Прецессионная дифракция электронов - Википедия - Precession electron diffraction

Геометрия электронного пучка в прецессионной дифракции электронов. Оригинальные дифракционные картины, собранные C.S. Own в Северо-Западном университете[1]

Прецессионная дифракция электронов (PED) - это специализированный метод сбора электронная дифракция узоры в просвечивающий электронный микроскоп (ТЕМ). Вращая (прецессируя) наклонный падающий электронный пучок вокруг центральной оси микроскопа, формируется картина PED путем интегрирования по набору условий дифракции. Это создает квазикинематический дифракционная картина это больше подходит для ввода в прямые методы алгоритмы определения Кристальная структура образца.

Обзор

Геометрия

Прецессионная дифракция электронов выполняется с использованием стандартной конфигурации приборов современного ТЕМ. Анимация иллюстрирует геометрию, используемую для создания шаблона PED. В частности, катушки наклона луча, расположенные перед образцом, используются для отклонения электронного луча от оптической оси так, чтобы он падал на образец под углом φ. Катушки сдвига изображения после образца затем используются для наклона дифрагированных лучей назад дополнительным образом, так что прямой луч попадает в центр дифракционной картины. Наконец, луч проходит предварительную обработку вокруг оптической оси, а дифракционная картина собирается за несколько оборотов.

Результатом этого процесса является дифракционная картина, которая состоит из суммирования или интегрирования картин, созданных во время прецессии. Хотя геометрия этого рисунка соответствует рисунку, связанному с нормально падающим лучом, интенсивности различных отражений приближаются к интенсивности кинематический узор гораздо более внимательно. В любой момент времени во время прецессии дифракционная картина состоит из Лауэ круг с радиусом, равным углу прецессии φ. Важно отметить, что эти снимки содержат гораздо меньше сильно возбужденных отражений, чем обычные ось зоны узор и простираться дальше в взаимное пространство. Таким образом, составной узор будет отображать гораздо менее динамичный характер и хорошо подходит для использования в качестве входных данных в прямые методы расчеты.[2]

Преимущества

PED обладает множеством полезных свойств, которые делают его хорошо подходящим для исследования кристаллических структур с помощью прямых методов:[1]

  1. Квазикинематические дифракционные картины: Хотя физика, лежащая в основе дифракции электронов, по-прежнему носит динамический характер, условия, используемые для сбора диаграмм PED, минимизируют многие из этих эффектов. Процедура сканирования / десканирования снижает образование ионных каналов, поскольку рисунок формируется вне оси зоны. Интегрирование за счет прецессии луча сводит к минимуму влияние несистематического неупругого рассеяния, такого как Линии Кикучи. Немногочисленные отражения сильно возбуждаются в любой момент во время прецессии, а те, которые возбуждаются, обычно намного ближе к состоянию двух лучей (динамически связаны только с лучом, рассеянным вперед). Кроме того, при больших углах прецессии радиус возбужденного круга Лауэ становится довольно большим. Эти вклады объединяются таким образом, что общая интегрированная дифракционная картина намного больше напоминает кинематическую картину, чем диаграмму одиночной оси зоны.
  2. Более широкий диапазон измеряемых отражений: Круг Лауэ (см. Сфера Эвальда ), которая возбуждается в любой момент прецессии, распространяется дальше в обратное пространство. После интегрирования по множественным прецессиям присутствует намного больше отражений в зоне Лауэ нулевого порядка (ZOLZ), и, как указывалось ранее, их относительные интенсивности намного более кинематичны. Это обеспечивает значительно больше информации для ввода в расчеты прямых методов, повышая точность алгоритмов определения фазы. Точно так же в шаблоне присутствует больше отражений зоны Лауэ более высокого порядка (HOLZ), что может предоставить более полную информацию о трехмерной природе обратного пространства даже в одном двумерном шаблоне PED.
  3. Практическая надежность: PED менее чувствителен к небольшим экспериментальным изменениям, чем другие методы дифракции электронов. Поскольку измерение является усредненным по многим направлениям падающего луча, рисунок менее чувствителен к незначительной разориентации оси зоны относительно оптической оси микроскопа, и результирующие рисунки PED обычно все равно будут отображать симметрию оси зоны. Полученные картины также менее чувствительны к толщине образца, параметру, который сильно влияет на стандартные картины дифракции электронов.
  4. Очень маленький размер зонда: Поскольку рентгеновские лучи так слабо взаимодействуют с веществом, существует минимальный предел размера приблизительно 5 мкм для монокристаллов, которые можно исследовать с помощью методов дифракции рентгеновских лучей. Напротив, электроны можно использовать для зондирования нанокристаллов гораздо меньшего размера в ПЭМ. В PED размер зонда ограничен аберрациями линзы и толщиной образца. При типичном значении сферической аберрации минимальный размер зонда обычно составляет около 50 нм. Однако с помощью микроскопов с поправкой на Cs зонд можно сделать намного меньше.

