Россби-гравитационные волны - Википедия - Rossby-gravity waves

Россби-гравитационные волны являются экваториально захваченными волнами (очень похожими на Волны Кельвина ), а это означает, что они быстро распадаются по мере удаления от экватора (пока Частота Бранта – Вайсала не остается постоянным). Эти волны имеют тот же масштаб захвата, что и волны Кельвина, более известные как экваториальные. Радиус деформации Россби.^[1] Они всегда переносят энергию на восток, но их «гребни» и «впадины» могут распространяться на запад, если их периоды достаточно продолжительны.

Вывод

Скорость распространения этих волн на восток может быть получена для невязкого медленно движущегося слоя жидкости постоянной глубины H.^[2] Поскольку Параметр Кориолиса (ж = 2 Ом sin (θ) где Ω - угловая скорость земли, 7.2921 × 10⁻⁵ рад / с, а θ - широта) исчезает на 0 градусах широты (экваторе), «экваториальная бета-самолет Должно быть сделано приближение. Это приближение утверждает, что ж примерно равно βу, куда у - расстояние от экватора, а β - изменение параметра Кориолиса с широтой, ${ displaystyle { frac { partial f} { partial y}} = beta}$.^[3] С учетом этого приближения примитивные уравнения стать (без учета трения):

• уравнение неразрывности (учитывающее эффекты горизонтальной конвергенции и расхождения и записанное с геопотенциальной высотой):

${ displaystyle { frac { partial phi} { partial t}} + c ^ {2} left ({ frac { partial v} { partial y}} + { frac { partial u} { partial x}} right) = 0}$

• уравнение U-импульса (зональная составляющая ветра):

${ displaystyle { frac { partial u} { partial t}} - v beta y = - { frac { partial phi} { partial x}}}$

• уравнение V-импульса (меридиональная составляющая ветра):

${ displaystyle { frac { partial v} { partial t}} + u beta y = - { frac { partial phi} { partial y}}}$.^[2]

Эти три уравнения можно разделить и решить, используя решения в виде зонально распространяющихся волн, которые аналогичны экспоненциальным решениям с зависимостью от Икс и т и включение структурных функций, которые меняются в зависимости от у-направление:

${ displaystyle { begin {Bmatrix} u, v, phi end {Bmatrix}} = { begin {Bmatrix} { hat {u}} (y), { hat {v}} (y), { hat { phi}} (y) end {Bmatrix}} e ^ {i (kx- omega t)}}$.^[2]

Однажды частотное отношение формулируется в терминах ω, угловой частоты, задача может быть решена с помощью трех различных решений. Эти три решения соответствуют экваториально захваченная гравитационная волна, экваториально захваченная волна Россби и смешанная гравитационная волна Россби (которая имеет некоторые характеристики первых двух).^[3] Экваториальные гравитационные волны могут распространяться либо на запад, либо на восток и соответствовать n = 1 (так же, как для экваториально захваченной волны Россби) на диаграмме дисперсионного соотношения (диаграмма "w-k"). В п = 0 на диаграмме дисперсионного соотношения смешанные гравитационные волны Россби могут быть найдены там, где для больших положительных зональных волновых чисел (+k) решение ведет себя как гравитационная волна; но для больших отрицательных зональных волновых чисел (-k), решение, по-видимому, представляет собой волну Россби (отсюда и термин гравитационные волны Россби).^[1] Как упоминалось ранее, групповая скорость (или энергетический пакет / дисперсия) всегда направлена ​​на восток с максимумом для коротких волн (гравитационных волн).^[1]

Вертикально распространяющиеся гравитационные волны Россби

Как указывалось ранее, смешанные гравитационные волны Россби являются волнами, захваченными экваториально, если частота плавучести не остается постоянной, вводя дополнительное вертикальное волновое число в дополнение к зональному волновому числу и угловой частоте. Если эта частота Бранта – Вайсала не изменится, эти волны станут вертикально распространяющимися решениями.^[1] О типовой "м,k"диаграмма дисперсии, групповая скорость (энергия) была бы направлена ​​под прямым углом к п = 0 (смешанные гравитационные волны Россби) и п = 1 (гравитационные волны или волны Россби) кривые и будут увеличиваться в направлении увеличения угловой частоты.^[1] Типичные групповые скорости для каждого компонента следующие: 1 см / с для гравитационных волн и 2 мм / с для планетарных волн (волны Россби).^[1]

Эти вертикально распространяющиеся смешанные гравитационные волны Россби были впервые обнаружены в стратосфере как распространяющиеся на запад смешанные волны М. Янаи.^[4] Они имели следующие характеристики: 4–5 дней, горизонтальные волновые числа 4 (четыре волны, вращающиеся вокруг Земли, соответствующие длинам волн 10 000 км), длины волн по вертикали 4–8 км и восходящая групповая скорость.^[1] Аналогичным образом, смешанные волны, распространяющиеся на запад, были обнаружены в Атлантическом океане Weisberg et al. (1979) с периодом 31 день, горизонтальной длиной волны 1200 км, вертикальной длиной волны 1 км и нисходящей групповой скоростью.^[1] Кроме того, в стратосфере была обнаружена вертикально распространяющаяся компонента гравитационных волн с периодами 35 часов, длинами горизонтальных волн 2400 км и вертикальными длинами волн 5 км.^[1]

Смотрите также

• Волна Россби
• Экваториальная волна Россби

Рекомендации