Магнитооптическая ловушка - Википедия - Magneto-optical trap

Эта статья включает в себя список общих Рекомендации, но он остается в основном непроверенным, потому что ему не хватает соответствующих встроенные цитаты. Пожалуйста, помогите улучшать эта статья введение более точные цитаты. (Январь 2019) (Узнайте, как и когда удалить этот шаблон сообщения)

Экспериментальная установка ТО

А магнитооптическая ловушка (ТО) - это аппарат, использующий лазерное охлаждение и пространственно изменяющееся магнитное поле для создания ловушки, которая может производить образцы холодных, захваченных нейтральных атомов. Температуры, достигаемые в MOT, могут достигать нескольких значений. микрокельвин, что в два или три раза превышает предел отдачи фотона (см. Предел доплеровского охлаждения ). Однако для атомов с неразрешенной сверхтонкой структурой, например ${ displaystyle ^ {7} mathrm {Li}}$, температура, достигнутая в МОЛ, будет выше доплеровского предела охлаждения.

Объединив малые импульс одного фотон со скоростью и пространственно зависимой сечение поглощения и многие абсорбционныеспонтанное излучение циклов атомы с начальной скоростью в сотни метров в секунду могут замедляться до десятков сантиметров в секунду.

Хотя заряженные частицы могут быть захвачены с помощью Ловушка Пеннинга или Пол ловушка используя комбинацию электрического и магнитного полей, эти ловушки неэффективны для нейтральных атомов.

Теоретическое описание ТО

Вообще говоря, две катушки в конфигурации антигельмгольца используются для создания слабого квадрупольного магнитного поля, сила которого линейно зависит от положения. Из-за Эффект Зеемана, это поле сдвигает энергетические уровни атома ... Рассмотрим переход атома между двумя энергетическими уровнями, один с полным угловым моментом ${ displaystyle J = 0}$ а другой с ${ displaystyle J = 1}$.^[1] Каждое из этих состояний будет разделено полем на ${ displaystyle 2J + 1}$ подуровни с соответствующими значениями ${ displaystyle m_ {J}}$, обозначающие проекцию вектора полного углового момента ${ displaystyle mathbf {J}}$ на поле ${ displaystyle mathbf {B}}$.

В центре ловушки магнитное поле равно нулю, и поэтому атомы там «темны» для падающих отстроенных на красный свет фотонов. То есть в центре ловушки зеемановский сдвиг равен нулю для всех состояний, поэтому частота перехода ${ displaystyle omega _ {0}}$ из ${ Displaystyle J = 0 rightarrow J = 1}$ остается неизменной. Расстройка фотонов от этой частоты означает, что не будет заметного количества поглощения (и, следовательно, излучения) атомами в центре ловушки, отсюда и термин «темный».

Теперь рассмотрим атом, который движется в ${ displaystyle + z}$-направление. Сдвиг Зеемана вызывает ${ displaystyle J = 1, m_ {F} = - 1}$ состояние для уменьшения энергии, делая энергетический зазор между ним и ${ displaystyle J = 0}$ состояние меньше; то есть частота, связанная с переходом, уменьшается. Красный расстроенный ${ Displaystyle sigma ^ {-}}$фотоны, которые распространяются в ${ displaystyle -z}$Таким образом, по мере удаления атома от центра ловушки направление становится ближе к резонансу, увеличивая сечение поглощения. Когда атом поглощает ${ Displaystyle sigma ^ {-}}$фотон, он возбужден до ${ displaystyle J = 1, m_ {F} = - 1}$ состояние и получает "пинок" отдачи одного фотона, ${ displaystyle hbar k}$, в направлении, противоположном его движению. Атом, находящийся теперь в возбужденном состоянии, спонтанно испускает фотон в случайном направлении, что означает, что после рассеяния большого количества фотонов атом в среднем «толкается» назад к нулевому полю ловушки. Этот процесс захвата также будет происходить для атома, движущегося в ${ displaystyle -z}$-направление, если ${ displaystyle sigma ^ {+}}$фотоны движутся в обратном направлении, с той лишь разницей, что возбуждение будет от ${ displaystyle J = 0}$ к ${ Displaystyle J = 1, m_ {F} = + 1}$ так как магнитное поле отрицательно для ${ displaystyle z <0}$.

