Закон охлаждения Ньютона - Википедия - Newtons law of cooling

Закон охлаждения Ньютона утверждает, что скорость высокая температура потеря тела прямо пропорциональна разнице в температуры между телом и его окружением. В закон часто включается условие, согласно которому разница температур мала и природа механизма теплопередачи остается неизменной. Таким образом, это эквивалентно утверждению, что коэффициент теплопередачи, который является посредником между тепловыми потерями и перепадами температур, является константой. Это условие обычно выполняется в теплопроводность (где это гарантируется Закон Фурье ), поскольку теплопроводность большинства материалов слабо зависит от температуры. В конвективный теплообмен Закон Ньютона соблюдается для принудительного охлаждения воздуха или перекачиваемой жидкости, где свойства жидкости не сильно зависят от температуры, но это только приблизительно верно для конвекции, вызываемой плавучестью, где скорость потока увеличивается с перепадом температур. Наконец, в случае передачи тепла посредством тепловое излучение, Закон охлаждения Ньютона выполняется только при очень малых перепадах температур.

В терминах разницы температур закон Ньютона (с несколькими дополнительными упрощающими допущениями, такими как низкий Число Био и не зависящая от температуры теплоемкость) приводит к простому дифференциальному уравнению, выражающему разность температур как функцию времени. Решение этого уравнения описывает экспоненциальное уменьшение разницы температур со временем. Этот характерный спад температурного перепада также связан с законом охлаждения Ньютона.

Историческое прошлое

Сэр Исаак Ньютон опубликовал свою работу по охлаждению анонимно в 1701 году под названием «Scala gradum Caloris. Calorum Descriptiones & signa». в Философские труды, том 22, выпуск 270.^[1][2]

Первоначально Ньютон не сформулировал свой закон в приведенной выше форме в 1701 году. Скорее, используя сегодняшние термины, Ньютон после некоторых математических манипуляций заметил, что скорость изменения температуры температуры тела пропорциональна разнице температур между телом и окружающей средой. Эта последняя простейшая версия закона, данная самим Ньютоном, частично возникла из-за путаницы во времена Ньютона между понятиями тепла и температуры, которые не удалось полностью разобрать до гораздо более позднего времени.^[3]

В 2020 году Шигенао и Шуичи повторили эксперименты Ньютона с современной аппаратурой и применили современные методы обработки данных.^[4] В частности, эти исследователи учитывали тепловое излучение при высоких температурах (как для расплавленных металлов, использованных Ньютоном), и они учитывали эффекты плавучести на потоке воздуха. Сравнивая с исходными данными Ньютона, они пришли к выводу, что его измерения (с 1692 по 1692 г.) были «довольно точными».

Связь с механизмом охлаждения

Иногда говорят, что конвекционное охлаждение подчиняется «закону охлаждения Ньютона». Когда коэффициент теплопередачи не зависит или относительно не зависит от разницы температур между объектом и окружающей средой, соблюдается закон Ньютона. Закон хорошо выполняется для принудительного воздушного и перекачиваемого жидкостного охлаждения, когда скорость жидкости не увеличивается с увеличением разницы температур. Закон Ньютона наиболее точно соблюдается при охлаждении чисто кондуктивного типа. Однако коэффициент теплопередачи является функцией разницы температур при естественной конвективной (управляемой плавучестью) теплопередаче. В этом случае закон Ньютона приближает результат только тогда, когда разница температур относительно мала. Сам Ньютон осознавал это ограничение.

Поправка к закону Ньютона относительно конвекции для больших перепадов температур путем включения показателя степени была сделана в 1817 г. Дулонг и Petit.^[5] (Эти люди более известны своей формулировкой Закон Дюлонга – Пети относительно молярной теплоемкости кристалла.)

Другая ситуация, не подчиняющаяся закону Ньютона, - это лучистая теплопередача. Радиационное охлаждение лучше описывается Закон Стефана-Больцмана в котором скорость теплопередачи изменяется как разница в четвертой степени абсолютных температур объекта и окружающей его среды.

Математическая формулировка закона Ньютона

Изложение закона Ньютона, использованное в литературе по теплопередаче, воплощает в математике идею, что скорость потери тепла телом пропорциональна разнице температур между телом и окружающей средой. Для не зависящего от температуры коэффициента теплопередачи формулировка:

${ Displaystyle Q = час cdot A cdot (T (t) -T _ { text {env}}) = h cdot A cdot Delta T (t),}$

куда

${ displaystyle Q}$ скорость теплоотдачи от тела (единица СИ: ватт ),

${ displaystyle h}$ это коэффициент теплопередачи (предполагается независимо от Т и усредненное по поверхности) (единицы СИ: Вт / м²-K),

${ displaystyle A}$ площадь поверхности теплопередачи (единицы СИ: м²),

${ displaystyle T}$ - температура поверхности объекта (единица СИ: K),

${ displaystyle T _ { text {env}}}$ температура окружающей среды; т.е. температура достаточно далеко от поверхности (единица СИ: K),

${ displaystyle Delta T (t) = T (t) -T _ { text {env}}}$ - зависящая от времени разница температур между окружающей средой и объектом (единица СИ: K).

