Легирование (полупроводник) - Doping (semiconductor)

В полупроводник производство, допинг преднамеренное внесение примесей в собственный полупроводник с целью изменения его электрических, оптических и структурных свойств. Легированный материал упоминается как внешний полупроводник. Полупроводник, легированный до такой степени, что действует больше как дирижер чем полупроводник называется вырожденный полупроводник.

В контексте люминофор и сцинтилляторы, допинг более известен как активация. Допинг также используется для контроля цвета некоторых пигментов.

История

Эффекты легирования полупроводников были давно эмпирически известны в таких устройствах, как кристалл радио детекторы и селеновые выпрямители. Например, в 1885 г. Шелфорд Бидвелл и в 1930 году немецкий ученый Бернхард Гудден независимо друг от друга сообщил, что свойства полупроводников обусловлены содержащимися в них примесями.[1][2] Формально процесс допинга был впервые разработан Джон Роберт Вудьярд работая в Компания Sperry Gyroscope в течение Вторая Мировая Война с патентом США, выданным в 1950 году.[3] Требования его работы над радар отказал Вудярду в возможности продолжить исследования по легированию полупроводников.

Аналогичная работа выполнялась на Bell Labs к Гордон К. Тил и Морган Спаркс с патентом США, выданным в 1953 г.[4]

Приор Woodyard патент оказались основанием для обширных судебных разбирательств Сперри Рэнд.[5]

Концентрация носителей

Концентрация используемой добавки влияет на многие электрические свойства. Самое главное - это материал носитель заряда концентрация. В собственном полупроводнике под тепловое равновесие, концентрации электроны и дыры эквивалентны. То есть,

В несобственном полупроводнике при тепловом равновесии соотношение становится (при низком легировании):

куда п0 - концентрация проводящих электронов, п0 - концентрация проводящих дырок, а пя - собственная концентрация носителей в материале. Концентрация собственных носителей различается в зависимости от материала и температуры. Кремний с пя, например, составляет примерно 1,08 × 1010 см−3 в 300 кельвины, о комнатная температура.[6]

Как правило, повышенное легирование приводит к увеличению проводимости из-за более высокой концентрации носителей. Вырожденные (очень легированные) полупроводники имеют уровни проводимости, сравнимые с металлы и часто используются в интегральные схемы как замена металлу. Часто надстрочные символы плюс и минус используются для обозначения относительной концентрации легирования в полупроводниках. Например, п+ обозначает полупроводник n-типа с высокой, часто вырожденной концентрацией легирования. По аналогии, п− указывает на очень слабый легированный материал р-типа. Даже вырожденные уровни легирования подразумевают низкие концентрации примесей по сравнению с основным полупроводником. Во внутреннем кристаллический кремний, примерно 5 × 1022 атомов / см3. Концентрация легирования кремниевых полупроводников может составлять от 10 до 10%.13 см−3 до 1018 см−3. Концентрация допинга выше примерно 1018 см−3 считается вырожденным при комнатной температуре. Вырожденно легированный кремний содержит долю примесей по отношению к кремнию порядка частей на тысячу. Эта доля может быть уменьшена до частей на миллиард в очень слаболегированном кремнии. Типичные значения концентрации попадают где-то в этот диапазон и адаптированы для обеспечения желаемых свойств в устройстве, для которого предназначен полупроводник.

Влияние на структуру ленты

Ленточная диаграмма работы PN-перехода в режиме прямого смещения, показывающего уменьшение ширины обеднения. Как p-, так и n-переходы легированы при 1 × 1015/см3 Уровень легирования, приводящий к встроенному потенциалу ~ 0,59 В. Об уменьшении ширины обеднения можно судить по сокращающемуся профилю заряда, поскольку при увеличении прямого смещения обнажается меньше легирующих примесей.

Легирование полупроводника в хороший кристалл вводит разрешенные энергетические состояния в пределах запрещенная зона, но очень близко к энергетической зоне, соответствующей типу легирующей примеси. Другими словами, донор электронов примеси создают состояния около зона проводимости пока акцептор электронов примеси создают состояния вблизи валентной зоны. Зазор между этими энергетическими состояниями и ближайшей энергетической зоной обычно называют легирующим узлом. связывающая энергия или же EB и относительно невелик. Например, EB за бор в объеме кремния составляет 0,045 эВ, по сравнению с шириной запрещенной зоны кремния около 1,12 эВ. Потому что EB настолько мал, что комнатная температура достаточно высокая, чтобы термически ионизировать практически все легирующие атомы и создают свободные носители заряда в зоне проводимости или валентной зоне.

