Элемент объема - Википедия - Volume element

В математика, а элемент объема предоставляет средства для интеграция а функция относительно объем в различных системах координат, таких как сферические координаты и цилиндрические координаты. Таким образом, элемент объема является выражением формы

${ displaystyle dV = rho (u_ {1}, u_ {2}, u_ {3}) , du_ {1} , du_ {2} , du_ {3}}$

где ${ displaystyle u_ {i}}$ - координаты, так что объем любого множества ${ displaystyle B}$ можно вычислить

${ displaystyle operatorname {Volume} (B) = int _ {B} rho (u_ {1}, u_ {2}, u_ {3}) , du_ {1} , du_ {2} , du_ {3}.}$

Например, в сферических координатах ${ displaystyle dV = u_ {1} ^ {2} sin u_ {2} , du_ {1} , du_ {2} , du_ {3}}$, и так ${ displaystyle rho = u_ {1} ^ {2} sin u_ {2}}$.

Понятие объемного элемента не ограничивается тремя измерениями: в двух измерениях он часто известен как элемент площади, и в этой настройке это полезно для выполнения поверхностные интегралы. При изменении координат элемент объема изменяется на абсолютное значение Определитель якобиана преобразования координат ( формула замены переменных ). Этот факт позволяет определять объемные элементы как своего рода мера на многообразие. На ориентируемый дифференцируемое многообразие, элемент объема обычно возникает из объемная форма: высшая степень дифференциальная форма. На неориентируемом коллекторе элементом объема обычно является абсолютная величина формы объема (определенной локально): он определяет 1-плотность.

Элемент объема в евклидовом пространстве

В Евклидово пространство, элемент объема задается произведением дифференциалов декартовых координат

${ Displaystyle dV = dx , dy , dz.}$

В разных системах координат вида ${ displaystyle x = x (u_ {1}, u_ {2}, u_ {3}), y = y (u_ {1}, u_ {2}, u_ {3}), z = z (u_ {1 }, u_ {2}, u_ {3})}$, элемент объема изменения якобианом изменения координаты:

${ displaystyle dV = left | { frac { partial (x, y, z)} { partial (u_ {1}, u_ {2}, u_ {3})}} right | , du_ { 1} , du_ {2} , du_ {3}.}$

Например, в сферических координатах (математическое соглашение)

${ Displaystyle { begin {выровнено} x & = rho cos theta sin phi y & = rho sin theta sin phi z & = rho cos phi end {выровнено} }}$

якобиан

${ displaystyle left | { frac { partial (x, y, z)} { partial ( rho, theta, phi)}} right | = rho ^ {2} sin phi}$

так что

${ Displaystyle dV = rho ^ {2} sin phi , d rho , d theta , d phi.}$

Это можно рассматривать как частный случай того факта, что дифференциальные формы трансформируются посредством отката ${ displaystyle F ^ {*}}$ в качестве

${ displaystyle F ^ {*} (u ; dy ^ {1} wedge cdots wedge dy ^ {n}) = (u circ F) det left ({ frac { partial F ^ { j}} { partial x ^ {i}}} right) dx ^ {1} wedge cdots wedge dx ^ {n}}$

Элемент объема линейного подпространства

Рассмотрим линейное подпространство из п-размерный Евклидово пространство р^п который охватывает набор линейно независимый векторов

${ displaystyle X_ {1}, dots, X_ {k}.}$

Чтобы найти элемент объема подпространства, полезно знать из линейной алгебры тот факт, что объем параллелепипеда, натянутого на ${ displaystyle X_ {i}}$ квадратный корень из детерминант из Матрица грамиана из ${ displaystyle X_ {i}}$:

${ displaystyle { sqrt { det (X_ {i} cdot X_ {j}) _ {i, j = 1 dots k}}}.}$

Любая точка п в подпространстве можно задать координаты ${ Displaystyle (и_ {1}, и_ {2}, точки, и_ {к})}$ такой, что

${ displaystyle p = u_ {1} X_ {1} + cdots + u_ {k} X_ {k}.}$

В какой-то момент п, если образовать небольшой параллелепипед со сторонами ${ displaystyle du_ {i}}$, то объем этого параллелепипеда равен квадратному корню из определителя матрицы Грамма

${ displaystyle { sqrt { det left ((du_ {i} X_ {i}) cdot (du_ {j} X_ {j}) right) _ {i, j = 1 dots k}}} = { sqrt { det (X_ {i} cdot X_ {j}) _ {i, j = 1 dots k}}} ; du_ {1} , du_ {2} , cdots , du_ {k}.}$

Таким образом, это определяет форму объема в линейном подпространстве.

Объемный элемент коллекторов

На ориентированный Риманово многообразие измерения п, элемент объема представляет собой форму объема, равную Ходж Дуал единичной постоянной функции, ${ displaystyle f (x) = 1}$:

${ displaystyle omega = star 1}$ .

Эквивалентно, элемент объема - это точно Тензор Леви-Чивиты ${ displaystyle epsilon}$.^[1] В координатах,

${ displaystyle omega = epsilon = { sqrt {| det g |}} , dx ^ {1} wedge cdots wedge dx ^ {n}}$

куда ${ displaystyle det g}$ это детерминант из метрический тензор грамм записано в системе координат.