Практические соображения

Прецессионная дифракция электронов обычно проводится с использованием ускоряющих напряжений в диапазоне 100-400 кВ. Шаблоны могут формироваться в условиях параллельного или сходящегося пучка. Большинство современных ПЭМ могут достигать угла наклона φ в диапазоне 0–3 °. Частоты прецессии могут варьироваться от Гц до кГц, но в стандартных случаях использовалось 60 Гц.[1] При выборе скорости прецессии важно убедиться, что пучок вращается на много оборотов за соответствующее время экспозиции, используемое для записи дифракционной картины. Это обеспечивает адекватное усреднение по ошибке возбуждения каждого отражения. Образцы, чувствительные к лучу, могут требовать более короткого времени экспозиции и, таким образом, мотивировать использование более высоких частот прецессии.

Одним из наиболее важных параметров, влияющих на получаемую дифракционную картину, является угол прецессии φ. В общем, большие углы прецессии приводят к более кинематическим дифракционным картинам, но как возможности катушек наклона луча в микроскопе, так и требования к размеру зонда ограничивают то, насколько большим может быть этот угол на практике. Поскольку PED отводит луч от оптической оси по своей конструкции, он усиливает эффект сферических аберраций внутри линзы, формирующей зонд. Для данной сферической аберрации Csдиаметр зонда d изменяется в зависимости от угла конвергенции α и угла прецессии φ как[3]

Таким образом, если интересующий образец довольно мал, максимальный угол прецессии будет ограничен. Это наиболее важно для условий освещения сходящимся пучком. 50 нм - это общий нижний предел размера зонда для стандартных ПЭМ, работающих при высоких углах прецессии (> 30мрад ), но может быть превзойден в Cs исправленные инструменты.[4] В принципе, минимальный прецессированный зонд может достигать приблизительно полной ширины-полумаксимума (FWHM) конвергентного необработанного зонда в любом приборе, однако на практике эффективный прецессированный зонд обычно в ~ 10-50 раз больше из-за присутствующих неконтролируемых аберраций. при больших углах наклона. Например, прецессированный зонд 2 нм с углом прецессии> 40 мрад был продемонстрирован в Nion UltraSTEM с коррекцией аберраций с собственным зондом размером менее Å (аберрации исправлены до полурагона ~ 35 мрад).[5]

Если угол прецессии сделать слишком большим, могут возникнуть дополнительные сложности из-за перекрытия отражений ZOLZ и HOLZ в проецируемой диаграмме. Это усложняет индексацию дифракционной картины и может искажать измеренные интенсивности отражений вблизи области перекрытия, тем самым снижая эффективность собранной картины для расчетов прямыми методами.

Теоретические соображения

Краткое введение в теорию дифракции электронов см. В теоретический раздел электронной дифракции вики. Для более глубокого, но понятного рассмотрения см. Часть 2 текста «Просвечивающая электронная микроскопия» Уильямса и Картера.[6]

Хотя очевидно, что прецессия уменьшает многие из динамических дифракционных эффектов, которые мешают другим формам дифракции электронов, полученные картины в целом нельзя считать чисто кинематическими. Существуют модели, которые пытаются внести поправки для преобразования измеренных диаграмм PED в истинные кинематические модели, которые можно использовать для более точных расчетов прямыми методами с разной степенью успеха. Здесь обсуждаются самые основные исправления. При чисто кинематической дифракции интенсивности различных размышления , связаны с квадратом амплитуды структурный фактор, уравнением:

