Критерий устойчивости Найквиста - Википедия - Nyquist stability criterion

Сюжет Найквиста для

{ Displaystyle G (s) = { гидроразрыва {1} {s ^ {2} + s + 1}}}

с

{ displaystyle s = jw}

.

В теория управления и теория устойчивости, то Критерий устойчивости Найквиста или же Критерий устойчивости Стрекера – Найквиста., независимо обнаруженный немецким инженером-электриком Феликс Стрекер [де ] в Сименс в 1930 г.^[1]^[2]^[3] и шведско-американский инженер-электрик Гарри Найквист в Bell Telephone Laboratories в 1932 г.,^[4] это графический метод определения стабильность из динамическая система. Потому что он смотрит только на Сюжет Найквиста в системах с разомкнутым контуром его можно применять без явного вычисления полюсов и нулей замкнутой или разомкнутой системы (хотя должно быть известно количество каждого типа особенностей правой полуплоскости). В результате его можно применять к системам, определяемым не-рациональные функции, например, системы с задержками. В отличие от Графики Боде, он может справиться передаточные функции с особенностями правой полуплоскости. Кроме того, существует естественное обобщение на более сложные системы с несколько входов и несколько выходов, например, системы управления самолетами.

Критерий Найквиста широко используется в электроника и разработка систем управления, а также в других областях, для проектирования и анализа систем с Обратная связь. Хотя Найквист является одним из самых общих тестов стабильности, он по-прежнему ограничивается линейный, неизменный во времени (LTI) системы. Нелинейные системы должны использовать более сложные критерии устойчивости, Такие как Ляпунов или критерий круга. Хотя Найквист представляет собой графический метод, он дает лишь ограниченное представление о том, почему система стабильна или нестабильна, или как изменить нестабильную систему, чтобы сделать ее стабильной. Такие методы, как графики Боде, хотя и менее общие, иногда оказываются более полезным инструментом проектирования.

Сюжет Найквиста

Сюжет Найквиста. Хотя частоты не указаны на кривой, можно сделать вывод, что точка нулевой частоты находится справа, а кривая на высокой частоте движется по спирали к началу координат. Это связано с тем, что усиление на нулевой частоте должно быть чисто реальным (по оси X) и обычно не равно нулю, в то время как большинство физических процессов имеют некоторую степень фильтрации нижних частот, поэтому высокочастотная характеристика равна нулю.

А Сюжет Найквиста это параметрический график частотной характеристики, используемой в автоматический контроль и обработка сигналов. Чаще всего графики Найквиста используются для оценки устойчивости системы с Обратная связь. В Декартовы координаты, реальная часть функция передачи откладывается по оси X. Мнимая часть откладывается по оси Y. Частота качается как параметр, в результате получается график для каждой частоты. Этот же сюжет можно описать с помощью полярные координаты, куда прирост передаточной функции - радиальная координата, а фаза передаточной функции - соответствующая угловая координата. Сюжет Найквиста назван в честь Гарри Найквист, бывший инженер в Bell Laboratories.

Оценка устойчивости замкнутого контура негативный отзыв система выполняется путем применения критерия устойчивости Найквиста к графику Найквиста разомкнутой системы (то есть той же системы без ее Обратная связь ). Этот метод легко применим даже для систем с задержками и другими нерациональными передаточными функциями, которые могут оказаться трудными для анализа с помощью других методов. Стабильность определяется по количеству окружений точки в (−1,0). Диапазон коэффициентов усиления, в котором система будет устойчивой, можно определить, глядя на пересечения реальной оси.

График Найквиста может предоставить некоторую информацию о форме передаточной функции. Например, на графике представлена информация о разнице между количеством нули и полюсы из функция передачи^[5] на угол, под которым кривая приближается к началу координат.

При рисовании от руки иногда используется мультяшная версия графика Найквиста, которая показывает линейность кривой, но где координаты искажены, чтобы показать больше деталей в интересующих областях. При построении графиков с помощью вычислений нужно быть осторожным, чтобы охватить все интересующие частоты. Обычно это означает, что параметр изменяется логарифмически, чтобы охватить широкий диапазон значений.

