Физические теории, модифицированные общей теорией относительности - Википедия - Physical theories modified by general relativity

В этой статье будет использоваться Соглашение о суммировании Эйнштейна.

Теория общая теория относительности потребовалась адаптация существующих теорий физических, электромагнитных и квантовых эффектов для учета неевклидовой геометрии. Эти физические теории, модифицированные общей теорией относительности описаны ниже.

Классическая механика и специальная теория относительности

Классическая механика и специальная теория относительности здесь объединены, потому что специальная теория относительности во многих отношениях является промежуточным звеном между общей теорией относительности и классической механикой и имеет много общих черт с классической механикой.

В следующем обсуждении математика общей теории относительности используется активно. Также под принцип минимальной связи, физические уравнения специальной теории относительности можно превратить в их аналоги в общей теории относительности, заменив метрику Минковского (η_ab) с соответствующей метрикой пространства-времени (грамм_ab) и заменой любых частных производных ковариантными производными. В последующих обсуждениях подразумевается изменение метрик.

Инерция

Инерционное движение - это движение, свободное от всего силы. В механике Ньютона сила F действуя на частицу с массой м дан кем-то Второй закон Ньютона, ${ Displaystyle F = м { ddot {r}}}$, где ускорение определяется второй производной от положения р относительно времени т . Нулевая сила означает, что инерционное движение - это просто движение с нулевым ускорением:

${ displaystyle { frac { mathrm {d} ^ {2} r} { mathrm {d} t ^ {2}}} = 0}$

Идея та же самая в специальной теории относительности. С помощью Декартовы координаты, инерционное движение математически описывается как:

${ displaystyle { frac { mathrm {d} ^ {2} x ^ {a}} { mathrm {d} tau ^ {2}}} = 0}$

куда ${ Displaystyle х ^ {а}}$ - координата положения и τ является подходящее время. (В механике Ньютона τ ≡ t, координатное время).

И в механике Ньютона, и в специальной теории относительности пространство, а затем пространство-время считаются плоскими, и мы можем построить глобальную декартову систему координат. В общей теории относительности эти ограничения на форму пространства-времени и на используемую систему координат теряются. Следовательно, требуется другое определение инерционного движения. В теории относительности движение по инерции происходит по времениподобному или нулевому геодезические как параметризовано собственным временем. Математически это выражается геодезическое уравнение:

${ displaystyle { frac { mathrm {d} ^ {2} x ^ {a}} { mathrm {d} tau ^ {2}}} + Gamma _ {bc} ^ {a} , { frac { mathrm {d} x ^ {b}} { mathrm {d} tau}} , { frac { mathrm {d} x ^ {c}} { mathrm {d} tau} } = 0}$

куда ${ displaystyle Gamma _ {bc} ^ {a}}$ это Символ Кристоффеля. Поскольку общая теория относительности описывает четырехмерное пространство-время, она представляет четыре уравнения, каждое из которых описывает вторую производную координаты по собственному времени. В случае плоского пространства в декартовых координатах имеем ${ displaystyle Gamma _ {bc} ^ {a} = 0}$, поэтому это уравнение сводится к форме специальной теории относительности.

Гравитация

Для гравитации связь между теорией Ньютона сила тяжести и общая теория относительности регулируется принцип соответствия: Общая теория относительности должна давать те же результаты, что и гравитация, в случаях, когда было доказано, что физика Ньютона является точной.

Вокруг сферически-симметричного объекта ньютоновская теория гравитации предсказывает, что объекты будут физически ускоряться к центру объекта по правилу

${ displaystyle mathbf { ddot {r}} = GM mathbf { hat {r}} / r ^ {2}}$

куда грамм это Ньютон Гравитационная постоянная, M - масса гравитирующего объекта, р - расстояние до гравитационного объекта, а ${ displaystyle mathbf { hat {r}}}$ - единичный вектор, определяющий направление на массивный объект.