Легирующие добавки также обладают важным эффектом сдвига энергетических зон относительно Уровень Ферми. Энергетическая зона, соответствующая допанту с наибольшей концентрацией, заканчивается ближе к уровню Ферми. Поскольку уровень Ферми должен оставаться постоянным в системе в термодинамическое равновесие, наложение слоев материалов с различными свойствами приводит к множеству полезных электрических свойств, вызванных изгиб ленты, если интерфейсы можно сделать достаточно чисто. Например, p-n переход Эти свойства обусловлены изгибом полосы, который происходит в результате необходимости выстраивать полосы в контактирующих областях материала p-типа и n-типа. Этот эффект показан на рисунке ленточная диаграмма. Зонная диаграмма обычно показывает изменение валентной зоны и краев зоны проводимости в зависимости от некоторого пространственного измерения, часто обозначаемого Икс. Уровень Ферми также обычно указывается на диаграмме. Иногда собственный уровень Ферми, Eя, являющийся уровнем Ферми в отсутствие легирования. Эти диаграммы полезны для объяснения работы многих видов полупроводниковые приборы.

Связь с концентрацией носителей (низкий уровень допирования)

При низких уровнях легирования соответствующие энергетические состояния редко заселяются электронами (зона проводимости) или дырками (валентная зона). Можно написать простые выражения для концентраций электронов и дырок, игнорируя исключение Паули (через Статистика Максвелла – Больцмана ):

куда EF это Уровень Ферми, EC - минимальная энергия зоны проводимости, а EV - максимальная энергия валентной зоны. Они связаны со значением собственной концентрации через[7]

выражение, которое не зависит от уровня допирования, поскольку EC – EV (в запрещенная зона ) не меняется при допинге.

Факторы концентрации NC(Т) и NV(Т) даны

куда ме* и мчас* являются плотность состояний эффективные массы электронов и дырок, соответственно, количества, которые примерно постоянны по температуре.[7]

Методы допирования и синтеза

Синтез полупроводников n-типа может включать использование парофазная эпитаксия. При парофазной эпитаксии газ, содержащий отрицательную легирующую примесь, пропускается по пластине подложки. В случае легирования GaAs n-типа сероводород проходит через арсенид галлия, а сера входит в структуру.[8] Этот процесс характеризуется постоянной концентрацией серы на поверхности.[9] В случае полупроводников в целом для получения желаемых электронных свойств необходимо легировать только очень тонкий слой пластины.[10] Условия реакции обычно находятся в диапазоне от 600 до 800 ° C для n-легирования элементами VI группы.[8] и время обычно составляет 6–12 часов в зависимости от температуры.

Процесс

Немного присадки добавляются как (обычно кремний ) буль растет, давая каждому вафля практически однородное начальное легирование.[11] Чтобы определить элементы схемы, выбранные области - обычно управляемые фотолитография[12] - дополнительно легируются такими процессами, как распространение[13] и ионная имплантация При этом последний метод более популярен при больших объемах производства из-за повышенной управляемости.

Небольшое количество допанта атомы может изменить способность полупроводника проводить электричество. Когда на 100 миллионов атомов добавляется порядка одного атома легирующей примеси, считается, что легирование низкий или же свет. Когда добавляется еще много атомов легирующей примеси, порядка одного на десять тысяч атомов, легирование называется высоко или же тяжелый. Это часто отображается как п + за n-тип допинг или р + за р-тип допинг. (См. Статью о полупроводники для более подробного описания механизма легирования.)

Легирующие элементы

Полупроводники IV группы

(Примечание: при обсуждении группы периодической таблицы, физики-полупроводники всегда используют старые обозначения, а не текущие ИЮПАК групповое обозначение. Например, группа углерода называется «Группа IV», а не «Группа 14».)

Для IV группа полупроводники, такие как алмаз, кремний, германий, Карбид кремния, и кремний-германий, наиболее распространенными легирующими добавками являются акцепторы из III группа или же доноры из Группа V элементы. Бор, мышьяк, фосфор, а иногда галлий используются для легирования кремния. Бор - это легирующая добавка p-типа предпочтительнее для производства кремниевых интегральных схем, поскольку он рассеивается со скоростью, позволяющей легко контролировать глубину перехода. Фосфор обычно используется для объемного легирования кремниевых пластин, в то время как мышьяк используется для диффузии переходов, поскольку он диффундирует медленнее, чем фосфор, и, таким образом, его легче контролировать.