Доплеровское охлаждение

Фотоны имеют импульс, определяемый ${ displaystyle hbar k}$ (куда ${ displaystyle hbar}$ это приведенная постоянная Планка и ${ displaystyle k}$ фотон волновое число ), который сохраняется во всех атомно-фотонных взаимодействиях. Таким образом, когда атом поглощает фотон, ему перед поглощением передается импульс в направлении фотона. К расстройка лазерный луч на частоту ниже резонансной частоты (также известный как красная расстройка), лазерный свет поглощается только в том случае, если частота света смещена вверх на Эффект Допплера, что происходит всякий раз, когда атом движется к лазерному источнику. Это применяет силу трения к атому всякий раз, когда он движется к лазерному источнику.

Чтобы охлаждение происходило по всем направлениям, атом должен испытывать эту силу трения по всем трем декартовым осям; Этого легче всего добиться, освещая атом тремя ортогональными лазерными лучами, которые затем отражаются обратно в том же направлении.

Магнитный захват

Магнитный захват создается путем добавления пространственно изменяющегося магнитного квадрупольного поля к красному отстроенному оптическому полю, необходимому для охлаждения лазера. Это вызывает Зеемановская смена в магниточувствительном м_ж уровней, которая увеличивается с увеличением радиального расстояния от центра ловушки. Из-за этого, когда атом удаляется от центра ловушки, атомный резонанс смещается ближе к частоте лазерного излучения, и атом с большей вероятностью получит фотонный удар по направлению к центру ловушки.

Направление удара задается поляризацией света, которая является либо левой, либо правой круговой, что дает различные взаимодействия с разными m._ж уровни. Используются правильные поляризации, чтобы фотоны, движущиеся к центру ловушки, находились в резонансе с правильным смещенным атомным энергетическим уровнем, всегда перемещая атом к центру.

Атомная структура, необходимая для магнитооптического захвата

Лазеры, необходимые для магнитооптического захвата рубидия 85: (а) и (б) показывают поглощение (красный цвет отстроен от пунктирной линии) и цикл спонтанного излучения, (в) и (г) - запрещенные переходы, (д) показывает, что если охлаждающий лазер возбуждает атом на ${ Displaystyle F = 3}$ состояние, допускается распад до «темного» нижнего сверхтонкого, F= 2 состояние, которое остановило бы процесс охлаждения, если бы не лазер репумпера (f).

Поскольку тепловой атом при комнатной температуре имеет импульс, во много тысяч раз превышающий импульс одиночного фотона, охлаждение атома должно включать в себя множество циклов поглощения-спонтанного излучения, при этом атом теряет до k импульсов в каждом цикле. атом должен охлаждаться лазером, он должен обладать определенной структурой энергетических уровней, известной как замкнутая оптическая петля, где после события возбуждения-спонтанного излучения атом всегда возвращается в исходное состояние.⁸⁵Рубидий, например, имеет замкнутую оптическую петлю между ${ Displaystyle 5S_ {1/2} F = 3}$ государство и ${ displaystyle 5P_ {3/2} F = 4}$ государственный. Находясь в возбужденном состоянии, атому запрещено распадаться на любую из ${ displaystyle 5P_ {1/2}}$ государства, которые не сохранят паритет, а также запрещено распадаться на ${ Displaystyle 5S_ {1/2} F = 2}$ состояние, которое потребовало бы изменения углового момента -2, что не может быть предоставлено одним фотоном.