Коэффициент теплопередачи час зависит от физических свойств жидкости и физической ситуации, в которой возникает конвекция. Следовательно, для каждой системы, подлежащей анализу, необходимо получить или экспериментально определить единый полезный коэффициент теплопередачи (тот, который существенно не меняется в диапазонах разницы температур, охватываемых во время охлаждения и нагрева).

Формулы и соотношения доступны во многих справочных материалах для расчета коэффициентов теплопередачи для типичных конфигураций и жидкостей. Для ламинарных течений коэффициент теплоотдачи обычно меньше, чем в турбулентные потоки потому что турбулентные потоки имеют сильное перемешивание внутри пограничный слой на поверхности теплопередачи.^[6] Обратите внимание на изменение коэффициента теплопередачи в системе при переходе от ламинарного потока к турбулентному.

Число Био

Число Био, безразмерная величина, определяется для тела как

${ displaystyle { text {Bi}} = { frac {hL_ {C}} {k_ {b}}},}$

куда

час = коэффициент пленки или коэффициент теплопередачи или коэффициент конвективной теплоотдачи,

L_C = характерная длина, который обычно определяется как объем тела, деленный на площадь поверхности тела, так что ${ displaystyle L_ {C} = V _ { text {body}} / A _ { text {surface}}}$,

k_б = теплопроводность тела.

Физическое значение числа Био можно понять, представив тепловой поток от горячего металлического шара, внезапно погруженного в бассейн, к окружающей жидкости. Тепловой поток испытывает два сопротивления: первое за пределами поверхности сферы, а второе - внутри твердого металла (на которое влияют как размер, так и состав сферы). Отношение этих сопротивлений и есть безразмерное число Био.

Если тепловое сопротивление на границе раздела жидкость / сфера превышает это тепловое сопротивление внутренней части металлической сферы, число Био будет меньше единицы. Для систем, где она намного меньше единицы, можно предположить, что внутренняя часть сферы всегда имеет одну и ту же температуру, хотя эта температура может изменяться по мере того, как тепло переходит в сферу от поверхности. Уравнение, описывающее это изменение (относительно однородной) температуры внутри объекта, является простым экспоненциальным уравнением, описанным в законе охлаждения Ньютона, выраженном в терминах разности температур (см. Ниже).

Напротив, металлический шар может быть большим, что приводит к увеличению характеристической длины до такой степени, что число Био больше единицы. В этом случае важны температурные градиенты внутри сферы, даже если материал сферы является хорошим проводником. Эквивалентно, если сфера сделана из теплоизоляционного (плохо проводящего) материала, такого как дерево или пенополистирол, внутреннее сопротивление тепловому потоку будет превышать сопротивление на границе жидкость / сфера, даже с гораздо меньшей сферой. В этом случае, опять же, число Био будет больше единицы.

Значения числа Био меньше 0,1 означают, что теплопроводность внутри тела намного быстрее, чем конвекция тепла вдали от его поверхности, а температура градиенты незначительны внутри него. Это может указывать на применимость (или неприменимость) определенных методов решения переходных проблем теплопередачи. Например, число Био меньше 0,1 обычно указывает на наличие ошибки менее 5%, если предположить, что модель сосредоточенной емкости переходного теплообмена (также называемый анализом сосредоточенных систем).^[7] Как правило, этот тип анализа приводит к простому экспоненциальному нагреванию или охлаждению («ньютоновское» охлаждение или нагрев), поскольку внутренняя энергия тела прямо пропорциональна его температуре, которая, в свою очередь, определяет скорость передачи тепла внутрь или из него. . Это приводит к простому дифференциальному уравнению первого порядка, описывающему теплопередача в этих системах.

Число Био меньше 0,1 означает, что вещество «термически тонкое», и можно предположить, что температура постоянна во всем объеме материала. Верно и обратное: число Био больше 0,1 («термически толстое» вещество) указывает на то, что нельзя сделать это предположение, и потребуются более сложные уравнения теплопередачи для «переходной теплопроводности», чтобы описать изменяющуюся во времени и неоднородное в пространстве температурное поле внутри материального тела. Аналитические методы решения этих проблем, которые могут существовать для простых геометрических форм и однородного материала. теплопроводность, описаны в статье о уравнение теплопроводности.