Фон

Рассмотрим систему, передаточная функция которой ${ Displaystyle G (s)}$ ; при помещении в замкнутый контур с отрицательной обратной связью ${ displaystyle H (s)}$ , то передаточная функция с обратной связью (CLTF) затем становится ${ displaystyle { frac {G} {1 + GH}}}$ . Устойчивость можно определить, исследуя корни полинома коэффициента нечувствительности ${ displaystyle 1 + GH}$ , например с использованием Массив Рауса, но этот метод несколько утомителен. Выводы также можно сделать, изучив передаточную функцию без обратной связи (OLTF). ${ displaystyle GH (s)}$ , используя свои Графики Боде или, как здесь, его полярный график с использованием критерия Найквиста следующим образом.

Любой Домен Лапласа функция передачи ${ displaystyle { mathcal {T}} (s)}$ можно выразить как отношение двух многочленов: ${ displaystyle { mathcal {T}} (s) = { frac {N (s)} {D (s)}}.}$

Корни ${ Displaystyle N (s)}$ называются нули из ${ displaystyle { mathcal {T}} (s)}$ , и корни ${ Displaystyle D (s)}$ являются полюса из ${ displaystyle { mathcal {T}} (s)}$ . Полюса ${ displaystyle { mathcal {T}} (s)}$ также называются корнями «характеристического уравнения» ${ Displaystyle D (s) = 0}$ .

Стабильность ${ displaystyle { mathcal {T}} (s)}$ определяется значениями его полюсов: для устойчивости действительная часть каждого полюса должна быть отрицательной. Если ${ displaystyle { mathcal {T}} (s)}$ формируется путем замыкания отрицательной единичной обратной связи вокруг передаточной функции разомкнутого контура ${ Displaystyle GH (s) = { гидроразрыва {A (s)} {B (s)}}}$ , то корни характеристического уравнения также являются нулями ${ displaystyle 1 + GH (s)}$ , или просто корни ${ displaystyle A (s) + B (s) = 0}$ .

Принцип аргумента Коши

Из комплексный анализ, контур ${ displaystyle Gamma _ {s}}$ нарисованный в комплексе ${ displaystyle s}$ плоскость, охватывающая, но не проходящая через любое количество нулей и полюсов функции ${ Displaystyle F (s)}$ , возможно нанесенный на карту на другой самолет (названный ${ Displaystyle F (s)}$ плоскости) функцией ${ displaystyle F}$ . Точно каждая сложная точка ${ displaystyle s}$ в контуре ${ displaystyle Gamma _ {s}}$ отображается в точку ${ Displaystyle F (s)}$ в новом ${ Displaystyle F (s)}$ плоскость, дающая новый контур.

Сюжет Найквиста ${ Displaystyle F (s)}$ , который является контуром ${ Displaystyle Gamma _ {F (s)} = F ( Gamma _ {s})}$ окружит точку ${ displaystyle s = {- 1 / k + j0}}$ из ${ Displaystyle F (s)}$ самолет ${ displaystyle N}$ раз, где ${ Displaystyle N = P-Z}$ по принципу аргумента Коши. Здесь ${ displaystyle Z}$ и ${ displaystyle P}$ - соответственно количество нулей ${ displaystyle 1 + kF (s)}$ и полюса ${ Displaystyle F (s)}$ внутри контура ${ displaystyle Gamma _ {s}}$ . Обратите внимание, что мы считаем окружения в ${ Displaystyle F (s)}$ плоскость в том же смысле, что и контур ${ displaystyle Gamma _ {s}}$ и что окружения в противоположном направлении отрицательный окружения. То есть мы считаем окружности по часовой стрелке положительными, а против часовой стрелки - отрицательными.

Вместо принципа аргумента Коши в оригинальной статье Гарри Найквист в 1932 г. использует менее элегантный подход. Излагаемый здесь подход аналогичен подходу, используемому Лерой МакКоллом (Фундаментальная теория сервомеханизмов 1945) или Хендрик Боде (Сетевой анализ и конструкция усилителя обратной связи 1945), оба из которых также работали в Bell Laboratories. Этот подход встречается в большинстве современных учебников по теории управления.

