Первое квантование - First quantization

эта статья нужны дополнительные цитаты для проверка. Пожалуйста помоги улучшить эту статью от добавление цитат в надежные источники. Материал, не полученный от источника, может быть оспорен и удален. Найдите источники: «Первое квантование»  – Новости  · газеты  · книги  · ученый  · JSTOR (Ноябрь 2018) (Узнайте, как и когда удалить этот шаблон сообщения)

Часть серии на
Квантовая механика
${displaystyle ihbar {frac {partial} {partial t}} | psi (t) angle = {hat {H}} | psi (t) angle}$ Уравнение Шредингера
Введение Глоссарий История Учебники
Задний план Классическая механика Старая квантовая теория Обозначение Бра – Кет Гамильтониан Вмешательство
Основы Согласованность Декогеренция Комплементарность Уровень энергии Запутанность Гамильтониан Принцип неопределенности Основное состояние Вмешательство Измерение Нелокальность Наблюдаемый Оператор Квантовая Квантовая флуктуация Квантовое число Квантовый шум Квантовая область Квантовое состояние Квантовая система Квантовая телепортация Кубит Вращение Суперпозиция Симметрия (Спонтанное) нарушение симметрии Состояние вакуума Распространение волн Волновая функция Коллапс волновой функции Дуальность волна-частица Волна материи
Эффекты Эффект Зеемана Эффект Старка Эффект Ааронова – Бома Квантование Ландау Квантовый эффект Холла Квантовый эффект Зенона Квантовое туннелирование Фотоэлектрический эффект Эффект Казимира
Эксперименты Неравенство Белла Дэвиссон-Гермер Двойная щель Элицур – Вайдман Франк-Герц Неравенство Леггетта – Гарга Мах – Цендер Поппер Квантовый ластик  (отложенный выбор ) Кот Шредингера Штерн-Герлах Отсроченный выбор Уиллера
Составы Обзор Гейзенберг Взаимодействие Матрица Фазовое пространство Шредингер Суммирование по историям (интеграл по путям)
Уравнения Дирак Хеллманн-Фейнман Клейн – Гордон Липпманн-Швингер Паули Ридберг Шредингер
Интерпретации Обзор Байесовский Последовательные истории Копенгаген де Бройль-Бом Ансамбль Скрытая переменная Многомиры Объективный коллапс Квантовая логика Реляционный Стохастик Транзакционный
Дополнительные темы Квантовый отжиг Квантовый хаос Квантовые вычисления Квантовая геометрия Матрица плотности Квантовая теория поля Дробная квантовая механика Квантовая гравитация Квантовая информатика Квантовое машинное обучение Теория возмущений (квантовая механика) Релятивистская квантовая механика Теория рассеяния Самопроизвольное параметрическое преобразование с понижением частоты Квантовая статистическая механика
Ученые Ааронов Колокол Блэкетт Блох Бом Бор Родился Bose де Бройль Кэндлин Комптон Дирак Дэвиссон Дебай Эренфест Эйнштейн Эверетт Фок Ферми Фейнман Глаубер Gutzwiller Гейзенберг Гильберта Иордания Крамерс Паули ягненок Ландо Лауэ Мозли Милликен Оннес Планк Раби Раман Ридберг Шредингер Зоммерфельд фон Нейман Weyl Вена Вигнер Zeeman Цайлингер Goudsmit Уленбек Ян
Категории ► Квантовая механика

А первое квантование физической системы - это полу-классический лечение квантовая механика, в котором частицы или физические объекты рассматриваются с использованием квантовых волновые функции но окружающая среда (например, потенциальная яма или большая часть электромагнитное поле или гравитационное поле ) трактуется классически. Первое квантование подходит для изучения одной квантово-механической системы, управляемой лаборатория достаточно большой, чтобы классическая механика применимо к большинству аппаратов.

Одночастичные системы

В общем, одночастичное состояние можно описать полным набором квантовых чисел, обозначенных ${displaystyle u}$. Например, три квантовые числа ${displaystyle n, l, m}$ связанный с электроном в кулоновский потенциал, словно атом водорода, образуют полный комплект (без учета отжима). Следовательно, состояние называется ${displaystyle | u angle}$ и является собственным вектором оператора Гамильтона. Можно получить представление состояния функции состояния, используя ${displaystyle psi _ {u} (mathbf {r}) = langle mathbf {r} | u angle}$. Все собственные векторы эрмитова оператора образуют полный базис, поэтому можно построить любое состояние ${displaystyle | psi angle = sum _ {u} | u angle langle u | psi angle}$ получение отношения полноты:

${displaystyle sum _ {u} | u angle langle u | = mathbf {I}}$

С помощью этого векторного базиса можно узнать все свойства частицы.

Системы многих частиц

При обращении к N-системы частиц, т.е. системы, содержащие N идентичные частицы т.е. частицы, характеризующиеся одинаковыми физическими параметрами, такими как масса, обвинять и вращение, расширение одночастичной функции состояния ${displaystyle psi (mathbf {r})}$ к Nфункция состояния частицы ${displaystyle psi (mathbf {r} _ {1}, mathbf {r} _ {2}, ..., mathbf {r} _ {N})}$ является необходимым.^[1] Фундаментальное различие между классической и квантовой механикой касается концепции неразличимость одинаковых частиц. Таким образом, в квантовой физике возможны только два вида частиц, так называемые бозоны и фермионы которые подчиняются правилам:

${displaystyle psi (mathbf {r} _ {1}, ..., mathbf {r} _ {j}, ..., mathbf {r} _ {k}, ..., mathbf {r_ {N}} ) = + psi (mathbf {r} _ {1}, ..., mathbf {r} _ {k}, ..., mathbf {r} _ {j}, ..., mathbf {r} _ { N})}$ (бозоны),

${displaystyle psi (mathbf {r} _ {1}, ..., mathbf {r} _ {j}, ..., mathbf {r} _ {k}, ..., mathbf {r_ {N}} ) = - psi (mathbf {r} _ {1}, ..., mathbf {r} _ {k}, ..., mathbf {r} _ {j}, ..., mathbf {r} _ { N})}$ (фермионы).

Где мы поменяли местами две координаты ${displaystyle (mathbf {r} _ {j}, mathbf {r} _ {k})}$ государственной функции. Обычная волновая функция получается с помощью Определитель Слейтера и идентичные частицы теория. На этой основе можно решить любую многочастичную задачу.^{[сомнительный – обсудить]}

Смотрите также

• Квантование
• Каноническое квантование
• Второе квантование

использованная литература