Это соотношение, как правило, далеко не точно для экспериментальной динамической дифракции электронов, и когда многие отражения имеют большой ошибка возбуждения. Во-первых, поправка Лоренца, аналогичная той, которая используется при дифракции рентгеновских лучей, может быть применена для учета того факта, что отражение редко бывает точно на Условие Брэгга в ходе измерения PED. Можно показать, что этот геометрический поправочный коэффициент принимает приблизительный вид:[7]

где g - обратная пространственная величина рассматриваемого отражения, а Rо - радиус круга Лауэ, обычно принимаемый равным φ. Хотя эта поправка учитывает интегрирование по ошибке возбуждения, она не учитывает динамические эффекты, которые всегда присутствуют при дифракции электронов. Это было учтено с помощью двухлучевой коррекции по форме коррекции Блэкмана, первоначально разработанной для порошковая дифракция рентгеновских лучей. В сочетании с вышеупомянутой поправкой Лоренца получаем:

куда , - толщина образца, а - волновой вектор электронного пучка. это Функция Бесселя нулевого порядка.

Эта форма пытается исправить как геометрические, так и динамические эффекты, но по-прежнему является лишь приближением, которое часто не может значительно улучшить кинематическое качество дифракционной картины (иногда даже ухудшать его). Было показано, что более полная и точная обработка этих теоретических поправочных коэффициентов приводит к тому, что измеренная интенсивность лучше согласуется с кинематическими моделями. Подробнее см. В главе 4 справки.[1]

Только рассматривая полную динамическую модель через мультиспиральный Расчеты позволяют моделировать дифракционные картины, генерируемые PED. Однако это требует знания кристаллического потенциала и, таким образом, является наиболее ценным при уточнении кристаллических потенциалов, предлагаемых с помощью подходов прямых методов. Теория прецессионной дифракции электронов все еще является активной областью исследований, и усилия по улучшению способности корректировать измеренные интенсивности без априори знания продолжаются.

Историческое развитие

Первая прецессионная система дифракции электронов была разработана Винсентом и Мидгли в Бристоле, Великобритания, и опубликована в 1994 году. Предварительное исследование Er2Ge2О7 Кристаллическая структура продемонстрировала возможность использования этого метода для уменьшения динамических эффектов и получения квазикинематических структур, которые могут быть решены прямыми методами для определения кристаллической структуры.[3] В течение следующих десяти лет ряд университетских групп разработали свои собственные прецессионные системы и проверили технику, решая сложные кристаллические структуры, в том числе группы Дж. Гьоннеса (Осло), Мильори (Болонья) и Л. Маркса (Северо-Запад).[1][8][9][10][11]

В 2004 г. НаноМЕГАЗ разработала первую коммерческую технологическую систему, которую можно модернизировать до любого современного ТЕА. Это аппаратное решение позволило более широко внедрить методику и стимулировать ее более широкое распространение в кристаллографическом сообществе. Также были разработаны программные методы для обеспечения необходимого сканирования и десканирования с использованием встроенной электроники ТЕМ.[12] HREM Research Inc разработала Плагин QED для программного обеспечения DigitalMicrograph. Этот плагин позволяет широко используемому программному пакету собирать прецессионные электронограммы без дополнительных модификаций микроскопа.

По данным NanoMEGAS, по состоянию на июнь 2015 года более 200 публикаций полагались на эту технику для решения или подтверждения кристаллических структур; многие на материалах, которые не могут быть решены другими традиционными методами кристаллографии, такими как дифракция рентгеновских лучей. Их модернизированная аппаратная система используется более чем в 75 лабораториях по всему миру.[13]

Приложения

Кристаллография

Основная цель кристаллография заключается в определении трехмерного расположения атомов в кристаллическом материале. Хотя исторически рентгеновская кристаллография был преобладающим экспериментальным методом, используемым для решения кристаллических структур ab initio, преимущества прецессионной дифракции электронов делают ее одним из предпочтительных методов электронная кристаллография.