Однако многие атомы, не содержащие замкнутых оптических контуров, все еще можно охлаждать с помощью лазера, используя лазеры с перекачкой, которые повторно возбуждают популяцию обратно в оптическую петлю после того, как она распалась до состояния вне цикла охлаждения. Магнитооптический захват рубидия 85, например, включает циклическое переключение на замкнутом ${ Displaystyle 5S_ {1/2} F = 3 до 5P_ {3/2} F = 4}$ переход. Однако при возбуждении необходимая для охлаждения отстройка дает небольшое, но ненулевое перекрытие с ${ displaystyle 5P_ {3/2} F = 3}$ государственный. Если атом возбужден до этого состояния, что происходит примерно каждые тысячу циклов, тогда атом может распадаться либо на ${ Displaystyle F = 3}$, верхнее сверхтонкое состояние, связанное со светом, или ${ Displaystyle F = 2}$ «темное» нижнее сверхтонкое состояние. Если он снова переходит в темное состояние, атом перестает переключаться между основным и возбужденным состояниями, и охлаждение и захват этого атома прекращаются. Лазер повторной накачки, резонансный ${ Displaystyle 5S_ {1/2} F = 2 до 5P_ {3/2} F = 3}$ Переход используется для рециркуляции населения обратно в оптическую петлю, чтобы охлаждение могло продолжаться.

Аппарат

Лазер

Для всех магнитооптических ловушек требуется, по крайней мере, один захватывающий лазер плюс все необходимые лазеры-репамеры (см. Выше). Этим лазерам нужна стабильность, а не высокая мощность, требующая не более чем интенсивность насыщения, а ширина линии намного меньше доплеровской ширины, обычно несколько мегагерц. Благодаря низкой стоимости, компактным размерам и простоте использования, лазерные диоды используются для многих стандартных видов МОЛ, в то время как ширина линии и стабильность этих лазеров регулируются с помощью сервопривод системы, которая стабилизирует лазеры на атомном опорной частоты с помощью, например, спектроскопия насыщенного поглощения и Техника Паунда-Древер-Холла для генерации сигнала блокировки.

Используя двумерный дифракционная решетка можно создать конфигурацию лазерных лучей, необходимую для магнитооптической ловушки, из одного лазерного луча и, таким образом, получить очень компактную магнитооптическую ловушку.^[2]

Вакуумная камера

Облако МОЛ загружается из фона теплового пара или из атомного пучка, обычно замедленного до скорости захвата с помощью Зееман медленнее. Однако потенциал захвата в магнитооптической ловушке мал по сравнению с тепловыми энергиями атомов, и большинство столкновений между захваченными атомами и фоновым газом снабжают захваченный атом энергией, достаточной для того, чтобы выбить его из ловушки. Если фоновое давление слишком велико, атомы выбрасываются из ловушки быстрее, чем они могут быть загружены, и ловушка не образуется. Это означает, что облако МОЛ образуется только в вакуумной камере с фоновым давлением менее 10 микропаскали (10⁻¹⁰ бар).

Пределы магнитооптической ловушки

Облако МОЛ в двух различных режимах плотности: если плотность МОЛ достаточно высока, облако МОЛ переходит от гауссова распределения плотности (слева) к чему-то более экзотическому (справа). На правом изображении плотность настолько высока, что атомы были выброшены из центральной области захвата под действием радиационного давления, и затем вокруг нее образовалась тороидальная гоночная мода.

Магнитооптическая ловушка с режимом беговой дорожки

Минимальная температура и максимальная плотность облака в магнитооптической ловушке ограничены спонтанно испускаемым фотоном при охлаждении в каждом цикле. В то время как асимметрия возбуждения атома дает силы охлаждения и захвата, излучение спонтанно испускаемого фотона происходит в случайном направлении и, следовательно, способствует нагреванию атома. Из двух ħk удары, которые атом получает в каждом цикле охлаждения, первый охлаждается, а второй нагревается: простое описание лазерного охлаждения, которое позволяет нам вычислить точку, в которой эти два эффекта достигают равновесия, и, следовательно, определить нижний предел температуры, известный как Предел доплеровского охлаждения.

Плотность также ограничена спонтанно испускаемым фотоном. По мере увеличения плотности облака вероятность того, что спонтанно испускаемый фотон покинет облако, не взаимодействуя с другими атомами, стремится к нулю. Поглощение соседним атомом спонтанно испущенного фотона дает 2ħк импульс импульса между излучающим и поглощающим атомами, который можно рассматривать как силу отталкивания, подобную кулоновскому отталкиванию, которая ограничивает максимальную плотность облака.