в приближение слабого поля общей теории относительности должно существовать идентичное координатное ускорение. Для решения Шварцшильда (которое представляет собой простейшее возможное пространство-время, окружающее массивный объект), то же ускорение, которое (в физике Ньютона) создается силой тяжести, получается, когда константа интегрирования устанавливается равной 2МГ / c²). Для получения дополнительной информации см. Получение решения Шварцшильда.

Переход от ньютоновской механики к общей теории относительности

Некоторые из основных концепций общей теории относительности могут быть изложены за пределами релятивистский домен. В частности, идея о том, что масса / энергия порождает кривизна в Космос и то, что кривизна влияет на движение масс, можно проиллюстрировать на Ньютоновский параметр.

Общая теория относительности обобщает геодезическое уравнение и уравнение поля в релятивистскую сферу, в которой траектории в пространстве заменяются на Ферми – Уокер транспорт вдоль мировые линии в пространство-время. Уравнения также обобщаются на более сложные кривизны.

Переход от специальной теории относительности к общей теории относительности

Базовая структура общей теории относительности, включая геодезическое уравнение и Уравнение поля Эйнштейна, можно получить из специальная теория относительности изучив кинетика и динамика частицы в круговая орбита о земле. С точки зрения симметрия, переход предполагает замену глобальная ковариация Лоренца с локальная ковариация Лоренца.

Сохранение энергии-импульса

В классической механике законы сохранения энергии и импульса рассматриваются отдельно в двух принципах: сохранение энергии и сохранение импульса. С появлением специальная теория относительности, эти два принципа сохранения были объединены в концепции эквивалентность массы и энергии.

Математически утверждение общей теории относительности сохранения энергии-импульса таково:

${ displaystyle {T_ {a}} ^ {b} {} _ {; b} = {T_ {a}} ^ {b} {} _ {, b} + { Gamma ^ {b}} _ {cb } , {T_ {a}} ^ {c} - { Gamma ^ {c}} _ {ab} , {T_ {c}} ^ {b} = 0}$

куда ${ displaystyle {T_ {a}} ^ {b}}$ это тензор энергии-импульса, запятая указывает на частную производную, а точка с запятой указывает на ковариантная производная. Члены, содержащие символы Кристоффеля, отсутствуют в специальной теории относительности закона сохранения энергии-импульса.

В отличие от классической механики и специальной теории относительности, обычно невозможно однозначно определить полную энергию и импульс в общей теории относительности, поэтому тензорные законы сохранения таковы: местный только заявления (см. ADM Energy, хотя). Это часто вызывает путаницу в зависящих от времени пространствах-временах, которые, по-видимому, не сохраняют энергию, хотя местный закон всегда выполняется. Точная формулировка сохранения энергии-импульса в произвольной геометрии требует использования неединственного псевдотензор энергии-импульса-импульса.

Электромагнетизм

Общая теория относительности изменяет описание электромагнитные явления с помощью новой версии Уравнения Максвелла. Они отличаются от форма специальной теории относительности в том, что символы Кристоффеля присутствуют в уравнениях через ковариантную производную.

Исходные уравнения электродинамика в искривленном пространстве-времени (в единицы cgs )

${ displaystyle F ^ {, ab} {} _ {; b} = {4 pi over c} , J ^ {, a}}$

куда F^ab это тензор электромагнитного поля представляющий электромагнитное поле и J^а это четырехканальный представляющие источники электромагнитного поля.

Уравнения без источника такие же, как и их аналоги в специальной теории относительности.

Эффект электромагнитное поле на заряженном объекте затем изменяется на

${ Displaystyle P ^ {, a} {} _ {,; tau} = (q / m) , F ^ {, ab} P_ {b}}$,

куда q это заряд на объекте, м - масса покоя объекта и п ^а это четырехмерный заряженного объекта. Уравнения Максвелла в плоском пространстве-времени восстанавливаются в прямоугольных координатах путем обращения ковариантных производных к частным производным. Для уравнений Максвелла в плоском пространстве-времени в криволинейных координатах см. [1] или же [2]