Определение симметрии

Симметрия кристаллического материала оказывает огромное влияние на его возникающие свойства, в том числе электронная зонная структура, электромагнитное поведение, и механические свойства . Кристаллическая симметрия описывается и классифицируется кристаллическая система, решетка, и космическая группа материала. Определение этих атрибутов - важный аспект кристаллографии.
Прецессионная дифракция электронов позволяет гораздо более прямое определение симметрии пространственной группы по сравнению с другими формами электронная дифракция. Из-за увеличения числа отражений как в зоне Лауэ нулевого порядка, так и в зонах Лауэ более высокого порядка, геометрическое соотношение между зонами Лауэ определяется легче. Это обеспечивает трехмерную информацию о кристаллической структуре, которая может быть использована для определения ее пространственной группы.[14][15] Кроме того, поскольку метод PED нечувствителен к незначительной разориентации от оси зоны, он обеспечивает практическую пользу более надежного сбора данных.[16]

Прямые методы

Прямые методы в кристаллография представляют собой набор математических методов, которые стремятся определить кристаллическую структуру на основе измерений дифракционных картин и, возможно, других априори знания (ограничения). Основная проблема - инвертирование измеренных значений интенсивности дифракции (т. Е. Применение обратное преобразование Фурье ) для определения исходного кристаллического потенциала заключается в том, что фаза информация, как правило, теряется, поскольку интенсивность является мерой квадрата модуля амплитуды любого данного дифрагированного луча. Это известно как фазовая проблема кристаллографии.
Если дифракцию можно считать кинематической, можно использовать ограничения для вероятностной связи фаз отражений с их амплитудами, а исходную структуру можно решить прямыми методами (см. Уравнение Сейра В качестве примера). Кинематическая дифракция часто имеет место в дифракция рентгеновских лучей, и является одной из основных причин того, что этот метод оказался настолько успешным в решении кристаллических структур. Однако при дифракции электронов зондирующая волна гораздо сильнее взаимодействует с электростатическим потенциалом кристалла, и сложная динамическая дифракция эффекты могут преобладать в измеренных дифрактограммах. Это значительно усложняет применение прямых методов без априори знание рассматриваемой конструкции.

Ab Initio определение структуры

Дифракционные картины, собранные с помощью PED, часто достаточно хорошо согласуются с кинематической картиной, чтобы служить в качестве входных данных для расчетов прямыми методами. Трехмерный набор интенсивностей, отображаемых на обратная решетка могут быть получены путем сбора дифракционных картин на нескольких оси зоны. Применение прямых методов к этому набору данных даст вероятные кристаллические структуры. Объединение результатов прямых методов с результатами моделирования (например, мультиспиральный ) и итеративное уточнение решения может привести к ab initio определение кристаллической структуры.[16][17]
Метод PED был использован для определения кристаллической структуры многих классов материалов. Первоначальные исследования во время появления метода были сосредоточены на сложных оксидах.[1][18] и нано-преципитаты в алюминиевых сплавах, которые нельзя было разрешить с помощью дифракции рентгеновских лучей.[19] С тех пор, как кристаллографический метод стал более распространенным, было решено гораздо больше сложных структур оксидов металлов.[20][21][22][23]
Пример структуры цеолита
Цеолиты представляют собой технологически ценный класс материалов, которые исторически было трудно решить с помощью дифракции рентгеновских лучей из-за большого элементарные ячейки что обычно происходит. Было продемонстрировано, что PED является жизнеспособной альтернативой решению многих из этих структур, включая ZSM-10, MCM-68 и многие цеолитные структуры класса ITQ-n.[23][24]
PED также позволяет использовать дифракцию электронов для исследования чувствительных к лучу органических материалов. Поскольку PED может воспроизводить дифракционные картины симметричной оси зоны, даже когда ось зоны не идеально выровнена, он позволяет извлекать информацию из чувствительных образцов без риска передержки во время длительной ориентации образца.[4]

Автоматическая дифракционная томография

В автоматизированной дифракционной томографии (ADT) используется программное обеспечение для сбора дифракционных картин в серии небольших приращений наклона. Таким образом, набор трехмерных (томографических) данных об интенсивности обратной решетки может быть сгенерирован и использован для определения структуры. Объединяя этот метод с PED, можно улучшить диапазон и качество набора данных.[25] Комбинация ADT-PED эффективно использовалась для исследования сложных каркасных структур.[26][27] и светочувствительные органические кристаллы[28]

Отображение ориентации

ASTAR TEM Ориентационная визуализация золотых частиц, любезно предоставленная доктором Мауро Гемми, IIT Pisa Italia[13]

Картирование относительной ориентации кристаллических зерен и / или фаз помогает понять текстуру материала на микро- и наноразмерных масштабах. В просвечивающий электронный микроскоп, это достигается путем записи дифракционной картины в большом количестве точек (пикселей) над областью кристаллического образца. Путем сравнения записанных шаблонов с базой данных известных шаблонов (либо ранее проиндексированных экспериментальных шаблонов, либо смоделированных шаблонов), можно определить относительную ориентацию зерен в поле зрения.

