Суперпарамагнетизм - Википедия - Superparamagnetism

Суперпарамагнетизм это форма магнетизм который появляется в небольших ферромагнитный или же ферримагнитный наночастицы. В достаточно малых наночастицах намагниченность может произвольно менять направление под действием температуры. Типичное время между двумя переворотами называется Время релаксации Néel. В отсутствие внешнего магнитного поля, когда время, используемое для измерения намагниченности наночастиц, намного больше, чем время релаксации Нееля, их намагниченность в среднем равна нулю; говорят, что они находятся в суперпарамагнитном состоянии. В этом состоянии внешнее магнитное поле способно намагничивать наночастицы, как и парамагнетик. Однако их магнитная восприимчивость намного больше, чем у парамагнетиков.

Релаксация Нееля в отсутствие магнитного поля

Обычно любой ферромагнитный или ферримагнитный материал претерпевает переход в парамагнитное состояние, превышающее его. Температура Кюри. Суперпарамагнетизм отличается от этого стандартного перехода, поскольку он происходит ниже температуры Кюри материала.

Суперпарамагнетизм возникает в наночастицах, которые однодоменный, т.е. состоящий из одного магнитный домен. Это возможно при их диаметре менее 3–50 нм, в зависимости от материалов. В этом состоянии считается, что намагниченность наночастиц представляет собой единый гигантский магнитный момент, сумму всех индивидуальных магнитных моментов, переносимых атомами наночастицы. Специалисты в области суперпарамагнетизма называют это «приближением макропина».

Из-за наночастиц магнитная анизотропия магнитный момент обычно имеет только две устойчивые антипараллельные ориентации, разделенные расстоянием энергетический барьер. Стабильные ориентации определяют так называемую «легкую ось» наночастицы. При конечной температуре существует конечная вероятность того, что намагниченность перевернется и изменит свое направление. Среднее время между двумя переворотами называется временем релаксации Нееля. ${ Displaystyle тау _ { текст {N}}}$ и задается следующим уравнением Нееля – Аррениуса:^[1]

{ displaystyle tau _ { text {N}} = tau _ {0} exp left ({ frac {KV} {k _ { text {B}} T}} right)}

,

куда:

${ Displaystyle тау _ { текст {N}}}$ таким образом, это средняя продолжительность времени, которое требуется для того, чтобы намагниченность наночастицы произвольно перевернулась в результате тепловые колебания.
${ displaystyle tau _ {0}}$ - отрезок времени, характерный для материала, называемый время попытки или же период попытки (его обратная величина называется частота попыток); его типичное значение составляет 10⁻⁹ и 10⁻¹⁰ второй.
K - плотность энергии магнитной анизотропии наночастицы и V его объем. КВ поэтому энергетический барьер связанный с намагничиванием, перемещающимся от своего начального направления легкой оси через «твердую плоскость» к другому направлению легкой оси.
k_B это Постоянная Больцмана.
Т это температура.

Этот промежуток времени может составлять от нескольких наносекунд до лет или намного дольше. В частности, можно видеть, что время релаксации Нееля является экспоненциальной функцией от объема зерна, что объясняет, почему вероятность переворота становится быстро пренебрежимо малой для объемных материалов или крупных наночастиц.

Температура блокировки

Представим себе, что намагниченность одиночной суперпарамагнитной наночастицы измеряется, и определим ${ Displaystyle тау _ { текст {м}}}$ как время измерения. Если ${ Displaystyle тау _ { текст {м}} gg тау _ { текст {N}}}$ , намагниченность наночастиц изменится несколько раз во время измерения, затем измеренная намагниченность будет усреднена до нуля. Если ${ Displaystyle тау _ { текст {м}} ll тау _ { текст {N}}}$ , намагниченность не изменится во время измерения, поэтому измеренная намагниченность будет такой, какой была мгновенная намагниченность в начале измерения. В первом случае наночастица будет находиться в суперпарамагнитном состоянии, тогда как во втором случае она будет казаться «заблокированной» в своем исходном состоянии.

Состояние наночастицы (суперпарамагнитный или заблокированный) зависит от времени измерения. Переход между суперпарамагнетизмом и заблокированным состоянием происходит, когда ${ Displaystyle тау _ { текст {м}} = тау _ { текст {N}}}$ . В некоторых экспериментах время измерения поддерживается постоянным, но температура варьируется, поэтому переход между суперпарамагнетизмом и заблокированным состоянием рассматривается как функция температуры. Температура, при которой ${ Displaystyle тау _ { текст {м}} = тау _ { текст {N}}}$ называется температура блокировки:

{ displaystyle T _ { text {B}} = { frac {KV} {k _ { text {B}} ln left ({ frac { tau _ { text {m}}} { tau _ {0}}} right)}}}

Для типичных лабораторных измерений значение логарифма в предыдущем уравнении составляет порядка 20–25.

