Фазово-контрастное рентгеновское изображение - Википедия - Phase-contrast X-ray imaging

Изображение наушников-вкладышей с поглощением рентгеновских лучей (слева) и дифференциальным фазовым контрастом (справа), полученное с помощью решетчатого интерферометра при 60 кВпик.

Фазово-контрастное рентгеновское изображение (PCI) или же фазочувствительная рентгеновская визуализация это общий термин для различных технических методов, которые используют информацию об изменениях в фаза из рентгеновский снимок луч, который проходит через объект для создания его изображений. Стандартные методы рентгеновской визуализации, такие как рентгенография или же компьютерная томография (КТ) полагаться на уменьшение интенсивности рентгеновского пучка (затухание ) при прохождении образец, которые можно измерить напрямую с помощью Детектор рентгеновского излучения. Однако в PCI луч сдвиг фазы вызванное образцом, не измеряется напрямую, а преобразуется в вариации интенсивности, которые затем могут быть зарегистрированы детектором.^[1]

Помимо производства проекционные изображения, PCI, как и обычная передача, можно комбинировать с томографические методы для получения трехмерного распределения реальной части показатель преломления образца. При применении к образцам, состоящим из атомов с низким атомный номер Z, PCI более чувствителен к изменениям плотности в образце, чем обычная рентгеновская визуализация на основе пропускания. Это приводит к изображениям с улучшенными мягких тканей контраст.^[2]

За последние несколько лет были разработаны различные методы фазово-контрастной рентгеновской визуализации, все из которых основаны на наблюдении картины интерференции между дифрагированной и недифрагированной волнами.^[3] Наиболее распространенными методами являются интерферометрия кристаллов, формирование изображений на основе распространения, построение изображений на основе анализатора, краевое освещение и построение изображений на основе решеток (см. Ниже).

История

Первый, кто обнаружит Рентгеновские лучи был Вильгельм Конрад Рентген в 1895 году, поэтому их даже сегодня иногда называют «рентгеновскими лучами». Он обнаружил, что «лучи нового типа» способны проникать сквозь непрозрачные материалы для видимый свет, и таким образом он сделал первый рентгеновский снимок, на котором была видна рука своей жены.^[4] Он был награжден первым Нобелевская премия по физике в 1901 году «в знак признания его выдающихся заслуг, которые он оказал открытием замечательных лучей, впоследствии названных его именем».^[5] С тех пор рентгеновские лучи использовались как бесценный инструмент для неразрушающего определения внутренней структуры различных объектов, хотя долгое время информация была получена путем измерения только передаваемой интенсивности волн, а информация о фазе была недоступна. .

Принцип фазово-контрастное изображение в целом был разработан Фриц Зернике во время его работы с дифракционные решетки и видимый свет.^[6][7] Применение его знаний в микроскопии принесло ему Нобелевская премия в 1953 г. по физике. С тех пор фазово-контрастная микроскопия была важной областью оптическая микроскопия.

Перенос фазово-контрастного изображения с видимого света на рентгеновские лучи занял много времени из-за медленного прогресса в улучшении качества рентгеновских лучей и отсутствия рентгеновской оптики (линз). В 1970-х годах стало ясно, что синхротронное излучение испускаемый заряженными частицами, циркулирующими в накопительных кольцах, созданных для экспериментов по ядерной физике высоких энергий, потенциально был гораздо более интенсивным и универсальным источником рентгеновского излучения, чем Рентгеновские трубки.^[8] Построение синхротроны и кольца для хранения, явно направленная на получение рентгеновских лучей, и прогресс в разработке оптических элементов для рентгеновских лучей был фундаментальным для дальнейшего развития физики рентгеновских лучей.

Новаторская работа по внедрению метода фазового контраста в физику рентгеновских лучей была представлена ​​в 1965 году Ульрихом Бонсом и Майклом Хартом, факультет материаловедения и инженерии Корнельского университета, Нью-Йорк. Они подарили кристалл интерферометр, сделанный из большого и совершенного монокристалл.^[9] Не менее чем через 30 лет японские ученые Ацуши Момосе, Тохору Такеда и его сотрудники приняли эту идею и усовершенствовали ее для применения в биологической визуализации, например, увеличив поле зрения с помощью новых конфигураций установки и поиск фазы техники.^[10][11] Интерферометр Бонса-Харта обеспечивает на несколько порядков более высокую чувствительность в биологических образцах, чем другие методы фазового контраста, но он не может использовать обычные рентгеновские трубки, поскольку кристаллы принимают только очень узкую полосу энергии рентгеновского излучения (ΔE/E ~ 10⁻⁴). В 2012 году Хан Вэнь и его сотрудники сделали шаг вперед, заменив кристаллы нанометрическими фазовыми решетками.^[12] Решетки разделяют и направляют рентгеновские лучи в широком спектре, тем самым снимая ограничения на полосу пропускания источника рентгеновского излучения. Они обнаружили суб-нанорадиан преломление рентгеновских лучей в биологических образцах с помощью решеточного интерферометра Боне – Харта.^[12]

А. Снигирев

В то же время появились еще два подхода к фазово-контрастной визуализации с целью преодоления проблем кристаллической интерферометрии. Методика визуализации на основе распространения была в первую очередь представлена ​​группой исследователей. Анатолий Снигирев [де ] на ESRF (Европейский центр синхротронного излучения) в Гренобле, Франция,^[13] и был основан на обнаружении "полос Френеля", которые возникают при определенных обстоятельствах при распространении в свободном пространстве. Экспериментальная установка состояла из встроенной конфигурации источника рентгеновского излучения, образца и детектора и не требовала каких-либо оптических элементов. Это было концептуально идентично установке революционной работы Денниса Габора над голография в 1948 г.^[14]