Поскольку этот процесс в высокой степени автоматизирован, качество записанных дифракционных картин имеет решающее значение для способности программного обеспечения точно сравнивать и назначать ориентацию каждому пикселю. Таким образом, преимущества PED хорошо подходят для использования с этим методом сканирования. За счет записи шаблона PED для каждого пикселя динамические эффекты уменьшаются, и шаблоны легче сравнивать с смоделированными данными, что повышает точность автоматического назначения фазы / ориентации.[4]

Помимо дифракции

Хотя метод PED изначально был разработан для улучшенных дифракционных приложений, выгодные свойства Было обнаружено, что техники улучшают многие другие методы исследования в ПЭМ. К ним относятся светлое поле и темное поле. визуализация, электронная томография, и методы исследования состава, такие как энергодисперсионная рентгеновская спектроскопия (EDS) и спектроскопия потерь энергии электронов (УГРЕЙ).

Изображения

Хотя многие люди концептуализируют изображения и дифракционные картины по отдельности, они содержат в основном одинаковую информацию. В простейшем приближении это просто преобразования Фурье друг друга. Таким образом, влияние прецессии пучка на дифрактограммы также оказывает существенное влияние на соответствующие изображений в ТЕА. В частности, уменьшенная передача динамической интенсивности между лучами, связанная с PED, приводит к уменьшению динамического контраста в изображениях, собранных во время прецессии луча. Это включает уменьшение толщины полос, контуров изгиба и полей деформации.[13] Хотя эти особенности часто могут предоставить полезную информацию, их подавление позволяет более прямую интерпретацию дифракционного контраста и массового контраста в изображениях.

Томография

В расширении применения PED к визуализации электронная томография может выиграть от снижения эффектов динамического контраста. Томография включает в себя сбор серии изображений (2-D проекции) под разными углами наклона и их объединение для восстановления трехмерной структуры образца. Поскольку многие эффекты динамического контраста очень чувствительны к ориентации кристаллического образца относительно падающего луча, эти эффекты могут свернуть процесс реконструкции в томографии. Подобно приложениям для получения одиночных изображений, за счет уменьшения динамического контраста интерпретация двухмерных проекций и, таким образом, трехмерная реконструкция становятся более простыми.

Исследовательский состав

Энергодисперсионная рентгеновская спектроскопия (EDS) и спектроскопия потерь энергии электронов (EELS) являются широко используемыми методами как для качественного, так и для количественного исследования состава образцов в ПЭМ. Основная проблема количественной точности обоих методов - это феномен ченнелинг. Проще говоря, в кристаллическом твердом теле вероятность взаимодействия электрона и иона в решетке сильно зависит от импульса (направления и скорости) электрона. При зондировании образца в условиях дифракции вблизи оси зоны, как это часто бывает в приложениях EDS и EELS, каналирование может иметь большое влияние на эффективное взаимодействие падающих электронов с определенными ионами в кристаллической структуре. На практике это может привести к ошибочным измерениям состава, которые сильно зависят от ориентации и толщины образца, а также от ускоряющего напряжения. Поскольку PED влечет за собой интеграцию по направлениям падения электронного зонда и, как правило, не включает пучки, параллельные оси зоны, вредные эффекты каналирования, описанные выше, могут быть минимизированы, обеспечивая гораздо более точные измерения состава в обоих методах.[29][30]