Влияние магнитного поля

Функция Ланжевена (красная линия) по сравнению с

{ textstyle tanh left ({ frac {1} {3}} x right)}

(Синяя линия).

Когда внешнее магнитное поле ЧАС применяется к совокупности суперпарамагнитных наночастиц, их магнитные моменты стремятся выровняться вдоль приложенного поля, что приводит к суммарной намагниченности. Кривая намагничивания сборки, то есть намагничивание как функция приложенного поля, имеет обратимую S-образную форму. возрастающая функция. Эта функция довольно сложна, но для некоторых простых случаев:

Если все частицы идентичны (одинаковый энергетический барьер и одинаковый магнитный момент), все их легкие оси ориентированы параллельно приложенному полю, а температура достаточно низка (Т_B < Т ≲ КВ/(10 k_B)), то намагниченность сборки равна
${ Displaystyle M (H) приблизительно п му tanh left ({ frac { mu _ {0} H mu} {k _ { text {B}} T}} right)}$ .
Если все частицы идентичны и температура достаточно высока (Т ≳ КВ/k_B), то независимо от ориентации легких топоров:
${ Displaystyle М (ЧАС) приблизительно п му L влево ({ гидроразрыва { му _ {0} Н му} {к _ { текст {B}} T}} справа)}$

В приведенных выше уравнениях:

п - плотность наночастиц в образце
${ textstyle mu _ {0}}$ это магнитная проницаемость вакуума
${ textstyle mu}$ магнитный момент наночастицы
${ textstyle L (x) = { frac {1} { tanh (x)}} - { frac {1} {x}}}$ это Функция Ланжевена

Начальный уклон ${ Displaystyle M (H)}$ функция - магнитная восприимчивость образца ${ displaystyle chi}$ :

{ displaystyle chi = { begin {cases} displaystyle { frac {n mu _ {0} mu ^ {2}} {k _ { text {B}} T}} & { text {для первый случай}} displaystyle { frac {n mu _ {0} mu ^ {2}} {3k _ { text {B}} T}} & { text {для второго случая}} end {case}}}

Последняя восприимчивость также действительна для всех температур. ${ displaystyle T> T _ { text {B}}}$ если легкие оси наночастиц ориентированы случайным образом.

Из этих уравнений видно, что большие наночастицы имеют большую µ и так большая восприимчивость. Это объясняет, почему суперпарамагнитные наночастицы обладают гораздо большей восприимчивостью, чем стандартные парамагнетики: они ведут себя точно так же, как парамагнетики с огромным магнитным моментом.

Зависимость намагниченности от времени

Отсутствует зависимость намагниченности от времени, когда наночастицы либо полностью заблокированы ( ${ displaystyle T ll T _ { text {B}}}$ ) или полностью суперпарамагнитный ( ${ displaystyle T gg T _ { text {B}}}$ ). Однако вокруг есть узкое окошко. ${ displaystyle T _ { text {B}}}$ где время измерения и время релаксации сопоставимы по величине. В этом случае можно наблюдать частотную зависимость восприимчивости. Для случайно ориентированного образца комплексная восприимчивость^[2] является:

{ displaystyle chi ( omega) = { frac { chi _ { text {sp}} + я omega tau chi _ { text {b}}} {1 + i omega tau} }}

куда

${ textstyle { frac { omega} {2 pi}}}$ частота приложенного поля
${ textstyle chi _ { text {sp}} = { frac {n mu _ {0} mu ^ {2}} {3k _ { text {B}} T}}}$ - восприимчивость в суперпарамагнитном состоянии
${ textstyle chi _ { text {b}} = { frac {n mu _ {0} mu ^ {2}} {3KV}}}$ это восприимчивость в заблокированном состоянии
${ textstyle тау = { гидроразрыва { тау _ { текст {N}}} {2}}}$ время релаксации сборки

Из этой частотно-зависимой восприимчивости можно вывести временную зависимость намагниченности для слабых полей:

{ displaystyle tau { frac { mathrm {d} M} { mathrm {d} t}} + M = tau chi _ { text {b}} { frac { mathrm {d} H } { mathrm {d} t}} + chi _ { text {sp}} H}

Измерения

Суперпарамагнитную систему можно измерить с помощью Восприимчивость к переменному току измерения, когда приложенное магнитное поле изменяется во времени, и измеряется магнитный отклик системы. Суперпарамагнитная система будет демонстрировать характерную частотную зависимость: Когда частота намного выше 1 / τ_N, будет другой магнитный отклик, чем при частоте намного ниже 1 / τ_N, поскольку во втором случае, но не в первом, ферромагнитные кластеры успеют отреагировать на поле, перевернув свою намагниченность.^[3] Точная зависимость может быть вычислена из уравнения Нееля – Аррениуса, если предположить, что соседние кластеры ведут себя независимо друг от друга (если кластеры взаимодействуют, их поведение становится более сложным). Также возможно выполнять магнитооптические измерения восприимчивости к переменному току с магнитооптически активными суперпарамагнитными материалами, такими как наночастицы оксида железа, в видимом диапазоне длин волн.^[4]

Влияние на жесткие диски

Суперпарамагнетизм устанавливает предел плотности хранения жесткие диски из-за минимального размера частиц, которые можно использовать. Это ограничение на поверхностная плотность известен как суперпарамагнитный предел.