Альтернативный подход, называемый визуализацией на основе анализатора, был впервые исследован в 1995 году Виктором Ингалом и Еленой Беляевской в ​​рентгеновской лаборатории в Санкт-Петербурге, Россия.^[15] и Тимом Дэвисом и его коллегами из CSIRO (Организация научных и промышленных исследований Содружества) Отделение материаловедения и технологий в Клейтоне, Австралия.^[16] Этот метод использует кристалл Брэгга в качестве углового фильтра, чтобы отражать только небольшую часть луча, удовлетворяющую Условие Брэгга на детектор. Важный вклад в развитие этого метода был сделан благодаря сотрудничеству американских исследовательских групп Дина Чепмена, Чжун Чжонга и Уильяма Томлинсона, например, выделение дополнительного сигнала, вызванного сверхмалоугловое рассеяние^[17] и первое изображение компьютерной томографии, полученное с помощью анализа изображений.^[18] Альтернатива визуализации на основе анализатора, которая обеспечивает эквивалентные результаты без использования кристалла, была разработана Алессандро Оливо и его коллегами на синхротроне Elettra в Триесте, Италия.^[19] Этот метод, называемый «краевое освещение», управляет точным выделением направления рентгеновских лучей с использованием физического края самих пикселей детектора, отсюда и название. Позже Оливо в сотрудничестве с Робертом Спеллером из Университетского колледжа Лондона адаптировал метод для использования с обычными источниками рентгеновского излучения.^[20] открывая путь к переводу в клинические и другие приложения. Питер Манро (также из UCL) внес значительный вклад в развитие лабораторного подхода, продемонстрировав, что он практически не предъявляет требований к согласованности.^[21] и это, несмотря на это, он все еще полностью количественный.^[22]

Последний обсуждаемый здесь подход - это так называемое построение изображений на основе решеток, в котором используется Эффект Тальбота, обнаруженный Генри Фокс Тэлбот в 1836 г.^[23] Этот эффект самовосприятия создает интерференционную картину после дифракционная решетка. На определенном расстоянии этот рисунок в точности напоминает структуру решетки и регистрируется детектором. Положение интерференционной картины можно изменить, поместив объект в луч, который вызывает фазовый сдвиг. Это смещение интерференционной картины измеряется с помощью второй решетки, и с помощью определенных методов восстановления получается информация о действительной части показателя преломления. Так называемый интерферометр Тальбота – Лау первоначально использовался в атомная интерферометрия, например, Джон Ф. Клаузер и Шифан Ли в 1994 году.^[24] Первые интерферометры с рентгеновскими решетками, использующие синхротронные источники, были разработаны Кристианом Дэвидом и его коллегами из Институт Пауля Шеррера (PSI) в Виллинген, Швейцария^[25] и группа Ацуши Момосе из Токийского университета.^[26] В 2005 году, независимо друг от друга, группа Дэвида и Момоса включила компьютерную томографию в решеточную интерферометрию, что можно рассматривать как следующую веху в развитии построения изображений на основе решеток.^[27][28]В 2006 году еще одним большим достижением стал перенос техники на основе решеток в обычные лабораторные рентгеновские трубки к Франц Пфайффер и коллеги,^[29] что значительно расширило возможности метода для клинического использования. Примерно два года спустя группа Франца Пфайффера также смогла извлечь дополнительный сигнал из своих экспериментов; Так называемый «сигнал темного поля» был вызван рассеянием из-за пористой микроструктуры образца и предоставил «дополнительную и иным образом недоступную структурную информацию об образце в масштабе длины в микрометре и субмикроне».^[30] В то же время Хан Вэнь и его коллеги из Национального института здоровья США пришли к значительно упрощенной методике построения решеток для получения изображения рассеяния («темного поля»). Они использовали единую проекцию сетки и новый подход к извлечению сигнала, названный «однократный анализ Фурье».^[31] В последнее время было проведено много исследований для улучшения техники на основе решеток: Хан Вэнь и его команда проанализировали кости животных и обнаружили, что интенсивность сигнала темного поля зависит от ориентации сетки, и это связано с анизотропией костной структуры.^[32] Они добились значительного прогресса в области биомедицинских приложений, заменив механическое сканирование решеток электронным сканированием источника рентгеновского излучения.^[33] Фазово-контрастное поле КТ на основе решеток было расширено томографическими изображениями темнопольного сигнала.^[34] и фазово-контрастная КТ с временным разрешением.^[35] Кроме того, были опубликованы первые доклинические исследования с использованием фазово-контрастной рентгеновской визуализации на основе решеток. Марко Стампанони и его группа исследовали естественную ткань груди с помощью «дифференциальной фазово-контрастной маммографии».^[36] и группа под руководством Дэна Статмана исследовали, как использовать сеточную визуализацию для мелких суставов руки.^[37]

Совсем недавно был достигнут значительный прогресс в построении изображений на основе решеток благодаря открытию фазовый муаровый эффект^[38][39] Вэнь и его коллеги. Это привело к интерферометрии за пределами диапазона самовидения Тальбота с использованием только фазовых решеток и обычных источников и детекторов. Рентгеновские фазовые решетки могут быть изготовлены с очень мелкими периодами, что позволяет получать изображения при низких дозах излучения для достижения высокой чувствительности.

Физический принцип

Рисунок затухания и фазового сдвига электромагнитной волны, распространяющейся в среде с комплексным показателем преломления n

Обычная рентгеновская визуализация использует падение интенсивности из-за ослабления, вызванного объектом в рентгеновском луче, и излучение рассматривается как лучи, как в геометрическая оптика. Но когда рентгеновские лучи проходят через объект, изменяется не только их амплитуда, но и их фаза. Вместо простого лучи, Рентгеновские лучи также можно рассматривать как электромагнитные волны. Тогда объект может быть описан его комплексный показатель преломления (ср.^[8]):

${ Displaystyle п = 1- дельта + я бета}$.

Период, термин δ - декремент действительной части показателя преломления, а мнимая часть β описывает показатель поглощения или коэффициент экстинкции. Обратите внимание, что в отличие от оптического света действительная часть показателя преломления меньше, но близка к единице, это «связано с тем, что спектр рентгеновских лучей обычно лежит в очень высокой степени. частотная сторона различных резонансов, связанных со связыванием электронов ».^[8] В фазовая скорость внутри объекта больше, чем скорость света c. Это приводит к другому поведению рентгеновских лучей в среде по сравнению с видимым светом (например, углы преломления имеют отрицательные значения), но не противоречит закон относительности, "который требует, чтобы только сигналы, несущие информацию, не двигались быстрее, чем c. Такие сигналы движутся вместе с групповая скорость, а не с фазовой скоростью, и можно показать, что групповая скорость на самом деле меньше, чем c."^[8]

Влияние показателя преломления на поведение волны можно продемонстрировать на примере волны, распространяющейся в произвольной среде с фиксированным показателем преломления. п. Для простоты монохромный плоская волна без поляризация здесь предполагается. Волна распространяется в направлении, нормальном к поверхности среды, названном z в этом примере (см. рисунок справа). Скалярная волновая функция в вакууме имеет вид

${ Displaystyle Пси (г) = Е_ {0} е ^ {ikz}}$.

