Атомно-абсорбционная спектроскопия - Википедия - Atomic absorption spectroscopy

Прибор для атомно-абсорбционной спектроскопии пламени
Ученый, готовящий решения для атомно-абсорбционной спектроскопии, отражается в стеклянном окне крышки пламенного распылителя ААС.

Атомно-абсорбционная спектроскопия (ААС) и атомно-эмиссионная спектроскопия (AES) представляет собой спектроаналитическую процедуру количественного определения химических элементов с использованием поглощения оптического излучения (света) свободными атомами в газообразном состоянии. Атомно-абсорбционная спектроскопия основана на поглощении света свободными ионами металлов.

В аналитической химии этот метод используется для определения концентрации определенного элемента (аналита) в анализируемой пробе. ААС можно использовать для определения более 70 различных элементов в растворах или непосредственно в твердых образцах путем электротермического испарения,[нужна цитата ] и используется в фармакология, биофизика,археология и токсикология исследование.

Атомно-эмиссионная спектроскопия впервые использовалась как аналитический метод, а основные принципы были установлены во второй половине XIX века. Роберт Вильгельм Бунзен и Густав Роберт Кирхгоф, оба профессора Гейдельбергский университет, Германия.[1]

Современная форма ААС была в значительной степени разработана в 1950-х годах группой австралийских химиков. Их возглавлял Сэр Алан Уолш на Организация Содружества научных и промышленных исследований (CSIRO), Отделение химической физики, в Мельбурн, Австралия.[2][3]

Атомно-абсорбционная спектрометрия имеет множество применений в различных областях химии, таких как клинический анализ металлов в биологических жидкостях и тканях, таких как цельная кровь, плазма, моча, слюна, ткань мозга, печень, волосы, мышечная ткань. Атомно-абсорбционная спектрометрия может использоваться в качественный и количественный анализ.

Принципы

Этот метод использует спектр атомного поглощения образца для оценки концентрации в нем определенных аналитов. Для установления связи между измеренной абсорбцией и концентрацией анализируемого вещества требуются стандарты с известным содержанием аналита, и поэтому он полагается на Закон Бера-Ламберта.

Приборы

Блок-схема атомно-абсорбционного спектрометра

Чтобы проанализировать образец на его атомные составляющие, его необходимо распылить. В настоящее время наиболее часто используются форсунки пламенные и электротермические (графит трубка) форсунки. Затем атомы должны быть облучены оптическим излучением, и источником излучения может быть линейный источник излучения для конкретного элемента или непрерывный источник излучения. Затем излучение проходит через монохроматор чтобы отделить специфическое для элемента излучение от любого другого излучения, испускаемого источником излучения, которое, наконец, измеряется детектором.

Атомайзеры

В настоящее время наиболее часто используются распылители (спектроскопические) пламени и электротермические (графитовая трубка) распылители. Другие распылители, такие как распыление тлеющим разрядом, распыление гидрида или распыление холодным паром, могут использоваться для специальных целей.

Распылители пламени

Самые старые и наиболее часто используемые распылители в AAS - это пламя, в основном пламя воздух-ацетилен с температурой около 2300 ° C и закись азота.[3] система (N2О) -ацетиленовое пламя с температурой около 2700 ° С. Последнее пламя, кроме того, обеспечивает более восстановительную среду и идеально подходит для аналитов с высоким сродством к кислороду.

Фотометр лабораторного пламени, в котором используется распылитель пламени, работающий на пропане.

Жидкие или растворенные образцы обычно используются с пламенными распылителями. Раствор пробы всасывается пневматическим аналитический небулайзер, преобразованный в аэрозоль, который вводится в распылительную камеру, где он смешивается с газами пламени и кондиционируется таким образом, чтобы в пламя попадали только мельчайшие капли аэрозоля (<10 мкм). Этот процесс кондиционирования снижает помехи, но только около 5% аэрозольного раствора из-за этого достигает пламени.