За счет легирования чистого кремния Группа V такие элементы, как фосфор, дополнительные валентные электроны добавляются, которые не связаны с отдельными атомами и позволяют соединению быть электропроводящим полупроводник n-типа. Допинг с III группа элементы, в которых отсутствует четвертый валентный электрон, создают «разорванные связи» (дыры) в решетке кремния, которые могут свободно перемещаться. В результате получается электропроводящий полупроводник p-типа. В этом контексте Группа V элемент, как говорят, ведет себя как электрон донор, а группа III элемент как акцептор. Это ключевая концепция физики диод.

Полупроводник с очень сильным легированием ведет себя скорее как хороший проводник (металл) и, следовательно, имеет более линейный положительный тепловой коэффициент. Такой эффект используется, например, в сенсоры.[14] Более низкая дозировка допинга используется в других типах (NTC или PTC) термисторы.

Кремниевые легирующие добавки

  • Акцепторы р-типа
    • Бор это легирующая добавка p-типа. Его распространение Скорость позволяет легко контролировать глубину стыка. Общие в CMOS технологии. Может быть добавлен путем распространения диборан газ. Единственный акцептор с достаточной растворимостью для эффективных эмиттеров в транзисторах и других приложениях, требующих чрезвычайно высоких концентраций примеси. Бор диффундирует примерно так же быстро, как и фосфор.
    • Алюминий, используется для глубокой p-диффузии. Не популярен в СБИС и ULSI. Также обычная непреднамеренная примесь.[15]
    • Галлий легирующая добавка, используемая в кремниевых детекторах длинноволновой инфракрасной фотопроводимости в атмосферном окне 8–14 мкм.[16] Кремний, легированный галлием, также перспективен для солнечных элементов из-за длительного времени жизни неосновных носителей заряда без ухудшения срока службы; как таковая, она приобретает все большее значение в качестве замены легированных бором подложек для солнечных элементов.[15]
    • Индий - легирующая добавка, используемая в кремниевых детекторах длинноволновой инфракрасной фотопроводимости в атмосферном окне 3–5 мкм.[16]
  • Доноры, n-тип
    • Фосфор это легирующая добавка n-типа. Он быстро диффундирует, поэтому обычно используется для объемного легирования или для формирования скважин. Используется в солнечных элементах. Может быть добавлен путем распространения фосфин газ. Массового допинга можно добиться ядерная трансмутация, облучением чистого кремния нейтроны в ядерный реактор. Фосфор также захватывает атомы золота, которые в противном случае быстро диффундируют через кремний и действуют как центры рекомбинации.
    • Мышьяк является легирующей примесью n-типа. Его более медленная диффузия позволяет использовать его для диффузных переходов. Используется для подземных слоев. Имеет такой же атомный радиус, что и кремний, может быть достигнута высокая концентрация. Его коэффициент диффузии составляет примерно одну десятую от фосфора или бора, поэтому он используется там, где легирующая добавка должна оставаться на месте во время последующей термической обработки. Полезно для мелких диффузий, где требуется хорошо контролируемая резкая граница. Предпочтительный легирующий компонент в схемах СБИС. Предпочтительная легирующая добавка в диапазонах низкого удельного сопротивления.[15]
    • Сурьма является легирующей примесью n-типа. Имеет небольшой коэффициент диффузии. Используется для подземных слоев. Имеет диффузию, аналогичную мышьяку, используется как его альтернатива. Его диффузия является практически чисто замещающей, без межузельных включений, поэтому она свободна от аномальных эффектов. Из-за этого превосходного свойства его иногда используют в СБИС вместо мышьяка. Сильное легирование сурьмой важно для силовых устройств. Кремний, сильно легированный сурьмой, имеет более низкую концентрацию примесей кислорода; минимальные эффекты автодопирования делают его пригодным для эпитаксиальных подложек.[15]
    • Висмут является многообещающей присадкой для длинноволновых инфракрасных кремниевых детекторов фотопроводимости, жизнеспособной альтернативой n-типа легированному галлием материалу p-типа.[17]
    • Литий используется для легирования кремния для радиационно стойкий солнечные батареи. Присутствие лития вызывает отжиг дефектов в решетке, вызванных протонами и нейтронами.[18] Литий может быть введен в легированный бором p + кремний в количествах, достаточно низких, чтобы сохранить p-характер материала, или в достаточно большом количестве, чтобы противопоставить его легированному n-типу с низким удельным сопротивлением.[19]
  • Другой
    • Германий может использоваться для запрещенная зона инженерное дело. Слой германия также препятствует диффузии бора во время этапов отжига, обеспечивая сверхмелкие переходы p-MOSFET.[20] Объемное легирование германием подавляет большие пустотные дефекты, увеличивает внутреннее геттерирование и улучшает механическую прочность пластины.[15]
    • Кремний, германий и ксенон могут использоваться в качестве ионных пучков для предварительногоаморфизация поверхности кремниевых пластин. Формирование аморфного слоя под поверхностью позволяет формировать сверхмелкие переходы для p-MOSFET.
    • Азот важен для выращивания бездефектного кристалла кремния. Повышает механическую прочность решетки, увеличивает образование объемных микродефектов, подавляет агломерацию вакансий.[15]
    • Золото и платина используются для контроля срока службы неосновных носителей. Они используются в некоторых приложениях инфракрасного обнаружения. Золото вводит донорный уровень на 0,35 эВ выше валентной зоны и акцепторный уровень на 0,54 эВ ниже зоны проводимости. Платина вводит донорный уровень также на 0,35 эВ выше валентной зоны, но ее акцепторный уровень находится всего на 0,26 эВ ниже зоны проводимости; поскольку акцепторный уровень в кремнии n-типа меньше, скорость генерации пространственного заряда ниже и, следовательно, ток утечки также ниже, чем при легировании золотом. При высоких уровнях впрыска платина лучше подходит для сокращения срока службы. Обратное восстановление биполярных устройств больше зависит от срока службы на низком уровне, и его восстановление лучше выполняется с помощью золота. Золото обеспечивает хороший компромисс между прямым падением напряжения и временем восстановления в обратном направлении для биполярных устройств с быстрой коммутацией, где необходимо минимизировать заряд, накопленный в областях базы и коллектора. И наоборот, во многих силовых транзисторах требуется длительный срок службы неосновных носителей для достижения хорошего усиления, а примеси золота / платины должны быть низкими.[21]