Рекомендации

  1. ^ а б c d е ж Собственный, С.С .: Кандидатская диссертация, Проектирование системы и проверка метода прецессионной электронной дифракции, Северо-Западный университет, 2005 г.,http://www.numis.northwestern.edu/Research/Current/precession.shtml
  2. ^ Примечания окончил курс усовершенствованной электронной микроскопии Северо-Западного университета. Подготовлено профессором Лори Маркс.
  3. ^ а б Vincent, R .; Мидгли, П.А. (1994). «Двойная коническая система качания пучка для измерения интегральной интенсивности дифракции электронов». Ультрамикроскопия. 53 (3): 271–82. Дои:10.1016/0304-3991(94)90039-6.
  4. ^ а б c Эггеман, Александр С .; Мидгли, Пол А. (2012). «Прецессионная дифракция электронов». В Хоуксе, Питер У. (ред.). Достижения в области визуализации и электронной физики. 170. С. 1–63. Дои:10.1016 / B978-0-12-394396-5.00001-4. ISBN  978-0-12-394396-5.
  5. ^ Собственная, CS; Деллби, N; Криванек, О; Марки, ЛД; Мерфитт, М. (2007). «Прецессионная дифракция электронов с поправкой на аберрации». Микроскопия и микроанализ. 13 (S02). Дои:10.1017 / S1431927607078555.
  6. ^ Уильямс, Д. Б.; Картер, Си Би (1996). Просвечивающая электронная микроскопия. Нью-Йорк и Лондон: Plenum Press.[страница нужна ]
  7. ^ Гьённес, Кьерсти (1997). «Об интегрировании интенсивностей дифракции электронов в прецессионной технике Винсента-Мидгли». Ультрамикроскопия. 69 (1): 1–11. Дои:10.1016 / S0304-3991 (97) 00031-4.
  8. ^ Дж. Джоннес, В. Хансен, Б. С. Берг, П. Рунде, Ю. Ф. Генг, К. Джоннес, Д. Л. Дорсет, К. Гилмор Acta Crystallogr (1998) A54, 306-319
  9. ^ BS Berg, V.Hansen, PA Midgley, J Gjonnes Ультрамикроскопия 74 (1998) 147-157
  10. ^ М. Гемми, Л. Риги, Г. Калестани, А. Миглиори, А. Спегини, М. Сантароза, М. Беттинелли Ультрамикроскопия 84 (2000) 133-142
  11. ^ М. Джемми, Х. Зу, С. Ховмоллер, А. Миглиори, М. Веннстрем, Ю. Андерсон Acta Crystallogr A (2003) A59, 117-126
  12. ^ Чжан, Далянь; Олейников, Петр; Ховмёллер, Свен; Цзоу, Сяодун (2010). «Сбор данных трехмерной дифракции электронов методом вращения». Zeitschrift für Kristallographie. 225 (2–3): 94. Bibcode:2010ZK .... 225 ... 94Z. Дои:10.1524 / zkri.2010.1202.
  13. ^ а б c http://nanomegas.com[требуется полная цитата ]
  14. ^ Morniroli, J.P .; Кони, Дж. (1992). «Микродифракция как инструмент идентификации и определения кристаллической структуры». Ультрамикроскопия. 45 (2): 219. Дои:10.1016 / 0304-3991 (92) 90511-Н.
  15. ^ Morniroli, J.-P .; Реджаймия, А. (2007). «Микродифракция прецессии электронов как полезный инструмент для идентификации космической группы». Журнал микроскопии. 227 (2): 157. Дои:10.1111 / j.1365-2818.2007.01800.x.
  16. ^ а б http://www.nanomegas.com/Documents/Precession%20Applications.pdf[требуется полная цитата ]
  17. ^ Цзо, Дж. М. и Рувьер, Дж. Л. (2015). IUCrJ 2, 7-8.
  18. ^ Собственный, C.S .; Sinkler, W .; Маркс, Л. (2006). «Быстрое определение структуры оксида металла по данным псевдокинематической дифракции электронов». Ультрамикроскопия. 106 (2): 114. Дои:10.1016 / j.ultramic.2005.06.058. PMID  16125847.
  19. ^ Gjønnes, J .; Hansen, V .; Berg, B.S .; Runde, P .; Cheng, Y. F .; Gjønnes, K .; Dorset, D. L .; Гилмор, К. Дж. (1998). "Модель структуры для фазы Alm. Fe Получено из трехмерных данных об интенсивности дифракции электронов, полученных с помощью метода прецессии. Сравнение с дифракцией на сходящемся пучке " (PDF). Acta Crystallographica Раздел A. 54 (3): 306. Дои:10.1107 / S0108767397017030.