Критерий Найквиста

Сначала строим контур Найквиста, контур, охватывающий правую половину комплексной плоскости:

путь, идущий вверх по ${ displaystyle j omega}$ ось, от ${ displaystyle 0-j infty}$ к ${ displaystyle 0 + j infty}$ .
полукруглая дуга с радиусом ${ Displaystyle г к infty}$ , который начинается в ${ displaystyle 0 + j infty}$ и путешествует по часовой стрелке в ${ displaystyle 0-j infty}$ .

Контур Найквиста, отображаемый через функцию ${ displaystyle 1 + G (s)}$ дает график ${ displaystyle 1 + G (s)}$ в комплексной плоскости. Согласно принципу аргумента, количество окружений начала координат по часовой стрелке должно быть количеством нулей ${ displaystyle 1 + G (s)}$ в правой половине комплексной плоскости за вычетом числа полюсов ${ displaystyle 1 + G (s)}$ в правой половине комплексной плоскости. Если вместо этого контур отображается через передаточную функцию разомкнутого контура ${ Displaystyle G (s)}$ , в результате Сюжет Найквиста из ${ Displaystyle G (s)}$ . Подсчитав окружности результирующего контура, равные -1, мы находим разницу между количеством полюсов и нулей в правой половине комплексной плоскости ${ displaystyle 1 + G (s)}$ . Напоминая, что нули ${ displaystyle 1 + G (s)}$ являются полюсами замкнутой системы, и отмечая, что полюса ${ displaystyle 1 + G (s)}$ такие же, как полюса ${ Displaystyle G (s)}$ , мы теперь заявляем Критерий Найквиста:

Учитывая контур Найквиста ${ displaystyle Gamma _ {s}}$ , позволять ${ displaystyle P}$ быть числом полюсов ${ Displaystyle G (s)}$ в окружении ${ displaystyle Gamma _ {s}}$ , и ${ displaystyle Z}$ быть количеством нулей ${ displaystyle 1 + G (s)}$ в окружении ${ displaystyle Gamma _ {s}}$ . В качестве альтернативы и, что более важно, если ${ displaystyle Z}$ - количество полюсов замкнутой системы в правой полуплоскости, а ${ displaystyle P}$ количество полюсов передаточной функции разомкнутого контура ${ Displaystyle G (s)}$ в правой полуплоскости результирующий контур в ${ Displaystyle G (s)}$ -самолет, ${ Displaystyle Gamma _ {G (s)}}$ окружит (по часовой стрелке) точку ${ displaystyle (-1 + j0)}$ ${ displaystyle N}$ раз такие, что ${ Displaystyle N = Z-P}$ .

Если система изначально нестабильна без обратной связи, необходима обратная связь для стабилизации системы. Полюса правой полуплоскости (RHP) представляют эту нестабильность. Для обеспечения устойчивости системы с обратной связью количество корней с обратной связью в правой половине s-плоскости должно быть равно нулю. Следовательно, количество обходов против часовой стрелки около ${ displaystyle -1 + j0}$ должно быть равно количеству полюсов разомкнутого контура в RHP. Любое окружение критической точки по часовой стрелке частотной характеристикой разомкнутого контура (при оценке от низкой частоты к высокой) будет указывать на то, что система управления с обратной связью будет дестабилизировать, если контур будет закрыт. (Использование нулей RHP для «нейтрализации» полюсов RHP не устраняет нестабильность, а скорее гарантирует, что система останется нестабильной даже при наличии обратной связи, поскольку корни замкнутого контура перемещаются между полюсами разомкнутого контура и нулями в присутствии обратной связи. Фактически, ноль RHP может сделать нестабильный полюс ненаблюдаемым и, следовательно, не стабилизируемым с помощью обратной связи.)

Критерий Найквиста для систем с полюсами на мнимой оси

Вышеупомянутое рассмотрение проводилось в предположении, что передаточная функция разомкнутого контура ${ Displaystyle G (s)}$ не имеет полюса на мнимой оси (т.е. полюса формы ${ displaystyle 0 + j omega}$ ). Это вытекает из требования принцип аргумента что контур не может проходить через какой-либо полюс функции отображения. Чаще всего встречаются системы с интеграторами (полюсы в нуле).