Прочие полупроводники

[22]

  • Арсенид галлия
    • n-тип: теллур, сера (заменяющая As), олово, кремний, германий (заменяющая Ga)
    • p-тип: бериллий, цинк, хром (заменяющий Ga), кремний, германий (заменяющий As)
  • Фосфид галлия
    • n-тип: теллур, селен, сера (замещающий фосфор)
    • p-тип: цинк, магний (заменяющий Ga), олово (заменяющий P)
  • Нитрид галлия, Нитрид индия-галлия, Нитрид алюминия-галлия
    • n-тип: кремний (замена Ga), германий (замена Ga, лучшее соответствие решетки), углерод (замена Ga, естественное встраивание в MOVPE -росшие слои в низкой концентрации)
    • p-тип: магний (замещающий Ga) - сложно из-за относительно высокого энергия ионизации выше валентная полоса край, сильный распространение из межстраничный Mg, водородные комплексы, пассивирующие акцепторы Mg и самокомпенсация Mg при более высоких концентрациях)
  • Теллурид кадмия
    • n-тип: индий, алюминий (заменяющий Cd), хлор (заменяющий Te)
    • p-тип: фосфор (заменяющий Te), литий, натрий (заменяющий Cd)
  • Сульфид кадмия
    • n-тип: галлий (заменяющий Cd), йод, фтор (заменяющий S)
    • p-тип: литий, натрий (заменяющий Cd)

Компенсация

В большинстве случаев в полученном легированном полупроводнике будет присутствовать много типов примесей. Если в полупроводнике присутствует равное количество доноров и акцепторов, дополнительные остовные электроны, предоставленные первым, будут использоваться для удовлетворения разорванных связей из-за последнего, так что легирование не дает свободных носителей любого типа. Это явление известно как компенсация, и происходит в p-n переход в подавляющем большинстве полупроводниковых приборов. Частичная компенсация, когда количество доноров превышает количество акцепторов или наоборот, позволяет производителям устройств многократно изменять (инвертировать) тип данной части материала, применяя последовательно более высокие дозы легирующих добавок, так называемые контрдопинг. Большинство современных полупроводников изготавливаются путем последовательных этапов селективного контрдопирования для создания необходимых областей P- и N.[23]

Хотя компенсация может использоваться для увеличения или уменьшения количества доноров или акцепторов, электрон и дырка мобильность всегда уменьшается за счет компенсации, потому что на подвижность влияет сумма донорных и акцепторных ионов.