  20. ^ Хадерманн, Шутка; Абакумов, Артем М .; Тернер, Стюарт; Хафидеддин, Зайнаб; Хасанова, Нелли Р .; Антипов, Евгений В .; Ван Тенделоо, Густав (2011). «Решение структуры материалов литий-ионных аккумуляторов с помощью прецессионной дифракции электронов: приложение к Li2CoPO4F». Химия материалов. 23 (15): 3540–5. Дои:10,1021 / см201257b.
  21. ^ Хадерманн, Шутка; Абакумов, Артем М .; Цирлин, Александр А .; Филоненко, Владимир П .; Гонниссен, Джули; Тан, Хайян; Вербек, Йохан; Гемми, Мауро; Антипов, Евгений В .; Рознер, Хельге (2010). «Прямое решение пространственной структуры из данных прецессионной дифракции электронов: разрешение тяжелых и легких рассеивателей в Pb13Mn9O25». Ультрамикроскопия. 110 (7): 881. Дои:10.1016 / j.ultramic.2010.03.012. PMID  20409638.
  22. ^ Булахья, Халид; Руис-Гонсалес, Луиза; Паррас, Марина; González-Calbet, José M .; Никольский, М.С.; Николопулос, Ставрос (2007). «Ab initio определение структур, связанных с тяжелым оксидом перовскита, по данным прецессионной электронной дифракции». Ультрамикроскопия. 107 (6–7): 445. Дои:10.1016 / j.ultramic.2006.03.008. PMID  17254714.
  23. ^ а б Гилмор, Кристофер Дж .; Донг, Вэй; Дорсет, Дуглас Л. (2008). «Решение кристаллических структур цеолитов с использованием данных дифракции электронов. I. Использование гистограмм плотности потенциала». Acta Crystallographica Раздел A. 64 (2): 284. Bibcode:2008AcCrA..64..284G. Дои:10.1107 / S010876730705862X.
  24. ^ Дорсет, Дуглас Л .; Гилмор, Кристофер Дж .; Жорда, Хосе Луис; Николопулос, Ставрос (2007). «Прямое электронно-кристаллографическое определение зональных структур цеолитов». Ультрамикроскопия. 107 (6–7): 462. Дои:10.1016 / j.ultramic.2006.05.013. PMID  17240069.
  25. ^ Кольб, У .; Горелик, Т .; Kübel, C .; Оттен, M.T .; Хуберт, Д. (2007). «На пути к автоматизированной дифракционной томографии: Часть I - Сбор данных». Ультрамикроскопия. 107 (6–7): 507. Дои:10.1016 / j.ultramic.2006.10.007. PMID  17234347.
  26. ^ Фейанд, Марк; Мугнайоли, Энрико; Вермоортеле, Фредерик; Буекен, Барт; Dieterich, Johannes M .; Реймер, Тим; Колб, Юте; ДеВос, Дирк; Сток, Норберт (2012). «Автоматизированная дифракционная томография для выяснения структуры двойников субмикрометровых кристаллов высокопористого, каталитически активного металлоорганического каркаса висмута». Angewandte Chemie International Edition. 51 (41): 10373. Дои:10.1002 / anie.201204963. PMID  22976879.
  27. ^ Смец, Стеф; McCusker, Lynne B .; Баерлохер, Кристиан; Мугнайоли, Энрико; Колб, Юте (2013). «Использование FOCUS для определения структур цеолитов по данным трехмерной дифракции электронов» (PDF). Журнал прикладной кристаллографии. 46 (4): 1017. Дои:10.1107 / S0021889813014817.
  28. ^ Горелик, Татьяна Е .; Ван Де Стрик, Жакко; Килбингер, Андреас Ф. М .; Брунклаус, Гюнтер; Колб, Юте (2012). «Ab-инициокристаллический анализ структуры и подходы к уточнению олигоп-бензамидов на основе данных электронной дифракции» (PDF). Acta Crystallographica Раздел B. 68 (2): 171. Дои:10.1107 / S0108768112003138.
  29. ^ Ляо, Ифэн; Маркс, Лоуренс Д. (2013). «Уменьшение каналирования электронов в EDS с помощью прецессии». Ультрамикроскопия. 126: 19–22. Дои:10.1016 / j.ultramic.2012.11.007. ЧВК  3608828. PMID  23376402.
  30. ^ Эстраде, Соня; Портильо, Хоаким; Йедра, Луис; Rebled, Хосе Мануэль; Пейро, Франческа (2012). «Улучшение сигнала EELS за счет прецессии пучка в ПЭМ». Ультрамикроскопия. 116: 135. Дои:10.1016 / j.ultramic.2012.03.018.

внешняя ссылка