Чистота (квантовая механика) - Википедия - Purity (quantum mechanics)

В квантовая механика, и особенно квантовая информация теория, чистота нормализованного квантовое состояние скаляр, определяемый как

${ Displaystyle гамма , эквив , { mbox {tr}} ( ро ^ {2}) ,}$

куда ${ Displaystyle rho ,}$ это матрица плотности государства. Чистота определяет меру квантовых состояний, предоставляя информацию о том, насколько состояние смешанный.

Математические свойства

Чистота нормированного квантового состояния удовлетворяет ${ Displaystyle { frac {1} {d}} leq gamma leq 1 ,}$,^[1] куда ${ displaystyle d ,}$ это измерение из Гильбертово пространство на котором определяется состояние. Верхняя оценка получается ${ Displaystyle тр ( ро) = 1 ,}$и ${ Displaystyle тр ( ро ^ {2}) leq тр ( ро) ,}$(видеть след ).

Если ${ Displaystyle rho ,}$ - проекция, определяющая чистое состояние, то верхняя граница насыщается: ${ Displaystyle тр ( ро ^ {2}) = тр ( ро) = 1 ,}$ (видеть Прогнозы ). Нижняя граница получается из полностью смешанного состояния, представленного матрицей ${ displaystyle { frac {1} {d}} I_ {d} ,}$.

Чистота квантового состояния сохраняется при унитарный преобразования, действующие на матрица плотности в виде ${ displaystyle rho mapsto U rho U ^ { dagger} ,}$, куда U является унитарной матрицей. В частности, он сохраняется под оператор эволюции во времени ${ Displaystyle U (т, т_ {0}) = е ^ {{ гидроразрыва {-i} { hbar}} Н (т-т_ {0})} ,}$, куда ЧАС это Гамильтониан оператор.^[1][2]

Физический смысл

Чистое квантовое состояние можно представить в виде одного вектора ${ displaystyle | psi rangle}$ в гильбертовом пространстве. В формулировке матрицы плотности чистое состояние представлено матрицей

${ displaystyle rho _ { mathrm {pure}} = | psi rangle langle psi |}$.

Однако смешанное состояние не может быть представлено таким образом, а вместо этого представлено линейной комбинацией чистых состояний.

${ displaystyle rho _ { mathrm {mixed}} = sum p_ {i} | psi _ {i} rangle langle psi _ {i} |,}$

пока ${ displaystyle sum p_ {i} = 1}$ для нормализации. Параметр чистоты связан с коэффициентами: если только один коэффициент равен 1, состояние чистое; иначе чистота измеряет, насколько их значения похожи. Действительно, чистота 1 / д когда состояние полностью перемешано, т.е.

${ displaystyle rho _ { mathrm {полностью mixed}} = { frac {1} {d}} sum _ {i = 1} ^ {d} | psi _ {i} rangle langle psi _ {i} | = { frac {1} {d}} I_ {d},}$

куда ${ displaystyle | psi _ {i} rangle}$ находятся d ортонормированные векторы, составляющие основу гильбертова пространства.^[3]

Геометрическое представление

На Сфера Блоха, чистые состояния представлены точкой на поверхности сферы, а смешанные состояния представлены внутренней точкой. Таким образом, чистоту состояния можно представить как степень приближения точки к поверхности сферы.

Например, полностью смешанное состояние одного кубита ${ displaystyle { frac {1} {2}} I_ {2} ,}$представлен центром сферы симметрией.

Графическое представление о чистоте может быть достигнуто, если посмотреть на соотношение между матрицей плотности и сферой Блоха,

${ displaystyle rho = { frac {1} {2}} left (I + { vec {a}} cdot { vec { sigma}} right),}$

куда ${ displaystyle { vec {a}}}$ - вектор, представляющий квантовое состояние (на или внутри сферы), и ${ displaystyle { vec { sigma}} = ( sigma _ {x}, sigma _ {y}, sigma _ {z})}$ вектор Матрицы Паули.