Внутри среды угловое волновое число меняется с k к нк. Теперь волну можно описать как:

${ displaystyle Psi (z) = E_ {0} e ^ {inkz} = E_ {0} e ^ {i (1- delta) kz} e ^ {- beta kz}}$,

куда δkz - фазовый сдвиг и е^{−β кз} - коэффициент экспоненциального затухания, уменьшающий амплитуду E₀ волны.^[8]

В более общем виде полный фазовый сдвиг луча, распространяющегося на расстояние z можно вычислить с помощью интеграла

${ displaystyle Phi (z) = { frac {2 pi} { lambda}} int _ {0} ^ {z} ! delta (z ') , mathrm {d} z'}$,

куда λ это длина волны падающего рентгеновского пучка. Эта формула означает, что фазовый сдвиг - это проекция декремента действительной части показателя преломления в направлении изображения. Это соответствует требованиям томографический принцип, который гласит, что "входные данные для алгоритма реконструкции должны быть проекцией величины ж который передает структурную информацию внутри образца. Тогда можно получить томограмму, которая отображает значение ж."^[40] Другими словами, при фазово-контрастном изображении карта реальной части показателя преломления δ (х, у, z) можно реконструировать стандартными методами, такими как обратная проекция с фильтром который аналогичен обычному Рентгеновская компьютерная томография где можно получить карту мнимой части показателя преломления.

Чтобы получить информацию о составе образца, в основном о распределении плотности образца, необходимо связать измеренные значения показателя преломления с внутренними параметрами образца, такое соотношение задается следующими формулами:

${ displaystyle beta = { frac { rho _ {a} sigma _ {a}} {2k}}}$,

куда ρ_а - плотность атомного номера, σ_а поглощение поперечное сечение, k длина волновой вектор и

${ displaystyle delta = { frac { rho _ {a} p} {k}}}$,

куда п сечение фазового сдвига.

Вдали от краев поглощения (пики в поперечном сечении поглощения из-за повышенной вероятности поглощения фотона, частота которого близка к резонансной частоте среды), эффекты дисперсии можно пренебречь; это касается легких элементов (атомный номер Z<40), которые являются компонентами тканей человека, и рентгеновскими лучами с энергией выше 20 кэВ, которые обычно используются в медицинской визуализации. В этих условиях сечение поглощения приблизительно определяется как

${ displaystyle sigma _ {a} = 0,02 [{ text {barn}}] left ({ frac {k_ {0}} {k}} right) ^ {3} Z ^ {4}}$

где 0,02 - постоянная, заданная в сарай, типичная единица площади поперечного сечения взаимодействия частиц, k длина волновой вектор, k₀ длина волнового вектора с длиной волны 1 Ангстрем и Z в атомный номер.^[41] Действительная формула для этих условий для сечения фазового сдвига:

${ displaystyle p = { frac {2 pi Zr_ {0}} {k}}}$

куда Z это атомный номер, k длина волновой вектор, и р₀ в классический радиус электрона.

Это приводит к следующим выражениям для двух частей комплексного показателя преломления:

${ displaystyle delta = { frac { rho _ {a} p} {k}} = { frac {2 pi rho _ {a} Zr_ {0}} {k ^ {2}}}}$

${ displaystyle beta = { frac { rho _ {a} sigma _ {a}} {2k}} = 0,01 [{ text {barn}}] rho _ {a} k_ {0} ^ { 3} left ({ frac {Z} {k}} right) ^ {4}}$

Вставка типичных значений для человеческой ткани в приведенные выше формулы показывает, что δ обычно на три порядка больше, чем β в пределах диагностического рентгеновского диапазона. Это означает, что фазовый сдвиг рентгеновского луча, распространяющегося через ткань, может быть намного больше, чем потеря в интенсивности, что делает PCI более чувствительным к изменениям плотности в ткани, чем абсорбционная визуализация.^[42]

Из-за пропорциональности

${ displaystyle beta propto k ^ {- 4}}$, ${ displaystyle delta propto k ^ {- 2}}$

Преимущество фазового контраста над обычным контрастом поглощения даже растет с увеличением энергии. Кроме того, поскольку формирование изображения фазового контраста не связано с поглощением рентгеновских лучей в образце, поглощенная доза потенциально может быть уменьшен за счет использования более высоких энергий рентгеновского излучения.^[29][42]

Как упоминалось выше, что касается видимого света, действительная часть показателя преломления n может сильно отклоняться от единицы (n стекла в видимом свете колеблется от 1,5 до 1,8), в то время как отклонение от единицы для рентгеновских лучей в различных средах обычно составляет порядка 10⁻⁵. Таким образом, углы преломления на границе двух изотропных сред, рассчитанные с помощью Формула Снеллиуса тоже очень маленькие. Следствием этого является то, что углы преломления рентгеновских лучей, проходящих через образец ткани, не могут быть обнаружены напрямую и обычно определяются косвенно путем «наблюдения интерференционной картины между дифрагированными и недифрагированными волнами, создаваемой пространственными изменениями действительной части показателя преломления. . "^[3]

Экспериментальная реализация

Кристаллическая интерферометрия

Чертеж кристаллического интерферометра

Кристаллическая интерферометрия, иногда также называемый Рентгеновская интерферометрия, является старейшим, но и наиболее сложным методом экспериментальной реализации. Он состоит из трех светоделителей в Геометрия Лауэ выровнены параллельно друг другу. (См. Рисунок справа) Падающий пучок, который обычно коллимируется и фильтруется монохроматором (кристаллом Брэгга) до этого, разделяется на первом кристалле (S) на Лауэ дифракция на два когерентных луча: опорный луч, который остается невозмущенным, и луч, проходящий через образец. Второй кристалл (T) действует как передающее зеркало и заставляет лучи сходиться друг к другу. Два луча встречаются в плоскости третьего кристалла (A), который иногда называют кристаллом-анализатором, и создают интерференционную картину, форма которой зависит от разницы оптических путей между двумя лучами, создаваемой образцом. Эта интерференционная картина обнаруживается детектором рентгеновского излучения за кристаллом анализатора.^[9][43]

Поместив образец на ротационный столик и записав прогнозы под разными углами 3D-распределение показателя преломления и, следовательно, томографические изображения образца можно восстановить.^[40]В отличие от методов, описанных ниже, с помощью кристаллического интерферометра измеряется сама фаза, а не ее пространственное изменение. Чтобы извлечь фазовый сдвиг из интерференционных картин; Используется метод, называемый пошаговым фазовым сканированием или сканированием полос: в опорный луч вводится фазовращатель (имеющий форму клина). Фазовращатель создает прямой интерференционные полосы с регулярными интервалами; так называемые несущие полосы. Когда образец помещается в другой пучок, несущие полосы смещаются. Фазовый сдвиг, вызванный образцом, соответствует смещению несущих полос. Несколько интерференционных картины записываются для различных сдвигов опорного пучка, и путем анализа их фазовой информации по модулю 2π можно извлечь.^[40][43] Эта неоднозначность фазы называется эффект обертывания фаз и могут быть удалены с помощью так называемой «техники разворачивания фазы».^[44] Эти методы могут использоваться, когда отношение сигнал / шум изображения достаточно велико, а изменение фазы не слишком резкое.^[28]