Легирование проводящих полимеров

Основная статья: Проводящий полимер

Проводящие полимеры можно легировать путем добавления химических реагентов к окислять или иногда уменьшают систему так, чтобы электроны выталкивались в проводящие орбитали в рамках уже потенциально проводящей системы. Существует два основных метода легирования проводящего полимера, оба из которых используют окислительно-восстановительный (т. Е. редокс ) процесс.

  1. Химический допинг включает экспонирование полимера, такого как меланин обычно тонкая пленка, для окислитель Такие как йод или же бром. В качестве альтернативы полимер можно подвергнуть воздействию восстановитель; этот метод гораздо менее распространен и обычно включает щелочных металлов.
  2. Электрохимическое легирование включает суспендирование покрытого полимером, рабочего электрод в электролит раствор, в котором полимер нерастворимый вместе с отдельными противоэлектродами и электродами сравнения. Электрический разность потенциалов создается между электродами, что вызывает заряд, и соответствующий счетчик ион от электролит вводить полимер в форме присоединения электронов (то есть n-легирования) или удаления (то есть p-легирования).

N-допинг встречается гораздо реже, потому что Атмосфера Земли является кислород -богатые, тем самым создавая окисляющий среда. Богатый электронами полимер с примесью n-типа немедленно вступит в реакцию с элементарным кислородом с образованием избавляться от допинга (т.е. повторно окислить до нейтрального состояния) полимер. Таким образом, химическое легирование n-типа должно проводиться в среде инертный газ (например., аргон ). Электрохимическое n-легирование гораздо более распространено в исследованиях, потому что легче исключить кислород из растворитель в запечатанном фляга. Однако маловероятно, что проводящие полимеры с примесью n-типа доступны на рынке.

Легирование органических молекулярных полупроводников

Молекулярные легирующие добавки предпочтительны при легировании молекулярных полупроводников из-за их совместимости с технологией-хозяином, то есть схожих температур испарения или контролируемой растворимости.[24] Кроме того, относительно большие размеры молекулярных легирующих добавок по сравнению с легирующими ионами металлов (такими как Li+ и Мо6+), как правило, полезны, обеспечивая превосходное пространственное ограничение для использования в многослойных структурах, таких как Светодиоды и Органические солнечные элементы. Типичные легирующие примеси p-типа включают F4-TCNQ.[25] и Mo (tfd)3.[26] Однако, аналогично проблеме, возникающей при легировании проводящих полимеров, воздухостойкие n-легирующие примеси подходят для материалов с низким электронное сродство (EA) все еще неуловимы. В последнее время фотоактивация комбинацией расщепляемых димерных допантов, таких как [RuCp∗Mes]2, предлагает новый путь к реализации эффективного n-легирования в материалах с низким содержанием EA.[24]

Магнитное легирование

Исследования магнитного легирования показали, что на значительное изменение некоторых свойств, таких как удельная теплоемкость, могут влиять небольшие концентрации примеси; например, легирующие примеси в полупроводниках ферромагнитный Сплавы могут обладать различными свойствами, как впервые предсказали Уайт, Хоган, Зуль и Накамура.[27][28]Включение легирующих элементов для придания разбавленного магнетизма приобретает все большее значение в области Магнитные полупроводники. Присутствие дисперсных ферромагнитных частиц является ключом к функциональности возникающих Спинтроника, класс систем, в которых помимо заряда используется спин электрона. С помощью Теория функций плотности (DFT) температурно-зависимое магнитное поведение легирующих примесей в заданной решетке может быть смоделировано для определения возможных полупроводниковых систем.[29]

Одиночные легирующие примеси в полупроводниках

Чувствительная зависимость свойств полупроводника от примесей предоставила широкий спектр настраиваемых явлений, которые можно исследовать и применять к устройствам. Можно идентифицировать влияние одиночной легирующей примеси на характеристики коммерческих устройств, а также на фундаментальные свойства полупроводникового материала. Появились новые приложения, для которых требуется дискретный характер одной примеси, например, односпиновые устройства в области квантовой информации или транзисторы с одной легирующей примесью. Значительный прогресс за последнее десятилетие в наблюдении, контролируемом создании и манипулировании отдельными легирующими добавками, а также их применение в новых устройствах позволили открыть новую область солотроники (оптоэлектроника с одиночными легирующими добавками).[30]