Сверху распылительной камеры находится головка горелки, которая производит пламя длиной в поперечном направлении (обычно 5–10 см) и глубиной всего несколько мм. Луч излучения проходит через это пламя по его самой длинной оси, и расход пламенного газа можно регулировать для получения максимальной концентрации свободных атомов. Высота горелки также может быть отрегулирована таким образом, чтобы луч излучения проходил через зону с наибольшей плотностью атомных облаков в пламени, что приводит к наивысшей чувствительности.

Процессы в пламени включают стадии десольватации (сушки), на которых растворитель испаряется, а наночастицы сухого образца остаются, испарение (переход в газовую фазу), при котором твердые частицы превращаются в газообразную молекулу, атомизация, при которой молекулы диссоциируют на свободные атомы, и ионизация где (в зависимости от потенциала ионизации атомов аналита и энергии, доступной в конкретном пламени) атомы могут быть частично преобразованы в газообразные ионы.

Каждая из этих стадий включает в себя риск интерференции в случае, если степень фазового перехода различается для аналита в калибровочном стандарте и в образце. Ионизация, как правило, нежелательна, поскольку она снижает количество атомов, доступных для измерения, то есть чувствительность.

В пламенном ААС устойчивый сигнал генерируется в течение периода времени, когда проба отсасывается. Этот метод обычно используется для определения мг / л−1 диапазон, и может быть расширен до нескольких мкг л−1 для некоторых элементов.

Электротермические форсунки

Разработка метода GFAA
Графитовая трубка

Электротермический ААС (ET AAS) с использованием распылителей с графитовой трубкой был впервые предложен Борисом В. Львовым на Санкт-Петербургский политехнический институт, Россия,[4] с конца 1950-х годов и параллельно исследовался Гансом Массманном в Институте спектрохимии и прикладной спектроскопии (ISAS) в Дортмунде, Германия.[5]

Хотя на протяжении многих лет использовалось большое количество конструкций графитовых трубок, в настоящее время их размеры обычно составляют 20-25 мм в длину и 5-6 мм внутренний диаметр. С помощью этого метода жидкие / растворенные, твердые и газообразные образцы можно анализировать напрямую. Отмеренный объем (обычно 10–50 мкл) или взвешенная масса (обычно около 1 мг) твердого образца вводят в графитовую трубку и подвергают воздействию температурной программы. Обычно это состоит из этапов, таких как сушка - растворитель выпаривается; пиролиз - удалена большая часть составляющих матрицы; атомизация - анализируемый элемент переходит в газовую фазу; и очистка - возможные остатки в графитовой трубке удаляются при высокой температуре.[нужна цитата ]

Графитовые трубки нагреваются за счет их омического сопротивления с помощью низковольтного сильноточного источника питания; температуру на отдельных ступенях можно контролировать очень точно, а линейные изменения температуры между отдельными ступенями облегчают разделение компонентов пробы. Трубки могут нагреваться в поперечном или продольном направлении, причем первые имеют преимущество более однородного распределения температуры по их длине. Концепция так называемой платформенной печи со стабилизированной температурой (STPF), предложенная Вальтером Славиным на основе исследований Бориса Львова, делает ET AAS практически свободным от помех.[нужна цитата ] Основными компонентами этой концепции являются распыление образца с графитовой платформы, вставленной в графитовую трубку (платформа Львова), а не от стенки трубки, чтобы задержать распыление до тех пор, пока газовая фаза в распылителе не достигнет стабильной температуры; использование химического модификатора для стабилизации аналита до температуры пиролиза, достаточной для удаления большинства компонентов матрицы; и интегрирование абсорбции по времени переходного сигнала абсорбции вместо использования высоты пика абсорбции для количественной оценки.

В ET AAS генерируется переходный сигнал, площадь которого прямо пропорциональна массе анализируемого вещества (а не его концентрации), введенного в графитовую трубку. Преимущество этого метода в том, что любой образец, твердый, жидкий или газообразный, можно анализировать напрямую. Его чувствительность на 2–3 порядка выше, чем у пламенной ААС, так что определения в малых мкг L−1 диапазон (для типичного объема образца 20 мкл) и нг г−1 диапазон (для типичной массы образца 1 мг). Он демонстрирует очень высокую степень свободы от помех, поэтому ET AAS можно считать наиболее надежным методом, доступным в настоящее время для определения микроэлементов в сложных матрицах.[нужна цитата ]