В качестве альтернативы методу сканирования полос может использоваться метод преобразования Фурье для извлечения информации о фазовом сдвиге только с одной интерферограммой, что сокращает время экспозиции, но это имеет недостаток, заключающийся в ограничении пространственного разрешения разнесением несущей. бахрома.^[45]

Рентгеновская интерферометрия считается наиболее чувствительной к фазовому сдвигу из четырех методов, следовательно, обеспечивая наивысшее разрешение по плотности в диапазоне мг / см.³.^[28] Но из-за его высокой чувствительности полосы, создаваемые образцом с сильным фазовым сдвигом, могут стать неразрешимыми; Чтобы преодолеть эту проблему, недавно был разработан новый подход, названный «рентгеновская визуализация с когерентным контрастом», в которой вместо фазового сдвига изменение степени когерентности, вызванное образцом, имеет значение для контраста изображения.^[46]

Общее ограничение на пространственное разрешение этого метода связано с размытием кристалла анализатора, которое возникает из-за динамической рефракции, то есть угловое отклонение луча из-за преломления в образце усиливается в кристалле примерно в десять тысяч раз, потому что путь луча внутри кристалла сильно зависит от угла его падения. Этот эффект можно уменьшить за счет утонения кристалла анализатора, например при толщине анализатора 40 μм разрешение около 6 μм. В качестве альтернативы Кристаллы Лауэ можно заменить на Кристаллы Брэгга, поэтому луч не проходит через кристалл, а отражается от поверхности.^[47]

Еще одним ограничением метода является требование очень высокой стабильности установки; выравнивание кристаллов должно быть очень точным, а разница в длине пути между лучами должна быть меньше длины волны рентгеновских лучей; Для этого интерферометр обычно изготавливается из цельного блока кремния, вырезанного из двух канавок. Посредством монолитный При производстве очень важная пространственная когерентность решетки между всеми тремя кристаллами может поддерживаться относительно хорошо, но это ограничивает поле зрения небольшим размером (например, 5 см x 5 см для 6-дюймового слитка) и потому, что образец обычно помещается в На одном из путей луча размер самого образца также ограничен размером кремниевого блока.^[9][48]Недавно разработанные конфигурации, в которых используются два кристалла вместо одного, значительно расширяют поле зрения, но еще более чувствительны к механической нестабильности.^[49][50]

Другая дополнительная трудность кристаллического интерферометра состоит в том, что кристаллы Лауэ фильтруют большую часть входящего излучения, что требует высокой интенсивности луча или очень длительного времени воздействия.^[51] Это ограничивает использование метода очень яркими источниками рентгеновского излучения, такими как синхротроны.

В соответствии с ограничениями на установку, кристаллический интерферометр лучше всего подходит для получения изображений с высоким разрешением небольших образцов, которые вызывают небольшие или гладкие фазовые градиенты.

Решетка Бонзе-Харта (интерферометрия)

Рисунок решеточного интерферометра Бонзе-Харта.

Чтобы иметь превосходную чувствительность кристаллической интерферометрии Бонза-Харта без некоторых основных ограничений, монолитные кристаллы были заменены нанометрическими рентгеновскими решетками с фазовым сдвигом.^[52] Первые такие решетки имеют периоды от 200 до 400 нанометров. Они могут разделять рентгеновские лучи по широкому спектру энергии обычных рентгеновских трубок. Основное преимущество этого метода заключается в том, что он использует большую часть приходящего рентгеновского излучения, которое было бы отфильтровано кристаллами. Поскольку используются только фазовые решетки, изготовление решеток менее проблематично, чем методы, использующие абсорбционные решетки. Первый решеточный интерферометр Бонзе-Харта (gBH) работал при энергии фотонов 22,5 кэВ и ширине спектральной полосы 1,5%.

Входящий луч имеет форму щелей размером в несколько десятков микрометров, так что длина поперечной когерентности больше периода решетки. Интерферометр состоит из трех параллельных и равноотстоящих фазовых решеток и рентгеновской камеры. Падающий пучок преломляется на первой решетке с периодом 2P на два пучка. Они далее дифрагируют на второй решетке периода P на четыре луча. Два из четырех сливаются на третьей решетке периода 2P. Каждый из них дополнительно дифрагирует на третьей решетке. Множественные дифрагированные лучи могут распространяться на достаточное расстояние, так что разные порядки дифракции разделяются в камере. Существует пара дифрагированных лучей, которые совместно распространяются от третьей решетки к камере. Они мешают друг другу, создавая полосы интенсивности, если решетки немного смещены друг относительно друга. Центральная пара дифракционных путей всегда одинакова по длине независимо от энергии рентгеновского излучения или угла падения луча. Интерференционные картины от фотонов с разными энергиями и углами падения синхронизированы по фазе.

Изображаемый объект помещается возле центральной решетки. Абсолютные фазовые изображения получаются, если объект пересекает один из пары когерентных путей. Если оба пути проходят через объект в двух местах, разделенных поперечным расстоянием d, то обнаруживается изображение разности фаз Φ (r) - Φ (r-d). Фазовый шаг одной из решеток выполняется для восстановления фазовых изображений. Изображение разности фаз Φ (r) - Φ (r-d) может быть интегрировано для получения изображения объекта с фазовым сдвигом.

