Теорема Паппуса о центроидах - Википедия - Pappuss centroid theorem

Теорема применима к открытому цилиндру, конусу и сфере, чтобы получить площади их поверхности. Центроиды на расстоянии а (красным) от оси вращения.

В математике Теорема Паппа о центроиде (также известный как Теорема Гульдинуса, Теорема Паппа – Гулдинуса или же Теорема Паппа) является одним из двух связанных теоремы имея дело с площади поверхности и тома из поверхности и твердые вещества революции.

Эти теоремы приписываются Папп Александрийский^[а] и Пол Гулдин.^[b]

Первая теорема

Первая теорема утверждает, что площадь поверхности А из поверхность вращения генерируется вращением плоская кривая C о ось внешний по отношению к C и на той же плоскости равно произведению длина дуги s из C и расстояние d путешествовал геометрический центроид из C:

${ displaystyle A = sd.}$

Например, площадь поверхности тор с несовершеннолетними радиус р и большой радиус р является

${ Displaystyle A = (2 pi r) (2 pi R) = 4 pi ^ {2} Rr.}$

Вторая теорема

Вторая теорема утверждает, что объем V из твердый революционный генерируется вращением плоская фигура F вокруг внешней оси равно произведению площади А из F и расстояние d пройденный геометрическим центроидом F. (Центроид F обычно отличается от центра тяжести его граничной кривой C.) То есть:

${ displaystyle V = Ad.}$

Например, громкость тор с малым радиусом р и большой радиус р является

${ Displaystyle V = ( pi r ^ {2}) (2 pi R) = 2 pi ^ {2} Rr ^ {2}.}$

Этот частный случай был выведен Иоганн Кеплер используя бесконечно малые.^[c]

Доказательство

Позволять ${ displaystyle A}$ быть областью ${ displaystyle F}$, ${ displaystyle W}$ твердое тело революции ${ displaystyle F}$, и ${ displaystyle V}$ объем ${ displaystyle W}$. Предполагать ${ displaystyle F}$ начинается в ${ displaystyle xz}$-плоскость и вращается вокруг ${ displaystyle z}$-ось. Расстояние до центра тяжести ${ displaystyle F}$ от ${ displaystyle z}$ось - это его ${ displaystyle x}$-координат

${ displaystyle R = { frac { iint _ {F} x , dA} {A}},}$

и теорема утверждает, что

${ Displaystyle V = Ad = A cdot 2 pi R = 2 pi iint _ {F} x , dA.}$

Чтобы показать это, пусть ${ displaystyle F}$ быть в xz-самолет, параметризованный к ${ Displaystyle mathbf { Phi} (u, v) = (x (u, v), 0, z (u, v))}$ за ${ Displaystyle (и, v) в F ^ {*}}$, область параметров. С ${ Displaystyle mathbf { Phi}}$ по сути, отображение из ${ Displaystyle mathbb {R} ^ {2}}$ к ${ Displaystyle mathbb {R} ^ {2}}$, площадь ${ displaystyle F}$ дается замена переменных формула:

${ Displaystyle A = iint _ {F} dA = iint _ {F ^ {*}} left | { frac { partial (x, z)} { partial (u, v)}} right | , du , dv = iint _ {F ^ {*}} left | { frac { partial x} { partial u}} { frac { partial z} { partial v}} - { frac { partial x} { partial v}} { frac { partial z} { partial u}} right | , du , dv,}$

куда ${ Displaystyle { tfrac { partial (x, z)} { partial (u, v)}}}$ это детерминант из Матрица якобиана замены переменных.