Специализированные методы распыления

Хотя пламенные и электротермические испарители являются наиболее распространенными методами распыления, несколько других методов распыления используются для специального использования.[6][7]

Распыление тлеющим разрядом

Устройство тлеющего разряда (GD) служит универсальным источником, поскольку оно может одновременно вводить и распылять образец. В тлеющий разряд происходит в атмосфере газообразного аргона низкого давления от 1 до 10 торр. В этой атмосфере лежит пара электродов, прикладывающих ОКРУГ КОЛУМБИЯ напряжение от 250 до 1000 В для разложения газообразного аргона на положительно заряженные ионы и электроны. Эти ионы под действием электрического поля ускоряются на поверхности катода, содержащей образец, бомбардируя образец и вызывая выброс нейтрального атома образца посредством процесса, известного как распыление. Атомарный пар, создаваемый этим разрядом, состоит из ионов, атомов в основном состоянии и части возбужденных атомов. Когда возбужденные атомы возвращаются в свое основное состояние, излучается низкоинтенсивное свечение, давшее название этой технике.

Требование к образцам распылителей тлеющего разряда состоит в том, чтобы они были электрическими проводниками. Следовательно, распылители чаще всего используются при анализе металлов и других проводящих проб. Однако при надлежащих модификациях его можно использовать для анализа жидких образцов, а также непроводящих материалов путем смешивания их с проводником (например, графитом).

Распыление гидрида

Методы генерации гидридов специализируются на решениях конкретных элементов. Методика позволяет вводить образцы, содержащие мышьяк, сурьму, селен, висмут и свинец, в распылитель в газовой фазе. С помощью этих элементов распыление гидрида увеличивает пределы обнаружения в 10–100 раз по сравнению с альтернативными методами. Образование гидрида происходит при добавлении подкисленного водного раствора образца к 1% -ному водному раствору боргидрида натрия, который содержится в стеклянном сосуде. Летучий гидрид, образующийся в результате реакции, уносится инертным газом в камеру распыления, где он подвергается разложению. В результате этого процесса образуется распыленная форма аналита, которую затем можно измерить абсорбционной или эмиссионной спектрометрией.

Распыление холодным паром

Метод холодного пара - это метод распыления, ограниченный только определением ртути, поскольку это единственный металлический элемент, который имеет достаточно большое давление пара при температуре окружающей среды.[нужна цитата ] По этой причине он имеет важное значение для определения органических соединений ртути в пробах и их распределения в окружающей среде. Метод начинается с преобразования ртути в Hg.2+ окислением азотной и серной кислот с последующим восстановлением Hg2+ с хлорид олова (II). Затем ртуть поступает в абсорбционную трубку с длинным проходом, пропуская через реакционную смесь поток инертного газа. Концентрация определяется путем измерения поглощения этого газа при 253,7 нм. Пределы обнаружения для этого метода находятся в диапазоне частей на миллиард, что делает его отличным методом распыления для обнаружения ртути.

Используются два типа горелок: горелка общего потребления и горелка с предварительным смешиванием.

Источники излучения

Мы должны различать AAS с линейным источником (LS AAS) и AAS с непрерывным источником (CS AAS). В классическом LS AAS, как это было предложено Аланом Уолшем,[8] Высокое спектральное разрешение, необходимое для измерений ААС, обеспечивается самим источником излучения, который излучает спектр анализируемого вещества в виде линий, более узких, чем линии поглощения. Источники континуума, такие как дейтериевые лампы, используются только для коррекции фона. Преимущество этого метода состоит в том, что для измерения ААС необходим только монохроматор среднего разрешения; однако у него есть недостаток, заключающийся в том, что обычно требуется отдельная лампа для каждого элемента, который необходимо определить. В CS AAS, напротив, для всех элементов используется одна лампа, излучающая непрерывный спектр во всем интересующем спектральном диапазоне. Очевидно, что для этого метода требуется монохроматор с высоким разрешением, о чем будет сказано ниже.