Этот метод обеспечивает существенно более высокую чувствительность, чем другие методы, за исключением кристаллического интерферометра.^[12][53] Основным ограничением метода является хроматическая дисперсия дифракционной решетки, которая ограничивает ее пространственное разрешение. Настольная система с рентгеновской трубкой с вольфрамовой мишенью, работающей при 60 кВп, будет иметь предельное разрешение 60 мкм.^[12] Еще одно ограничение состоит в том, что рентгеновский луч имеет ширину всего в несколько десятков микрометров. Было предложено возможное решение в виде параллельной визуализации с множеством щелей.^[12]

Визуализация на основе анализатора

Отрисовка изображений на основе анализатора

Визуализация на основе анализатора (ABI) также известен как дифракционно-улучшенная визуализация (DEI), фазово-дисперсионная интроскопия и рентгенография с множеством изображений (MIR)^[54] Его установка состоит из монохроматора (обычно одиночного или двойного кристалла, который также коллимирует луч) перед образцом и кристалла-анализатора, расположенного в Геометрия Брэгга между образцом и детектором. (См. Рисунок справа)

Этот кристалл-анализатор действует как угловой фильтр для излучения, исходящего от образца. Когда эти рентгеновские лучи попадают на кристалл анализатора, состояние Брэгговская дифракция выполняется только для очень узкого диапазона углов падения. Когда рассеянные или преломленные рентгеновские лучи имеют углы падения вне этого диапазона, они вообще не будут отражаться и не влияют на сигнал. Преломленные рентгеновские лучи в этом диапазоне будут отражаться в зависимости от угла падения. Зависимость интенсивности отраженного света от угла падения называется кривой качания и является внутренним свойством системы формирования изображения, т. Е. Представляет собой интенсивность, измеренную в каждом пикселе детектора, когда кристалл анализатора «раскачивается» (слегка поворачивается под углом θ) без объекта и, следовательно, может быть легко измерена.^[54] Типичный угловой аксептанс составляет от нескольких микрорадиан до десятков микрорадиан и связан с полная ширина на полувысоте (FWHM) кривой качания кристалла.

Когда анализатор идеально совмещен с монохроматором и, таким образом, расположен на пике кривой качания, получается стандартный рентгеновский снимок с повышенным контрастом, поскольку отсутствует размытие из-за рассеянных фотонов. Иногда это называют «контрастом угасания».

Если в противном случае анализатор ориентирован под небольшим углом (углом отстройки) по отношению к монохроматору, то рентгеновские лучи, преломленные в образце на меньший угол, будут отражаться меньше, а рентгеновские лучи, преломленные на больший угол, будут отражаться. более. Таким образом, контраст изображения основан на различных углах преломления в образце. Для малых фазовых градиентов угол преломления может быть выражен как

${ displaystyle Delta alpha = { frac {1} {k}} { frac { partial phi (x)} { partial x}}}$

куда k это длина волновой вектор падающего излучения, а второе слагаемое в правой части - первое производная фазы в направлении дифракции. Поскольку измеряется не сама фаза, а первая производная фазового фронта, ABI менее чувствителен к низким пространственным частотам, чем кристаллическая интерферометрия, но более чувствителен, чем PBI.

В отличие от предыдущих методов, ABI обычно предоставляет информацию о фазе только в направлении дифракции, но не чувствителен к угловым отклонениям в плоскости, перпендикулярной плоскости дифракции. Эта чувствительность только к одному компоненту градиента фазы может привести к неоднозначности в оценке фазы.^[55]

Путем записи нескольких изображений под разными углами отстройки, то есть в разных положениях на кривой качания, получается набор данных, который позволяет получить количественную информацию о дифференциальной фазе. Существует несколько алгоритмов восстановления информации по кривым качания, некоторые из них выдают дополнительный сигнал. Этот сигнал исходит от сверхмалого угла рассеяния субпиксельными структурами образца и вызывает угловое расширение луча и, следовательно, расширение формы кривой качания. На основе этого контраста рассеяния может быть создан новый вид изображения, называемый изображением темного поля.^[17][54][56]

Томографическое изображение с помощью ABI может быть выполнено путем фиксации анализатора под определенным углом и поворота образца на 360 ° во время сбора данных проекции. Несколько наборов проекций получают из одного и того же образца с разными углами расстройки, после чего томографическое изображение может быть восстановлено. Предполагая, что кристаллы обычно выровнены так, что производная показателя преломления измеряется в направлении, параллельном оси томографии, результирующее «преломляющее КТ-изображение» показывает чистое изображение градиента вне плоскости.

Для ABI требования к стабильности кристаллов менее строгие, чем для кристаллической интерферометрии, но для установки по-прежнему требуется идеальный кристалл-анализатор, который необходимо очень точно контролировать по углу и размеру кристалла-анализатора, а также ограничению, что луч должен быть параллельным. также ограничивает поле зрения. Кроме того, как и в кристаллической интерферометрии, общее ограничение на пространственное разрешение этого метода обусловлено размытием кристалла анализатора из-за эффекты динамической дифракции, но можно улучшить, используя дифракция при скользящем падении для кристалла.^[55]

Хотя метод в принципе требует монохроматического, сильно коллимированного излучения и, следовательно, ограничен источником синхротронного излучения, недавно было показано, что метод остается применимым с использованием лабораторного источника с полихроматическим спектром, когда кривая качания адаптирована к K α спектральная линия излучения материала мишени.^[57]

Благодаря своей высокой чувствительности к небольшим изменениям показателя преломления этот метод хорошо подходит для визуализации образцов мягких тканей и уже применяется для медицинской визуализации, особенно в маммографии, для лучшего обнаружения микрокальцификаций.^[1] и в исследованиях костного хряща.^[58]

Визуализация на основе распространения

Рисование изображения на основе распространения

Визуализация на основе распространения (PBI) - наиболее распространенное название этой техники, но ее также называют поточная голография, визуализация с усилением рефракции^[59] или же фазоконтрастная рентгенография. Последнее название происходит от того факта, что экспериментальная установка этого метода в основном такая же, как и в традиционной радиографии. Он состоит из линейного расположения источника рентгеновского излучения, образца и детектора рентгеновского излучения, и никаких других оптических элементов не требуется. Единственное отличие состоит в том, что детектор размещается не сразу за образцом, а на некотором расстоянии, поэтому излучение, преломленное образцом, может мешать неизменному лучу.^[13]Эта простая установка и низкие требования к стабильности обеспечивают большое преимущество этого метода перед другими методами, обсуждаемыми здесь.