Трансмутационное легирование нейтронов

Нейтрон трансмутация легирование (NTD) - необычный метод легирования для специальных приложений. Чаще всего он используется для легирования кремния n-типа в электронике большой мощности и полупроводниковые детекторы. Он основан на превращении изотопа Si-30 в фосфор атома путем поглощения нейтронов следующим образом:

На практике кремний обычно помещают рядом с ядерный реактор получать нейтроны. Поскольку нейтроны продолжают проходить через кремний, в результате трансмутации образуется все больше и больше атомов фосфора, и поэтому легирование становится все более сильным. NTD - гораздо менее распространенный метод легирования, чем диффузионная или ионная имплантация, но он имеет то преимущество, что создает чрезвычайно однородное распределение легирующей примеси.[31][32]

Модуляционное допирование

Модуляционное допирование представляет собой метод синтеза, в котором легирующие примеси пространственно отделены от носителей. Таким образом подавляется рассеяние носителей-доноров, что позволяет достичь очень высокой подвижности.

Смотрите также

Рекомендации

  1. ^ «От Фарадея до Шокли - История транзисторов». Получено 2016-02-02.
  2. ^ Уилсон, А. Х. (1965). Теория металлов (2-е изд.). Издательство Кембриджского университета.
  3. ^ Вудьярд, Джон Р. "Устройство нелинейной схемы на основе германия" Патент США 2530110 подано, 1944, предоставлено 1950
  4. ^ Спаркс, Морган и Тил, Гордон К. "Метод создания P-N переходов в полупроводниковых материалах", Патент США 2631356 (Подана 15 июня 1950 г. Выпущена 17 марта 1953 г.)
  5. ^ "Джон Роберт Вудьярд, Электротехника: Беркли". Калифорнийский университет: Памяти. 1985. Получено 2007-08-12.
  6. ^ Спроул, А. Б; Грин, М. А (1991). «Повышенное значение концентрации собственных носителей кремния с 275 до 375 K». J. Appl. Phys. 70 (2): 846. Bibcode:1991JAP .... 70..846S. Дои:10.1063/1.349645.
  7. ^ а б Грин, М.А. (1990). «Собственная концентрация, эффективные плотности состояний и эффективная масса в кремнии». Журнал прикладной физики. 67 (6): 2944. Bibcode:1990JAP .... 67.2944G. Дои:10.1063/1.345414.
  8. ^ а б Шуберт, Э. Ф. (2005). Легирование в полупроводниках AIIIBV. С. 241–243. ISBN  978-0-521-01784-8.
  9. ^ Посредник, С. (1993). Технологический анализ производства полупроводниковых устройств. С. 29, 330–337. ISBN  978-0-07-041853-0.
  10. ^ Дин, Уильям М. (1998). Анализ явлений переноса. С. 91–94. ISBN  978-0-19-508494-8.
  11. ^ Леви, Роланд Альберт (1989). Микроэлектронные материалы и процессы. Дордрехт: Kluwer Academic. С. 6–7. ISBN  978-0-7923-0154-7. Получено 2008-02-23.
  12. ^ "Музей истории компьютеров - Кремниевый двигатель | 1955 - Для изготовления кремниевых устройств используются методы фотолитографии". Computerhistory.org. Получено 2014-06-12.
  13. ^ Музей истории компьютеров - Кремниевый двигатель 1954 - Разработан процесс диффузии для транзисторов
  14. ^ Черуку, Дхарма Радж и Кришна, Баттула Тирумала (2008) Электронные устройства и схемы, 2-е издание, Дели, Индия, ISBN  978-81-317-0098-3
  15. ^ а б c d е ж Эранна, Голла (2014). Рост кристаллов и оценка кремния для СБИС и ULSI. CRC Press. С. 253–. ISBN  978-1-4822-3282-0.
  16. ^ а б Йенс Гульдберг (2013). Кремний, легированный нейтронной трансмутацией. Springer Science & Business Media. С. 437–. ISBN  978-1-4613-3261-9.