Лампа с полым катодом (HCL)

Лампы с полым катодом

Лампы с полым катодом (HCL) являются наиболее распространенным источником излучения в LS AAS.[нужна цитата ] Внутри герметичной лампы, заполненной аргоном или неоном под низким давлением, находится металлический цилиндрический катод, содержащий интересующий элемент и анод. На анод и катод подается высокое напряжение, что приводит к ионизации наполняющего газа. Ионы газа ускоряются по направлению к катоду, и при ударе о катод материал катода распыляется, который возбуждается в тлеющем разряде, испуская излучение распыляемого материала, т.е. интересующего элемента. В большинстве случаев используются одноэлементные лампы, в которых катод выдавлен преимущественно из соединений целевого элемента. Доступны многоэлементные лампы с комбинациями соединений целевых элементов, запрессованных в катод. Многоэлементные лампы имеют немного меньшую чувствительность, чем одноэлементные, и комбинации элементов следует выбирать тщательно, чтобы избежать спектральных помех. Большинство многоэлементных ламп объединяют в себе несколько элементов, например: 2-8. Спектрометры атомной абсорбции могут иметь всего 1-2 положения лампы с полым катодом, а в автоматизированных многоэлементных спектрометрах обычно может быть доступно 8-12 положений лампы. .

Безэлектродные газоразрядные лампы

Безэлектродные газоразрядные лампы (EDL) содержат небольшое количество аналита в виде металла или соли в кварцевой колбе вместе с инертным газом, обычно газообразным аргоном, при низком давлении. Колба вставлена ​​в катушку, которая генерирует электромагнитное радиочастотное поле, в результате чего в лампе возникает индуктивно связанный разряд низкого давления. Излучение от EDL выше, чем от HCL, а ширина линии, как правило, уже, но для EDL требуется отдельный источник питания, и для стабилизации может потребоваться больше времени.

Дейтериевые лампы

Дейтерий HCL или даже водородные HCL и дейтериевые газоразрядные лампы используются в LS AAS для коррекции фона.[9] Интенсивность излучения этих ламп значительно уменьшается с увеличением длины волны, поэтому их можно использовать только в диапазоне длин волн от 190 до примерно 320 нм.

Ксеноновая лампа как источник постоянного излучения

Источники континуума

Когда для ААС используется непрерывный источник излучения, необходимо использовать монохроматор высокого разрешения, о чем будет сказано ниже. Кроме того, необходимо, чтобы лампа испускала излучение с интенсивностью, по крайней мере, на порядок выше, чем у типичного HCL во всем диапазоне длин волн от 190 до 900 нм. Специальный ксеноновая лампа высокого давления с короткой дугой, работающий в режиме горячей точки, был разработан для выполнения этих требований.

Спектрометр

Как уже указывалось выше, существует разница между спектрометрами среднего разрешения, которые используются для LS AAS, и спектрометрами высокого разрешения, которые предназначены для CS AAS. Спектрометр включает устройство спектральной сортировки (монохроматор) и детектор.

Спектрометры для LS AAS

В LS AAS высокое разрешение, необходимое для измерения атомного поглощения, обеспечивается узкой линией излучения источника излучения, и монохроматор просто должен отделить аналитическую линию от другого излучения, испускаемого лампой.[нужна цитата ] Обычно это достигается с помощью полосы пропускания от 0,2 до 2 нм, то есть монохроматора среднего разрешения. Еще одна особенность, делающая LS AAS специфичным для элемента, - это модуляция первичного излучения и использование селективного усилителя, настроенного на ту же частоту модуляции, как это уже постулировал Алан Уолш. Таким образом может быть исключено любое (немодулированное) излучение, испускаемое, например, распылителем, что является обязательным для LS AAS. Для LS AAS обычно используются простые монохроматоры конструкции Литтроу или (лучше) Черни-Тернера. Фотоэлектронные умножители являются наиболее часто используемыми детекторами в LS AAS, хотя твердотельные детекторы могут быть предпочтительнее из-за их лучших соотношение сигнал шум.