Применение закона нестационарного охлаждения Ньютона

Простые решения для кратковременного охлаждения объекта могут быть получены, когда внутреннее тепловое сопротивление внутри объекта мало по сравнению с сопротивлением теплопередаче от поверхности объекта (за счет внешней теплопроводности или конвекции), что является условием, при котором прибор Biot число меньше примерно 0,1. Это условие позволяет предположить единую, приблизительно однородную температуру внутри тела, которая изменяется во времени, но не в зависимости от положения. (В противном случае тело могло бы иметь внутри много разных температур одновременно.) Эта единственная температура обычно будет изменяться экспоненциально с течением времени (см. Ниже).

Условие низкого числа Био приводит к так называемому модель сосредоточенной емкости. В этой модели внутренняя энергия (количество тепловой энергии в теле) рассчитывается исходя из постоянного теплоемкость. В этом случае внутренняя энергия тела является линейной функцией единственной внутренней температуры тела.

Приведенное ниже решение для сосредоточенной емкости предполагает постоянный коэффициент теплопередачи, как в случае принудительной конвекции. Для свободной конвекции модель сосредоточенной емкости может быть решена с коэффициентом теплопередачи, который изменяется в зависимости от разницы температур.^[8]

Переходная характеристика первого порядка объектов с сосредоточенной емкостью

Тело рассматривается как объект сосредоточенной емкости с общим внутренняя энергия из ${ displaystyle U}$ (в джоулях), характеризуется единой однородной внутренней температурой, ${ Displaystyle Т (т)}$. Тепловая емкость, ${ displaystyle C}$, тела ${ displaystyle C = dU / dT}$ (в Дж / К) для случая несжимаемого материала. Внутренняя энергия может быть записана в терминах температуры тела, теплоемкости (которая считается независимой от температуры) и эталонной температуры, при которой внутренняя энергия равна нулю: ${ Displaystyle U = С (Т-Т _ { текст {ref}})}$.

Дифференцировать ${ displaystyle U}$ по времени дает:

${ displaystyle { frac {dU} {dt}} = C , { frac {dT} {dt}}.}$

Применяя первый закон термодинамики сосредоточенному объекту дает ${ displaystyle dU / dt = -Q}$, где теплоотдача от тела, ${ displaystyle Q}$, может быть выражено законом охлаждения Ньютона и где передача работы не происходит для несжимаемого материала. Таким образом,

${ displaystyle { frac {dT (t)} {dt}} = - { frac {hA} {C}} (T (t) -T _ { text {env}}) = - { frac {1 } { tau}} Delta T (t),}$

где постоянная времени системы ${ Displaystyle тау = С / (га)}$. Тепловая емкость ${ displaystyle C}$ можно записать в терминах объекта удельная теплоемкость, ${ displaystyle c}$ (Дж / кг-К), а масса, ${ displaystyle m}$ (кг). Тогда постоянная времени равна ${ Displaystyle тау = mc / (hA)}$.

Когда температура окружающей среды постоянна во времени, мы можем определить ${ displaystyle Delta T (t) = T (t) -T _ { text {env}}}$. Уравнение становится

${ displaystyle { frac {dT (t)} {dt}} = { frac {d Delta T (t)} {dt}} = - { frac {1} { tau}} Delta T ( t).}$

Решение этого дифференциального уравнения путем интегрирования из начального условия имеет вид

${ Displaystyle Delta T (t) = Delta T (0) , e ^ {- t / tau}.}$

куда ${ displaystyle Delta T (0)}$ это разница температур в момент времени 0. Возвращаясь к температуре, решение

${ displaystyle T (t) = T _ { text {env}} + (T (0) -T _ { text {env}}) , e ^ {- t / tau}.}$

Разница температур между телом и окружающей средой распадается экспоненциально как функция времени.

Смотрите также

• Коэффициент теплопередачи
• Список теплопроводностей
• Уравнение конвекции диффузии
• R-значение (изоляция)
• Тепловая труба
• Закон диффузии Фика
• Релятивистская теплопроводность
• Уравнение Черчилля – Бернштейна
• Число Фурье
• Число Био
• Ложная диффузия

Рекомендации

Смотрите также:

• Дехгани, F 2007, CHNG2801 - Процессы сохранения и транспортировки: заметки по курсу, Сиднейский университет, Сидней

внешняя ссылка

• Теплопроводность - Thermal-FluidsPedia
• Закон охлаждения Ньютона Джеффа Брайанта по программе Стивен Вольфрам, Вольфрам Демонстрационный проект.
• Учебник по теплопередаче, 5 / э., бесплатная электронная книга.