Под пространственно когерентное освещение а на промежуточном расстоянии между образцом и детектором создается интерференционная картина с «полосами Френеля»; т.е. полосы возникают при распространении свободного пространства в Режим Френеля, что означает, что для расстояния между детектором и образцом приближение Формула дифракции Кирхгофа для ближнего поля Уравнение дифракции Френеля действует. В отличие от кристаллической интерферометрии регистрируемые интерференционные полосы в PBI пропорциональны не самой фазе, а второй производной ( Лапласиан ) фазы волнового фронта. Поэтому метод наиболее чувствителен к резким изменениям декремента показателя преломления. Это приводит к более сильному контрасту, очерчивающему поверхности и структурные границы образца (улучшение края ) по сравнению с обычной радиограммой.^[60][61]

PBI можно использовать для увеличения контрастности изображения с поглощением, в этом случае информация о фазе в плоскости изображения теряется, но вносит свой вклад в интенсивность изображения (улучшение края затухания изображения). Однако также возможно разделить фазу и контраст затухания, т.е. восстановить распределение действительной и мнимой частей показателя преломления отдельно. Однозначное определение фазы волнового фронта (поиск фазы ) может быть реализована записью нескольких изображений на разных расстояниях детектор-образец и использованием алгоритмов, основанных на линеаризация из Интеграл дифракции Френеля для восстановления фазового распределения, но этот подход страдает от усиленного шума для низких пространственных частот, и поэтому медленно изменяющиеся компоненты не могут быть точно восстановлены. Есть еще несколько подходов к поиску фазы, и хороший обзор о них дан в.^[62][63]

Томографические реконструкции трехмерного распределения показателя преломления или «голотомография» осуществляются путем поворота образца и записи для каждого угла проекции серии изображений на разных расстояниях.^[64]

Детектор с высоким разрешением необходим для разрешения интерференционных полос, что практически ограничивает поле зрения этого метода или требует больших расстояний распространения. Достигаемое пространственное разрешение относительно высокое по сравнению с другими методами и, поскольку в пучке отсутствуют оптические элементы, в основном ограничивается степенью разрешения. пространственная согласованность пучка. Как упоминалось ранее, для формирования полос Френеля ограничение на пространственная согласованность используемого излучения является очень строгим, что ограничивает метод небольшими или очень удаленными источниками, но в отличие от кристаллической интерферометрии и визуализации на основе анализатора ограничение на временная согласованность, т.е. полихроматичность достаточно расслабленная.^[55] Следовательно, метод может использоваться не только с синхротронными источниками, но и с поликроматическими лабораторными источниками рентгеновского излучения, обеспечивающими достаточную пространственную когерентность, такими как микрофокусные рентгеновские трубки.^[60]

Вообще говоря, контраст изображения, обеспечиваемый этим методом, ниже, чем у других методов, обсуждаемых здесь, особенно если изменения плотности в образце небольшие. Благодаря своей способности усиливать контраст на границах, он хорошо подходит для визуализации образцов волокна или пены.^[65] Очень важным приложением PBI является изучение окаменелости с синхротронным излучением, которое раскрывает подробности о палеонтологический образцы, которые иначе были бы недоступны без разрушения образца.^[66]

Визуализация на основе решеток

Рисование изображений на основе решеток

Визуализация на основе решеток (GBI) включает Сдвиговая интерферометрия или же Рентгеновская интерферометрия Тальбота (XTI), и полихроматический интерферометрия в дальней зоне (PFI).^[38] Поскольку первый интерферометр с рентгеновскими решетками, состоящий из двух фазовых решеток и кристалла-анализатора^[25]- построен, разработаны различные немного разные установки для этого метода; в дальнейшем основное внимание будет уделено стандартному в настоящее время методу, состоящему из фазовой решетки и решетки анализатора.^[26] (См. Рисунок справа).

В XTI техника основана на Эффект Тальбота или "феномен самовосприятия", который Дифракция Френеля эффект и приводит к повторению периодического волнового фронта после определенного расстояния распространения, называемого "Длина Talbot ". Этот периодический волновой фронт может создаваться пространственно когерентным освещением периодической структуры, например дифракционная решетка, и если это так, то распределение интенсивности волнового поля на длине Тальбота в точности напоминает структуру решетки и называется собственным изображением.^[23] Также было показано, что образцы интенсивности будут созданы при определенных дробных длинах Тальбота. На половине расстояния появляется такое же распределение интенсивности, за исключением бокового сдвига на половину периода решетки, в то время как на некоторых меньших дробных расстояниях Талбота собственные изображения имеют дробные периоды и дробные размеры максимумов и минимумов интенсивности, которые становятся видимыми в распределении интенсивности. за решеткой - так называемый ковер Талбота. Длину Тальбота и дробные длины можно вычислить, зная параметры освещающего излучения и освещенной решетки, и таким образом получить точное положение максимумов интенсивности, которое необходимо измерить в GBI.^[67] Хотя эффект Тальбота и интерферометр Тальбота были открыты и широко изучены с использованием видимого света, он был продемонстрирован несколько лет назад и для режима жесткого рентгеновского излучения.^[68]

Оптический эффект Тальбота для монохроматического света, представленный как «ковер Талбота». Внизу рисунка видно, как свет рассеивается через решетку, и этот точный рисунок воспроизводится в верхней части рисунка (на расстоянии одной длины Тальбота от решетки). На полпути вниз вы видите, что изображение смещено в сторону, и при обычных долях длины Талбота отчетливо видны суб-изображения.

В GBI образец помещается перед фазовой решеткой или за ней (линии решетки показывают незначительное поглощение, но значительный фазовый сдвиг), и, таким образом, интерференционная картина эффекта Тальбота изменяется за счет поглощения, преломления и рассеяния в образце. с небольшим градиентом фазы рентгеновский луч отклоняется на

${ displaystyle Delta alpha = { frac {1} {k}} { frac { partial phi (x)} { partial x}}}$

куда k это длина волновой вектор падающего излучения, а второй множитель в правой части - это первая производная фазы в направлении, перпендикулярном направлению распространения и параллельном ориентации решетки. Поскольку поперечный сдвиг интерференционных полос линейно пропорционален углу отклонения, дифференциальная фаза волнового фронта измеряется в GBI, как и в ABI. Другими словами, угловые отклонения преобразуются в изменения локально передаваемой интенсивности. Выполняя измерения с образцом и без него, можно получить изменение положения интерференционной картины, вызванное образцом. Период интерференционной картины обычно находится в пределах нескольких микрометры, который может быть легко разрешен только детектором с очень высоким разрешением в сочетании с очень интенсивным освещением (источник, обеспечивающий очень высокий поток) и, следовательно, значительно ограничивает поле зрения.^[69] Это причина того, что вторая решетка, обычно решетка поглощения, размещается на дробной длине Тальбота для анализа интерференционной картины.^[26]

Решетка анализатора обычно имеет тот же период, что и интерференционные полосы, и, таким образом, преобразует локальное положение полосы в изменение интенсивности сигнала на детекторе, который размещается сразу за решеткой. Чтобы отделить фазовую информацию от других вкладов в сигнал, Используется техника, называемая «пошаговая работа по фазе».^[27] Одна из решеток сканируется в поперечном направлении слагаемого Икс_грамм; снимается за один период решетки и для разных положений решетки. Сигнал интенсивности в каждом пикселе в плоскости детектора колеблется в зависимости от Икс_грамм. Регистрируемое колебание интенсивности можно представить в виде Ряд Фурье и путем регистрации и сравнения этих колебаний интенсивности с образцом или без него можно выделить отдельные сигналы дифференциального фазового сдвига и поглощения относительно эталонного изображения.^[27] Как и в ABI, дополнительный сигнал, исходящий от сверхмалого угла рассеяния субпиксельными микроструктурами образца, называемый контрастом темного поля, также может быть восстановлен.^[30] Этот метод обеспечивает высокое пространственное разрешение, но также требует большой выдержки.