Спектрометры для CS AAS

Когда для измерения ААС используется непрерывный источник излучения, необходимо работать с монохроматором высокого разрешения. Разрешение должно быть равно или лучше, чем полуширина линии атомного поглощения (около 2 мкм), чтобы избежать потери чувствительности и линейности калибровочного графика. Исследования с использованием CS AAS высокого разрешения (HR) были пионерами группы О’Хейвера и Харнли в США, которые также разработали (до сих пор) единственный одновременный многоэлементный спектрометр для этой техники. Однако прорыв произошел, когда группа Becker-Ross в Берлине, Германия, построила спектрометр, полностью разработанный для HR-CS AAS. Первое коммерческое оборудование для ААС HR-CS было представлено Аналитик Йена (Йена, Германия) в начале 21 века на основе конструкции, предложенной Беккер-Росс и Флореком. В этих спектрометрах используется компактный двойной монохроматор с призменным предмонохроматором и монохроматор с эшелле-решеткой для высокого разрешения. Линейный устройство с зарядовой связью В качестве детектора используется матрица (ПЗС) на 200 пикселей. Второй монохроматор не имеет выходной щели; следовательно, спектральная среда по обе стороны от аналитической линии становится видимой с высоким разрешением. Поскольку для измерения атомного поглощения обычно используются только 3–5 пикселей, другие пиксели доступны для коррекции. Одна из этих поправок касается мерцания лампы, которая не зависит от длины волны, что приводит к измерениям с очень низким уровнем шума; другие поправки касаются фонового поглощения, как будет обсуждаться позже.

Поглощение фона и коррекция фона

Относительно небольшое количество линий атомного поглощения (по сравнению с линиями атомного излучения) и их малая ширина (несколько пм) делают спектральное перекрытие редким; известно лишь несколько примеров того, что линия поглощения от одного элемента перекрывается с другим.[нужна цитата ] Молекулярное поглощение, напротив, намного шире, поэтому более вероятно, что какая-то полоса молекулярного поглощения будет перекрываться с атомной линией. Такое поглощение может быть вызвано недиссоциированными молекулами сопутствующих элементов образца или газами пламени. Мы должны различать спектры двухатомных молекул, которые демонстрируют ярко выраженную тонкую структуру, и спектры более крупных (обычно трехатомных) молекул, которые не демонстрируют такой тонкой структуры. Другой источник фонового поглощения, особенно в ET AAS, - это рассеяние первичного излучения на частицах, которые образуются на стадии распыления, когда матрица не может быть удалена в достаточной степени на стадии пиролиза.

Все эти явления, молекулярное поглощение и рассеяние излучения, могут привести к искусственно завышенному поглощению и неправильному (ошибочному) расчету концентрации или массы аналита в образце. Существует несколько методов коррекции фонового поглощения, и они значительно отличаются для LS AAS и HR-CS AAS.

Методы коррекции фона в LS AAS

В LS AAS фоновое поглощение можно исправить только инструментальными методами, и все они основаны на двух последовательных измерениях:[10] во-первых, полное поглощение (атомарное плюс фон), во-вторых, только фоновое поглощение. Разница двух измерений дает чистое атомное поглощение. Из-за этого, а также из-за использования дополнительных устройств в спектрометре отношение сигнал / шум для сигналов с коррекцией фона всегда значительно ниже по сравнению с сигналами без коррекции. Следует также отметить, что в LS AAS нет возможности исправить (в редких случаях) прямое перекрытие двух атомных линий. По сути, в LS AAS используются три метода коррекции фона:

Коррекция дейтериевого фона

Это самый старый и наиболее часто используемый метод, особенно для пламенной ААС. В этом случае для измерения фонового поглощения по всей ширине выходной щели спектрометра используется отдельный источник (дейтериевая лампа) с широким излучением. Использование отдельной лампы делает этот метод наименее точным, поскольку он не может исправить любой структурированный фон. Его также нельзя использовать на длинах волн выше примерно 320 нм, так как интенсивность излучения дейтериевой лампы становится очень слабой. Использование дейтерия HCL предпочтительнее по сравнению с дуговой лампой из-за лучшего совпадения изображения предыдущей лампы с изображением HCL аналита.