Старая технология жесткого диска использует продольная запись. Предполагаемый лимит от 100 до 200 Гбит / дюйм.²^[5]
Текущая технология жестких дисков использует перпендикулярная запись. По состоянию на июль 2020 г.^{[Обновить]} накопители с плотностью около 1 Тбит / дюйм² доступны в продаже^[6]. Это предел для обычной магнитной записи, предсказанный в 1999 году.^[7]^[8]
В настоящее время разрабатываются следующие технологии жестких дисков: магнитная запись с подогревом (HAMR) и микроволновая магнитная запись (MAMR), в которых используются материалы, которые стабильны при гораздо меньших размерах.^[9]. Им требуется локальный нагрев или микроволновое возбуждение, прежде чем можно будет изменить магнитную ориентацию долота. Битовая запись (BPR) позволяет избежать использования мелкозернистой среды и является еще одной возможностью^[10] Кроме того, технологии магнитной записи, основанные на топологических искажениях намагниченности, известные как скирмионы, Были предложены.^[11]

Приложения

Общие приложения

Феррожидкость: регулируемая вязкость

Биомедицинские приложения

Визуализация: Контрастные вещества в магнитно-резонансная томография (МРТ)
Магнитное разделение: разделение клеток, ДНК, белков, ловля РНК
Лечение: адресная доставка лекарств, магнитная гипертермия, магнитофекция

Смотрите также

внешняя ссылка

[Neel49-1] Неэль, Л. (1949). «Великолепная теория ферромагнетизма в зернах с плавниками и приложениями на земле». Анна. Геофис. 5: 99–136. (на французском языке; английский перевод доступен на Курти, Н., изд. (1988). Избранные произведения Луи Нееля. Гордон и Брич. С. 407–427. ISBN 978-2-88124-300-4.).

[2] Gittleman, J. I .; Abeles, B .; Бозовский, С. (1974). «Суперпарамагнетизм и релаксационные эффекты в гранулированном Ni-SiO.₂ и Ni-Al₂О₃ фильмы ». Физический обзор B. 9 (9): 3891–3897. Bibcode:1974PhRvB ... 9.3891G. Дои:10.1103 / PhysRevB.9.3891.

[3] Мартиен, Динеш. «Введение в: восприимчивость к переменному току» (PDF). Квантовый дизайн. Получено 15 апреля 2017.

[4] Вандендрише, Стефан; и другие. (2013). «Магнитооптическая гармоническая восприимчивость суперпарамагнитных материалов». Письма по прикладной физике. 102 (16): 161903–5. Bibcode:2013АпФЛ.102п1903В. Дои:10.1063/1.4801837.

[5] Крайдер, М. Х. Магнитная запись за суперпарамагнитным пределом. Конференция по магнетизму, 2000. Сборник технических статей INTERMAG 2000. 2000 IEEE International. п. 575. Дои:10.1109 / INTMAG.2000.872350.

[6] Музей истории компьютеров: Плотность жесткого диска достигает 1 терабит на квадратный дюйм

[7] Р. Вуд, «Возможность магнитной записи при 1 терабит на квадратный дюйм», IEEE Trans. Magn., Vol. 36, No. 1, pp. 36-42, январь 2000 г.

[8] «Hitachi достигла вехи в области нанотехнологий, увеличив в четыре раза объем жесткого диска на терабайт» (Пресс-релиз). Hitachi. 15 октября 2007 г.. Получено 1 сен 2011.

[9] Y. Shiroishi et al., "Будущие варианты хранения на жестких дисках", IEEE Trans. Magn., Vol. 45, No. 10, pp. 3816-22, сентябрь 2009 г.

[10] Мюррей, Мэтью (19 августа 2010 г.). «Изменит ли диски Toshiba с битовой структурой ландшафт жестких дисков?». Журнал ПК. Получено 21 августа 2010.

[11] Ферт, Альберт; Крос, Винсент; Сампайо, Жуан (1 марта 2013 г.). «Скирмионы на трассе». Природа Нанотехнологии. 8 (3): 152–156. Bibcode:2013НатНа ... 8..152F. Дои:10.1038 / nnano.2013.29. ISSN 1748-3387. PMID 23459548.

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]

[9]

[10]

[11]