Чтобы иметь возможность анализировать системы с полюсами на воображаемой оси, контур Найквиста может быть изменен, чтобы избежать прохождения через точку ${ displaystyle 0 + j omega}$ . Один из способов сделать это - построить полукруглую дугу с радиусом ${ displaystyle r to 0}$ вокруг ${ displaystyle 0 + j omega}$ , который начинается в ${ Displaystyle 0 + J ( omega -r)}$ и движется против часовой стрелки к ${ Displaystyle 0 + J ( omega + r)}$ . Такая модификация означает, что фазор ${ Displaystyle G (s)}$ движется по дуге бесконечного радиуса на ${ displaystyle -l pi}$ , куда ${ displaystyle l}$ - кратность полюса на мнимой оси.

Математический вывод

Система отрицательной обратной связи единства грамм со скалярным усилением, обозначенным K

Наша цель состоит в том, чтобы посредством этого процесса проверить стабильность передаточной функции нашей единой системы обратной связи с усилением k, который задается

{ displaystyle T (s) = { frac {кг (s)} {1 + kG (s)}}}

То есть, мы хотели бы проверить, соответствует ли характеристическое уравнение указанной выше передаточной функции, заданное формулой

{ Displaystyle D (s) = 1 + кг (s) = 0}

имеет нули вне открытой левой полуплоскости (обычно инициализируется как OLHP).

Предположим, что у нас есть контур по часовой стрелке (т.е. отрицательно ориентированный) ${ displaystyle Gamma _ {s}}$ охватывая правую полуплоскость, с углублениями по мере необходимости, чтобы избежать прохождения нулей или полюсов функции ${ Displaystyle G (s)}$ . Коши принцип аргумента утверждает, что

{ displaystyle - { frac {1} {2 pi i}} oint _ { Gamma _ {s}} {D '(s) over D (s)} , ds = N = Z-P}

Где ${ displaystyle Z}$ обозначает количество нулей ${ Displaystyle D (s)}$ заключен в контур и ${ displaystyle P}$ обозначает количество полюсов ${ Displaystyle D (s)}$ по такому же контуру. Переставляя, мы имеем ${ Displaystyle Z = N + P}$ , то есть

{ displaystyle Z = - { frac {1} {2 pi i}} oint _ { Gamma _ {s}} {D '(s) over D (s)} , ds + P}

Затем отметим, что ${ Displaystyle D (s) = 1 + кг (s)}$ имеет точно такие же полюсы, как ${ Displaystyle G (s)}$ . Таким образом, мы можем найти ${ displaystyle P}$ путем подсчета полюсов ${ Displaystyle G (s)}$ которые появляются внутри контура, то есть в открытой правой полуплоскости (ORHP).

Теперь мы изменим приведенный выше интеграл с помощью замены. То есть установка ${ Displaystyle и (s) = D (s)}$ , у нас есть

{ displaystyle N = - { frac {1} {2 pi i}} oint _ { Gamma _ {s}} {D '(s) over D (s)} , ds = - { гидроразрыв {1} {2 pi i}} oint _ {u ( Gamma _ {s})} {1 over u} , du}

Затем мы делаем дальнейшую замену, устанавливая ${ displaystyle v (u) = { frac {u-1} {k}}}$ . Это дает нам

{ displaystyle N = - { frac {1} {2 pi i}} oint _ {u ( Gamma _ {s})} {1 over u} , du = - {{1} over {2 pi i}} oint _ {v (u ( Gamma _ {s}))} {1 over {v + 1 / k}} , dv}

Заметим, что ${ Displaystyle v (U ( Gamma _ {s})) = {{D ( Gamma _ {s}) - 1} over {k}} = G ( Gamma _ {s})}$ дает нам изображение нашего контура под ${ Displaystyle G (s)}$ , то есть наши Сюжет Найквиста. Мы можем дополнительно уменьшить интеграл

{ displaystyle N = - { frac {1} {2 pi i}} oint _ {G ( Gamma _ {s}))} { frac {1} {v + 1 / k}} , dv}

применяя Интегральная формула Коши. Фактически, мы обнаруживаем, что указанный выше интеграл точно соответствует тому количеству раз, когда график Найквиста охватывает точку ${ displaystyle -1 / k}$ по часовой стрелке. Таким образом, мы можем окончательно констатировать, что

{ displaystyle { begin {align} Z = {} & N + P [6pt] = {} & { text {(количество раз, когда график Найквиста обводит круг}} {- 1 / k} { text {по часовой стрелке )}} & {} + { text {(количество полюсов}} G (ов) { text {в ORHP)}} end {выравнивается}}}

Таким образом, мы находим, что ${ displaystyle T (s)}$ как определено выше, соответствует стабильной системе с единственной обратной связью, когда ${ displaystyle Z}$ , как указано выше, равно 0.