Альтернативный подход - восстановление дифференциальной фазы с помощью Муаровая бахрома. Они создаются как суперпозиция собственного изображения G1 и шаблона G2 с использованием решеток с одинаковой периодичностью и наклона G2 к G1 относительно оптической оси под очень маленьким углом (<< 1). Эти муаровые полосы действуют как несущие полосы, потому что они имеют гораздо больший интервал / период (меньшую пространственную частоту), чем полосы Тальбота, и, таким образом, фазовый градиент, вносимый образцом, может быть обнаружен как смещение полос муара.^[26] С помощью Фурье-анализа муаровой картины можно также выделить сигнал поглощения и темного поля.^[70]При использовании этого подхода пространственное разрешение ниже, чем разрешение, достигаемое с помощью техники ступенчатого изменения фазы, но общее время экспозиции может быть намного короче, потому что дифференциальное фазовое изображение может быть получено только с одним образцом муара.^[71] Метод однократного анализа Фурье использовался в ранней визуализации рассеяния на сетке.^[31] аналогично датчик волнового фронта Шака-Гартмана в оптике, что позволило провести первые исследования на животных.^[72]

Схема электронного ступенчатого изменения фазы (EPS). Пятно источника перемещается электронным способом, что приводит к перемещению изображения образца на детекторе.

Методом, позволяющим исключить механическое сканирование решетки и при этом сохранить максимальное пространственное разрешение, является электронное ступенчатое изменение фазы.^[33] Он сканирует пятно источника рентгеновской трубки с помощью электромагнитного поля. Это заставляет выступ объекта двигаться в противоположном направлении, а также вызывает относительное движение между выступом и полосами муара. Изображения сдвинуты в цифровом виде, чтобы выровнять проекции. В результате проекция объекта остается неподвижной, а полосы муара перемещаются по ней. Этот метод эффективно синтезирует фазовый пошаговый процесс, но без затрат и задержек, связанных с механическими движениями.

С обоими этими методами фазовой экстракции применима томография, вращая образец вокруг томографической оси, записывая серию изображений с разными углами проецирования и используя алгоритмы обратной проекции для восстановления трехмерных распределений реальной и мнимой части рефракционной индекс.^[27][71]Количественная томографическая реконструкция сигнала темного поля также была продемонстрирована для метода фазового шага.^[34] и совсем недавно для подхода муара.^[70]

Также было продемонстрировано, что формирование изображений в темном поле с помощью решетчатого интерферометра может использоваться для извлечения информации об ориентации структурных деталей в субмикрометровом режиме за пределами пространственного разрешения системы обнаружения. В то время как рассеяние рентгеновских лучей в направлении, перпендикулярном линиям решетки, обеспечивает контраст темного поля, рассеяние в направлении, параллельном линиям решетки, приводит только к размытию изображения, которое не видно при низком разрешении детектор.^[31] Это внутреннее физическое свойство установки используется для извлечения ориентационной информации об угловом изменении локальной рассеивающей способности образца путем вращения образца вокруг оптической оси установки и сбора набора из нескольких изображений в темном поле, каждое из которых измерение составляющей рассеяния, перпендикулярной линиям решетки для этой конкретной ориентации. Это может быть использовано для определения локального угла и степени ориентации кости и может дать ценную информацию для улучшения исследований и диагностики костные заболевания подобно остеопороз или же остеоартроз.^[73][74]

Стандартная конфигурация, показанная на рисунке справа, требует пространственной когерентности источника и, следовательно, ограничивается источниками синхротронного излучения с высокой яркостью. Эта проблема может быть решена путем добавления третьей решетки рядом с источником рентгеновского излучения, известной как Интерферометр Тальбота-Лау. Эта решетка источника, которая обычно представляет собой решетку поглощения с прорезями для пропускания, создает «массив индивидуально когерентных, но взаимно некогерентных источников». Поскольку решетка источника может содержать большое количество отдельных отверстий, каждая из которых создает достаточно когерентный виртуальный линейный источник, можно эффективно использовать стандартные генераторы рентгеновского излучения с размерами источников в несколько квадратных миллиметров, а поле обзора можно значительно увеличить.^[29]

Поскольку положение интерференционных полос, образованных за решеткой светоделителя, не зависит от длины волны в широком диапазоне энергий падающего излучения, интерферометр в конфигурации со ступенчатым изменением фазы по-прежнему может эффективно использоваться с полихроматическим излучением.^[27]Для конфигурации муаровой структуры ограничение на энергию излучения немного более жесткое, потому что конечная ширина полосы энергии вместо монохроматического излучения вызывает уменьшение видимости муаровых полос и, следовательно, качества изображения, но умеренная полихроматичность все же допускается.^[75] Большим преимуществом использования полихроматического излучения является сокращение времени воздействия, и это недавно было использовано с использованием белого синхротронного излучения для реализации первой динамической (с временным разрешением) фазово-контрастной томографии.^[35]

Технический барьер, который необходимо преодолеть, - это изготовление решеток с высоким соотношение сторон и небольшие периоды. Изготовление этих решеток из кремниевая пластина включает в себя такие методы микротехнологии, как фотолитография, анизотропный мокрое травление, гальваника и лепка.^[76] Очень распространенный процесс изготовления рентгеновских решеток: ЛИГА, который основан на глубоком Рентгеновская литография и гальваника. Он был разработан в 1980-х годах для изготовления микроструктур с чрезвычайно высоким соотношением сторон изображения учеными из Технологический институт Карлсруэ (KIT).^[77]Другим техническим требованием является стабильность и точное выравнивание и перемещение решеток (обычно в диапазоне нескольких нм), но по сравнению с другими методами, например кристаллический интерферометр это ограничение легко выполнить.

Рентгеновский интерферометр дальнего поля, использующий только фазовые решетки, основан на эффекте фазового муара. Средняя решетка формирует фурье-изображения первой решетки. Эти изображения пересекаются с 3-ей решеткой, создавая на детекторе широкие муаровые полосы на соответствующем расстоянии. Сдвиги фазы и нарушение когерентности волнового фронта объектом вызывают сдвиги полос и ослабление контраста полос.