Элемент площади поверхности

Простой пример объемного элемента можно изучить, рассматривая двумерную поверхность, встроенную в п-размерный Евклидово пространство. Такой элемент объема иногда называют элемент площади. Рассмотрим подмножество ${ Displaystyle U подмножество mathbf {R} ^ {2}}$ и функция отображения

${ displaystyle varphi: U to mathbf {R} ^ {n}}$

таким образом определяя поверхность, встроенную в ${ displaystyle mathbf {R} ^ {n}}$. В двух измерениях объем - это просто площадь, а элемент объема позволяет определить площадь частей поверхности. Таким образом, элемент объема является выражением формы

${ displaystyle f (u_ {1}, u_ {2}) , du_ {1} , du_ {2}}$

что позволяет вычислить площадь множества B лежащих на поверхности, вычисляя интеграл

${ displaystyle operatorname {Area} (B) = int _ {B} f (u_ {1}, u_ {2}) , du_ {1} , du_ {2}.}$

Здесь мы найдем элемент объема на поверхности, который определяет площадь в обычном понимании. В Матрица якобиана отображения

${ displaystyle lambda _ {ij} = { frac { partial varphi _ {i}} { partial u_ {j}}}}$

с индексом я бег от 1 до п, и j от 1 до 2. Евклидово метрика в п-мерное пространство индуцирует метрику ${ displaystyle g = lambda ^ {T} lambda}$ на съемочной площадке U, с матричными элементами

${ displaystyle g_ {ij} = sum _ {k = 1} ^ {n} lambda _ {ki} lambda _ {kj} = sum _ {k = 1} ^ {n} { frac { partial varphi _ {k}} { partial u_ {i}}} { frac { partial varphi _ {k}} { partial u_ {j}}}.}$

В детерминант метрики определяется выражением

${ displaystyle det g = left | { frac { partial varphi} { partial u_ {1}}} wedge { frac { partial varphi} { partial u_ {2}}} right | ^ {2} = det ( lambda ^ {T} lambda)}$

Для регулярной поверхности этот определитель отличен от нуля; эквивалентно, матрица Якоби имеет ранг 2.

Теперь рассмотрим изменение координат на U, предоставленный диффеоморфизм

${ Displaystyle е двоеточие U в U, , !}$

так что координаты ${ Displaystyle (и_ {1}, и_ {2})}$ даны с точки зрения ${ displaystyle (v_ {1}, v_ {2})}$ к ${ Displaystyle (и_ {1}, и_ {2}) = е (v_ {1}, v_ {2})}$. Матрица Якоби этого преобразования имеет вид

${ displaystyle F_ {ij} = { frac { partial f_ {i}} { partial v_ {j}}}.}$

В новых координатах имеем

${ displaystyle { frac { partial varphi _ {i}} { partial v_ {j}}} = sum _ {k = 1} ^ {2} { frac { partial varphi _ {i} } { partial u_ {k}}} { frac { partial f_ {k}} { partial v_ {j}}}}$

и поэтому метрика преобразуется как

${ displaystyle { tilde {g}} = F ^ {T} gF}$

куда ${ displaystyle { tilde {g}}}$ метрика отката в v система координат. Определитель

${ displaystyle det { tilde {g}} = det g ( det F) ^ {2}.}$

Учитывая приведенную выше конструкцию, теперь должно быть несложно понять, как элемент объема инвариантен при сохраняющем ориентацию изменении координат.

В двух измерениях объем - это просто площадь. Площадь подмножества ${ displaystyle B subset U}$ дается интегралом

${ displaystyle { begin {align} { mbox {Area}} (B) & = iint _ {B} { sqrt { det g}} ; du_ {1} ; du_ {2} & = iint _ {B} { sqrt { det g}} ; | det F | ; dv_ {1} ; dv_ {2} & = iint _ {B} { sqrt { det { tilde {g}}}} ; dv_ {1} ; dv_ {2}. end {align}}}$

Таким образом, в любой системе координат элемент объема принимает одно и то же выражение: выражение элемента объема инвариантно при изменении координат.

Обратите внимание, что в представленной выше презентации не было ничего особенного в отношении двух измерений; сказанное выше тривиально обобщается на произвольные измерения.

Пример: сфера

Например, рассмотрим сферу радиуса р с центром в начале координат в р³. Это можно параметризовать с помощью сферические координаты с картой

${ displaystyle phi (u_ {1}, u_ {2}) = (r cos u_ {1} sin u_ {2}, r sin u_ {1} sin u_ {2}, r cos u_ {2}).}$

потом

${ displaystyle g = { begin {pmatrix} r ^ {2} sin ^ {2} u_ {2} & 0 0 & r ^ {2} end {pmatrix}},}$

и элемент площади

${ displaystyle omega = { sqrt { det g}} ; du_ {1} du_ {2} = r ^ {2} sin u_ {2} , du_ {1} du_ {2}.}$

Смотрите также

• Цилиндрическая система координат # Прямые и объемные элементы
• Сферическая система координат # Интегрирование и дифференцирование в сферических координатах
• Поверхностный интеграл
• Объемный интеграл

Рекомендации

• Бесс, Артур Л. (1987), Многообразия Эйнштейна, Ergebnisse der Mathematik und ihrer Grenzgebiete (3) [Результаты по математике и смежным областям (3)], т. 10, Берлин, Нью-Йорк: Springer-Verlag, стр. xii + 510, ISBN  978-3-540-15279-8