Резюме

Если передаточная функция разомкнутого контура ${ Displaystyle G (s)}$ имеет нулевой полюс кратности ${ displaystyle l}$ , то график Найквиста имеет разрыв при ${ displaystyle omega = 0}$ . При дальнейшем анализе следует предположить, что вектор перемещается ${ displaystyle l}$ раз по часовой стрелке по полукругу бесконечного радиуса. После применения этого правила нулевыми полюсами следует пренебречь, т.е. если других нестабильных полюсов нет, то передаточная функция разомкнутого контура ${ Displaystyle G (s)}$ следует считать стабильным.
Если передаточная функция разомкнутого контура ${ Displaystyle G (s)}$ устойчиво, то замкнутая система неустойчива при любой окружение точки −1.
Если передаточная функция разомкнутого контура ${ Displaystyle G (s)}$ является неустойчивый, тогда должен быть один прилавок по часовой стрелке окружение −1 для каждого полюса ${ Displaystyle G (s)}$ в правой половине комплексной плоскости.
Количество лишних окружений (N + п больше 0) - это в точности количество неустойчивых полюсов замкнутой системы.
Однако, если график проходит через точку ${ displaystyle -1 + j0}$ , а затем решив даже предельная стабильность системы становится трудным, и единственный вывод, который можно сделать из графика, состоит в том, что на ${ displaystyle j omega}$ ось.

Смотрите также

дальнейшее чтение

Фолкнер, Э. А. (1969): Введение в теорию линейных систем; Чепмен и Холл; ISBN 0-412-09400-2
Пиппард, А. (1985): Отклик и стабильность; Издательство Кембриджского университета; ISBN 0-521-31994-3
Гессинг, Р. (2004): Основы управления; Силезский технологический университет; ISBN 83-7335-176-0
Франклин, Г. (2002): Управление с обратной связью динамических систем; Прентис Холл, ISBN 0-13-032393-4

внешняя ссылка

Апплеты с изменяемыми параметрами
EIS Spectrum Analyzer - бесплатная программа для анализа и моделирования спектров импеданса
Функция MATLAB для создания графика Найквиста частотной характеристики модели динамической системы.
Построение сюжета ПИД Найквиста - бесплатный интерактивный виртуальный инструмент, симулятор контура управления
Функция Mathematica для создания графика Найквиста

[Reinschke_2014-1] Райншке, Курт (2014). "Глава 4.3. Das Stabilitätskriterium von Strecker-Nyquist". Lineare Regelungs- und Steuerungstheorie (на немецком языке) (2-е изд.). Springer-Verlag. п. 184. ISBN 978-3-64240960-8. Получено 2019-06-14.

[Bissel_2001-2] Бисселл, Кристофер С. (2001). «Изобретение« черного ящика »: математика как забытая технология в истории коммуникационной техники» (PDF). В архиве (PDF) из оригинала на 2019-06-14. Получено 2019-06-14.

[Strecker_1947-3] Стрекер, Феликс (1947). Die elektrische Selbsterregung mit einer Theorie der aktiven Netzwerke (на немецком). Штутгарт, Германия: С. Хирцель Верлаг [де ]. (NB. Более ранние работы можно найти в разделе литературы.)

[Nyquist_1932-4] Найквист, Гарри (Январь 1932 г.). "Теория регенерации". Технический журнал Bell System. СОЕДИНЕННЫЕ ШТАТЫ АМЕРИКИ: Американская телефонно-телеграфная компания (AT&T). 11 (1): 126–147. Дои:10.1002 / j.1538-7305.1932.tb02344.x.

[Bucknell-5] Графики Найквиста В архиве 2008-09-30 на Wayback Machine

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]