293 (1897).

[7] Джозеф Джон Томсон (1856–1940) Proceedings of the Royal Society A 89, 1–20 (1913) [цитата из Генри А. Бурса и Ллойда Моца, Мир атома, т. 1 (Нью-Йорк: Basic Books, 1966)]

[8] PASCO Scientific, Руководство по эксплуатации и Экспериментальное руководство для модели PASCO scientific SE-9638, стр. 1.

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]