Коррекция фона Смита-Хифтье

Этот метод (названный в честь их изобретателей) основан на уширении линий и самообращении эмиссионных линий HCL при приложении высокого тока. Полное поглощение измеряется при нормальном токе лампы, т. Е. С узкой линией излучения, и фоновым поглощением после подачи сильноточного импульса с профилем самообратимой линии, которая имеет небольшое излучение на исходной длине волны, но сильное излучение. по обе стороны от аналитической линии. Преимущество этого метода в том, что используется только один источник излучения; К недостаткам можно отнести то, что сильноточные импульсы сокращают срок службы лампы и что этот метод может использоваться только для относительно летучих элементов, поскольку только те, которые обладают достаточным самообращением, чтобы избежать резкой потери чувствительности. Другая проблема заключается в том, что фон не измеряется на той же длине волны, что и полное поглощение, что делает метод непригодным для коррекции структурированного фона.

Коррекция фона с эффектом Зеемана

Основная статья: Эффект Зеемана

Переменное магнитное поле применяется к распылителю (графитовой печи), чтобы разделить линию поглощения на три компонента: компонент π, который остается в том же положении, что и исходная линия поглощения, и два компонента σ, которые перемещаются вверх и вниз. длины волн соответственно.[нужна цитата ] Общее поглощение измеряется без магнитного поля и фонового поглощения с включенным магнитным полем. В этом случае необходимо удалить π-компонент, например с использованием поляризатора, и компоненты σ не перекрываются с профилем излучения лампы, так что измеряется только фоновое поглощение. Преимущества этого метода заключаются в том, что полное и фоновое поглощение измеряются с использованием одного и того же профиля излучения одной и той же лампы, так что любой вид фона, включая фон с тонкой структурой, может быть точно скорректирован, если только молекула, ответственная за фон, также не будет затронута. магнитным полем и использованием чоппера в качестве поляризатора снижает отношение сигнал / шум. К недостаткам же относятся повышенная сложность спектрометра и источника питания, необходимого для работы мощного магнита, необходимого для разделения линии поглощения.

Методы коррекции фона в HR-CS AAS

В HR-CS AAS коррекция фона выполняется математически в программном обеспечении с использованием информации от пикселей детектора, которые не используются для измерения атомного поглощения; следовательно, в отличие от LS AAS, дополнительные компоненты для коррекции фона не требуются.

Коррекция фона с использованием корректирующих пикселей

Уже упоминалось, что в HR-CS AAS шум мерцания лампы устраняется с помощью корректирующих пикселей. Фактически, любое увеличение или уменьшение интенсивности излучения, которое наблюдается в одинаковой степени на всех пикселях, выбранных для коррекции, устраняется алгоритмом коррекции.[нужна цитата ] Это, очевидно, также включает уменьшение измеренной интенсивности из-за рассеяния излучения или молекулярного поглощения, которое корректируется таким же образом. Поскольку измерение общего и фонового поглощения и поправка на последнее строго синхронны (в отличие от LS AAS), даже самые быстрые изменения фонового поглощения, которые могут наблюдаться в ET AAS, не вызывают никаких проблем. Кроме того, поскольку тот же алгоритм используется для коррекции фона и устранения шума лампы, сигналы с коррекцией фона показывают гораздо лучшее отношение сигнал / шум по сравнению с нескорректированными сигналами, что также отличается от LS AAS.

Коррекция фона с использованием алгоритма наименьших квадратов

Вышеупомянутый метод, очевидно, не может исправить фон с мелкой структурой, так как в этом случае поглощение будет различным для каждого из пикселей коррекции. В этом случае HR-CS AAS предлагает возможность измерить корректирующие спектры молекулы (молекул), ответственной (ие) за фон, и сохранить их в компьютере. Затем эти спектры умножаются на коэффициент, чтобы соответствовать интенсивности спектра образца, и вычитаются пиксель за пикселем и спектр за спектром из спектра образца с использованием алгоритма наименьших квадратов. Это может показаться сложным, но, во-первых, количество двухатомных молекул, которые могут существовать при температурах распылителей, используемых в ААС, относительно невелико, а во-вторых, коррекция выполняется компьютером в течение нескольких секунд. Тот же алгоритм можно использовать для коррекции прямого перекрытия двух линий атомного поглощения, что делает HR-CS AAS единственным методом AAS, который может корректировать этот вид спектральной интерференции.