Твердый ${ displaystyle W}$ имеет тороидальный параметризация ${ Displaystyle mathbf { Phi} (u, v, theta) = (x (u, v) cos theta, x (u, v) sin theta, z (u, v))}$ за ${ Displaystyle (и, v, theta)}$ в области параметров ${ Displaystyle W ^ {*} = F ^ {*} times [0,2 pi]}$; и его объем

${ Displaystyle V = iiint _ {W} dV = iiint _ {W ^ {*}} left | { frac { partial (x, y, z)} { partial (u, v, theta )}} right | , du , dv , d theta.}$

Расширение,

${ Displaystyle { begin {align} left | { frac { partial (x, y, z)} { partial (u, v, theta)}} right | & = left | det { begin {bmatrix} { frac { partial x} { partial u}} cos theta & { frac { partial x} { partial v}} cos theta & -x sin theta [6pt] { frac { partial x} { partial u}} sin theta & { frac { partial x} { partial v}} sin theta & x cos theta [6pt ] { frac { partial z} { partial u}} & { frac { partial z} { partial v}} & 0 end {bmatrix}} right | [5pt] & = left | - { frac { partial z} { partial v}} { frac { partial x} { partial u}} , x + { frac { partial z} { partial u}} { frac { partial x} { partial v}} , x right | = left | -x , { frac { partial (x, z)} { partial (u, v)}} right | = x left | { frac { partial (x, z)} { partial (u, v)}} right |. end {align}}}$

Последнее равенство выполняется, потому что ось вращения должна быть внешней по отношению к ${ displaystyle F}$, смысл ${ Displaystyle х geq 0}$. Сейчас же,

${ displaystyle { begin {align} V & = iiint _ {W ^ {*}} left | { frac { partial (x, y, z)} { partial (u, v, theta)} } right | , du , dv , d theta = int _ {0} ^ {2 pi} ! ! ! ! iint _ {F ^ {*}} x (u, v) left | { frac { partial (x, z)} { partial (u, v)}} right | , du , dv , d theta [6pt] & = 2 pi iint _ {F ^ {*}} x (u, v) left | { frac { partial (x, z)} { partial (u, v)}} right | , du , dv = 2 pi iint _ {F} x , dA end {align}}}$

заменой переменных.

Обобщения

Эти теоремы могут быть обобщены для произвольных кривых и форм при соответствующих условиях.

Гудман и Гудман^[5] обобщим вторую теорему следующим образом. Если фигура F движется в пространстве, так что остается перпендикуляр к кривой L отслеживается центром тяжести F, затем выметает сплошной объем V = Объявление, куда А это площадь F и d это длина L. (Предполагается, что твердое тело не пересекает себя.) В частности, F может вращаться вокруг своего центра тяжести во время движения.

Однако соответствующее обобщение первой теоремы верно только в том случае, если кривая L отслеживаемый центроидом лежит в плоскости, перпендикулярной плоскости C.

В n-измерениях

В общем, можно создать ${ displaystyle n}$ размерное твердое тело вращением ${ displaystyle n-p}$ размерное твердое тело ${ displaystyle F}$ вокруг ${ displaystyle p}$ мерная сфера. Это называется ${ displaystyle n}$-твердого вращения видов ${ displaystyle p}$. Пусть ${ displaystyle p}$-й центроид ${ displaystyle F}$ определяться

${ displaystyle R = { frac { iint _ {F} x ^ {p} , dA} {A}},}$

Затем теоремы Паппа обобщаются на:^[6]

Объем от ${ displaystyle n}$-твердого вращения видов ${ displaystyle p}$
= (Объем генерирующих ${ Displaystyle (п {-} р)}$-твердый) ${ displaystyle times}$ (Площадь поверхности ${ displaystyle p}$-сфера, прослеживаемая ${ displaystyle p}$-й центр тяжести образующего тела)

и

Площадь поверхности ${ displaystyle n}$-твердого вращения видов ${ displaystyle p}$
= (Площадь генерирующей ${ Displaystyle (п {-} р)}$-твердый) ${ displaystyle times}$ (Площадь поверхности ${ displaystyle p}$-сфера, прослеживаемая ${ displaystyle p}$-й центр тяжести образующего тела)

Исходные теоремы относятся к случаю ${ Displaystyle п = 3, , р = 1}$.

Сноски

Рекомендации

внешняя ссылка

• Вайсштейн, Эрик В. "Теорема Паппа о центроиде". MathWorld.