Проблема изготовления решетки была облегчена открытием фазовый муаровый эффект^[38] который обеспечивает интерферометр на всех фазовых решетках, который работает с компактными источниками, называемый полихроматический интерферометр дальнего поля (см. рисунок справа). Фазовые решетки сделать проще по сравнению с упомянутыми выше решетками источника и анализатора, поскольку глубина решетки, необходимая для возникновения фазового сдвига, намного меньше, чем требуется для поглощения рентгеновских лучей. Фазовые решетки с периодом 200–400 нанометров использовались для улучшения фазовой чувствительности настольных формирователей изображения PFI.^[39] В PFI фазовая решетка используется для преобразования мелких интерференционных полос в широкую картину интенсивности в дистальной плоскости на основе фазовый муаровый эффект. Помимо более высокой чувствительности, еще одним стимулом для меньших периодов решетки является то, что поперечная когерентность источника должна составлять по крайней мере один период решетки.

Недостатком стандартной установки GBI является чувствительность только к одной составляющей градиента фазы, а именно к направлению, параллельному 1-D решеткам. Эта проблема была решена либо путем записи изображений образца с дифференциальным фазовым контрастом в обоих направлениях x и y путем поворота образца (или решеток) на 90 °.^[78] или применением двумерных решеток.^[79]

Как метод дифференциальной фазы, GBI не так чувствителен, как кристаллическая интерферометрия, к низким пространственным частотам, но из-за высокой устойчивости метода к механической нестабильности, возможности использования детекторов с большими пикселями и большим полем зрения и, что очень важно, Применимость к обычным лабораторным рентгеновским трубкам, визуализация на основе решеток является очень многообещающим методом для медицинской диагностики и визуализации мягких тканей. Первые медицинские приложения, такие как доклиническая маммография исследования, показать большой потенциал будущего этой техники.^[36] Помимо этого, GBI имеет приложения в широкой области материаловедения, например, его можно использовать для улучшения проверки безопасности.^[30][80]

Боковое освещение

Краевая подсветка (EI) была разработана на итальянском синхротроне (Elettra) в конце 90-х,^[19] как альтернатива ABI. Он основан на наблюдении, что при освещении только края пикселей детектора достигается высокая чувствительность к фазовым эффектам (см. Рисунок).

Рисование краевого освещения - показаны положения образцов, приводящие к увеличению (вверху) и уменьшению (внизу) обнаруженного количества.

Также в этом случае используется связь между углом преломления рентгеновских лучей и первой производной фазового сдвига, вызванного объектом:

${ displaystyle Delta alpha = { frac {1} {k}} { frac { partial phi (x)} { partial x}}}$

Если рентгеновский луч тонкий по вертикали и падает на край детектора, рефракция рентгеновского излучения может изменить статус отдельного рентгеновского излучения с «обнаружено» на «необнаружено» и наоборот, фактически играя ту же роль, что и кривая качания кристалла в ABI. Эта аналогия с ABI, уже наблюдаемая при первоначальной разработке метода,^[19] совсем недавно был официально продемонстрирован.^[81] Фактически получается тот же эффект - точная угловая селекция направления фотона; однако, в то время как в ABI луч должен быть сильно коллимированным и монохроматическим, отсутствие кристалла означает, что EI может быть реализован с расходящимися и полихроматическими лучами, такими как те, которые генерируются обычной рентгеновской трубкой с вращающимся анодом. Это делается путем введения двух подходящих масок (иногда называемых масками с кодированной апертурой).^[20]), один непосредственно перед образцом и один в контакте с детектором (см. рисунок).

Чертеж лабораторной боковой засветки, полученный с помощью («кодированных») апертурных рентгеновских масок.

Цель последней маски - просто создать нечувствительные области между соседними пикселями, и ее использования можно избежать, если использовать специализированную детекторную технологию. Таким образом, конфигурация EI реализуется одновременно для всех рядов пикселей зонального детектора. Это множество отдельных бимлетов означает, что, в отличие от реализации синхротрона, описанной выше, сканирование образца не требуется - образец помещается ниже по потоку от маски образца и отображается за один снимок (два, если выполняется восстановление фазы^[22]). Хотя устройство, возможно, внешне напоминает решетчатый интерферометр, лежащий в основе физический механизм другой. В отличие от других методов PCI, EI - это некогерентный метод, и на самом деле было доказано, что он работает как с пространственно, так и с временными некогерентными источниками без какого-либо дополнительного открытия или коллимации источника.^[22][82] . Например, обычно используются фокусные пятна 100 мкм, которые совместимы, например, с системами диагностической маммографии. Количественное восстановление фазы было также продемонстрировано с (неколлимированными) некогерентными источниками, показывая, что в некоторых случаях могут быть получены результаты, аналогичные золотому стандарту синхротрона.^[22] Относительно простая установка EI приводит к фазовой чувствительности, по крайней мере, сравнимой с другими методами PCI.^[83] приводит к ряду преимуществ, в том числе сокращению времени воздействия при той же мощности источника, уменьшенной дозе излучения, устойчивости к вибрациям окружающей среды и более легкому доступу к высокой энергии рентгеновского излучения.^{[83][84][85][86]} Более того, поскольку их соотношение сторон не является особо требовательным, маски дешевы, просты в изготовлении (например, не требуют рентгеновской литографии) и уже могут масштабироваться до больших площадей. Метод легко расширяется до фазовой чувствительности в двух направлениях, например, за счет реализации L-образных апертур для одновременного освещения двух ортогональных краев в каждом пикселе детектора.^[87] В более общем плане, хотя в его простейшей реализации бимлеты соответствуют отдельным строкам (или пикселям) пикселей, метод очень гибкий, и, например, можно использовать разреженные детекторы и асимметричные маски.^[88] и компактный^[89] и микроскопия^[90] системы могут быть построены. До сих пор этот метод был успешно продемонстрирован в таких областях, как сканирование безопасности,^[91] биологическая визуализация,^[83][89] материаловедение,^[92] палеонтология^[93][94] и другие; также была продемонстрирована адаптация к 3D (компьютерная томография).^[93][95] Наряду с простым переводом для использования с традиционными источниками рентгеновского излучения, есть существенные преимущества в реализации ЭУ с когерентным синхротронным излучением, среди которых высокая производительность при очень высоких энергиях рентгеновского излучения.^[94] и высокие угловые разрешения.^[96]

Рекомендации

^[1]

внешняя ссылка

• СМИ, связанные с Фазово-контрастное рентгеновское изображение в Wikimedia Commons