Заявление

В результате низких плотностей и скоростей атомов, достигаемых оптическим охлаждением, длина свободного пробега в клубке охлаждаемых МОЛ атомов очень длинный, и атомы можно рассматривать как баллистический. Это полезно для экспериментов с квантовой информацией, где необходимо время согласованности (время, которое атом находится в определенном квантовом состоянии). Из-за непрерывного цикла поглощения и спонтанного излучения, которое вызывает декогеренция, любые эксперименты по квантовой манипуляции должны проводиться с выключенными лучами МОЛ. В этом случае обычно останавливают расширение газов во время экспериментов с квантовой информацией, загружая охлажденные атомы в дипольная ловушка.

Магнитооптическая ловушка обычно является первым шагом к достижению Конденсация Бозе – Эйнштейна. Атомы охлаждают в МОЛ до значения, в несколько раз превышающего предел отдачи, а затем испарительное охлаждение что снижает температуру и увеличивает плотность до требуемой плотности фазового пространства.

ТО из ¹³³Cs использовался для выполнения некоторых из лучших измерений Нарушение CP.^{[нужна цитата ]}

Смотрите также

• Дипольная ловушка
• Зееман медленнее

Рекомендации

• «Нобелевская премия по физике 1997 г.». Nobelprize.org. 15 октября 1997 г.. Получено 11 декабря, 2011.
• Raab E.L .; Prentiss M .; Кабель А .; Чу С .; Причард Д. (1987). «Захват нейтральных атомов натрия радиационным давлением». Письма с физическими проверками. 59 (23): 2631–2634. Bibcode:1987ПхРвЛ..59.2631Р. Дои:10.1103 / PhysRevLett.59.2631. PMID  10035608.
• Меткалф, Гарольд Дж. И Стратен, Питер ван дер (1999). Лазерное охлаждение и захват. Springer-Verlag New York, Inc. ISBN  978-0-387-98728-6.
• Фут, Си-Джей (2005). Атомная физика. Издательство Оксфордского университета. ISBN  978-0-19-850696-6.
• Монро С., Суонн В., Робинсон Н., Виман С. (24 сентября 1990 г.). «Очень холодные атомы, захваченные в паровой камере». Письма с физическими проверками. 65 (13): 1571–1574. Bibcode:1990ПхРвЛ..65.1571М. Дои:10.1103 / PhysRevLett.65.1571. PMID  10042304.
• Liwag, John Waruel F. Охлаждение и захват атомов 87Rb в магнитооптической ловушке с использованием маломощных диодных лазеров, Диссертация 621.39767 L767c (1999)
• К. Б. Дэвис; M O Mewes; М. Р. Эндрюс; Н. Дж. Ван Друтен; D S Durfee; Д. М. Курн и В. Кеттерле (1997-11-27). «Конденсация Бозе-Эйнштейна в газе атомов натрия». Письма с физическими проверками. 75 (22): 3969–3973. Bibcode:1995ПхРвЛ..75.3969Д. Дои:10.1103 / PhysRevLett.75.3969. PMID  10059782. S2CID  975895.
• К. К. Нши; М. Вангелейн; Дж. П. Коттер; П. Ф. Гриффин; Э. А. Хайндс; К. Н. Айронсайд; П. См; А. Г. Синклер; Э. Риис и А. С. Арнольд (май 2013 г.). «Чип с рисунком поверхности как мощный источник сверххолодных атомов для квантовых технологий». Природа Нанотехнологии. 8 (5): 321–324. arXiv:1311.1011. Bibcode:2013НатНа ... 8..321Н. Дои:10.1038 / nnano.2013.47. PMID  23563845. S2CID  205450448.
• Г. Пуэнтес (июль 2020 г.). «Разработка и изготовление магнитных катушек для экспериментов по квантовому магнетизму». Квантовые отчеты. 2 (3): 378–387. Дои:10.3390 / квант2030026.