Поскольку матрицы Паули бесследовы, все еще выполняется tr (ρ)= 1. Однако в силу

${ displaystyle ({ vec {a}} cdot { vec { sigma}}) ({ vec {b}} cdot { vec { sigma}}) = ({ vec {a}} cdot { vec {b}}) , I + i ({ vec {a}} times { vec {b}}) cdot { vec { sigma}},}$

${ displaystyle rho ^ {2} = { frac {1} {2}} [{ frac {1} {2}} (1+ | a | ^ {2}) I + { vec {a}} cdot { vec { sigma}}],}$

следовательно tr${ displaystyle ( rho ^ {2}) = { frac {1} {2}} (1+ | a | ^ {2}),}$что согласуется с тем фактом, что чистыми являются только состояния на поверхности самой сферы (т.е. ${ Displaystyle | а | = 1}$).

Отношение к другим концепциям

Линейная энтропия

Чистота тривиально связана с Линейная энтропия ${ Displaystyle S_ {L} ,}$ государства

${ Displaystyle gamma = 1-S_ {L} ,.}$

Запутанность

А 2-кубиты чистое состояние ${ displaystyle | psi rangle _ {AB} в H_ {A} иногда H_ {B}}$ можно написать (используя Разложение Шмидта ) в качестве ${ displaystyle | psi rangle _ {AB} = sum _ {j} lambda _ {j} | j rangle _ {A} | j rangle _ {B}}$, куда ${ displaystyle {| j rangle _ {A} }, {| j rangle _ {B} }}$ основы ${ displaystyle H_ {A}, H_ {B}}$ соответственно, и ${ displaystyle sum _ {j} lambda _ {j} ^ {2} = 1, lambda _ {j} geq 0}$. Его матрица плотности равна ${ displaystyle rho ^ {AB} = sum _ {i, j} lambda _ {i} lambda _ {j} | i rangle _ {A} langle j | _ {A} otimes | i rangle _ {B} langle j | _ {B}}$. Степень его запутанности связана с чистотой состояний его подсистем, ${ displaystyle rho ^ {A} = tr_ {B} ( rho _ {AB}) = sum _ {j} lambda _ {j} ^ {2} | j rangle _ {A} langle j | _ {A}}$, и аналогично для ${ displaystyle rho ^ {B}}$ (видеть частичный след ). Если это начальное состояние разделимо (т.е. есть только один ${ displaystyle lambda _ {j} neq 0}$), тогда ${ Displaystyle rho ^ {A}, rho ^ {B}}$ оба чисты. В противном случае это состояние запутывается и ${ Displaystyle rho ^ {A}, rho ^ {B}}$ оба смешаны. Например, если ${ displaystyle | psi rangle _ {AB} = | Phi ^ {+} rangle = { frac {1} { sqrt {2}}} (| 0 rangle _ {A} otimes | 0 rangle _ {B} + | 1 rangle _ {A} otimes | 1 rangle _ {B})}$ что является максимально запутанным состоянием, то ${ Displaystyle rho ^ {A}, rho ^ {B}}$ оба полностью смешаны.

Для 2-кубитов (чистых или смешанных) состояний Число Шмидта (количество коэффициентов Шмидта) не превосходит 2. Используя это и Критерий Переса – Городецкого (для 2-кубитов) состояние запутано, если его частичное транспонирование имеет хотя бы одно отрицательное собственное значение. Используя коэффициенты Шмидта сверху, отрицательное собственное значение равно ${ displaystyle - lambda _ {0} lambda _ {1}}$.^[4] В негатив ${ displaystyle { mathcal {N}} = - lambda _ {0} lambda _ {1}}$ этого собственного значения также используется как мера запутанности - состояние более запутанное, поскольку это собственное значение более отрицательно (до ${ displaystyle - { frac {1} {2}}}$ за Белл заявляет ). Для состояния подсистемы ${ displaystyle A}$ (аналогично для ${ displaystyle B}$), выполняется:

${ displaystyle rho ^ {A} = tr_ {B} (| psi rangle _ {AB} langle psi | _ {AB}) = lambda _ {0} ^ {2} | 0 rangle _ {A} langle 0 | _ {A} + lambda _ {1} ^ {2} | 1 rangle _ {A} langle 1 | _ {A}}$

И чистота ${ displaystyle gamma = lambda _ {0} ^ {4} + lambda _ {1} ^ {4} = ( lambda _ {0} ^ {2} + lambda _ {1} ^ {2} ) ^ {2} -2 ( lambda _ {0} lambda _ {1}) ^ {2} = 1-2 { mathcal {N}} ^ {2}}$.

Можно видеть, что чем более запутанным является составное состояние (т.е. более отрицательным), тем менее чистым является состояние подсистемы.

Обратный коэффициент участия (IPR)

В контексте локализации оказывается полезной величина, тесно связанная с чистотой, так называемая обратная доля участия (IPR). Он определяется как интеграл (или сумма для конечного размера системы) по квадрату плотности в некотором пространстве, например, в реальном пространстве, импульсное пространство, или даже фазовое пространство, где плотности были бы квадратом реального пространства волновая функция ${ displaystyle | psi (x) | ^ {2}}$, квадрат импульсной пространственной волновой функции ${ Displaystyle | { тильда { psi}} (к) | ^ {2}}$, или некоторая плотность фазового пространства, например Распределение Хусими, соответственно.^[5]

Наименьшее значение IPR соответствует полностью делокализованному состоянию, ${ displaystyle psi (x) = 1 / { sqrt {N}}}$ для системы размеров ${ displaystyle N}$, где IPR дает ${ displaystyle sum _ {x} | psi (x) | ^ {4} = N / (N ^ {1/2}) ^ {4} = 1 / N}$. Значения IPR, близкие к 1, соответствуют локализованным состояниям (по аналогии с чистыми состояниями), что можно увидеть с идеально локализованным состоянием ${ displaystyle psi (x) = delta _ {x, x_ {0}}}$, где IPR дает ${ displaystyle sum _ {x} | psi (x) | ^ {4} = 1}$. В одном измерении IPR прямо пропорционален обратной длине локализации, то есть размеру области, в которой локализовано состояние. Локализованные и делокализованные (расширенные) состояния в рамках физика конденсированного состояния затем соответствуют изоляционный и металлический состояний соответственно, если представить себе электрон на решетке, не способный двигаться в кристалл (локализованная волновая функция, IPR близок к единице) или способность двигаться (расширенное состояние, IPR близко к нулю).

В контексте локализации часто нет необходимости знать саму волновую функцию; часто бывает достаточно знать свойства локализации. Вот почему в этом контексте полезен IPR. IPR в основном берет полную информацию о квантовой системе (волновая функция; для ${ displaystyle N}$-размерный Гильбертово пространство нужно было бы хранить ${ displaystyle N}$ значения, компоненты волновой функции) и сжимает его в одно число, которое затем содержит только некоторую информацию о свойствах локализации состояния. Несмотря на то, что эти два примера идеально локализованного и идеально делокализованного состояний были показаны только для волновой функции реального пространства и, соответственно, для IPR реального пространства, очевидно, что можно распространить идею на импульсное пространство и даже на фазовое пространство; затем IPR дает некоторую информацию о локализации в рассматриваемом пространстве, например а плоская волна будет сильно делокализован в реальном пространстве, но его преобразование Фурье then сильно локализован, поэтому здесь IPR реального пространства будет близко к нулю, а IPR импульсного пространства будет близко к единице.

Проективность измерения

Для квантового измерения проективность^[6] чистота его состояние до измерения.Этот состояние до измерения является основным инструментом ретроактивный подход квантовой физики, в которой мы делаем прогнозы относительно подготовки состояний, ведущих к заданному результату измерения. Это позволяет определить, в каких состояниях измеряемая система была подготовлена ​​к достижению такого результата.

Рекомендации