Смотрите также

Рекомендации

  1. ^ "Роберт Бунзен и Густав Кирхгоф". Институт истории науки. Получено 20 марта 2018.
  2. ^ Маккарти, Г.Дж. «Уолш, Алан - Биографическая запись». Энциклопедия австралийской науки. Получено 22 мая 2012.
  3. ^ а б Койртиоханн, С. Р. (1991). «История атомной абсорбционной спектрометрии». Аналитическая химия. 63 (21): 1024A – 1031A. Дои:10.1021 / ac00021a716. ISSN  0003-2700.
  4. ^ Львов, Борис (1990). «Последние достижения в абсолютном анализе с помощью атомно-абсорбционной спектрометрии в графитовой печи». Spectrochimica Acta Часть B: Атомная спектроскопия. 45 (7): 633–655. Bibcode:1990AcSpe..45..633L. Дои:10.1016 / 0584-8547 (90) 80046-Л.
  5. ^ «Аналитические методы для атомайзеров с графитовой трубкой» (PDF). agilent.com. Agilent Technologies.
  6. ^ Харви, Дэвид (2016-05-25). «Атомно-абсорбционная спектроскопия». chem.libretexts.org. Архивировано из оригинал на 2017-10-06. Получено 2017-10-06.
  7. ^ «Распыление образца - Учебный модуль по атомно-абсорбционной спектроскопии». blogs.maryville.edu. Получено 2017-11-02.
  8. ^ Уолш, Алан; Беккер-Росс, Гельмут; Флорек, Стефан; Хайтманн, Уве (19 января 2006 г.). Источник континуума высокого разрешения AAS. Вайнхайм: Wiley ‐ VCH Verlag GmbH & Co. KGaA. п. 2. ISBN  9783527307364.
  9. ^ Ракшит, Амитава. «Основы лабораторной безопасности: общие лабораторные правила и положения». Международная ассоциация экологии. Intecol. Архивировано из оригинал 27 сентября 2016 г.. Получено 26 сентября 2016.
  10. ^ Preedy, Виктор Р. (2015-04-17). Фтор: химия, анализ, функции и эффекты. Королевское химическое общество. ISBN  9781782624929.

дальнейшее чтение

  • Б. Велц, М. Сперлинг (1999), Атомно-абсорбционная спектрометрия, Wiley-VCH, Вайнхайм, Германия, ISBN  3-527-28571-7.
  • А. Уолш (1955), Применение спектров атомного поглощения в химическом анализе, Спектрохим. Acta 7: 108–117.
  • J.A.C. Брокерт (1998), Аналитическая атомная спектрометрия с пламенем и плазмой, 3-е издание, Wiley-VCH, Вайнхайм, Германия.
  • Б.В. Львов (1984), Двадцать пять лет печной атомно-абсорбционной спектроскопии, Спектрохим. Acta Part B, 39: 149–157.
  • Б.В. Львов (2005), Пятьдесят лет атомно-абсорбционной спектрометрии; J. Anal. Chem., 60: 382–392.
  • Х. Массманн (1968), Vergleich von Atomabsorption und Atomfluoreszenz in der Graphitküvette, Спектрохим. Acta Часть B, 23: 215–226.
  • В. Славин, Д.К. Мэннинг, Г. Карнрик (1981), Платформенная печь со стабилизированной температурой, В. Spectrosc. 2: 137–145.
  • Б. Велц, Х. Беккер-Росс, С. Флорек, У. Хайтманн (2005), Источник континуума высокого разрешения AAS, Wiley-VCH, Вайнхайм, Германия, ISBN  3-527-30736-2.
  • Х. Беккер-Росс, С. Флорек, У. Хайтманн, Р. Вайсс (1996), Влияние спектральной ширины спектрометра на чувствительность при использовании ААС источника непрерывного спектра, Fresenius J. Anal. Chem. 355: 300–303.
  • Дж. М. Харнли (1986), Многоэлементная атомная абсорбция с непрерывным источником, Анал. Chem. 58: 933A-943A.
  • Скуг, Дуглас (2007). Принципы инструментального анализа (6-е изд.). Канада: Томсон Брукс / Коул. ISBN  0-495-01201-7.