  17. ^ Парри, Кристофер М. (1981). Кремний, легированный висмутом: внешний детектор для длинноволновых инфракрасных (LWIR) приложений. Методологии мозаики в фокальной плоскости I. 0244. С. 2–8. Дои:10.1117/12.959299. S2CID  136572510.
  18. ^ Раушенбах, Ганс С. (2012). Справочник по проектированию солнечных батарей: принципы и технология преобразования фотоэлектрической энергии. Springer Science & Business Media. С. 157–. ISBN  978-94-011-7915-7.
  19. ^ Вайнберг, Ирвинг и Брандхорст, Генри В. мл. (1984) Патент США 4,608,452 "Литиевый контрдопированный кремниевый солнечный элемент"
  20. ^ «2. Технология легирования полупроводников». Iue.tuwien.ac.at. 2002-02-01. Получено 2016-02-02.
  21. ^ Блихер, Адольф (2012). Физика полевых и биполярных силовых транзисторов. Эльзевир. С. 93–. ISBN  978-0-323-15540-3.
  22. ^ Grovenor, C.R.M. (1989). Микроэлектронные материалы. CRC Press. С. 19–. ISBN  978-0-85274-270-9.
  23. ^ Гастингс, Алан (2005) Искусство аналоговой компоновки2-е изд. ISBN  0131464108
  24. ^ а б Линь, Синь; Вегнер, Бертольд; Ли, Кён Мин; Fusella, Michael A .; Чжан, Фэнъюй; Муджил, Карттикай; Rand, Barry P .; Барлоу, Стивен; Мардер, Сет Р. (13 ноября 2017 г.). «Превышение термодинамического предела с фотоактивацией n-легирования в органических полупроводниках». Материалы Природы. 16 (12): 1209–1215. Bibcode:2017НатМа..16.1209Л. Дои:10.1038 / nmat5027. ISSN  1476-4660. OSTI  1595457. PMID  29170548.
  25. ^ Зальцманн, Инго; Heimel, Георг; Oehzelt, Мартин; Винклер, Стефани; Кох, Норберт (2016-03-15). «Молекулярное электрическое легирование органических полупроводников: основные механизмы и новые правила разработки легирующих примесей». Отчеты о химических исследованиях. 49 (3): 370–378. Дои:10.1021 / acs.accounts.5b00438. ISSN  0001-4842. PMID  26854611.
  26. ^ Линь, Синь; Purdum, Джеффри Э .; Чжан, Ядун; Барлоу, Стивен; Marder, Seth R .; Лоо, Юэ-Линь; Кан, Антуан (2016-04-26). «Влияние низкой концентрации примесей на распределение состояний щели в молекулярном полупроводнике». Химия материалов. 28 (8): 2677–2684. Дои:10.1021 / acs.chemmater.6b00165. ISSN  0897-4756.
  27. ^ Хоган, К. Майкл (1969). «Плотность состояний изолирующего ферромагнитного сплава». Физический обзор. 188 (2): 870–874. Bibcode:1969ПхРв..188..870Х. Дои:10.1103 / PhysRev.188.870.
  28. ^ Чжан, X. Y; Зуль, Х (1985). «Спиново-волновые удвоения периода и хаос при поперечной накачке». Физический обзор A. 32 (4): 2530–2533. Bibcode:1985PhRvA..32.2530Z. Дои:10.1103 / PhysRevA.32.2530. PMID  9896377.
  29. ^ Ассади, M.H.N; Ханаор, Д.А.Х. (2013). «Теоретические исследования энергетики и магнетизма меди в TiO.2 полиморфы ». Журнал прикладной физики. 113 (23): 233913–233913–5. arXiv:1304.1854. Bibcode:2013JAP ... 113w3913A. Дои:10.1063/1.4811539. S2CID  94599250.
  30. ^ Коэнраад, Пол М. и Флатте, Майкл Э. (2011). «Единичные легирующие примеси в полупроводниках». Материалы Природы. 10 (2): 91–100. Bibcode:2011НатМа..10 ... 91K. Дои:10.1038 / nmat2940. PMID  21258352.CS1 maint: несколько имен: список авторов (связь)
  31. ^ Балига, Б. Дж. (1987) Современные силовые устройства, John Wiley & Sons, Нью-Йорк, стр. 32. ISBN  0471819867
  32. ^ Шмидт П. Э. и Ведде Дж. (1998). «Производство и применение NTD с высоким сопротивлением». Труды электрохимического общества. 98-13. п. 3. ISBN  9781566772075.CS1 maint: несколько имен: список авторов (связь)

внешняя ссылка